В качестве индикатора резонанса колебательных контуров обычно.употребляют лампу накапивания, соответственно вклгоченаую, и, изменяя в некоторых пределах чартоту резонансного контура, получают кривую силы света.лампы. Вершина этой кривой или точка наибольшей яркости лампы и есть точка резонанса. При определении резонанса указанным путец имеют место следующие недостатк. 1) Наибольшая яркость ламиы определяется на основании способности глаза сохранять некоторое время полученное им впечатление. Сравнивая эти впечатления при изменении чцстоты контура, возможно .определить на кривой резонанса ее вершуну, или точку наибольшей яркости лампы. Очевидно, что этот способ -наблюдения не может гарантировать большой точности наблюдения. 2) Наибольшая яркость индикаторной лампы зависит не только от точности определ:ения вершины кривой резонанса, но и от -величины связи какого-либо колебательного- контура, напр, волномера с источником колебания. Так как в данном случае величина связи контура с источником ко.11ебаний-произвольна, то яркость лампы в момент резонанса, при отдельных измерейиях, может быть
весьма различна, а с.тгедовате.чьно,. различна будет п энергия, поглощаемая пнд;1каторомлампой. Последнее о стоятельство, как известно, является причи ной смещения вершины резонансовой кривой в зависимости от потерь и индикаторе. 3) Определенце момента резонанса по двум точкам резонансной кривой, отстоящим на равных расстояниях от вершпны, невозможно, а следовательно, 1 евозможно и определение точки р.езопанса в тех случаях, когда показания индикатора в верхней точке кривой резонанса неустойчивы, 4) Невозможно также определение затухания колебательных контуров без вспомогате.гьных индикаторов. Для устранения всех упомянутых выше недостатков, в приборе для указания резонанса колебательных контуров, основанном на принципе сравнения силы света пндиkaтopнoй и эталонной ламп, согласно изобретению лампы, установлены в двух камерах непрозрачного кожуха, при чем одна из ламп, связанная известным образом с контуром, предназначена освещать один экран, а вторая лампа, питаемая от посгороннего источника тока для получения постоянного накала, освещает два экрана различной прозрачности.
На чертеже фиг. 1, изображает схему прибора, фиг. 2-вид прибора сверху, фиг. 3-гвид его сбоку в разрезе, фиг. 4- крявые резонанса.и фиг, 5-кривые для определения (7 к i в формуле затухания. Лампа накаливания 1 присоединена по обычной известной уже схеме (фиг. 1) в ч:асти колебательного контура I, связанного с источником лампы 2, включена в цепь колебаний II. Лампа 2 включена в цепь батареи 3. Обе эти лампы помещены внутри непрозрачного кожуха 4., разделенного перегородкой на две светонепроницаемы:х камеры. Цилиндр 4 прикрыт матовым экраном 6, который состоит из трех самостоятельных экранов 8, 9, 10. Прозрачность экрана 9
- -равна прозрачности экрана 8, а прозрачность экрана 10 меньше прозрачности экрана 8. Цилиндр с экраном образует прибор (фотометр), при ромощи которого
и сравниваются силы света ламп 1 и 2. Действие лрибора сводится к следующему: сила света эталонной лампы 2 (фиг., 4) задается всегда постоянной; яркости экранов 9 и 10 изобразятся тогда на фиг. 4 прямыми 11 и 12 (прямая 12 лежит ниже 11, так как экран 10 темнее экрана 9). Кривые 13, 14 и 15 изображают изменения яркости экрана 8 пропорционально изменению яркости индикаторной лампы 1, в 9ави.симости от изменения емкости переменного конденсатора, измеряемого контура I; : в, зависимости от связи этого контура с источником колебания II вершины криБь1х могут дежата выше прямых 11 (крива5 13), ниже прямой 11 (кривая 15), или на самой прямой 11 (кривая 14). Последний случай соответствует такой связи .контура 1с источником колебаний II, при которой яркость индикаторной лампы в момент резонанса равна яркости эталонной лампы; практически это легко достигается изменением.связи контура в момент резонанса до сравнения ярко 6ти экранов 8 и 9. Подбирая эту связь
/ всегда так, чтобы вершина кривой резонанса индикаторной лампы лежала на
прямой 11 (кривая 14), в результате получается уточнение определения момента резонанса rio вершине кривой, так как изменение яркости индцкаторной лампы, : по обе стороны от точки рез онанХ5а, войможно теперь заметить
с точностью фотометрического .наблюдения. Затем, определив точки пересечения кривой с прямой 12, т.-е. уменьшив яркость индикаторной лампы от -точки резонанса до совпадения яркости экрана 8 с яркостью экрана 10 при помощи цзме&ения емкости переменного конденсатора контура I на оси абсцисс С, можно найти две точки 16 и 17 лежащие на равном расстоянии от верпхины кривой; средина между этими точками (точка 18) определит положение резонанса. Так как яркость индикаторной лампы в момент резонанса подбирается Ьсегда равной яркости эталонной (вершина кривой 14 лежит на прямой 11), связь волномера с источником колебаний этим самым строго ограничена, а следовательно, ограничена и энергия, поглощаемая индикаторной .тгампой. Таким образом устраняется смещение точки резонанса, зависйщее от изменения потерь в индикаторе контура I. По известной формуле:
i , / °
Со - Ci
1,57
о У а-г - а.
Сг+С,
МОЖНО вычислить затухание контура I, определив Cj, Сз, С, а, а. Фиг. 5 поясняет нахождение этих величин. Кривые 19 и 20 изображают изменения яркости индикаторной лампы, при наблюдении через фотометр, в зависимости от изменения частоты волномера, для двух различных его затуханий. Так как положение прямых 11 и 12 при всех измерениях по .условию остается неизменным, то пересечение кривых 19 и 20 с прямой 12 определит на оси абсцисс С (емкость конденсатора контура I) положение точек 23, 24 (для кривой 19) или 21, 22 (для кривой 20), соо етствующие Cj и (7 в формуле затухания; средина этих точек-25; соответствует Сг- Определив а, т.-е. ватты на индикаторной лампе в точках С и Со и а.-ваТты на лампе в точке Сг-, можно получить все величины для вычисления затухания. Из фиг. 5 видно, что, определив однажды а и «;., достаточно для вычислсения затухания замечать лишь С и , так как ординаты точек 21, 22 или 23, 24 равны (сила света S лаы1цы пропорциональна а) и переменными величинами в формуле
являются с и С2, а Сг есть средина этих точек. 1Тракти4бски нахождение С и GZ осуществляется тем, что при помощи изменения частоты контура I в обе стороны от точки резонанса, яркость /индикаторной лампы уменьшается от совпадения яркости экранов 8 и 9 до совпадения яркости экранов 8 и 10.
-Предмет патента.
Прибор для указания резонанса колебательных контуров, вснованный на
принципе сравнения силы света двух ламп, индикаторной и эталонной, характеризующийся тем, что ламиы 1 и 2 установлены в двух образованных перегородкой 5 камерах непрозрачного кожуха 4, из каковых ламп лампа 1, связанная известным образом с контуром, предназначена освеп ;ать экран 8, а лампа 2, питаемая от постороннего источника тока для получения постоянного накала, предназначена освещать два экрана 9 и 10 различной прозрачности, при чем прозрачность экрана 9 равна, а прозрачность экрана 10 меньше прозрачности экрана 8.
JS JS:ir
S4 2f S8
