Изобретение относится к исследованию непрозрачных объектов с помощью проникающих излучений, а именно к рентгенографированию и преимущественно к регистрации быстропротекающих процессов.
Для повышения качества изображений необходимо снижать долю пришедшего на детектор рассеянного излучения, это можно сделать путем коллимирования рентгеновского изображения.
Известна цифровая рентгеновская система с высоким разрешением, содержащая источник рентгеновских лучей, исследуемый объект, коллиматор в виде двумерной матрицы с отверстиями, направляющими отдельные пучки расходящихся лучей на усилитель изображения, сканирующее устройство (пат. США N 4389729, МКИ G 01 N 23/04, опубл. 21.06.83 г.).
Недостатком известного устройства является необходимость увеличения времени экспозиции. Это обусловлено тем, что процесс сканирования происходит медленнее, чем изменение состояния исследуемого объекта.
Ближайшим техническим решением, выбранным в качестве прототипа, является радиационный интроскоп, описанный в авт. свид. СССР N 1673932 МКИ G 01 N 23/04 под названием "Способ радиационного контроля", реализующий данный способ. Радиационный интроскоп содержит источник проникающего излучения, коллиматоры, детектор с исследуемым объектом, расположенный между источником и коллиматором.
Недостатками такого устройства являются сложность изготовления двух коллиматоров со сходящимися в одну точку оптическими осями, сложность юстировки по трем координатам и двум углам для каждого коллиматора. Кроме того скорость перемещения источника излучения по двум координатам меньше скоростей изменений состояния в исследуемых объектах.
Задачей настоящего изобретения является упрощение конструкции и повышение качества изображения объекта.
Технический результат - снижение уровня рассеянного излучения и одновременное получение изображения исследуемого объекта в целом, при экспозиции значительно меньшей, чем длительность изменений состояния объекта.
Для получения такого технического результата в предлагаемом радиационном интроскопе, включающем источник проникающего излучения, коллиматор, детектор, держатель с исследуемым объектом, расположенный между источником и коллиматором, согласно изобретению, источник выполнен плоским с размерами излучающей зоны, соответствующими размерам исследуемого объекта, а коллиматор выполнен в виде матрицы протяженных капилляров, расположенных параллельно, с равными шагами поглощающих излучение стенок и пропускающих отверстий, причем этот шаг δк≤ δo, где δo - требуемое пространственное разрешение по анализирующему объекту, а длина капилляров коллиматора Lк выбирается из соотношения
e
где μк - линейный коэффициент поглощения излучения материалом коллиматора; μo - коэффициент поглощения излучения материалом исследуемого объекта; Lо - толщина в пределах объекта, создающая наибольшее ослабление излучения.
Кроме того, расстояние Lк1 между держателем объекта и входным сечением коллиматора определяется соотношением
Lк1 < Lк/2,
где Lк - длина коллиматора, а расстояние Lк2 между детектором и выходным сечением коллиматора определяется соотношением
Lк2 < Lк/2
Это приводит к тому, что рассеянное излучение, падающее не под прямым углом, поглощается капиллярами коллиматора, тем самым защищая от помех основную картину, создаваемую первичным излучением, причем экспонирование идет одновременно по всем рентгено-оптическим капиллярам всех частей объекта и на поверхности детектора формируется мозаичное изображение объекта набором локальных теней.
На чертеже представлена схема построения изображения.
Радиационный интроскоп содержит плоский источник проникающего излучения 1, держатель с исследуемым объектом 2, коллиматор 3. выполненный в виде матрицы параллельных протяженных капилляров, расположенных параллельно, с равными шагами δк поглощающих излучение стенок и пропускающих отверстий, детектор 4, причем исследуемый объект расположен между источником 1 и коллиматором 3. Источник излучения 1 выполнен плоским с размерами излучающей зоны, соответствующими размерами исследуемого объекта. Коллиматор 3 выполнен из материала, имеющего высокий коэффициент излучения, а шаг δк удовлетворяет условию
δк≤δo,
где δo - требуемое пространственное разрешение по анализируемому объекту.
При этом, как следует из чертежа, зона наблюдения 5,6 каждым капилляром коллиматора 3 внутри исследуемого объекта будет иметь размеры порядка требуемого пространственного разрешения.
Коллиматор 3 размещен на расстоянии Lк1 от держателя с исследуемым объектом 2 и на расстоянии Lк2 от детектора 4. Расстояния Lк1,2 выбраны из условия:
Lк1 < Lк/2 и Lк2 < Lк/2.
При выполнении указанных условий зоны наблюдаемых, без ослабления материалом коллиматора 3, областей 5, 6 в исследуемом объекте через каждый из капилляров коллиматора 3 не перекрываются. Зоны засветки 7, 8 соответствующих площадей детектора, засвечиваемые рентгеновским излучением 10, 11 через соответствующие капилляры коллиматора, также не перекрываются, а разделяются зонами полной (глубокой) тени 9.
Чем ближе объект 2 и детектор 4 располагаются к коллиматору 3, тем лучше разделение капилляров по пространству (и в объекте 2 и в детекторе 4) и тем меньше влияние реальных процессов рассеяния (квантов, электронов) и просвечивания краев капилляров на отличие рентгеновской и оптической схемы устройства.
При невыполнении условий, то есть Lк1 > Lк/2 и Lк2 > Lк/2 зоны 5, 6, наблюдаемые в объекте 2 будут перекрываться, а зоны 7, 8 засветки в детекторе 4 будут частично освещать одну и ту же часть детектора 4.
Устройство работает следующим образом.
Рентгеновское излучение (hv) с определенной части 10, 11 излучающей поверхности плоского источника 1 происходит через ограниченную зону 5, 6 исследуемого объекта 2. Прошедшее через объект 2 рентгеновское излучение попадает на коллиматор 3 и на ограниченную часть 7, 8 поверхности детектора 4, в результате чего на его чувствительном элементе формируется мозаичное изображение объекта 2.
Таким образом, упрощается конструкция интроскопа за счет использования одного коллиматора вместо двух и повышается качество изображения объекта за счет применения матрицы с параллельными протяженными капиллярами, поглощающей рассеянное излучение под большими углами, тем самым защищая от помех основную картину (теневое изображение), создаваемую первичным пучком на детекторе. Применение плоского источника излучения с размерами порядка размеров исследуемого объекта позволяет осуществить одновременную регистрацию изображения по всем рентгено-оптическим капиллярам, а следовательно, при любых малых (но достаточных для просвечивания) экспозициях, тем самым создавая возможность применения интроскопа для регистрации быстропротекающих процессов.
название | год | авторы | номер документа |
---|---|---|---|
СПОСОБ ИМПУЛЬСНОЙ РЕНТГЕНОГРАФИИ | 2001 |
|
RU2188446C1 |
СПОСОБ ВЫЯВЛЕНИЯ ИСТОЧНИКОВ ИОНИЗИРУЮЩЕГО ИЗЛУЧЕНИЯ ДВИЖУЩЕГОСЯ ОБЪЕКТА | 1994 |
|
RU2094821C1 |
ВОЛНОВОДНЫЙ ИМИТАТОР ФАЗИРОВАННОЙ АНТЕННОЙ РЕШЕТКИ | 1998 |
|
RU2151417C1 |
ИМПУЛЬСНАЯ ТРУБКА | 1998 |
|
RU2145748C1 |
ПИРОЭЛЕКТРИЧЕСКИЙ ДЕТЕКТОР ИМПУЛЬСНОГО ИОНИЗИРУЮЩЕГО ИЗЛУЧЕНИЯ | 1996 |
|
RU2136017C1 |
СПОСОБ РАДИОГРАФИЧЕСКОГО КОНТРОЛЯ ИЗДЕЛИЙ | 1998 |
|
RU2144663C1 |
ЭЛЕКТРООПТИЧЕСКИЙ СПОСОБ ИЗМЕРЕНИЯ ВРЕМЕННЫХ ИНТЕРВАЛОВ | 2001 |
|
RU2216778C2 |
УСТРОЙСТВО ДЛЯ ОБЛУЧЕНИЯ МИШЕНЕЙ | 1999 |
|
RU2176831C2 |
УСТРОЙСТВО ДЛЯ ИЗМЕРЕНИЯ МАЛЫХ ПЕРЕМЕЩЕНИЙ | 1999 |
|
RU2165070C2 |
ГАЗОРАЗРЯДНЫЙ ИМПУЛЬСНЫЙ ИСТОЧНИК СВЕТА | 2001 |
|
RU2195746C1 |
Изобретение относится к регистрации быстропротекающих процессов. Интроскоп содержит источник проникающего излучения, коллиматор, детектор, держатель с исследуемым объектом, который расположен между источником и коллиматором. Источник выполнен плоским с размерами излучающей зоны, которые соответствуют размерам исследуемого объекта, коллиматор выполнен в виде матрицы протяженных капилляров, которые расположены параллельно с равными шагами поглощающих излучение стенок и пропускающих отверстий. Кроме того, расстояние Lk1 между держателем и исследуемым объектом и входным сечением коллиматора определяется соотношением: Lk1<Lk/2, где Lk - длина коллиматора, а расстояние Lk2 между детектором и выходным сечением коллиматора определяется соотношением Lk2<Lk/2. Изобретение позволяет упростить конструкцию и повысить качество изображения объекта путем снижения уровня рассеянного излучения. 1 з.п.ф-лы, 1 ил.
δк≤ δo,
где δo - требуемое пространственное разрешение по анализируемому объекту, а длина капилляров коллиматора Lк выбирается из соотношения
где μк - линейный коэффициент поглощения излучения материалом коллиматора;
μo - коэффициент поглощения излучения материалом исследуемого объекта;
Lo - толщина в пределах объекта, создающая наибольшее ослабление излучения.
Lк1 < Lк/2,
а расстояние Lк2 между детектором и выходным сечением коллиматора определяется соотношением
Lк2 < Lк/2
Способ радиационного контроля | 1989 |
|
SU1673932A1 |
СПОСОБ ПОЛУЧЕНИЯ ПРОЕКЦИИ ОБЪЕКТА С ПОМОЩЬЮ ПРОНИКАЮЩЕГО ИЗЛУЧЕНИЯ И УСТРОЙСТВО ДЛЯ ЕГО ОСУЩЕСТВЛЕНИЯ | 1994 |
|
RU2098797C1 |
СПОСОБ ПОЛУЧЕНИЯ ИЗОБРАЖЕНИЯ ВНУТРЕННЕЙ СТРУКТУРЫ ОБЪЕКТА С ПОМОЩЬЮ ПРОНИКАЮЩЕГО ИЗЛУЧЕНИЯ | 1994 |
|
RU2098798C1 |
US 4841554 A, 20.06.89 | |||
US 3940625 A, 24.02.76. |
Авторы
Даты
2000-01-20—Публикация
1998-05-22—Подача