Способ определения допустимых нагрузок рентгеновских трубок Советский патент 1985 года по МПК H05G1/36 H01J35/00 

Изобретение относится к области рентгенотехники и может применяться для определения допустимых нагрузок рентгеновских трубок. Известен способ определения допус тимых нагрузок рентгеновских трубок, заключакщийся в том, что производят фотометрирование распределения интен сивности свечения фокусного пятна рентгеновской трубки и определяют максимальные температуры в области фокусного пятна, по которым судят о допустимых нагрузках рентгеновской трубки Cl3. Недостатками известного способа являются сложность калибровки системы измерения температуры, сравнительно невысокая точность определения допустимых нагрузок, длитель.ность испытаний, так как для каждого режима нужно использовать одну трубКУ.... Известен экспрессный способ определения допустимых нагрузок рентгеновских трубок, заключающийся в том, что к вращакщемуся аноду синхронно с его вращением подводят изменяющуюс во времени мощность и производят измерение радиационного выхода с участ ков анода, к которым подведена различная мощность С2. Наиболее близким техническим решением является способ определения допустимых нагрузок рентгеновских трубок, заключающийся в том, что к вращакщемуся аноду в течение части периода каждого его поворота подводя изменяющуюся мощность так, что на различные участки анода в течение за данного времени воздействует различная мощность, после этого производят измерение радиационного выхода с участка анода, к которому мощность н подводилась: и которьй служит в качес тве эталонного участка, и с участков анода, к которым подведена различная мощность, причем о допустимьк нагруз ках судят по результатам сравнения измеренных радиационных выходов зЗ. Известные способы практически неприменимы к рентгеновским трубкам с неподвижным анодом, так как его реализация требовала бы создания доволь но сложной системы развертки электрон- кого пучка по поверхности анода. Цель изобретения - упрощение спос ба при определении допуг-тимьк нагрузок рентгеновских трубок с неподвижным анодом. Цель достигается тем, что ио способу определения допустимых нагрузок рентгеновских трубок, заключающемуся в том, что к различным участкам анода подводят различную мощность в течение заданного периода времени, после этого производят измерение paд aциoннoгo выхода с эталонного и указанных участков анода и по результатам сравнения радиационных выходов с указанных участков анода и радиационного выхода с эталонного участка анода судят о допустимой нагрузке трубки, различную мощность к различным участкам анода подводят путемформирования протяженного фокусного пятна с неравномерной плотностью энергии, после Бьщержки в течение заданного времени измеряют распределение радиационного выхода по длине фокусного пятна,эталонный участок формируют путем перемещения фокусного пятна в другое положение и измеряют распределение радиационного, выхода по длине фокусного пятна р его новом положении, а сравнение радиационных выходов производят с одинаковых по плотности энергии участков фокусного пятна в обоих его положениях. J Способ реализуют следующим образом. В рентгеновской трубке устанавливают протяженную нить накала с неравномерной плотностью витков. В результате этого плотность электронного пучка в фокусном пятне будет изменяться по его длине в соответствии с плотностью витков в нити накала. Б течение заданного времени при заданном, анодном напряжении производят бомбарбировку мишени анода электронным пучком, в результате чего участки мишени анода, находящиеся в разных частях фокусного пятна, получают различную мощность. По окончании выдержки производят измерение радиационного выхода с вьщеленных участков фокусного пятна. Это можно осуществить либо с помощью сфокусиронанного электронного пучка, которьм последовательно направляют на указанные участки hiimemi анода под фокусным пятном, либо путем коллимиронання излучения с различных участков протяженного фокусного пятна.

39406274

После этого протяженное фокусноескольку в этом случае имеет место одпятно перемещают на другой нетронутьйнозначное соответствие между мощносучасток анода и измеряют с него ра-тями, подводимыми к соответственным

диационный выход путем коллимиррва-участкам фокусного пятна в обоих пония излучения с соответственных учас- 5ложениях. В результате этого обеспетков фокусного пятна, либо осутцест-чивается точная калибровка результавляют измерение радиационного выхо-тов измерений радиационного выхода с

да нетронутого участка анода с по-поврезвдеиного участка мишени. Совомощью сфокусированного электронного,купность измерений позволяет опредепучка, имекяцего такие же параметры, 10лить допустимую нагрузку, которая сочто и электронньй пучок, которым про-ответствует 30%-ному спаду радиационизводят опрос экспонированной об-ного выхода.

ласти мишени. Более предпочтитель- Описанный способ позволяет относиным является вариант с использовани-тельно простыми средст.вами и с удов-

ем для измерения радиационного выхо- fSлетворительной зкспрессностью опредеда исходного электронного пучка, да-лять допустимые нагрузки рентгеновскицего протяженное фокусное пятно, по-ких трубок с неподвижным анодом.

ЙЮСОБ ОПРЕЩЕЛЕШЮ ДОПУСТИМЫХ НАГРУЗОК РЕНТГЕНОВСКИХ ТРУБОК, заключашщйся в том, что к различным участкам анода подводят различную мощность в течение заданного периода времени, после этого производят измерение радиационного выхода с эталонного и указанных участков анода и по результатам сравнения радиационных выходов с указанных участков анода и радиационного выхода с эталонного участка анода судят о допустимой нагрузке трубки, отличающийся тем, что, с целью упрощения способа при определении допустимых нагрузок рентгеновских трубок с неподвижным анодом, различную мощность к различным участкам анода подводят путем формирования протяженного фокусного пятна с неравномерной плотностью энергии, после вьщержки в течение заданного времени измеряют распределение радиационного выхода по длине фокусного пятна, эталонный участок формируют пу(/ тем перемещения фокусного пятна в другое положение и измеряют распределение радиационного выхода по длине фокусного пятна в его новом положении, а сравнение радиационных выходов производят с одинаковых по плотности энергии участков фокусного пятна в обоих его положениях.