Способ измерения поперечного магнитосопротивления металлов в больших эффективных магнитных полях Советский патент 1980 года по МПК G01R33/12 

ких граяиявх образца, в которых неоднородность магнитного поля не влияет на коллинеарность векторов тока и электрического юля.

На фиг. 1 показана векторная диаграмма токов и электрических полей в идеально однородаом магнитном поле; на фиг. 2 - раснределшие векторов мзгаитного и электрического поля в образце; на фиг. 3 - результаты изл0||г0ийЯ завйсямосги поперечного магнитосойротивлетгй: от напряжатости магнитного поля., /. . : . . . -,-

Если металл поместить в идеально однородное маггттное тюде и приложить лектрическое толе 11ё| пе1щикулярно матитному.то вектор тока будет Kojuiiraeapeft электрическому полю. С ув елнчением напряжёййости маШйтного поля и чистоты металла основную роль в пёреносе заряда етрает дрейфовая (юйШпййщая тока, поле Холла становится определяю для движущихся зарядов. Если поле слабо нейДнЬродйо вдоЯь Шктрйч;йЖ:д1Го поли, to динйи fMa тййривляшсй, так как между двумя столкноэенщми с решеткой вектор дрейфового тока изменит направление в некотором среДйём магнитном попе между столкновениями. Коллинеарность векторов тока и электри-. ческого поля нарушится. Возагасаюшеё искривление токовых ЛШ1ИЙ будет симметрично отHbcineHbHQ центральной маппШрго поля в силу симметрия самой магнитной системы (фиг. 2). Только у боковьк граней образца в плоскости перпендикулярной машйтому по лю коллинеарность токи и элжтрического поля сохраняется, так как носитель не может покинуть пределы,/образца. В этих точках на образце падения напряжения, вызванное оми- ческкш и MarHtmibiM сопротйвлйгаем металла, будет определяться с высокой точностью. Пример. Измерение поперечного маг11№госопро1адлениЯ проводилось да образцах пЬЛйкристаллпческого ал юминия высокой чистоты ( . ,. изготовленных в вил; пластин. Температура эксперимента - 4,2 К. Разность потенциалов определялась компенсационным методом, чувствительноегь нульиндикатора - 2- .Результаты измерения приведены на фиг, 3.

Кривые 1 и 2 сняты в поле сверхпроводящего магнита напряженностью до 47 кз и неоднородностью 0,7%, на см, причем кривая 1 измерена в области коллинеарности векторов, а кр1шая 2 в области искривления токовых линий. Измерения в соленоиде с неоднородностью поля 6,2% на см показали аналогичный результат (кривые 3-4). Кривые 1 и 3, полученные предложенным способом, соответствуют теоретическим расчетам полевой зависимости магнитрсопротивления (кривая 5 - теоретический расчет).

Использование предлагаемого способа обеспечивает по сравнению с существующим способом возможность повысить точность измерения поперечного магнитосопротивлеНия в реальHbix, магнитных нолях с конечной однородностью поли и создание низкоомных гиперпроводяиоЬс обмоток в электромагнитйь1х систеЩ : .:--,..1 ; -V-л ., /Формула изобретения , - .

Способ измерения поперечного магнитосойротивления металлов в больших эффективных Магн1ггных полях, основанный на определении падения напряжения потенциальными электррдамн в направлении приложенного электрического пола, отличающийся тем, что, с цепью повьшення to4HocTH измерения величины поперечного магнитосопротйвления, определяют Падение напряжения в срёшгем сечеmiH {лагнитйого поля в точках, расположенных на геометрических границах образца, в которых неоднородаоеггь маппйного поля не влияет на коллшгеарность векторов тока и электрического поля.;

Источники информации, 1фйнятьй во внимание при экспертизе

1.Бранд Н.Б., Чудинов С. М. Электронная CTpykfyT)a металлов, МГУ, 1973.

2.Алексеевский И. Е. и др. КСЭТФ, 34, 1339, 1958 (прототип).

н

аг.1

i: :/

2 2

©«ч ®

3 J «2.2