СПОСОБ СТАБИЛИЗАЦИИ СПЕКТРОМЕТРИЧЕСКОГО ТРАКТА СЦИНТИЛЛЯЦИОННОГО БЛОКА ДЕТЕКТИРОВАНИЯ ГАММА-ИЗЛУЧЕНИЯ ПО РЕПЕРНОМУ ПИКУ Российский патент 2013 года по МПК G01T1/40 

Описание патента на изобретение RU2495456C2

Изобретение относится к экспериментальной ядерной физике и радиационному приборостроению и может быть использовано в радиометрической и спектрометрической аппаратуре, а также в радиационных приборах контроля различных технологических параметров с применением сцинтилляционных счетных и спектрометрических блоков детектирования.

Известен ряд способов стабилизации спектрометрического тракта, в которых используют информацию, получаемую от дополнительных реперных (опорных) радиоактивных или световых излучателей, причем предпочтение отдается первым, поскольку в них регулирующей обратной связью охвачен как детектор, так и усилительный тракт блока детектирования [1].

Эти известные способы имеют следующие недостатки.

При работе с дополнительным реперным радиоактивным или световым излучателем не обеспечивается высокая стабильность и надежность при значительном изменении интенсивности измеряемого излучения, так как высота реперного пика на спектральном распределении остается постоянной, а остальная часть распределения, в том числе "подкладка" под реперным пиком изменяется пропорционально интенсивности измеряемого излучения. При значительных загрузках эта "подкладка" может во много раз превосходить высоту реперного пика, что снижает надежность стабилизации. Кроме этого, наличие дополнительного реперного радиоактивного или светового излучателя усложняет конструкцию, снижает надежность и повышает стоимость блока детектирования.

В качестве прототипа выбран способ наиболее близкий к предлагаемому по технической сущности и свободный от указанных выше недостатков. В нем в качестве реперного источника используют пик измеряемого излучения, при этом излучение регистрируют в двух смежных дифференциальных каналах, расположенных на разных склонах реперного пика, сравнивают средние частоты следования импульсов в первом и втором дифференциальных каналах и по результатам сравнения формируют управляющий сигнал коррекции коэффициента передачи детектирующего тракта [2].

Недостатком этого способа является то, что стабилизация без дополнительного реперного источника (по измеряемому внешнему излучению) возможна только при наличии в спектральном распределении регистрируемых гамма-квантов измеряемого излучения достаточно четко выраженного отдельно расположенного пика. Уже в случае с несколькими пиками стабилизация затруднена из-за необходимости распознавания конкретного пика. Кроме этого, при таком способе автостабилизации невозможно использовать наиболее перспективные для радиационных приборов контроля технологических параметров органические сцинтилляторы (антрацен, стильбен, полистирол), т.к. пики в спектре регистрируемых гамма-квантов измеряемого излучения в них малоразличимы из-за весьма большого (в десятки и сотни раз) отношения сечения комптоновского взаимодействия и фотоэффекта.

Технический результат, достигаемый при реализации заявляемого способа, заключается в повышении стабильности и надежности стабилизации при работе с различными спектральными распределениями и интенсивностями измеряемого излучения, а также в обеспечении работы системы автостабилизации при отсутствии или плохой различимости пиков в спектре регистрируемых гамма-квантов измеряемого излучения.

Указанный технический результат достигается за счет того, что в способе стабилизации спектрометрического тракта сцинтилляционного блока детектирования гамма-излучения по реперному пику, в котором излучение регистрируют в двух смежных дифференциальных каналах, расположенных на разных склонах реперного пика, сравнивают средние частоты следования импульсов в первом и втором дифференциальных каналах и по результатам сравнения формируют управляющий сигнал коррекции коэффициента передачи детектирующего тракта, дополнительно выбирают размеры сцинтиллятора такими, чтобы проходящие через него мюоны вторичного космического излучения при наиболее вероятной длине пути оставляли в нем энергию EмахP, превышающую максимальную энергию регистрируемых гамма-квантов от измеряемого и фонового излучения, а вышеупомянутые два смежных дифференциальных канала предварительно устанавливают таким образом, чтобы EмахP находилась в одном из них.

Реализация заявляемого способа основана на том, что, как экспериментально установлено авторами заявки, если выбрать размеры сцинтиллятора такими, чтобы проходящие через него мюоны вторичного космического излучения при наиболее вероятной длине пути оставляли в нем энергию EмахP, превышающую максимальную энергию регистрируемых гамма-квантов от измеряемого и фонового излучения, то в спектре регистрируемого излучения возникает обусловленный взаимодействием с этими мюонами отчетливый пик. Очевидно, что этот пик располагается в области энергий, где практически отсутствует регистрация гамма-квантов от измеряемого и фонового излучения и, следовательно, его местоположение и форма не зависят от этого излучения.

Упомянутый пик на приборном энергетическом спектре регистрируемого излучения образуется по следующей причине. Подавляющее большинство мюонов вторичного космического излучения, проходящих через сцинтиллятор, имеют энергию десятки и сотни МэВ. Часть этой энергии выделяется в детекторе и преобразуется в световой импульс, причем эта часть определяется практически не энергией мюона, а тем, какой путь прошел мюон в сцинтилляторе.

Пространственное распределение потока мюонов вторичного космического излучения на поверхности земли определяется экранировкой Землей, а также увеличением толщины атмосферы при уменьшении угла по отношению к горизонту и в вертикальном сечении имеет форму лепестка. Понятно, что при обычных формах сцинтиллятора (цилиндр, прямоугольный параллелепипед) существует единственная наиболее вероятная длина пути проходимая мюонами вторичного космического излучения LмахP,, которая зависит от пространственного распределения потока мюонов, размеров и положения в пространстве и размеров сцинтиллятора. Таким образом, при определенном пространственном распределении потока мюонов и фиксированном положении сцинтиллятора всегда можно выбрать размеры последнего такими, чтобы проходящие через него мюоны вторичного космического излучения при наиболее вероятной длине пути LмахP оставляли в нем энергию EмахP, превышающую максимальную энергию регистрируемых гамма-квантов от измеряемого и фонового излучения. В результате этого на спектре регистрируемого излучения будет иметь место обусловленный взаимодействием с мюонами пик, расположенный в области энергий, где практически отсутствует регистрация гамма-квантов от измеряемого и фонового излучения.

Известно, что для воды на 1 см пути независимо от энергии мюона поглащается около 2 МэВ энергии [3]. Таким образом, при использовании горизонтально расположенного цилиндрического сцинтилляторана на основе NaJ (T1) ⌀ 4×25 см, в котором наиболее вероятная длина пути для мюонов вторичного космического излучения оставляет около 2, 5 см и с учетом плотности NaJ=3,56 г/см3, в приборном спектре должен появиться пик в районе 2,5×3,6×2=18 МэВ.

Такое теоретическое обоснование было экспериментально подтверждено авторами заявки. На рис.1 представлен полученный с указанным сцинтиллятором приборный спектр при постоянной относительной ширине окна спектрометра, подтверждающий наличие пика в области 18 МэВ. Причем, как установлено, форма спектра при энергиях более 3-4 МэВ остается неизменной при изменении регистрируемого излучения в широких пределах.

Аналогичные результаты были получены авторами заявки и на других неорганических и органических сцинтилляторах различных форм и размеров (NaJ(T1) ⌀ 6,3×25 см; CsJ(T1) ⌀ 2,5×25 см; полистирол 10×10×30 см и ⌀ 25×6,3).

Таким образом, из изложенного следует, что если выбрать размеры сцинтиллятора такими, чтобы проходящие через него мюоны вторичного космического излучения при наиболее вероятной длине пути оставляли в нем энергию EмахP, превышающую максимальную энергию регистрируемых гамма-квантов от измеряемого и фонового излучения, и два смежных дифференциальных канала системы автостабилизации предварительно установить таким образом, чтобы EмахP находилась в одном из них то, регистрируя и сравнивая средние частоты следования импульсов в первом и втором дифференциальных каналах и по результатам сравнения формируя управляющий сигнал коррекции коэффициента передачи детектирующего тракта, получим устойчивую систему стабилизации. При этом работа системы стабилизации практически не будет зависеть от регистрируемого детектором гамма-излучения.

Заявляемый способ реализован в разработанном ЗАО «НТЦ Экофизприбор» опытном образце сцинтилляционного блока детектирования гамма-излучения БД-1МС. Успешное испытание этого блока подтвердило эффективность предлагаемого способа стабилизации его чувствительности.

Таким образом, из вышеизложенного следует, что указанная совокупность существенных признаков необходима и достаточна для достижения указанного технического результата.

Анализ патентной и научно-технической литературы, содержащей описания аналогичных технических решений в рассматриваемой и смежных областях техники, позволяет сделать вывод, что предложенное техническое решение является новым и для специалистов явным образом не следует из уровня техники, имеет изобретательский уровень, промышленно осуществимо и применимо в указанной области, то есть соответствует критериям изобретения.

Литература

1. Мамиконян С.В. Аппаратура и методы флуоресцентного рентгенорадиометрического анализа. - М.: Атомиздат, 1976, с.172.

2. Цитович А.П. Ядерная электроника. - М.: Энергоатомиздат, 1984, с.47 (Прототип).

3. Е.V. Bugaev, A. Misaki, V.A. Naumov, T.S. Sinegovskaya, S.I. Sinegovsky and N. Takahashi. Atmospheric muon flux at sea level, underground and underwater. Phys. Rev. D 58, No.5, 1998.

Похожие патенты RU2495456C2

название год авторы номер документа
СПОСОБ СТАБИЛИЗАЦИИ СПЕКТРОМЕТРИЧЕСКОГО ТРАКТА СЦИНТИЛЛЯЦИОННОГО БЛОКА ДЕТЕКТИРОВАНИЯ ГАММА-ИЗЛУЧЕНИЯ ПО РЕПЕРНОМУ ПИКУ 2010
  • Бутиков Игорь Юрьевич
  • Никитин Владимир Евгеньевич
  • Ролдугин Владимир Алексеевич
  • Скобло Юрий Анатольевич
RU2495453C2
СПОСОБ СТАБИЛИЗАЦИИ ЧУВСТВИТЕЛЬНОСТИ СЦИНТИЛЛЯЦИОННОГО БЛОКА ДЕТЕКТИРОВАНИЯ ГАММА-ИЗЛУЧЕНИЯ 2008
  • Бутиков Игорь Юрьевич
  • Никитин Владимир Евгеньевич
  • Ролдугин Владимир Алексеевич
  • Скобло Юрий Анатольевич
RU2364892C1
СПОСОБ СТАБИЛИЗАЦИИ СПЕКТРОМЕТРИЧЕСКОГО ТРАКТА СЦИНТИЛЛЯЦИОННОГО БЛОКА ДЕТЕКТИРОВАНИЯ ГАММА-ИЗЛУЧЕНИЯ ПО РЕПЕРНОМУ ПИКУ 2019
  • Бутиков Игорь Юрьевич
  • Ролдугин Владимир Алексеевич
RU2725672C1
СПОСОБ РЕГИСТРАЦИИ РЕАКТОРНЫХ АНТИНЕЙТРИНО 2019
  • Коржик Михаил Васильевич
  • Федоров Андрей Анатольевич
  • Мечинский Виталий Александрович
  • Досовицкий Георгий Алексеевич
RU2724133C1
СПОСОБ СТАБИЛИЗАЦИИ МАСШТАБА ЭНЕРГЕТИЧЕСКОЙ ШКАЛЫ ГАММА-СПЕКТРОМЕТРА 1991
  • Аксенов С.Н.
  • Данилов В.С.
  • Семенцов А.А.
  • Степанов В.Б.
  • Тюшов А.Н.
  • Фогт П.Н.
RU2008703C1
СПОСОБ СТАБИЛИЗАЦИИ СПЕКТРОМЕТРА 1995
  • Чистяков Борис Геннадиевич
  • Скачков Евгений Васильевич
  • Касаткин Вячеслав Александрович
RU2085968C1
СПОСОБ ИЗМЕРЕНИЯ УРОВНЯ ИЛИ ПЛОТНОСТИ ВЕЩЕСТВА 2008
  • Бутиков Игорь Юрьевич
  • Ролдугин Владимир Алексеевич
  • Никитин Владимир Евгеньевич
  • Скобло Юрий Анатольевич
RU2384821C1
СПОСОБ ДИФФЕРЕНЦИАЛЬНОЙ СТАБИЛИЗАЦИИ СПЕКТРОМЕТРИЧЕСКОГО ТРАКТА СЦИНТИЛЛЯЦИОННОГО БЛОКА ДЕТЕКТИРОВАНИЯ ГАММА-ИЗЛУЧЕНИЯ ПО РЕПЕРНОМУ ПИКУ 2002
  • Ролдугин В.А.
  • Скобло Ю.А.
  • Бутиков И.Ю.
RU2225017C2
Сцинтилляционный детектор с реперным источником 1979
  • Лебедев И.А.
  • Соборнов О.П.
  • Щеглов О.П.
SU776272A1
ТВЕРДЫЙ СЦИНТИЛЛЯЦИОННЫЙ МАТЕРИАЛ 2014
  • Сиротинин Валерий Николаевич
RU2561992C1

Реферат патента 2013 года СПОСОБ СТАБИЛИЗАЦИИ СПЕКТРОМЕТРИЧЕСКОГО ТРАКТА СЦИНТИЛЛЯЦИОННОГО БЛОКА ДЕТЕКТИРОВАНИЯ ГАММА-ИЗЛУЧЕНИЯ ПО РЕПЕРНОМУ ПИКУ

Изобретение относится к экспериментальной ядерной физике и радиационному приборостроению и может быть использовано в радиометрической и спектрометрической аппаратуре, а также в радиационных приборах контроля различных технологических параметров с применением сцинтилляционных счетных и спектрометрических блоков детектирования. Сущность изобретения заключается в том, что излучение регистрируют в двух смежных дифференциальных каналах, расположенных на разных склонах реперного пика, сравнивают средние частоты следования импульсов в первом и втором дифференциальных каналах и по результатам сравнения формируют управляющий сигнал коррекции коэффициента передачи детектирующего тракта, дополнительно выбирают размеры сцинтиллятора такими, чтобы проходящие через него мюоны вторичного космического излучения при наиболее вероятной длине пути оставляли в нем энергию ЕмахP, превышающую максимальную энергию регистрируемых гамма-квантов от измеряемого и фонового излучения, а вышеупомянутые два смежных дифференциальных канала предварительно устанавливают таким образом, чтобы ЕмахP находилась в одном из них. Технический результат - повышение стабильности и надежности стабилизации. 1 ил.

Формула изобретения RU 2 495 456 C2

Способ стабилизации спектрометрического тракта сцинтилляционного блока детектирования гамма-излучения по реперному пику, в котором излучение регистрируют в двух смежных дифференциальных каналах, расположенных на разных склонах реперного пика, сравнивают средние частоты следования импульсов в первом и втором дифференциальных каналах и по результатам сравнения формируют управляющий сигнал коррекции коэффициента передачи детектирующего тракта, отличающийся тем, что размеры сцинтиллятора выбирают такими, чтобы проходящие через него мюоны вторичного космического излучения при наиболее вероятной длине пути оставляли в нем энергию ЕмахP, превышающую максимальную энергию регистрируемых гамма-квантов от измеряемого и фонового излучений, а вышеупомянутые два смежных дифференциальных канала предварительно устанавливают таким образом, чтобы ЕмахP находилась в одном из них.

Документы, цитированные в отчете о поиске Патент 2013 года RU2495456C2

СПОСОБ ДИФФЕРЕНЦИАЛЬНОЙ СТАБИЛИЗАЦИИ СПЕКТРОМЕТРИЧЕСКОГО ТРАКТА СЦИНТИЛЛЯЦИОННОГО БЛОКА ДЕТЕКТИРОВАНИЯ ГАММА-ИЗЛУЧЕНИЯ ПО РЕПЕРНОМУ ПИКУ 2002
  • Ролдугин В.А.
  • Скобло Ю.А.
  • Бутиков И.Ю.
RU2225017C2
СПОСОБ СТАБИЛИЗАЦИИ ЧУВСТВИТЕЛЬНОСТИ СЦИНТИЛЛЯЦИОННОГО БЛОКА ДЕТЕКТИРОВАНИЯ ГАММА-ИЗЛУЧЕНИЯ 2008
  • Бутиков Игорь Юрьевич
  • Никитин Владимир Евгеньевич
  • Ролдугин Владимир Алексеевич
  • Скобло Юрий Анатольевич
RU2364892C1
СПОСОБ СТАБИЛИЗАЦИИ ЭНЕРГЕТИЧЕСКОЙ ШКАЛЫ СПЕКТРОМЕТРА И УСТРОЙСТВО ДЛЯ ЕГО РЕАЛИЗАЦИИ 1985
  • Артемьев В.А.
  • Гусев В.П.
  • Павликов В.А.
  • Шабунин Л.И.
RU2130624C1
УПРАВЛЕНИЕ ЛУЧОМ И ФОРМИРОВАНИЕ ЛУЧА ДЛЯ ШИРОКОПОЛОСНЫХ МВМВ/МВОВ-СИСТЕМ 2008
  • Менон Мурали Парават
  • Кетчум Джон У.
  • Уоллэйс Марк
  • Уолтон Джэй Род
  • Говард Стивен Дж.
RU2463707C2

RU 2 495 456 C2

Авторы

Бутиков Игорь Юрьевич

Никитин Владимир Евгеньевич

Ролдугин Владимир Алексеевич

Скобло Юрий Анатольевич

Даты

2013-10-10Публикация

2010-08-26Подача