СПОСОБ БЕСКОНТАКТНОГО ИЗМЕРЕНИЯ СРЕДНЕОБЪЕМНОЙ ТЕМПЕРАТУРЫ ОБЪЕКТА, ВЫПОЛНЕННОГО ИЗ ДИЭЛЕКТРИЧЕСКОГО МАТЕРИАЛА Российский патент 2002 года по МПК G01K7/30 

Описание патента на изобретение RU2189019C2

Изобретение относится к области измерений температуры и может найти применение в промышленности, а также в микроволновых технологических установках, для контроля нагрева материала, а также в артиллерии при измерении средней температуры метательных зарядов.

Известен ряд способов бесконтактного измерения температуры. Способ, основанный на ультразвуковых методах, заключается в измерении скорости распределения звука в среде, которая зависит от температуры среды (Братников Н. Н. Ультразвуковые методы. - Л. "Энергия", 1965 г.). Способ, основанный на оптических методах, заключается в измерении яркости свечения объектов, которая зависит от температуры объекта (Свет Д.Я. Оптические методы измерения истинных температур. М. "Наука", 1982 г.). Способ, основанный на волновых методах, заключается в измерении параметров распространения волн в среде, которые зависят от температуры среды (Викторов В.А. и др. Радиоволновые методы измерения параметров технологических процессов, М." Энергоатомиздат, 1989 г.). Применительно к измерению температуры диэлектрических тел указанные способы не позволяют добиться высокой точности измерений.

Известны также способы измерения температуры, основанные на измерении собственного излучения объектов в оптическом или инфракрасном диапазонах частот (АС СССР 1563361, 5 G 01 J 5/24, БИ 11, 1995 г.; АС РФ 93016387/25, 6 G 01 J 5/60, БИ 17, 1995 г.; АС РФ 92007162/25, 6 G 01 J 5/10, БИ 17, 1995 г. ), а также радиочастотном диапазоне (Пат. 52775 Финляндия, МКИ: G 01 F 23/28, G 01 К 11/00, G 01 N 22/00 Викторов В.А. и др. Радиоволновые методы измерения параметров технологических процессов. М.: "Энергоиздат", 1989 г., стр. 267). Недостатком этих способов также является недостаточно высокая точность измерения средней по объему температуры диэлектрических объектов.

Прототипом изобретения является способ, описанный в (Shilz W., Schiek В. Microwave system for industrial measurements// Advances in electronics and electron physics (1981 Vol. 55 P. 309-381). Согласно прототипу измерения температуры объекта осуществляются следующим образом: с помощью направлений антенны принимают собственное радиоизлучение объекта, интенсивность принятого излучения, характеризуемая величиной антенной температуры, измеряют радиометрическим приемником путем измерения энергии принятого сигнала в полосе частот. По значению антенной температуры судят о значении температуры объекта в направлении ориентации антенны. Антенну поворачивают таким образом, чтобы контролировать (измерять) значения температуры различных участков объекта.

Недостатком такого способа является низкая точность измерения средней по объему температуры неравномерно нагретого объекта, так как усреднение проводят по поверхности объекта.

Решаемой технической задачей предлагаемого изобретения является повышение точности измерения средней по объему температуры неравномерно нагретого объекта.

Решаемая техническая задача в способе бесконтактного измерения среднеобъемной температуры объекта, выполненного из диэлектрического материала, заключается в приеме собственного радиоизлучения объекта антенной-датчиком и измерении антенной температуры путем измерения энергии принятого сигнала. Повышение точности измерения средней по объему температуры объекта достигается тем, что антенну-датчик располагают на расстоянии не более размеров апертуры антенны-датчика относительно объекта перпендикулярно оси вращения объекта, измерение антенной температуры проводят при средней частоте принимаемого сигнала радиоизлучения объекта, равной
f0 = (0,05-0,5)/ε•D•tgδ,
где f0 - средняя частота принимаемого сигнала (ГГц), ε, tgδ - относительная диэлектрическая проницаемость и тангенс угла потерь материала объекта, D - линейный размер объекта (в метрах) в направлении, перпендикулярном апертуре антенны-датчика, и определяют среднюю по объему температуру объекта, равную измеренному значению антенной температуры, увеличенному в 1/(1-К) раз, где К - КПД антенны-датчика. Измерение антенной температуры осуществляют при вращательном движении объекта вокруг оси, перпендикулярной оси антенны-датчика, причем период вращения выбирают равным Ти/М, где Ти - время измерения, М - целое число.

На фиг. 1 изображено устройство для осуществления способа измерения среднеобъемной температуры объекта, выполненного из диэлектрического материала.

На фиг. 2 показаны зависимости суммарной погрешности измерений согласно заявляемому способу для случаев плоскопараллельного объекта, фиг.3 - то же, для цилиндрического объекта.

Устройство (фиг.1) содержит:
1 - объект, выполненный из диэлектрического материала, 2 - антенна-датчик, соединена фидером 3 с радиометрическим приемником 4, который соединен с индикатором 5. Синхронизатор 6 соединен с радиометрическим приемником 4 и механизмом вращения 7, вращающим объект 1.

Рассмотрим осуществление способа бесконтактного измерения среднеобъемной температуры объекта, выполненного из диэлектрического материала устройством, приведенным на фиг.1.

Антенну-датчик располагают относительно объекта на расстоянии не более размеров апертуры антенны-датчика, перпендикулярно оси вращения объекта, измерение антенной температуры проводят при средней частоте принимаемого сигнала радиоизлучения объекта, равной
f0 = (0,05-0,5)/ε•D•tgδ,
где f0 - средняя частота (ГГц), ε, tgδ - относительная диэлектрическая проницаемость и тангенс угла потерь материала объекта, D - линейный размер объекта (в метрах) в направлении, перпендикулярном апертуре антенны-датчика, и определяют среднюю по объему температуру объекта, равную измеренному значению антенной температуры, увеличенному в 1/(1-К) раз, где К - КПД антенны-датчика.

Измерение антенной температуры осуществляют при вращательном движении механизмом вращения объекта вокруг оси, перпендикулярной оси антенны-датчика, причем период вращения выбирают равным Ти/М, где Ти - время измерения, М - целое число.

Равномерно нагретое физическое тело-объект из диэлектрического материала 1, создает в окружающем пространстве собственное излучение, в том числе в радиотехническом диапазоне. Его интенсивность характеризуется яркостной температурой Тя, пропорциональной абсолютной температуре То
Tя = χTо, (1)
где χ - коэффициент пропорциональности, зависящей от электрофизических параметров материала тела (см., например, Захарьев Л.Н. Леманский. Методы измерения характеристик антенн СВЧ, М. Радио и связь, 1985). Антенна-датчик 2 принимает указанное радиоизлучение, шумовой сигнал на его выходе характеризуется антенной температурой Та. Если антенна-датчик 2 обеспечивает равномерный прием только в пределах угла видимости объекта 1, антенная температура, пропорциональная мощности принятого сигнала, равна
Tа=К•Тя
где К - коэффициент полезного действия антенны-датчика 2. В известных устройствах, в том числе в прототипе, К≈1 и таким образом, измеряя антенную температуру, определяют температуру объекта.

При неравномерно нагретом теле-объекте 1 интенсивность излучения любого его участка определяется соотношением 1. Однако излучения от глубинных слоев затухают в толще объекта 1 в большей мере, чем приходящие с участков, близких к поверхности. Поэтому значение яркостной температуры не является пропорциональным среднему по объему значению температуры и использование измерений согласно прототипу приводят к значительной погрешности при измерениях неравномерно нагретых тел.

Согласно предлагаемому изобретению снижение погрешности измерения среднеобъемной температуры достигается следующим образом. При размещении антенны-датчика 2 на расстоянии не более размера апертуры антенны-датчика 2 от объекта 1 перпендикулярно оси вращения объекта значение его антенной температуры определяют из соотношения

где T(v) - распределение температуры по объему V,
К - КПД антенны-датчика,
P(v) - распределение мощности электрического поля, создаваемого антенной-датчиком 2 в режиме передачи, нормированное так, чтобы
Тявн - яркостная температура внешних шумов,
Тф - флуктуационная погрешность радиометрического приемника, пересчитанная к его входу.

Согласно предлагаемому изобретению значения антенной температуры увеличивают в 1/(1-К) раз. В результате, отклонение измеряемого значения средней по объему температуры от истинного

состоит из трех слагаемых (составляющих)

Указанные слагаемые имеют различный характер зависимости от средней частоты полосы частот, в которой приводится оценка антенной температуры. При увеличении частоты, в частности в ИК-диапазоне К-->0, распределение поля p(v) изменяется так, что имеют место малые значения в глубине объекта и значительные на его поверхности. В результате увеличивается первый член и уменьшается 2-й и 3-й члены. При уменьшении частоты, напротив, распределение поля p(v) стремится к равномерному, а К-->1. В этом случае уменьшается 1-я составляющая при возрастании 2-го и 3-го членов. Существует компромиссное значение средней частоты f0, при которых суммарная погрешность оказывается минимальной (см. , например, фиг.2, фиг.3). Согласно расчетам, проведенным для различных форм объектов, и типовым значениям ΔTфл, Тявн и степени неравномерности для плоскопараллельных объектов минимальная погрешность измерения средней по объему температуры достигается при αD≈0,5-2, а для цилиндрических объектов - при αD = 0,7-5, где α - коэффициент затухания материала объекта, D - толщина слоя или диаметр цилиндрического тела. Если величина αD выбирается в указанных пределах суммарное отклонение измеренного значения средней по объему температуры от истинного составляет не более чем 0,3...1,1%.

Коэффициент затухания зависит от электрофизических параметров материала объекта 1 и частоты принимаемого сигнала. Поэтому выбор указанного выше значения αD можно обеспечить выбором средней частоты полосы частот, в которой производится измерение антенной температуры. С учетом известного соотношения ошибка измерения минимальна:
f0 = (0,05...0,5)/(εDtgδ),
где f0 - частота (в ГГц), ε и tgδ - относительная диэлектрическая проницаемость и тангенс угла потерь материала объекта, D - размер в направлении, перпендикулярном апертуре антенны-датчика 2 (в метрах).

На этой средней частоте принимаемого сигнала радиоизлучения объекта и определяют среднюю по объему температуру объекта, равную измеренному значению антенной температуры, увеличенному в 1/(1-К) раз, где К - КПД антенны-датчика 2.

Дополнительное снижение погрешности измерения обеспечивается при вращательном движении объекта 1 вокруг оси, перпендикулярной оси антенны-датчика 2 с периодом вращения, равным Ти/М, где Ти - время измерения, М - целое число. За время измерения каждая точка объекта 1 принимает все возможные положения по окружности с центром на оси вращения. В результате происходит усреднение антенной температуры в азимутальном направлении и наличие азимутальной неравномерности распределения температуры неравномерно нагретого тела-объекта 1 не оказывает влияние на результат измерений. В результате происходит снижение погрешности до величины, соответствующей измерению объектов с азимутально-симметричным температурным распределением.

Устройство согласно предлагаемому изобретению может быть реализовано, например, как показано на фиг.1, антенна-датчик 2 выполнена, например, в виде пирамидального рупора с размерами апертуры, равными (01...05)L, где L - минимальный размер объекта 1 в направлении, параллельном апертуре антенны датчика 2. Антенна-датчик 2 устанавливается непосредственно у поверхности объекта 1 или на расстоянии, не превышающем размера апертуры антенны-датчика 2, в качестве фидера 3 используется линия передачи соответствующего частотного диапазона, например прямоугольный волновод для диапазона частот выше 10 ГГц или коаксиальный для более низких частот. Радиометр 4 выполняется по одной из известных схем, например, описанных в книге Сколник М. Справочник по радиолокации, М.: Сов. Радио 1978, т. 4, стр. 284-286. В качестве индикатора 5 могут использоваться известные приборы, а также АЦП для преобразования измеренной величины в цифровую форму. Механизм вращения 7 должен обеспечивать вращение с периодом 1/Тизм, где Тизм - постоянная времени радиометра (величина для современных радиометров, используемых в целях измерений, равная 0,3. . . 1 с. Реализация механизма вращения 7, вращающего со скоростью до нескольких оборотов в секунду, может быть осуществлена при помощи электродвигателей или шаговых электродвигателей.

Похожие патенты RU2189019C2

название год авторы номер документа
УСТРОЙСТВО ДЛЯ ОБРАБОТКИ СЕМЯН 2000
  • Морозов Г.А.
  • Воробьев Н.Г.
  • Морозов О.Г.
  • Седельников Ю.Е.
  • Стахова Н.Е.
RU2187920C2
СПОСОБ ПОВЫШЕНИЯ УСТОЙЧИВОСТИ ПРОРОСТКОВ И ВСХОДОВ СОСНЫ И ЕЛИ К ИНФЕКЦИОННОМУ ПОЛЕГАНИЮ (ВАРИАНТЫ) 2001
  • Ведерников Н.М.
  • Морозов Г.А.
  • Седельников Ю.Е.
  • Стахова Н.Е.
RU2199846C1
УСТРОЙСТВО ДЛЯ ОБРАБОТКИ СЕМЯН ЭЛЕКТРОМАГНИТНЫМ ПОЛЕМ (ВАРИАНТЫ) 2003
  • Морозов Г.А.
  • Седельников Ю.Е.
  • Зарипов И.Н.
RU2246814C1
СПОСОБ ИЗМЕРЕНИЯ РАСПРЕДЕЛЕНИЯ ТЕПЛОВОГО ПОЛЯ НАГРЕВА СВЧ-ИЗЛУЧЕНИЕМ И УСТРОЙСТВО ДЛЯ ЕГО ОСУЩЕСТВЛЕНИЯ 1996
  • Морозов Г.А.
  • Чони Ю.И.
  • Акишин Б.А.
  • Застела М.Ю.
  • Пироженко С.А.
  • Баширова А.Г.
RU2099727C1
СПОСОБ ТЕРМООБРАБОТКИ ДИЭЛЕКТРИЧЕСКОГО МАТЕРИАЛА В ЭЛЕКТРОМАГНИТНОМ СВЧ-ПОЛЕ И УСТРОЙСТВО ДЛЯ ЕГО ОСУЩЕСТВЛЕНИЯ 2003
  • Анфиногентов В.И.
  • Гараев Т.К.
  • Морозов Г.А.
RU2241318C1
УСТРОЙСТВО РАЗДЕЛЕНИЯ ВОДОГАЗОНЕФТЯНОЙ СМЕСИ 2001
  • Морозов Г.А.
  • Воробьев Н.Г.
  • Морозов О.Г.
  • Корпачев Ю.А.
  • Салихов А.М.
  • Галимов Р.Х.
  • Хамидуллин М.С.
  • Гимадеев Р.М.
  • Тахаутдинов Р.Ш.
  • Нурмухаметов Р.С.
RU2196227C1
УСТРОЙСТВО ДЛЯ ОБЕЗЗАРАЖИВАНИЯ, ДЕГЕЛЬМЕНТИЗАЦИИ ЖИВОТНОВОДЧЕСКИХ СТОКОВ (ВАРИАНТЫ) 1996
  • Морозов Г.А.
  • Воробьев Н.Г.
  • Седельников Ю.Е.
  • Баширова А.Г.
RU2113096C1
СПОСОБ ОБРАБОТКИ СЕМЯН И УСТРОЙСТВО ДЛЯ ЕГО ОСУЩЕСТВЛЕНИЯ 2000
  • Морозов Г.А.
  • Ведерников Н.М.
  • Воробьев Н.Г.
  • Ахтямов Р.А.
  • Морозов О.Г.
  • Седельников Ю.Е.
  • Стахова Н.Е.
RU2185714C2
УСТРОЙСТВО ДЛЯ АНАЛИЗА СОСТАВА СЫРОЙ НЕФТИ 2005
  • Морозов Геннадий Александрович
  • Морозов Олег Геннадьевич
  • Самигуллин Рустем Разяпович
  • Вахмянина Елена Геннадьевна
  • Хазиев Дамир Ринатович
RU2284029C1
УСТРОЙСТВО ДЛЯ АНАЛИЗА СОСТАВА СЫРОЙ НЕФТИ 2005
  • Морозов Геннадий Александрович
  • Морозов Олег Геннадьевич
  • Самигуллин Рустем Разяпович
  • Вохмянина Елена Геннадьевна
  • Хазиев Дамир Ринатович
RU2296990C1

Иллюстрации к изобретению RU 2 189 019 C2

Реферат патента 2002 года СПОСОБ БЕСКОНТАКТНОГО ИЗМЕРЕНИЯ СРЕДНЕОБЪЕМНОЙ ТЕМПЕРАТУРЫ ОБЪЕКТА, ВЫПОЛНЕННОГО ИЗ ДИЭЛЕКТРИЧЕСКОГО МАТЕРИАЛА

Изобретение относится к области измерений температуры и может найти применение в промышленности, а также в микроволновых технологических установках для контроля нагрева материала, а также в артиллерии при измерении средней температуры метательных зарядов. Сущность способа бесконтактного измерения среднеобъемной температуры объекта, выполненного из диэлектрического материала, заключается в приеме собственного радиоизлучения объекта антенной-датчиком и измерении антенной температуры путем измерения энергии принятого сигнала. Повышение точности измерения средней по объему температуры объекта достигается тем, что антенну-датчик располагают относительно объекта на расстоянии не более размеров апертуры антенны-датчика перпендикулярно оси вращения объекта, измерение антенной температуры проводят радиометрическим приемником при средней частоте принимаемого сигнала радиоизлучения объекта, равной f0=(0,05-0,5)/ε•D•tgδ, где f0 - средняя частота (ГГц), ε,tgδ - относительная диэлектрическая проницаемость и тангенс угла потерь материала объекта, D - линейный размер объекта (в метрах) в направлении, перпендикулярном апертуре антенны-датчика, и определяют среднюю по объему температуру объекта, равную измеренному значению антенной температуры, увеличенному в 1/(1-К) раз, где К - кпд антенны-датчика. Измерение антенной температуры осуществляют при вращательном движении механизмом вращения объекта вокруг оси, перпендикулярной оси антенны-датчика, причем период вращения выбирают равным Ти/М, где Ти - время измерения, М - целое число. Технический результат - повышение точности измерения средней по объему температуры неравномерно нагретого объекта. 1 з.п.ф-лы, 3 ил.

Формула изобретения RU 2 189 019 C2

1. Способ бесконтактного измерения среднеобъемной температуры объекта, выполненного из диэлектрического материала, заключающийся в приеме собственного радиоизлучения объекта антенной-датчиком и измерении антенной температуры путем измерения энергии принятого сигнала радиоизлучения объекта, отличающийся тем, что антенну-датчик располагают относительно объекта на расстоянии не более размеров апертуры антенны-датчика перпендикулярно оси вращения объекта, измерение антенной температуры проводят при средней частоте принимаемого сигнала радиоизлучения объекта, равной
f0 = (0,05-0,5)/ε•D•tgδ,
где f0 - средняя частота, ГГц;
ε, tgδ - относительная диэлектрическая проницаемость и тангенс угла потери материала объекта;
D - линейный размер объекта в направлении, перпендикулярном апертуре антенны-датчика, м,
и определяют среднюю по объему температуру объекта, равную измеренному значению антенной температуры, увеличенному в 1/(1-К) раз, где К-кпд антенны-датчика.
2. Способ по п. 1, отличающийся тем, что измерение антенной температуры осуществляют при вращательном движении объекта вокруг оси, перпендикулярной оси антенны-датчика, причем период вращения выбирают равным Ти/М, где Ти - время измерения, М - целое число.

Документы, цитированные в отчете о поиске Патент 2002 года RU2189019C2

Shilz W., Schiek B
Microwave system for industrial measurements (Advances in electronics and electron physics), 1981, Vol 55
р
Переставная шейка для вала 1921
  • Булгаков С.М.
SU309A1
ТЕРМОМЕТР 1997
  • Брагин И.В.(Ru)
  • Бойченко Борис Михайлович
  • Алексеев Александр Тимофеевич
  • Сгибнев В.П.(Ru)
  • Морозов А.А.(Ru)
  • Маслова Н.С.(Ru)
RU2131116C1
US 3818761, 25.06.1974
US 3890841, 24.06.1975.

RU 2 189 019 C2

Авторы

Бугаенко А.Г.

Григорьев А.В.

Застела М.Ю.

Кубланов В.С.

Морозов Г.А.

Седельников Ю.Е.

Даты

2002-09-10Публикация

2000-11-29Подача