СПОСОБ НЕЛОКАЛЬНОЙ ПЕРЕДАЧИ ИНФОРМАЦИИ Российский патент 2016 года по МПК H04B10/00 

Изобретение относится к технике связи и может использоваться при передаче информации на расстояние на основе нелокальной квантовой корреляции между частицами, одними из которых являются электронные центры окраски, а другими фотоны.

Известен способ передачи информации на основе нелокальной квантовой корреляции между частицами в перепутанном квантово-механическом состоянии. Для этого излучают фотоны посредством источника фотонов, направляют их по пространственному пути на передающую и приемную стороны, удаленные от источника фотонов, на передающей стороне модулируют фотоны в соответствии с передаваемыми двоичными символами «1» или «0», а на приемной стороне выделяют информацию. Фотоны излучают попарно в перепутанном по поляризации квантово-механическом состоянии, направляют их на свой пространственный путь распространения передающей стороны и приемной стороны таким образом, что между фотонами каждой пары существует нелокальная квантовая корреляция. Выделение информации осуществляют на приемной стороне по их интерференционной картине [1].

Известен способ передачи информации с использованием фотонов. В способе для каждой частицы из пары, испущенной когерентным источником квантовых частиц, формируют направленные на передающую и принимающую стороны пространственные пути распространения суперпозиционного состояния с возможностью получения между парными частицами взаимной интерференции как на передающей, так и на принимающей стороне. На передающей стороне все пришедшие к ней пространственные пути распространения модулируют и после этого сводят в детекторе квантовых частиц. Информацию кодируют и передают в виде двоичных сигналов. На передающей стороне осуществляют модуляцию с помощью физического воздействия так, что происходит нарушение интерференционной картины либо восстановление интерференционной картины на принимающей стороне. Выделение информации осуществляют по наличию или отсутствию интерференционной картины [2].

Недостатками указанных способов является необходимость наличия классических линий связи между передающей и приемной сторонами.

Под классическими линиями связи подразумеваются любая коммуникативная среда, по которой физически можно передавать фотоны, распределяя их между передающей и приемной сторонами, например свободное пространство или оптоволокно.

Известен способ и устройство дистанционной связи при интерпретации термолюминесцентных или фотолюминесцентных сигналов, вызванных запутанными захваченными электронами. Два образца из термолюминесцентного (или фотолюминесцентного) материала были облучены тормозным излучением с целью создания запутанных ловушек - электронных центров окраски. Запутанные таким образом образцы были затем пространственно разнесены. Один из образцов - «ведущий» подвергают нагреву с выстраиванием кривой этого нагрева. Одновременно с этим у второго - «ведомого» образца, который не нагревают, наблюдают высвечивание, интенсивность которого повторяет кривую нагрева «ведущего» образца. В этом случае стимуляция излучения происходит при тепловой энергии, приблизительно равной энергии опорожнения ловушек. Стимуляция роста температуры в «ведущем» образце вызывает свечение удаленного «ведомого» запутанного образца, которое воспроизводится независимо от расстояния [3].

Недостатками этого способа является то, что тепловая стимуляции приводит к высвечиванию «ведущего» образца, вследствие чего происходит опорожнение центров окраски в обоих образцах, что ведет к декогеренции - нарушению когерентного суперпозиционного состояния и, в итоге, полной невозможности их дальнейшего использования для передачи информации на основе нелокальной квантовой корреляции, кроме того, процесс интерпретации сигналов крайне сложен из-за невозможности применения в этом способе принципов бинарного кодирования информации.

Техническим результатом, на достижение которого направлено данное изобретение, является передача информации без применения классических линий связи, а также исключение тепловой стимуляции как фактора, приводящего к высвечиванию и, следовательно, нарушению когерентного суперпозиционного состояния центров окраски.

Данный технический результат достигается за счет того, что двумя источниками фотонов излучают фотоны попарно в запутанном квантово-механическом состоянии, направляют фотоны из каждой пары одного источника на один из двух оптически прозрачных термолюминесцентных кристаллов, содержащих квантово-механически запутанные между ними электронные центры окраски, а запутанные с этими фотонами парные фотоны направляют на измерительное устройство, модулирующее информацию в соответствии с одним из передаваемых двоичных символов, фотоны из каждой пары второго источника направляют на второй оптически прозрачный термолюминесцентный кристалл, а запутанные с этими фотонами парные фотоны направляют на детектирующее устройство таким образом, что при одном значении двоичного символа происходит нарушение интерференционной картины, а при другом его значении - восстановление интерференционной картины, выделение информации осуществляют на детектирующем устройстве по состоянию интерференционной картины, а также за счет того, что образование квантово-механически запутанных электронных центров окраски между двумя оптически прозрачными термолюминесцентными кристаллами осуществляют путем одновременного и совместного облучения последних запутанными рентгеновскими или гамма-квантами, а оптически прозрачные термолюминесцентные кристаллы изготавливают из легированного фторида лития.

На чертежах показана одна из возможных схем принципа реализации предлагаемого способа передачи информации. Сущность изобретения поясняется на фиг. 1-2, иллюстрирующих принцип реализации, где на фиг. 1 - иллюстрируется схема передатчика, а на фиг. 2 приемника информации по предложенному способу. Схема включает: 1-1′ - компьютеры, содержащие все необходимые элементы, например К-кодер (на фиг. 1) и Д-декодер (на фиг. 2) информации в двоичные символы, систему отображения информации в удобном для пользователя виде, 2 - измерительное устройство, 3-3′ - оптически прозрачные термолюминесцентные кристаллы, содержащие квантово-механически запутанные между ними электронные центры окраски, 4-4′ - источники запутанных парных фотонов, 5 - устройства для направления распространения фотонов по определенному пути, например зеркала или световоды, 6-7-8-9-10-11 - фотоны и пути/направления их распространения (показаны большими стрелками), 12 - поляризационный светоделитель, 13 - детектирующее устройство, 14-фазовая пластина.

В 1935 г. Эйнштейн, Подольский и Розен написали статью [4], в которой поставили под сомнение истинность концепции запутывания, следующей из теории, и предположили существование "скрытых переменных" для объяснения запутывания. В 1962 г. Дж. С.Белл [5] математически показал, что эксперименты могли бы показать истинность предсказаний квантовой механики. В 1980 г. А. Аспек [6], применив критерий Белла, экспериментально показал, что феномен запутывания фотонов подчиняется правилам квантовой механики. В период 1990-2000 г. некоторые экспериментаторы также показали, что запутанные фотоны, генерируемые нелинейными кристаллами, могли оставаться запутанными на расстоянии до 10 км [7]. Последние эксперименты показали возможность передачи запутанного состояния через спутник на расстояние 144 км [8]. Физический эффект состоял в том, что мгновенное разрушение запутанного состояния, обусловленное измерением поляризации одного из фотонов, приводило к немедленной фиксации поляризации другого фотона в соответствии с законами квантовой механики. Были также осуществлены эксперименты по квантовой телепортации [9]. При этом теоретически было изучено [10] и продемонстрировано экспериментально [11] переключение запутывания, состоящее в передаче запутывания от одной совокупности частиц к другой. В настоящее время считается, что невозможность передачи информации через запутанные состояния была обусловлена тем, что сами по себе запутанные состояния дают симметричную вероятностную картину наблюдения измеренной поляризации. Другими словами, вероятность поляризации квантовой частицы (фотона) вверх равнялась 50% и в низ также - 50%. В таких условиях выделить информацию через измерения на передатчике приемником было невозможно. Возможность передачи информации появляется в том случае, если объединить квантовый эффект запутанных состояний с эффектом коллапса волновой функции, в таком варианте исполнения появляется возможность на приемнике выделять информацию через наблюдение интерференционной картины [1, 2]. В теории квантовой механики группа запутанных частиц, будучи в отдельных физических местах, находится в том же самом квантовом состоянии (Гильбертово пространство) и описывается общей волновой функцией [4, 5, 6, 7]. Сюда же можно и отнести перепутанные состояния, возникающие в системе, состоящей из двух или более подсистем. В простейшем случае чистого состояния составной системы перепутанность состоит в невозможности факторизации волновой функции системы, т.е. в невозможности представить ее в виде произведения волновых функций ее подсистем. Однако, даже если начальное состояние факторизовано, то после взаимодействия подсистем друг с другом или через окружение их состояние становится перепутанным. Поэтому наиболее легко перепутать вначале независимые запутанные подсистемы и перевести в перепутанное состояние системы. В таком состоянии подсистемы описываются только матрицей плотности, в то время как система в целом характеризуется либо волновой функцией, либо нефакторизуемой матрицей плотности. Существует достаточно много способов создания перепутанных состояний. Во-первых, это может быть физический процесс, в результате которого возникают перепутанные состояния, другими словами, источник перепутанных состояний. Здесь следует упомянуть о процессе спонтанного параметрического рассеяния (СПР) света, имеющего место в нелинейных средах без центра инверсии. Бифотонное поле, возникающее в таком процессе, состоит из пар, коррелированных по времени, поляризации, частотам и месту рождения фотонов. На основе такого двухфотонного поля можно приготовить состояния, перепутанные не только по непрерывным переменным, импульсу или координате, но и по дискретным, например по поляризации. Другой способ заключается в приготовлении перепутанных состояний из первоначально независимых, например состояний атомов, ионов или мезоскопических объектов. Оказывается, что управление над процессом перепутывания возможно осуществить при помощи оптического излучения. Такая идея лежит в основе создания квантового повторителя (quantum repeater) - устройства, позволяющего передавать перепутанные состояния на большие расстояния [12]. Эксперименты показывают, что измерения поляризации фотона приводят к коллапсу его волновой функции, что, в свою очередь, предопределяет его поведение в момент наблюдения интерференции. В этом случае интерференция исчезает [13]. В работе [14] описаны эксперименты, а в дальнейшем на их основе был выдан патент [3] с пространственно-разделенными запутанными ТЛД - кристаллами (кристаллами для термолюминесцентной дозиметрии), находящимися в Батон-Руж, Луизиана (США) и Живарлэ (Франция) на расстоянии 8182 км. Чипы (английское chip, буквально - обломок, осколок, кусочек) из легированного фторида лития были облучены тормозным излучением с целью создания запутанных ловушек (центров окраски) в смежных ТЛД-кристаллах на медицинском ускорителе. Один из этих образцов был затем отправлен в Батон-Руж, а его запутанный партнер остался в Живарлэ. Подогрев образца, находящегося в Батон-Руж, производился в соответствии с температурой другого (запутанного с первым) образца, которая фотоумножителем измерялась в Живарлэ и была равна температуре окружающей среды. Были получены, в силу квантовых корреляций запутанных состояний электронов, сигналы при нарастании, а затем убывании (вследствие отключения подогревающего устройства в Батон-Руж) температуры (от 140 до 240°C). Момент, когда в Батон-Руж был достигнут максимум температуры ТЛД, точно соответствовал моменту максимума корреляции сигнала фотоэлектронного умножителя, записанного в Живарлэ.

Термолюминесценция происходит в материалах, содержащих включения, или примеси других атомов, или атомы легирующих веществ. Такие материалы являются диэлектриками и обладают свойством сохранять влияние, вызванное облучением рентгеновскими или гамма-лучами. Это влияние может сохраняться годами и используется для геологической и археологической датировки. Искусственные материалы используются в термолюминесцентной дозиметрии для измерения ионизирующих излучений. При нагревании энергия высвобождается в виде света. В описываемом эксперименте были использованы кристаллы именно дозиметрического типа. Сама термолюминесценции описывается в терминах зонной теории, как сформулировано ниже [15]:

- Ионизация атомной решетки, обусловленная рентгеновским или гамма-излучением, высвобождает некоторые электроны из зоны валентности.

- Образуются дырки, а электроны переходят в энергетическую область зоны проводимости.

- Эти электроны затем улавливаются ловушками, образованными включениями, атомами примесей или атомами легирующего вещества в запрещенной зоне. Там они сохраняются в метастабильном состоянии.

- Такое метастабильное состояние, в зависимости от типа материала, может сохраняться от очень короткого промежутка времени до тысяч лет.

- Тепловая (в случае термически стимулированного обесцвечивания - ТСЛ) или оптическая (в случае оптически стимулированного обесцвечивания - ОСЛ) энергия позволяет электронам вырваться из ловушек. Тогда они возвращаются в зону валентности, излучая свет, в этом и состоит феномен термолюминесценции.

Ловушкам (центрам окраски) требуется различная тепловая (ТСЛ) или оптическая (ОСЛ) энергия для высвобождения электронов в зависимости от их энергетической "глубины". "Мелкие" ловушки окажутся пустыми при низкой температуре (140°C и выше) или частоте фотонов, "глубокие" ловушки требуют более высокой температуры (240°C и выше) или частоты фотонов. Тормозное излучение - это электромагнитное излучение, генерируемое при ускорении заряженной частицы, например электрона, который отклоняется другой заряженной частицей, такой, например, как атомное ядро. Его открыл в 1888 Никола Тесла. Эффект тормозного излучения сегодня больше всего используется в процессах излучения, вызванных замедлением заряженной частицы при отклонении ее другой заряженной частицы. В представленных экспериментах [14] излучение обусловлено лучом высокоэнергетических электронов, бомбардирующих мишень из вольфрама. Поскольку один электрон создает несколько фотонов одновременно, эти фотоны в соответствии с квантовой механикой оказываются запутанными. Будучи статистически распределенными в конусе, запутанные фотоны могут сталкиваться с частицами, переключать свое запутывание с ядрами или электронами атомов. Ускорители электронов таким образом оказываются эффективным средством для облучения термолюминесцентных материалов, в процессе которого могут сохраняться запутанные электроны.

Экспериментальным путем выяснилось, что свет, магнитные и электрические поля не вызывают декогеренции, способной разрушить связи между запутанными электронными центрами окраски в термолюминесцентном кристалле, поскольку образцы, совместно облученные за несколько месяцев до описываемых экспериментов, генерировали интенсивный отклик. Очень большое число одиночных электронов одного кристалла запутаны с электронами другого кристалла и "хранятся" в относительно свободном от декогеренции пространстве центров окраски. Выяснилось, что ловушки ведут себя очень сходно с резонансными полостями в квантовой электродинамике. Описываемые эксперименты представляют собой практическое проявление феномена запутывания в квантовой механике. Две частицы называют запутанными, когда они испущены одновременно и обладают общей волновой функцией, например фотоны, испущенные ядром или электроном, причем фотоны временно интерферируют между собой. Такие частицы являются квантово-взаимосвязанными, так что взаимодействие с одной из них немедленно "чувствуется" запутанным партнером. Запутывание между двумя частицами может быть переключено на две другие частицы. Запутанные частицы, такие как электроны, могут "сохраняться" в ионных или примесных ловушках (центрах окраски) термолюминесцентных материалов и оставаться изолированными от влияния декогеренции со стороны окружения ловушек в течение значительных промежутков времени. Центрами окраски являются примесные атомы и ионы (ловушки, дефекты), захватившие электрон или дырку, в результате чего изменяются полоса поглощения вещества и его окраска. Первоначально термин "центры окраски" относился только к так называемым F-центрам, обнаруженным впервые в 30-х гг. 20 в. в кристаллах галогенидов щелочных металлов и представляющим собой анионные вакансии, захватившие электрон. В дальнейшем под центрами окраски стали понимать любые точечные дефекты, поглощающие свет вне области собственного поглощения, - катионные и анионные вакансии, междоузельные ионы, а также примесные атомы и ионы. Центры окраски обнаруживаются во многих неорганических кристаллах и стеклах, а также в природных минералах. Центры окраски могут быть разрушены при нагревании ТСЛ - (термически стимулированная люминесценция) или воздействии света ОСЛ - (оптически стимулированная люминесценция), соответствующего спектральной области поглощения самих центров окраски [16,17]. Под действием тепла (в случае ТСЛ) или света (в случае ОСЛ) один из носителей заряда, например электрон, освобождается из захватившего его дефекта и рекомбинирует с дыркой. Примесные атомы и ионы также могут захватывать электрон или дырку, в результате чего изменяют полосу поглощения вещества и его окраску. В рамках макроскопического подхода (теория Максвелла) для света существует поляризация электрически упругого смещения. В процессе вынужденных (под действием падающей световой волны) колебаний электронов с частотой вынуждающей силы периодически изменяются дипольные электрические моменты атомов, частота которых тоже равна вынуждающей силы. Среднее расстояние между атомами вещества много меньше протяженности одного цуга волн. Следовательно, вторичные волны, излучаемые большим числом соседних атомов, когерентны как между собой, так и с первичной волной. При сложении этих волн они интерферируют, в результате этой интерференции и получаются все наблюдаемые оптические явления, связанные с взаимодействием света с веществом. Оптический электрон совершает вынужденные колебания под действием возвращающей упругой силы и силы сопротивления. Под действием этих сил электроны и ионы вещества совершают вынужденные гармонические колебания (осциллируют) с частотой падающей волны, излучая при этом вторичные волны с теми же параметрами [18].

Предлагаемый способ нелокальной передачи информации использует выполнение известных, например, в оптических системах передачи информации операций, которые могут быть реализованы с помощью известных функциональных элементов. Основу предлагаемого способа нелокальной передачи информации составляют экспериментально подтвержденные явления запутанности, квантовой нелокальности запутанных частиц и эффект мгновенного коллапса волновой функции, хорошо известные в квантовой механике.

Предлагаемый способ можно реализовать следующим образом.

1) Запутанная пара фотонов - первая подсистема [12], уничтожение запутанного состояния между ними затрат энергии не требует, поскольку простое измерение хотя бы одного из этих фотонов (например, поглощением в веществе) приводит к коллапсу волновой функции [13];

2) Запутанная пара фотонов - вторая подсистема [12], уничтожение запутанного состояния между ними затрат энергии так же не требует, поскольку простое измерение хотя бы одного из этих фотонов также приводит к коллапсу волновой функции [13];

3) Запутанные электронные центры окраски между двумя системами - третья подсистема, уничтожение запутанного состояния между ними требует затрат энергии [3,14].

Фотон из первой подсистемы, в рамках макроскопического подхода [18], взаимодействует с электронными центрами окраски третьей подсистемы одной из систем. Фотон из второй подсистемы, в рамках макроскопического подхода [18], взаимодействует с электронными центрами окраски третьей подсистемы (второй системы). Образованная общая система является перепутанной. Т.е. первая и вторая подсистемы запутываются через окружение - третью подсистему (запутанные электронные центры окраски) двух систем [4,5,6,7,12]. Коллапс фотона одной из подсистем 1 или 2, вызванный его измерением, приводит к коллапсу всех фотонов этих подсистем 1 и 2 [13], но не подсистемы 3, поскольку та изначально являет собой систему и для коллапса ее волновой функции (нарушению когерентного суперпозиционного состояния) требуется затрата энергии [3, 14], по порядку величины равная той, что выделяется при нагреве от 140 до 240°C.

Перед использованием оптически прозрачных термолюминесцентных кристаллов в передатчике фиг. 1 и приемнике фиг. 2 эти кристаллы одновременно и совместно облучают квантово-механически запутанными рентгеновскими или гамма-квантами, вследствие чего в данных кристаллах образуются квантово-механически запутанные между ними электронные центры окраски. Кристаллы изготавливают из легированного фторида лития по известной и отработанной в промышленности технологии.

С помощью источника 4 запутанных парных фотонов (фиг. 1) генерируют пары фотонов в запутанном по поляризации состоянии. Один из фотонов 6 каждой пары с помощью устройства 5 направления распространения фотонов по определенному пути (показаны крупными стрелками) направляют на оптически прозрачный термолюминесцентный кристалл 3, содержащий электронные центры окраски, квантово-механически запутанные с электронными центрами окраски оптически прозрачного термолюминесцентного кристалла 3′ (фиг. 2), а другой фотон 7 с помощью устройства 5 направления распространения фотонов по определенному пути направляют на измерительное устройство 2.

С помощью источника 4′ запутанных парных фотонов (фиг. 2) генерируют пары фотонов в запутанном по поляризации состоянии. Один из фотонов 8 каждой пары с помощью устройства 5 направления распространения фотонов по определенному пути направляют на оптически прозрачный термолюминесцентный кристалл 3′, содержащий электронные центры окраски, квантово-механически запутанные с электронными центрами окраски оптически прозрачного термолюминесцентного кристалла 3 (фиг. 1), а другой фотон 9 с помощью устройства 5 направления распространения фотонов по определенному пути направляют на поляризационный светоделитель 12. В соответствии с [4,5,6,7,12] подсистему запутанных фотонов 6 и 7 запутывают с подсистемой запутанных фотонов 8 и 9 через подсистему запутанных электронных центров окраски двух систем, образованных кристаллами 3 и 3'. Другими словами, запутанную пару из фотонов 6-7 квантово-механически перепутывают с запутанной парой фотонов 8-9. Фотон 9 через поляризационный светоделитель 12 раздваивают на две «полуволны» 10-11 (показаны крупными стрелками фиг. 2), одну «полуволну» устройством 5 направляют по пути 10 на детектирующее устройство 13, а другую «полуволну» направляют по пути 11 на тот же детектор 13, при необходимости, например, через фазовую пластину 14, обеспечивающую поворот оси ее поляризации на определенный угол с таким условием, что при падении обеих «полуволн» на какую-либо плоскость они интерферируют. Если с кодера К, входящего в конструкцию компьютера 1 передатчика (фиг. 1), не подавать сигнал на измерительное устройство 2 (любое измерительное устройство, например ячейка Поккельса или ячейка Фарадея), то измерения поляризации фотона 7 не происходит, что отвечает модуляции информации в соответствии с передаваемым двоичным символом «0». В этом случае схлопывания волновой функции фотона 7 также не произойдет и, следовательно, запутанная пара фотонов 6-7 остается в перепутанном квантово-механическом состоянии как друг с другом, так и с запутанной парой фотонов 8-9, при этом квантовая корреляция нелокальных волновых функций между этими парами запутанных фотонов сохраняется по меньшей мере до того момента, когда фотоны 6 и 8 из соответствующих запутанных пар не покинут область пространства, занимаемого кристаллом 3 и кристаллом 3′, т.е. пока не прекратят свое взаимодействие в рамках макроскопического подхода с запутанными электронными центрами окраски. В этом случае квантовое состояние фотона 9 не коллапсирует в одно из двух собственных ортогональных состояний поляризации, соответствующих двум возможным результатам измерения, и его «полуволны» (волновые функции) образуют на детекторе 13 интерференционную картину в зависимости от соответствующего выбранного ее параметра, например в виде полос в определенной области экрана детектирующего устройства 13. При этом сигнал, поступающий с детектора 13, декодируют декодером Д, входящим в конструкцию компьютера 1′ приемника (фиг. 2), в соответствии с двоичным символом «0». Если с кодера К, входящего в конструкцию компьютера 1 передатчика (фиг. 1), подать сигнал на измерительное устройство 2, то произойдет измерение поляризации фотона 7, что отвечает модуляции информации в соответствии с передаваемым двоичным символом «1». В этом случае волновая функция фотона 7 коллапсирует в одно из своих состояний. Тогда в соответствии с [13] произойдет коллапс волновых функций всех остальных фотонов 6-8-9, при этом, квантовая корреляция нелокальных волновых функций между запутанными парами, которые состояли из запутанных пар фотонов 6-7 и 8-9, также прекратит свое существование. При этом фотон 9 раздвоиться на «полуволны» не может и, находясь в одном из своих ортогональных состояний с определенной поляризацией достигнет детектора 13, распространяясь только по одному из двух возможных путей 10-11, например 10. Вследствие того, что ему будет не с кем интерферировать, на детекторе 13 будет наблюдаться отсутствие интерференционной картины. При этом сигнал, поступающий с детектора 13, декодируют декодером Д в соответствии с двоичным символом «1». Таким образом, через наблюдение наличия или отсутствия интерференционной картины на детекторе приемника будет возможна передача информации.

ИСТОЧНИКИ ИНФОРМАЦИИ

[1] Патент РФ №2235434, кл. Н04В 10/30, 2004.

[2] Патент РФ №2465730, кл. Н04В 10/24, 2006.

[3] Патент US №8391721, кл. Н04В 10/00, 2013.

[4] Einstein A., Podolsky В., Rosen N., «Can Quantum-Mechanical Description of Physical Reality Be Considered Complete?)), Phys. Rev. 47, 777, 1935.

[5] Bell J.S., «Speakable and Unspeakable in Quantum Mechanics)), New York, Cambridge University Press, 1993.

[6] Aspect A., «Trois tests expérimentaux des inégalités de Bell parmesure de correlation de polarisation de photons», Doctoral Dissertation, UniversitéParis-Orsay, ler Février 1983.

[7] Townsend P.D., Rarity J.G., Tapster P.R., «Single Photon Interference in 10 km Long Optical-Fiber», Electronics Letters, V. 29, p.634,1993. [8] R. Ursin et al., "Space-Quest, Experiments with Quantum Entanglement in Space," Euro Physics News, DOI: 10.1051/ epn/2009503.

[9] Bennett C.H. et al., "Teleporting an Unknown Quantum State via Dual Classical and EPR Channels", Phys. Rev. Lett. vol. 70, pp 1895-1899,1993. [10] Bouda J. and Buzek V. "Entanglement swapping between multi-qubit systems" J.Phys. A: Math. Gen. 34, 4301-4311, 2001.

[11] De Riedmatten H. et al. "Long-distance entanglement swapping with photons from separated sources", Phys. Rev., A71, 050302, 2005.

[12]. P. van Loock, T.D. Ladd, K. Sanaka, F. Yamaguchi, Kae Nemoto, W.J. Munro, and Y. Yamamoto, Hybrid Quantum Repeater Using Bright Coherent Light, Phys. Rev. Lett. 96, p.240501, (2006).

[13] J. Baldzuhn, E. Mohler and W. Martienssen. A wave-particle delayed-choice experiment with a single-photon state. Zeitschrift fuer PhysikBCondensed Matter, 77(2):347-352,June 1989.

[14] (quant-ph/0611109). Intercontinental quantum liaisons between entangled electrons in ion traps of thermoluminescent crystals. Robert Desbrandes (Louisiana State University) and Daniel L. Van Gent (Oklahoma State University). Endorser: Professor Robert O'Connell (Louisiana State University).

[15] McKeever S.W.S., «Thermoluminescence of solids», Cambridge University Press, 1985.

[16] Академия наук СССР. Сибирское отделение. Институт геохимии им. академика А.П. Виноградова. А.И. Непомнящих, Е.А. Раджабов, А.В. Егранов. «Центры окраски и люминесценция кристаллов LiF». Ответственный редактор д-р физ.-мат. Наук, проф. И.А. Парфианович. Издательство «НАУКА», Сибирское отделение. Новосибирск. 1984.

[17] Физическая энциклопедия. Гл. ред. A.M. Прохоров. - М.: Большая Российская энциклопедия, 1998. - Т. 5.

[18]. Министерство образования и науки Российской Федерации, Федеральное агентство по образованию, Санкт-Петербургский государственный университет информационных технологий механики и оптики. М.Н. Либенсон, Е.Б. Яковлев, Г.Д. Шандыбина. "Взаимодействие лазерного излучения с веществом". Санкт-Петербург, 2005.

Изобретение относится к технике и может использоваться в оптических системах связи. Технический результат состоит в повышении помехоустойчивости. Для этого в способе нелокальной передачи информации двумя источниками фотонов излучают фотоны попарно в запутанном квантово-механическом состоянии, направляют фотоны из каждой пары одного источника на один из двух оптически прозрачных термолюминесцентных кристаллов, содержащих квантово-механически запутанные между ними электронные центры окраски, а запутанные с этими фотонами парные фотоны направляют на измерительное устройство, модулирующее информацию в соответствии с одним из передаваемых двоичных символов, фотоны из каждой пары второго источника направляют на второй оптически прозрачный термолюминесцентный кристалл, а запутанные с этими фотонами парные фотоны направляют на детектирующее устройство таким образом, что при одном значении двоичного символа происходит нарушение интерференционной картины, а при другом его значении - восстановление интерференционной картины. Выделение информации осуществляют на детектирующем устройстве по состоянию интерференционной картины. 2 з.п. ф-лы, 2 ил.

1. Способ нелокальной передачи информации, характеризующийся тем, что двумя источниками фотонов излучают фотоны попарно в запутанном по поляризации квантово-механическом состоянии, при этом фотон из каждой пары одного источника направляют на измерительное устройство, где его модулируют в соответствии с передаваемыми двоичными символами "1" или "0", а фотон из каждой пары второго источника направляют на детектирующее устройство с возможностью выделения информации по наличию или отсутствию интерференционной картины, отличающийся тем, что парный фотон из каждой пары одного источника направляют на один из двух оптически прозрачных термолюминесцентных кристаллов, содержащих квантово-механически запутанные между ними электронные центры окраски, а парный фотон из каждой пары второго источника направляют на второй оптически прозрачный термолюминесцентный кристалл.

2. Способ по п. 1, характеризующийся тем, что образование квантово-механически запутанных электронных центров окраски между двумя оптически прозрачными термолюминесцентными кристаллами осуществляют путем одновременного и совместного облучения последних запутанными рентгеновскими или гамма-квантами.

3. Способ по любому из пп. 1 или 2, характеризующийся тем, что оптически прозрачные термолюминесцентные кристаллы изготавливают из легированного фторида лития.