Изобретение относится к оптике и лазерной технике и может быть использовано в отраслях промышленности, применяющих лазерную технологию и производящих лазерные установки.
Наиболее близким техническим решением к изобретению является способ определения стойкости диэлектрических слоев к лазерному излучению, основанный на использовании частотно-импульсного лазерного излучения облучающего локальные области диэлектрических слоев. Этот способ не позволяет определить ресурс работы зеркал, приводит к существенному изменению оптико-физических свойств исследуемой области поверхности зеркала, требует значительных затрат времени и не позволяет достоверно судить о свойствах всей поверхности зеркала.
Согласно изобретению выбирают эталонное зеркало с известным ресурсом работы, формируют плазмообразующий лазерный импульс, последовательно воздействуют им на выбранные эталонное и испытуемое зеркала, регистрируют время инициирования плазмы на каждом зеркале, фиксируют форму импульса и поверхностную плотность энергии лазерного излучения на момент инициирования плазмы и, сравнивая отношения значений времени инициирования и плотности энергии или только плотности энергии в зависимости от формы импульса, определяют ресурс работы лазерных зеркал.
Способ можно реализовать с помощью устройства, схема которого приведена на чертеже. В качестве прототипа выбрано известное устройство для контроля зеркал, состоящее из импульсного источника излучения, фильтров, фокусирующей оптики, фотоприемника, микропроцессора и станины. Это устройство не позволяет определить ресурс работы лазерных зеркал, который является важнейшей характеристикой зеркала определяющей ее применение.
Для реализации способа согласно изобретению в устройство введены блок измерения формы и энергии импульса излучения 1, ячейка "И-НЕ" 2, ячейка "И" 3, синхрогенератор 4, счетчик 5 и делитель 6, причем микропроцессор 7 соединен с первыми выходами блока измерения формы и энергии импульса излучения 1, синхрогенератора 4, делителя 6 и счетчика 5, вход которого соединен с выходом ячейки "И-НЕ" 2, при этом первый вход ячейки "И-НЕ" соединен с фотоприемником 8, второй вход соединен с выходом ячейки "И" 3, соединенным также с входом делителя 6, а первый вход ячейки "И" соединен с вторым выходом блока измерения формы импульса 1 и выходом синхрогенератора 4.
Устройство работает следующим образом.
Источник излучения 9 (лазер) генерирует лазерный импульс 10, который попадает в блок измерения формы и энергии импульса излучения 1, где определяется его форма и энергия и проходит 11 на фокусирующую оптику 12. Блок измерения 1 может быть реализован на основе проходного болометра или измерителя мощности с делительной пластиной и фотоприемником для определения профиля импульса излучения. Фокусирующая оптика фокусирует излучение на поверхности испытуемого зеркала 3, где образуется плазма 14. Свечение от плазмы попадает на фотоприемник 8, где преобразуется в электрический сигнал 15, поступающий на ячейку "И-НЕ" 2. На эту же ячейку поступает сигнал от ячейки "И" 3, на которую поступают сигналы формы импульса излучения 16 и импульсы синхронизации 17, этот сигнал пропорционален числу импульсов синхронизации, укладывающихся на длительности импульса излучения. Эти импульсы поступают на ячейку "И-НЕ" 2 и проходят через нее при появлении импульса свечения плазмы с фотоприемника 8, прошедшие импульсы поступают на счетчик 5 и сигнал от него идет на микропроцессор 7, где обрабатывается по заложенному алгоритму и определяется время инициирования плазмы. От ячейки "И" прошедшие импульсы также поступают на делитель 6, где происходит их пересчет с коэффициентом, являющимся результатом анализа процессов плазмообразования, произведенного авторами. Результат пересчета, определяющий длительность используемого лазерного импульса, поступает на микропроцессор и определяет дальнейший вид операций с замеренными длительностью импульса, энергией и временем плазмообразования (поступившим со счетчика). Микропроцессор по заложенному алгоритму определяет из их соотношения рабочий ресурс испытуемого зеркала по сравнению с эталонным. Реализация ячеек, делителя, синхрогенератора и микропроцессора возможна на различных сериях современных микросхем, как отечественных так и зарубежных.
Наиболее широкое распространение в мощных технологических лазерных установках (резка, сварка) получили СО и СО2 - лазеры, работающие в непрерывном или частотно-импульсном режимах. В лазерах указанного типа используется, как правило, металлические зеркала, на основе которых выполняется также и формирующая оптика. Поэтому физическое обоснование способа экспресс-измерений рабочего ресурса будет ниже дано для металлических зеркал.
Последовательность измерительных операций и методика вычисления ресурса слабо зависит от материала подложки и конструкции зеркала, хотя конкретные физические механизмы разрушения могут сильно различаться в зависимости от типа зеркала.
Одним из основных механизмов необратимых повреждений металлических зеркал является рекристаллизация внешнего слоя отражающей поверхности. Интенсивность процессов рекристаллизации растет с увеличением температуры и механических напряжений в приповерхностном слое. В случае, когда остаточные механические напряжения малы, необходимым условием рекристаллизации является наличие достаточно больших градиентов температуры, приводящих к возникновению термоупругих напряжений. Поэтому на практике физическое состояние зеркала характеризуется температурой T его внешней поверхности и установившимся перепадом ΔТ на толщине зеркала
Δ Т = Gпогл ˙L/X, где Gпогл - плотность поглощаемого потока лазерного излучения (ЛИ),
L - толщина зеркала,
Х - коэффициент теплопроводности.
Обычно поглощательная способность зеркала К = 0,01, при λ = 10,6.
С другой стороны, известно, что повреждения приповерхностного слоя носят локальный характер: поверхность как бы выкрашивается.
Это обстоятельство дает основание предположить, что на поверхности зеркала могут реализовываться высокие значения локальной поглощательной способности К >> Ко, обусловленные большими сечениями поглощения дефектов микрорельефа поверхности (в том числе и зерен поликристаллической структуры), а также - эффектом локального усиления плотности потока ЛИ, вызванного коллективным взаимодействием осциллирующих дипольных моментов, возбужденных в указанных приповерхностных дефектах. Это предложение косвенно подтверждается большей лучевой стойкостью монокристаллических и аморфизированных зеркал по сравнению с промежуточным вариантом структуры (разная величина зернистости). В аморфизированных образцах поглощательная способность отдельного зерна уменьшается примерно линейно с уменьшением его размера, в монокристаллических образцах "работают" только дефекты микрорельефа поверхности, размеры и концентрация которых могут быть достаточно малыми.
Разработанная методика позволяет определить ресурс работы лазерных зеркал. При наличии эталонного зеркала с известным ресурсом работы определяется абсолютный ресурс испытываемых зеркал. Ресурс θiможно представить как
Е/КТi
θi= θo˙e где i - номер зеркала;
θo = const; ( θo) = c;
E - энергия активации;
K - постоянная Больцмана;
Ti - характерная локальная температура поверхности зеркала при заданной плотности Gо потока ЛИ.
Описываемый способ позволяет определять отношение характерных температур Tк/Ti, то есть отношение логарифмических ресурсов. Абсолютный ресурс θi определяется при наличии эталонного зеркала с известной зависимостью
Е/КТэ (Gо),
θo ( Go )= Go e, которую можно получить из прямых экспериментов.
Анализ локальной поглощательной способности поверхности лазерных зеркал показывает, что характерное значение локальной температуры Ti имеет вид
Ti = Ki ˙Go ˙r/X; где r - характерный размер дефекта поверхности,
Ki - характерное значение локальной поглощательной способности i-го зеркала,
Go - плотность потока лазерного излучения.
Отношение Аik логарифмических ресурсов зеркал
(Zi = ln ( θi/ θo) = E/kTi) равно
Aik = ln θi /θk = Kk/Ki.
Известно, что при импульсном воздействии ЛИ время txiинициирования приповерхностной плазмы определяется из уравнений
Ki·Exi/= δ= const , txi ≥5 ˙10 c -7
T βkiG(t)·edt
txi ≅ 5 ˙10-7 c где G = G(t) - зависимость плотности потока ЛИ от времени;
Exi= G(t)dt ; Tm = 5˙ 10-3 K;
α, β = const
Для металлических зеркал
α 3˙ 106 с-1; β = 2 ˙10-3 град см2/эрг
. Если время инициирования txi лазерной плазмы
txi 5 ˙10-7 c, то из вышеприведенных формул имеем
Ki= /Exi
Aik= lnθi/lnθk= E/E, При txi ≅ 5 ˙10-7 c из формул следует, что
Ki= Tm/β G(t)·edt
Aik≃ G(t)·edt/ G(t)·edt
Таким образом, используя вспомогательный импульсный лазер, определяют пороги Exi, txi образования лазерной плазмы на зеркалах, а затем вычисляют значения Аik = ln θi /ln θk.
При переходе от зеркала к зеркалу размерная зависимость G = G(t) может быть произвольной. Другими словами "от выстрела к выстрелу", как форма тестового лазерного импульса, так и пиковое значение Gмахплотности потока ЛИ могут быть произвольными. В изобретении это учитывается за счет блока определения формы и энергии лазерного импульса, где оперативно определяются эти текущие параметры.
Изобретение позволяет автоматизировать процесс контроля качества зеркал при поточном производстве и на порядок увеличить надежность лазерных устройств, использующих эти зеркала. (56) Патент ГДР N 209276, кл. G 01 N 17/00, 1984.
Патент США N 3689746/10, кл. G 01 M 11/02, 1972.
название | год | авторы | номер документа |
---|---|---|---|
СПОСОБ ЛАЗЕРНОЙ ЛОКАЦИИ И ЛАЗЕРНОЕ ЛОКАЦИОННОЕ УСТРОЙСТВО ДЛЯ ЕГО ОСУЩЕСТВЛЕНИЯ | 2001 |
|
RU2183841C1 |
СПОСОБ ОПРЕДЕЛЕНИЯ ОПТИЧЕСКИХ ПОТЕРЬ НА ПОГЛОЩЕНИЕ В ТОНКИХ ПЛЕНКАХ | 2008 |
|
RU2377543C1 |
ЛАЗЕРНОЕ УСТРОЙСТВО ДЛЯ ОПРЕДЕЛЕНИЯ КОНФИГУРАЦИИ ИНФОРМАЦИОННОГО СВЕТОВОГО СИГНАЛА | 1992 |
|
RU2009522C1 |
СИСТЕМА ИЗМЕРЕНИЯ КОНЦЕНТРАЦИИ БОРНОЙ КИСЛОТЫ В ПЕРВОМ КОНТУРЕ ТЕПЛОНОСИТЕЛЯ ЯДЕРНОГО ЭНЕРГЕТИЧЕСКОГО РЕАКТОРА | 2015 |
|
RU2594364C2 |
ВОЛОКОННО-ОПТИЧЕСКИЙ ДАТЧИК ПЛОТНОСТИ ЭНЕРГИИ ВОЛН | 1993 |
|
RU2080613C1 |
Система измерения концентрации борной кислоты в контуре теплоносителя энергетического ядерного реактора | 2015 |
|
RU2606369C1 |
АКУСТООПТИЧЕСКИЙ ДАТЧИК УГЛА | 1990 |
|
RU2029237C1 |
УСТРОЙСТВО ДЛЯ ИЗМЕРЕНИЯ ПОРОГА ДИСТАНЦИОННОГО ОПТИЧЕСКОГО ПРОБОЯ | 2003 |
|
RU2251096C1 |
ОПТИЧЕСКИЙ РЕГЕНЕРАТОР | 1992 |
|
RU2099762C1 |
СПОСОБ ОБНАРУЖЕНИЯ ОПТИЧЕСКИХ И ОПТИКО-ЭЛЕКТРОННЫХ СРЕДСТВ НАБЛЮДЕНИЯ И УСТРОЙСТВО ДЛЯ ЕГО ОСУЩЕСТВЛЕНИЯ | 2013 |
|
RU2524450C1 |
Использование: оптическое приборостроение, лазерная техника. Сущность изобретения: выбирают эталонное зеркало с известным ресурсом работы, формируют плазмообразующий импульс, последовательно воздействуют им на выбранное эталонное и испытуемое зеркала, регистрируют форму импульса и время инициирования плазмы на эталонном и испытуемых зеркалах, определяют поверхностную плотность энергии лазерного излучения на момент инициирования плазмы и, сравнивая отношения значений времени инициирования и плотности энергии или только плотности энергии в зависимости от формы импульса, определяют ресурс работы лазерных зеркал. Устройство для экспресс-измерения ресурса лазерных зеркал содержит импульсный источник излучения, фокусирующую оптику, блок измерения формы и энергии импульса излучения, оптически связанный с источником излучения, фотоприемник, микропроцессор, ячейку И - НЕ, ячейку И, синхрогенератор, счетчик и делитель. 1 з. п. ф-лы, 1 ил.
Авторы
Даты
1994-02-15—Публикация
1992-02-28—Подача