Существующие способы измерения коэф фициентов самоиндукции по нулевому методу приспособлены преимущественно для работы с переменным током. Поэтому, они не могут дать точных величин для этих коэффициентов в случае цепей и приборов, предназначенных для постоянного тока, например, в телеграфной и телефонной технике. В особенности, они непригодны для измерения самоиндукции электромагнитных приборов постоянного тока, заключающих в себе железо. Настоящее изобретение имеет целью разрешить последнюю задачу, допуская измерение коэффициентов самоиндукции электромагнитных приборов постоянного тока, имеющих место в этих последних при любом рабочем токе.
На чертеже изображена электрическая схема для выполнения измерений по предлагаемому способу. Обозначения прибора введены следующие: 1 - измеряемый .проводник с коэффициентом самоиндукции LI; 2 и 3-катушки эталона взаимной индукции, связь между которыми легко можно изменять тем или иным способом, при чем катушка 2, включенная последовательно с измеряемым проводником 1, имеет коэффициент самоиндукции /-з; 4-гальванометр постоянного тока;
5, 6 и 7-не индуктивные сопротивления; 8-выключатель; 9-источник постоянного тока; 10 - балластное сопротивление при этом последнем.
Схема составлена по принципу мостика Уитстона. Плечи этого мостика состоят из трех не индуктивных сопротивлений 5, б и 7 и четвертого сопротивления, которым является сумма сопротивлений проводников 1 и 2. В одну из диагоналей этого мостика включен, источник тока 9, а в другу:о-гальванометр 4. Последовательно с этим последним включена катушка 3 эталона взаимной индукции. Наконец, параллельно источнику тока 9 к тем же точкам, к которым присоединен этот источник, приключен выключатель 8, роль которого заключается в том, чтобы производить короткое замыкание .источника тока.
Самое измерение неизвестного коэффициента самоиндукции /, производится следующим образом. Первоначально сопротивления ветвей мостика подбираются (например, изменением сопротивления 7) таким образом, чтобы при установившемся режиме в мостике ток в ггшьванометре 4 был равен нулю. Затем производится короткое замыкание источника тока 9 при посредстве выключателя 8. Тогда вследствие исчезновения токи в ветви, в которую включен проводник 1 и .катушка 2, возникают с одной стороны электродвижущая сила самоиндукции в этих проводниках, а с другой-электродвижущая сила взаимной индукции в катушке 3 под влиянием катушки 2. При этом предполагается, что катушка 3 включена в цепь гальванометра 4 таким образом, чтобы ток, возникающий в гальванометре под действием второй электродвижущей силы, был противоположен току, возникающему в нем же под действием первой электродвижущей еилы. Таким образом, в гальванометре наблюдается разность импульсов этих токов.
Указанное короткое замыкание производится несколько раз, притом каждый раз при новом относительном расположении катушек 2 и 3 в эталоне взаимной индукции или вообще при новом значении коэффициента взаимной индукции М до тех пор, пока гальванометр не перестает давать отклонения. Значение коэффициента М в этом последнем случае замечают. В таком случае, зная коэффициент М и коэффициент самоиндукции /-а катушки 2, а также омическое сопротивление ветвей мостика, можно вычислить измеряемый коэффициент L.
Действительно, количество электричеср 4 Qi, протекающее через гальванотетвам под действием импульса ЗДС взависимости от коэффициентов самоиндукции L и связано с этими последними и с силой тока г, существовавшей в них в момент короткого замыкания, формулой:
Qi yt, (Li+Z,2) i,
где 1 - коэффициент, зависящий от величин омических сопротивлений плачей мостика и ветви гальванометра. Точно так же количество электричества Qa, протекшее через гальванометр движением катушки взаимной индукции, выргикается в зависимости от той же силы г и коэффициента М формулой:
.
При отсутствии отклрнения в гальванометре QI должно равняться по числовой величине Q-i- Следовательно из вышеопи еанных формул, по сокращении на /, получается:
k, (L, + L,)k,M,
откуда выводится значение искомого коэффициента LI.
Af -/,2
ii
-d
В частном случае, когда омическое сопротивление четырех плечей мостика равны одной и той же величине г, а сопротивление ветви гальванометра равно rgr коэффициент ki выражается формулой:
2(r+rg)Точно так же при тех же условиях:
2
rg
а следовательно:
2 9
Отсюда формула (1) пишется в следующем виде:
1г (2).
Из вышеизложенного видно, что данный способ дает;- значение искомого коэффициента LI, оответствующее определенному рабочему току, а именно тому току г, при котором производится в данном способе короткое замыкание цепи.
Предмет изобретения.
Способ измерения коэффициентов самоиндукции по нулевому методу при помощи сравнения их с эталоном взаимной индукции, отличающийся тем, что проводник 1, коэффициент самоиндукции которого определяется, соединенный последовательно с катушкой 2 эталона взаимной индукции, заключают в одно из плечей мостика Уитсона с тремя не индуктивными сопротивлениями, в одну диагональ которого вводится источник постоянного тока 9, снабженный выключателем 8 для его короткого замыкания, а в другую диагональ--гальванометр 4, который соединяют последовательно со второй ка тушкой 3 эталона взаимной индукции так, чтобы при коротком замыкании источника 9 ток, возникающий в гальванометре 4 от самоиндукции проводников 1 и 2, был противоположен току, возникающему от индуктивного влияния катушки 2 на катушку 3, после чего, установив сопротивления плечей мостика так, чтобы ток в гальванометре 4 был равен нулю, при установившемся режиме, повторно замыкают выключатель 8, изменяя коэффициент
взаимной индукции эталона 2, 3 до тех пор, пока отклонения в гальваномет;ре 4 пр и замыкании выключателя 8 не пре кратятся.
;.У
