Изобретение относится к оптике и предназначено для использования в оптических системах для исправления кривизны поверхности изображения.
Целью изобретения является устранение хроматизма положения во всей области прозрачности материала линзы при получении заданной кривизны по-э верхности изображения.
На фиг,1 изображена линза в обратном ходе лучей; на фиг«2 - пример использования линзы в зеркально-линзовом объективе.
Для описания принципа работы пин- зы рассмотрим ход первого (апертур- ного) и второго (полевого) нулевых лучей В соответствии с обозначениями, принятыми в геометрической оптике, апертурный луч AD, исходящий под углом (/ к оптической оси из осевой точки А предмета 1, расположенной на расстоянии S от первой поверхности R линзы, идет в край входного зрачка D и встречает поверхность R на
высоте h,. Внутри линзы толщиной d |СЛ луч идет под углом встречает вто-| м« рую поверхность R на высоте h., jVe. после чего выходит из линзы под уг- лом сз( через край выходного зрачка D и образует мнимое изображение в точке А, расположенной на расстоянии Wl S от второй поверхности,
Полевой луч BS , исходящий из вне- осевой точки В предмета, под углом «к /S к оптической оси идет в центр S QQ входного зрачка D, расположенного на л расстоянии S р от первой поверхности линзы и встречает ее на высоте у.. Внутри линзы луч идет под углом /Jj (не показан) и встречает вторую поверхность на высоте у,, после чего выходит из линзы под углом /5з в центр S выходного зрачка D , расположенный на расстоянии S от второй поверхности, и образует мнимое изображение 1 в точке В .
Из фиг.1 видно, что центры С и С/1 поверхностей R:, и R . линзы не
совпадают друг с другом, т„е, линза не является концентрической.
Запишем начальные условия для обоих луче|й.
Для луча AD
о( 1; d,-
h, с S, /loS,,
(1)
где д- линейное увеличение линзы. Для луча BS
/9,Ij У, . p,Sp Sp.
(2)
По известнь1м формулам определяем Згглы и /3 , а также высоты h и у,
Рв;h.
Bi-c )J
АО S,;
п
Sii ).
h. .-d(i-.||i
(3)
Pi U
-,
,l n
UZi. nRT
УТ
I-n
У
-R
J .n-l
30
a устранение хроматизма положения - при
/ п(/5б+1)
(16)
nRT Р
(4)
Проверка отсутствия сферической аберрации осуществляется нахождением Получение заданной кривизны поверх-35 первой суммы Зейделя с учетом началь- ности изображения достигается в том условий (1) и формулы (16).
Из известного выражения для толщины ахроматического мениска., с учетом начальных условий (1) и формулы (16) можно найти толщину 1
случае, когда
(5)
d ЛйП 11:Ы5 S (17) nd+ jCi-n eo )
Это означает, что полевой луч BS внутри линзы идет параллельно опти- ческой оси, т.е.
которая удовлетворяет условию равен- (6) 45 ства нулю первой хроматической суммы.
Таким образом, выбором значений двзгх радиусов кривизны линзы в зависимости от положения входного и выходного зрачков, а также выбором
и ±: + s:l« v
V n пК, 1
О
откуда с учетом начальных условий (2) получим
К, a-a)Sp. . .(7)
В связи с этим формулы (3).и (4) примут ввд
50
ее толпданы в занисимости от линейного увеличения и положения предмета достигается исправление сферической аберрации и хроматизма положения линзы при наличии кривизны поверхности ее изображения.
Г S,
,,.-1ч5Й );
n
fl.
., fo / EllSLM/шчпредмета и значение линейного увели/ 0 LS, „( SP ;j.(10)чения не определены.
; At iJ
fti- 0
у, Sp;
, ifs,;y, Из фиг,1 видно, что
J-i
(11)
(12)
5
0
S S поэтому с учетом (И) получим
Ra (l-n)Sp .(13)
Таким образом, условие (5) приводит к тому, что значения радиусов кривизны R и RJ зависят от положения зрачков SP и Sp, а их отношение равно значению увеличения в зрачках „
.(14)
-Rl
При этом исправление сферической аберрации достигается в том случае.
когда
a устранение хроматизма положения - при
/ п(/5б+1)
(16)
з известного выражения для тол ахроматического мениска., с ученачальных условий (1) и формулы можно найти толщину 1
d ЛйП 11:Ы5 S (17) nd+ jCi-n eo )
ее толпданы в занисимости от линейного увеличения и положения предмета достигается исправление сферической аберрации и хроматизма положения линзы при наличии кривизны поверхности изображения.
Однако положение входного и выходного зрачков, а также положение
предмета и значение линейного увели5 15097896
В связи с этим рассмотрим случай,Подставляя-в (26) известные великогда мнимое изображение I (фиг.1)чины, получим
предшествзтощей оптической системыf )f i
располагается на сфере радиусом R, Sf/ в - -
описанной из центра выходного зрач- (1-п/5р)п+1-п(/5 + 1 ) ,„ .
ка JD.
Для преобразования кривизны поверх-а совместно решение уравнений (8)
ности l предшествующей оптическойи (16) дает системы в плоскую поверхность 1 ре- Q
зультирующего изображения необходимоSp S, ( (28)
чтобы,(n+J)-n (Ае + О
(18)Вернемся теперь к формуле (23).
„гПодставляя в нее (26), получим
где R - радиус кривизны поверхности t5 / j
изображения линзы (поверх-
ность Петцваля), -2 T-T-fn
Известно, что (в обратном ходе лу-. „чДелая затем подстановку известных
Р -,п величин и производя преобразования,
20
,получим
где S| - сумма Петцваля, которая с R ч 1 « Щ « Ч
- учетом (1) принимает вид с . (jC.
rv - (Г - 20)
. Наконец, реша.я уравнение (18),
Делая подстановку в выражение (20) . получим известных величин и производя преобразование, получимh Po+lK ii 2 1 (-3)
(ё-) (и;::Ь п:;:п (:,;г
Выражение (31) позволяет при выб„/„ „ ранном сорте стекла линзы (показателе
р - о а п(о-п) х„„. - ь Ро 7п5 1Т) f преломления п) однозначно определить
- ее линейное увеличение 6 t при котоВ то же время из фиг.1 видно, что Р° достигается компенсация кривизны поверхности изображения предшестRg Sp, - Sj -S pi (23) вующей оптической системы в соответствии с выражением (18) без внесения
В выражении (23) величину Sp поло- дд хроматических аберраций, жения выходного зрачка можно найти по Последовательное применение полуформуле (12)ченных формул позволяет определить о S (241 конструктивные элементы (Я, d)
f / злинзы, но неудобно при использовании.
Исключим из этого выражения величи- 45 Совместное решение уравнений (30) ну Sp. Для этого запишем« позволяет найти величину S,
после подстановки ее в (27), (28)
Rr Spi in) Sp cj-jjix и(17) можно получить выражения для з R Z(iinl ri S p, ,S р и d, что с учетом (7) и (13) (25) jg дает возможность определить окончагде величинательные выражения для ко нструктинных
параметров линзы, приведенных в форт, 1 ,муле изобретения.
1- качестве конкретного примера
ее рассмотрим параметры линзы, выполТаким образом, выражение (24) при- ненной из поликристалла оптического мет вид .ПО-4, обладающего значительной об„ h a f26) ластью спектральной прозрачности от
Р . 0,6 до 14 мкм. Для средней волны
10
15
3 мкм спектрального диапазона п 2,4376.
Возьмем кривизну поверхности изображения Rj 41,375 мм, а /5о 0,8168,
По указанным соотношениям получим d 8,5 мм; R -10,657 мм; R ii -18,939 ммс
Линейное поле линзы 1 7 мм, передний апертурный угол sin tf 0,3.
Расчеты аберраций этой линзы на сфере радиусом R 41,47 мм показывает, что волновая аберрация очень мала .(менее 0,06) для всего спект-. рального диапазона и может быть шена небольшим сдвигом плоскости установки до значения 0,02 волны, т«е, линза является апохроматической, Астигматиз х также очень мал 20 (0,02 мм). Для края поля зрения абер-. рация широкого наклонного пучка в сагиттальной плоскости сГС чрезвычайно мала, а в меридиональной плоскости cTg имеет малую величину из-за незначительного хроматизма увеличения для длин волн 0,7 и 14 мкм.
Таким образом, предлагаемая линза обладает отсутствием хроматизма положения, , является апохроматом, и обеспечивает получение заданной кривизны поверхности изображения.
На фиг,2 представлен объектив, сопряженный с описанной линзой таким образо;м, что кривизна поверхности мнимого изображения линзы в прямом ходе совпадает с кривизной изображения зеркальной части
Входной зрачок U диаметром 30 мм расположен на расстоянии + 50 мм от первой поверхности, фокусное расстояние равно 51,57 мм, задний отрезок 22,02 мм. Для поля зрения ft 7° астигматические отрезки равны х ,
1509789 . 8
-0,006 и X j 0,006j т.е. поверх- ность изображения - плоскость.
Таким образом, предлагаемая линза - Белоусова, не нарушая качества изображения аберрационного объектива со сферической поверхностью изображения, позволяет в совокупности с ним получить систему с плоской поверхностью изображения.
Предлагаемая линза может использоваться в сканирующих оптико-механических У9тройствах, Располагая эту линзу между подвижным сканирующим зеркалом и линейкой фотоприемника, можно получить изогнутое по сфере нужного радиуса изображение линейки и тем самым компенсировать расфокусировку изображения, возникающую при накло- нах зеркала, Ф о рмула изобретения
Линза, содержащая две сферические поверхности, о тличающая- с я тем, что, с целью устранения хроматизма положения во всей области прозрачности материала линзы при получении заданной кривизны поверхности изображения, радиусы кривизны R/, и. R,j, сферических поверхностей и толщина линзы d удовлетворяют соотношениям
R Isin(:n-iili jri2....
n(/3o-n) (:(n+l) + I)j
IniiiHrQl- R
25
30
RX,;
35
Ro
0
n.( + I)
IniillXii slllnlril
n n/3o-l)(
R
o
40 где n - показатель преломления материсша линзы;
линейное увеличение линзы; RO - радиус кривизны поверхности изображения.
RX,;
IniiiHrQl- R
Ro
0
n.( + I)
IniillXii slllnlril
n n/3o-l)(
R
o
где n - показатель преломления материсша линзы;
линейное увеличение линзы; RO - радиус кривизны поверхности изображения.
название | год | авторы | номер документа |
---|---|---|---|
ШИРОКОУГОЛЬНЫЙ ОКУЛЯР | 2015 |
|
RU2617139C1 |
ОКУЛЯР МИКРОСКОПА | 1991 |
|
RU2010279C1 |
ОКУЛЯР С ВЫНЕСЕННЫМ ЗРАЧКОМ | 2015 |
|
RU2585892C1 |
АХРОМАТИЧЕСКИЙ МИКРООБЪЕКТИВ | 1999 |
|
RU2212696C2 |
КАТАДИОПТРИЧЕСКИЙ ТЕЛЕСКОП | 1996 |
|
RU2125285C1 |
ИНФРАКРАСНЫЙ ТЕЛЕСКОП С ДВУМЯ УВЕЛИЧЕНИЯМИ ДЛЯ ДАЛЬНЕЙ ИК-ОБЛАСТИ СПЕКТРА | 2007 |
|
RU2348955C1 |
АХРОМАТИЧЕСКИЙ ОБЪЕКТИВ МИКРОСКОПА БОЛЬШОГО УВЕЛИЧЕНИЯ | 1992 |
|
RU2087017C1 |
ОПТИЧЕСКАЯ СИСТЕМА ПРОЕКЦИОННОГО БОРТОВОГО ИНДИКАТОРА | 2012 |
|
RU2518863C1 |
ПЛАНАПОХРОМАТИЧЕСКИЙ ВЫСОКОАПЕРТУРНЫЙ МИКРООБЪЕКТИВ СРЕДНЕГО УВЕЛИЧЕНИЯ | 2013 |
|
RU2535586C1 |
ОПТИЧЕСКАЯ СИСТЕМА БИНОКУЛЯРНОГО ПРИБОРА ДЛЯ НАБЛЮДЕНИЯ | 1990 |
|
RU2030772C1 |
Изобретение относится к оптическому приборостроению и может быть использовано в оптических системах мультиспектральных приборов для исправления кривизны изображения. Цель изобретения - устранение хроматизма положения во всей области прозрачности материала линзы при получении заданной кривизны изображения. Конструктивными параметрами линзы являются величины R1,R2,D. Полевой луч β S1 внутри линзы идет параллельно оптической оси. Приведены соотношения для определения R1, R2, D для получения кривизны изображения заданной величины. 2 ил.
Составитель В.Архипов Редактор С.Пекарь Техред М.ДидыкКорректор М.Шароши
Заказ 5805/41
Тираж 513
ВНИИПИ Государственного комитета по изобретениям и открытиям при ГКНТ СССР 113035, Москва, Ж-35, Раушская наб., д. 4/5
Производственно-издательский комбинат Патент, г. Ужгород, ул. Гагарина, 101
Фиг. г
Подписное
Русинов М.М | |||
Техническая оптика | |||
-Л.: Машиностроение, 1979, с.362, |
Авторы
Даты
1989-09-23—Публикация
1987-08-21—Подача