СПОСОБ ИЗМЕРЕНИЯ КОЭРЦИТИВНОЙ СИЛЫ Советский патент 1973 года по МПК G01R33/12 

Изобретение относится к области нерабру шающих методов контроля качества изделий с использованием метода высших гармоник.

Известен способ измерения .коэрцитивной СИЛЫ путем намагничивания детали до насыщения с одновременным тодмагничивянием постояиным Полем и с последующим размаг. ничи:в.анием.

Коэ|рцити|В.ную силу измеряют дефектооко «ом ДЛЯ контроля термообработки прутков ео фазе третьей .гармони-ки. Одн-ако дефектоСКол обладает рядом существенных недостатков:

1.Намагничиваются контролируемые и-зде ЛИЯ слабым переменным полем около 7Э (релеевская область). Как известно, в этой Области измерения м-агнитных п-араметров неод1нозначны.

2.Изменение сдвига фазы третьей тармоники относительно опорного напряжения хараКте|ризует коэрцитивную силу, т. е. твердость изделия. Одна:ко, саглаоно теоритичеоким расчетам как амтлитуда, так и фаза третьей гармоники чувствительна не только к коэрцитивлой силе, то и « ряду другихмагнитных характеристик изделия, как-то: М1а1гнитная проницаемость, остаточ-ная и максимальная индукщия и др.. ..

С целью повьшения точ.ности измерения по предложенному способу въщеляют;/г-ую. гар.монику измеренного сигнала:, измеряют, сдвиг

фаз между п-ой гармоникой и опарньш сигналом, преобразованным в синусоидальный с частотой пы, и по известным соотношениям судят о величиие .коэрцитивной силы.

При одн1оврем.ен.но.м действии на испытываемый образец 1постоян1ного 1Подм:агничиВающего ПОЛЯ Но и леременного H -Himsmuit, причем эти ПОЛЯ направлены параллельно траничным поверхностям контролируемого

изделия, магнитная индукция материала с коэрцитивной СИЛОЙ Не м.ажет быть представлена в виде:

В Ь arctg а (Н, ±Н, + Н, sin f},

где а - Парамет|ры, подлежящие экспериментальному определению.

Для второй гармоники э.д.с. в области слабых подмагничивающих полей () где

Sj so(ajCOs2u)-{-tjSlnSn)),

HiH,

uj :r: - 16aa, .5 max p

//L(l + -) //,

- 8a5maxp Нш /1..+«

Фаза второйчгармоники три этом может быть выражена как : .

- ..-.-.....-.-...

Яи„ У + а

при а1 аЯт:3 1 имеем

2Яс

Для п-он гармоники

пНс Нт

где ф - угол сдвига фаз между четной «-гармоникой, снимаемой с измерительной, катушки датчика я п-ой га рмоникой, получаемой как апориый сигнал непосредственно от источника то,ка; Яс - коэрцитивная сила; Нт - переменное поле Нам1агничивающей катуш.ки.

При постоянном по величине Нт сдвиг фаз прямо п|р;01пор:ц«онален iKaspHMTHBHot силе изделия., а предложенный способ является безаталолньш в отличие, от 1ПОДавляю(Ще|ГО большийств а ionoco6OiB,, .которые по существу являются сравиительнъши.

Предмет изобретения

.С|посо.б ивме-рения) коэрцити®но.й Силы иу тем иамагничив ания детали до насыщения с одиовремениыМ иодмагничиванием постоянным полем и с последующим размагничиванием, отличающийся тем, что, с щелью noBibiшевия ТОЧ1НОСТИ измерения, выделяют п-ую гармонику измеренного сигнала, измеряют СД1ВИ1Г фае между п-ой 1Рар,мо.№И|КОй и опорным сигналом, преобравованнЫМ в синусоидальный, с частотой «со, и ио известным соотношениям судя1Т о величине коэрцитивной силы.