Способ подбора величин параметров широкополосного усилителя Советский патент 1944 года по МПК H03F1/46 

Предметом настоящего авторского свидетельства является способ подбора величин парадштров широкополосного усилителя, выполненного по схеме, в которую входят две частиЧПые ёмкости С;, и С. (фпг. 1), представляющие собой ёмкость анод-катод предыдущей и ёмкость сетка - катод последующей ламп, а также сопротивление R анодной нагрузки и корректирующая индуктивность L.

Эта схема, подробно описанная вавторскомсвидетельстве

Л1 38699, имеет частотную характеристику, обладающую одним лпь нимулгом и одним максимумом.

Согласно настоящему изобретению, с целью достижения наилучщих частотной и фазовой характеристик схелп, выбор параметров её подчинён только одному условию - - сведению указанного мии 1мума к нулю при нулевой частоте.

Это условие может быть легко получено приравниванием к нулю первой производной модуля коэфицмента усиления схелгы по частоте при частоте, равной пулю, и имеет след ющий ВИД:

(с,,)

1. 2

с

Из этого выражеш я видно, что указанное условие Аюжет быть достигнуто прп различных ве.тичинах См и Со- подбором лищь одного параметра , например L, при постоянном втором параметре R.

Это обстоятельство значительно облегчает процесс настройки схемы для полученИя наилучцн)х её част т-ной 1 фазовой характеристик.

Рассматривая частотные и фазовые характернстики схемы, подчинённые этому условию прн различных отноп1ениях частичных ё ПчOcxeii - , легко убедиться в

Сп -Т том, что в пределах от величины отС„нощения ёмкостей ; 0,25 до

П L

. О 35 схема, обладая частотC.-fC,

ной характеристикой больщоГ протяжённости в области высоких частот (большей примерно в два раза, чем в случае простой коррекции) не обладает, вместе с тем, больщими фазными искажениями, характеризующимися отклонением сдвига фа3bJ от линейного закона.

Вне этих пределов частотные и фазные искажения значительны. Схема, изображённая на фиг. 2, обладает такими же частотными и фазовыми характеристиками, но при условии, если равенство

L 1 (С,+ С„)2

-- - имеет место и в

, 2 с, -с

других пределах значения отношеС,

НИИ .ёмкостей - 0,65 ДО

-а + -к

с„

F , -- Lg

Таким образом имеются два диапазона отношений ёмкостей с„

,25 - 0,35 и 0,65 - 0,75,

с„

с,.

в которых можно получить хорошую частотную характеристику при малых фазовых искажениях, точио настраивая только величину индуктивности, причём эта настройка может быть легко контролируема по частотной характеристике. Эта частотная характеристика будет при настройке вести себя следуюш,им образом: при некотором, заведомо слишком большом зпачеиии индуктивности, частотная характеристика будет обладать двумя близко расположенными и резко выраженными минимумом « максимумом. При уменьшении индуктивности минимум и максимум, уменьшаясь по величине, начнут расходиться в разные стороны, а именно: максимум в сторопу больших частот, а минимум - в стороиу меньших частот до тех пор, пока ири некотором значении индуктивности мииимум не обратится в нуль в области частот, близких к пулю; ири этом максимум будет более или менее выражен, в зависимости от значения величины отношения частичных ёмкостей.

Если при этом максимума практически пе будет или же он будет слабо выражев (пе больше 10% превышения над начальным значением), то можно считать при этом настройку схемы законченной. Если при исчезновении минимума получается слишком резко падающая частотная характеристика или максимум слишком резко выражен, что соответствует большим фазовым искажениям, то это означает, что мы пе находимся в вышеупомянутом диапазоне отношений ёмкостей неправильно выбрали схему (фиг. 1 или фиг. 2).

Практически, хотя вышеупомянутый диапазон отношений ёмкостей и сильно ограничен величинами 0,25-0,35 и 0,65-0,75, достичь его всегда удаётся без уиотреблений в схеме дополнительных ёмкостей. Достаточные изменения в отношении между частичными ёл1костями Ся и в нужную сторону могут быть получены переносом переходного конденсатора до или после корректирующей индуктивности. Действительно, в случае, если переходный конденсатор в полной схеме по фиг. 1 будет включён после индуктивности, как это показано на фиг. 3, паразитная ёмкость переходного конденсатора на землю войдёт параллельно ёмкости С схемы; есл1И. же этот переходный конденсатор будет включён до индуктивности, как это показано на фиг. 4, то паразитная ёмкость переходного конденсатора на землю войдёт параллельно ёмкости Са схемы.

При этом в схеме по фиг. 6 сопротивление R анодной нагрузки переносится в цепь сетки, в аЕюдную же цепь вк;1ючается сопротивление утечки Ry , включаемое обычьо в сеточную цепь. Это усложняет питание анодной цепи и поэтому к этой схеме желательно прибегать только в крайнем случае.

Изменяя частичные ёмкости, соответствуюшие схемал, представленным на фиг. 3, 4, 5 и 6, можно почти всегда найти такую схему, в которой отношение частичных ёмкостей находится в вышеупомянутом диапазоне или настолько близко к нему подходит, что для того, чтобы попасть в него, достаточно незначительной дополнительной ёмкости, не увеличивающей существенно общей ёмкости схемы.

Предмет изобретения

I. Сиособ подбора величины параметров широкополосного усилителя, в котором отношение ёмкости сетки по отношению к катоду последуюшей лампы к сумме ёмкостей сетки и анода по отношению к катоду усилительной лампы находится в диапазоне 0,25-0,35 или 0,65-0,75, а корректируюшая индуктивность L включена, в первом случае между анодом усилительной лампы и ceTKoii последуюшей

до анодного сопротивления, а во втором случае - после анодного сопротивления, о т л и ч а ю ш: и и с я тем, что, с целью получения возможно более пpя юлинeiп oй фазовой характеристики, снимают семейство частичных характеристик при разных значениях корректируюш,ей индуктивности L и выбирают такое значение этого параметра, при котором минимум частотной характеристики был бы сведён к нулю в области низких частот.

Фиг. 1

nwWYW

-L

я -тсуТ

Л.-Т I - -. I П

Фиг. 3

Cn

-ih

/€ I /ey

Фиг. 6

/

/e