СПОСОБ И УСТРОЙСТВО ГЕНЕРАЦИИ СВЕРХКОРОТКИХ ОПТИЧЕСКИХ ИМПУЛЬСОВ С ИСПОЛЬЗОВАНИЕМ РАМАНОВСКОГО РЕЗОНАТОРА Российский патент 2004 года по МПК H01S3/30 

Область техники

Настоящее изобретение относится к способу и устройству для непрерывной генерации лазерного пучка, содержащего сверхкороткие импульсы длительностью 1 фс или короче, посредством вынужденного рамановского (комбинационного) рассеяния и четырехволнового рамановского смешения.

Предшествующий уровень техники

Известны способ и устройство для генерации сверхкоротких оптических импульсов посредством четырехволнового рамановского смешения, которые раскрыты в выложенной японской патентной заявке №6-21550 и выложенной японской патентной заявке №10-133241.

Однако известный способ генерации сверхкоротких оптических импульсов посредством четырехволнового рамановского смешения требует применения оптических импульсов с высоким пиком в качестве возбуждающего излучения.

Кроме того, согласно указанному способу генерированное рамановское излучение подвергается сжатию с использованием импульса, ограниченного преобразованием Фурье, длительность и спектральная ширина которого сужены до теоретического предела. Поэтому проблема произвольного возникновения нелинейных оптических эффектов, например самофокусировки, фазовой автомодуляции и генерации гармоник, остается нерешенной.

Краткое изложение сущности изобретения

Задачей настоящего изобретения является разработка способа и устройства для генерации сверхкоротких оптических импульсов с использованием рамановского резонатора, которые позволяют генерировать вращательные рамановские линии, резонирующие в резонаторе, которые также позволяют снижать порог генерации вращательных рамановских линий, чтобы повысить КПД, и которые позволяют генерировать вращательные рамановские линии высоких порядков, чтобы получать сверхкороткие лазерные импульсы.

Поставленная задача решается тем, что в способе генерации сверхкоротких оптических импульсов с использованием рамановского резонатора согласно изобретению пучок непрерывного лазера заданной частоты, служащий в качестве возбуждающего излучения, фокусируют в резонаторе, имеющем определенную длину, определяемую частотой, и синхронизируют по фазе, посредством чего генерируют вращательные рамановские линии, которые резонируют в резонаторе.

Поставленная задача решается также тем, что в способе генерации сверхкоротких оптических импульсов с использованием рамановского резонатора согласно изобретению два лазерных пучка разных цветов с заданным разносом по частоте, которые служат в качестве возбуждающего излучения, фокусируют в резонаторе, имеющем определенную длину, посредством чего генерируют в резонаторе вращательные рамановские линии посредством четырехволнового рамановского смешения, при этом одновременно подавляют колебательные рамановские линии.

Целесообразно, чтобы заданный разнос по частоте составлял 587 см^-1.

Поставленная задача решается также тем, что устройство для генерации сверхкоротких оптических импульсов с помощью рамановского резонатора согласно изобретению содержит первый лазер, второй лазер, первый измеритель длины волны для контроля длины волны излучения первого лазера, второй измеритель длины волны для контроля длины волны излучения второго лазера, рамановскую ячейку, расщепитель пучка, предназначенный для совмещения двух лазерных пучков, поступающих от первого и второго лазеров, делая их коаксиальными, и линзу, предназначенную для фокусирования пучков, в рамановскую ячейку.

Целесообразно, чтобы каждый лазер являлся полупроводниковым лазером.

Полезно, чтобы каждый лазер являлся лазером на сапфире, легированном титаном.

Краткое описание чертежей

В дальнейшем изобретение поясняется описанием предпочтительного варианта его воплощения со ссылками на сопровождающие чертежи, на которых

фиг.1 изображает конфигурации оптических волн, присутствующих в резонаторе согласно изобретению;

фиг.2 - диаграмму распределения интенсивности света в лазерном резонаторе согласно варианту осуществления настоящего изобретения;

фиг.3 - диаграмму зависимости интенсивности света, измеренной в центре лазерного резонатора, от времени согласно варианту осуществления настоящего изобретения;

фиг.4 - диаграмму распределения интенсивности света в лазерном резонаторе согласно варианту осуществления настоящего изобретения;

фиг.5 - оптическую систему пассивной фазовой синхронизации согласно варианту осуществления настоящего изобретения;

фиг.6 - оптическую систему активной фазовой синхронизации согласно варианту осуществления настоящего изобретения;

фиг.7 - диаграмму картины биений, полученной в результате суперпозиции двух лазерных пучков согласно варианту осуществления настоящего изобретения;

фиг.8 - блок-схему устройства для генерации сверхкоротких импульсов согласно варианту осуществления настоящего изобретения.

Предпочтительные варианты осуществления изобретения

В настоящем изобретении предложен способ генерации сверхкоротких оптических импульсов посредством четырехволнового рамановского смешения. Явление автоматической фазовой синхронизации было предсказано теоретически, но не подтверждено экспериментально. Кроме того, генерация сверхкоротких оптических импульсов допускает использование импульсного излучения в качестве возбуждающего излучения, поскольку генерация сверхкоротких оптических импульсов происходит посредством четырехволнового рамановского смешения, которое представляет собой нелинейный эффект.

Поэтому генерированный лазерный пучок содержит один или несколько импульсов.

Согласно заявленному способу желательно использовать импульсы, ограниченные преобразованием Фурье, длительность и спектральная ширина которых сужены до теоретического предела. Однако не всегда просто осуществлять генерацию таких импульсов. Кроме того, при сжатии импульсов для генерации лазерного пучка с более высокой пиковой мощностью могут проявляться нелинейные оптические эффекты: самофокусировка, фазовая автомодуляция и генерация гармоник, а генерация нужного рамановского излучения может подавляться.

При генерации сверхкоротких оптических импульсов вышеописанным способом нужно правильно подбирать условия эксперимента. Кроме того, такой лазерный пучок с высокой пиковой мощностью не всегда пригоден для оптической связи или аналогичных областей применения, хотя он пригоден для ядерного синтеза и тонких исследований нелинейных оптических эффектов. Иными словами, для оптической связи или подобных областей применения желательно использовать лазер с высокой частотой следования импульсов на основе непрерывного лазера.

Однако до настоящего времени не был предложен способ генерации сверхкоротких импульсов с высокой частотой повторения с использованием рамановского резонатора.

Было обнаружено, что при фокусировке пучка непрерывного лазера на ИАГ, излучающего на 532 нм, в резонаторе, заполненном водородом, происходит вынужденная генерация рамановского пучка, обусловленная колебаниями молекул водорода (см., например, J.К.Brasseur, К.S.Repasky и J.L.Carlsten, Opt. Lett., 23, 367 (1998), K.S.Repasky, J.К.Brasseur, L. Meng и J.L.Carlsten, J. Opt. Soc. Am. B, 15, 1667 (1998).

Эти исследования показывают, что вынужденное рамановское (комбинационное) рассеяние, для которого обычно требуется мощное возбуждающее излучение, можно генерировать посредством возбуждения непрерывным лазером и с использованием резонатора с высоким коэффициентом отражения.

Настоящее изобретение предусматривает генерацию рамановского лазерного пучка, характеристики которого описаны ниже, с использованием подобной конструкции резонатора и при определенных дополнительных условиях.

При определенном, указанном ниже значении частоты пучка, генерируемого непрерывным лазером, лазерный пучок используют в качестве возбуждающего излучения, при этом длина резонатора должна иметь определенное, указанное ниже значение

можно генерировать, в основном, вращательные рамановские линии, которые резонируют в резонаторе, подавляя колебательные рамановские линии, т.е. таким образом можно генерировать вращательные рамановские линии высоких порядков, и

можно снизить порог генерации вращательных рамановских линий, чтобы повысить КПД генерации.

Если использовать два пучка возбуждающего излучения разных цветов с разносом 587 см^-1, то благодаря процессу четырехволнового рамановского смешения

можно подавлять колебательные рамановские линии и генерировать, в основном, вращательные рамановские линии, и

можно снизить порог генерации вращательных рамановских линий, чтобы повысить КПД генерации, что позволяет генерировать вращательные рамановские линии высоких порядков.

При одновременном выполнении вышеуказанных условий можно с высоким КПД генерировать вращательные рамановские линии высоких порядков и генерировать предельно короткие оптические импульсы, благодаря тому, что вращательные рамановские линии высоких порядков синхронизированы по фазе.

Рассмотрим стоячие волны, имеющие место в резонаторе (фиг.1).

На фиг.1 приведено соотношение между модами, длинами волны и волновыми числами линий лазерного излучения.

Сверху вниз по порядку показаны различные оптические волны, длины волны которых соотносятся с длиной резонатора таким образом, что на длине резонатора укладывается половина длины волны, полторы длины волны и т.д. Символ “n” обозначает целое число (порядковый номер), а символ “m” обозначает количество длин волны (дробь), укладывающееся по длине резонатора. В столбцах справа указаны длина волны λ и волновое число ν для каждой волны. В данном случае в резонаторе присутствуют такие волны, для которых одна из пучностей находится в центре резонатора. В резонаторе могут существовать только стоячие волны.

На волновые числа наложено ограничение, состоящее в том, что разнос по волновому числу между волной одного порядка и волной соседнего порядка равен 587 см^-1 что соответствует частоте вращательного рамановского сдвига для ортоводорода. Таким образом, длина резонатора должна составлять 17,04 мкм. Значения длины волны λ и волнового числа ν каждой волны при таких условиях показаны на фиг.1. Когда значение n равно 20, 21 или 22, длина волны λ оптической волны составляет около 800 нм. Эти оптические волны можно генерировать с помощью лазера на сапфире, легированном титаном, или с помощью полупроводникового лазера. Из значений волнового числа v можно видеть, что разнос по волновому числу между волной некоторого порядка и волнами соседних порядков составляет ожидаемое значение 587 см^-1.

При значениях n, близких к 21, образуются десять волн, соответствующих десяти вращательным рамановским линиям с разносом 587 см^-1. При суперпозиции этих десяти волн квадрат результирующей амплитуды (интенсивность света) показан на фиг.2. Результаты, представленные на фиг.2, соответствуют случаю, когда длина резонатора равна 17,04 мкм. Поскольку при вышеописанных условиях в центре резонатора всегда находится пучность волны, эта центральная часть волны усиливается, создавая единичный резкий пик.

На фиг.3 приведены результаты измерения временной зависимости интенсивности оптической волны в центре (Z=0) резонатора. Наблюдали волну, пик которой наступает каждые 57 фс, указанный период равен обратной величине частоты биений для вращательных рамановских линий. Результаты, представленные на фиг.3, соответствуют случаю, когда длина резонатора равна 17,04 мкм.

В случае, рассмотренном в указанной публикации, длина резонатора составляет около 3 дюймов (76 см), что сильно отличается от длины 17,04 мкм, предусмотренной настоящим изобретением. Несмотря на малую длину резонатора и уменьшение длины взаимодействия (конфокального расстояния) за счет точной фокусировки лазерного пучка плотность энергии лазерного излучения возрастает, и поэтому значительного изменения коэффициента усиления при генерации рамановского излучения не ожидается. Однако эксперимент желательно проводить в условиях, как можно более близких к указанным в опубликованной статье. Таким образом, с использованием тех же условий эксперимент дает более достоверные результаты.

Ввиду вышеизложенного, длина резонатора выбрана равной 3,408 мм, что составляет целое кратное величины 17,04 мкм, т.е. превосходит его в 200 раз. В этом случае разнос по волновому числу между стоячими волнами соседних порядков, присутствующими в резонаторе, составляет 587/200 см^-1. Однако это не создает никаких проблем, поскольку в резонаторе может существовать стоячая оптическая волна, волновое число которой составляет целое кратное 578 см^-1.

На фиг.4 показана составная волна, полученная в результате генерации десяти вращательных линий при данных условиях. Результаты, представленные на фиг.4, отвечают случаю, когда длина резонатора равна 3,408 мм.

В этом случае в резонаторе наблюдается большое количество пиков. Однако периодичность в 17,04 мкм (57 фс) сохраняется неизменной, и характеристики выходного лазерного пучка остаются такими же, как и в вышеупомянутом случае. Аналогичные результаты получаются даже, когда длина резонатора равна 68,16 мм, т.е. в 20 раз больше чем 3,408 мм.

Ниже описан процесс фазовой синхронизации.

Для генерации сверхкоротких оптических импульсов волны должны совпадать друг с другом по фазе в определенном месте и в заданное время. Например, измерения следует производить так, чтобы в центре резонатора поле каждой волны достигало максимального значения в момент времени t=0. Причина генерации сверхкоротких оптических импульсов, изображенных на фиг.3, состоит в том, что измерения были проведены заранее. Для этой цели обычно используют фазирующий элемент - медовый синхронизатор. Например, в резонатор можно вставить оптический элемент, удельный коэффициент пропускания которого периодически изменяется. Но поскольку настоящее изобретение предусматривает малый период следования оптических импульсов, а именно 57 фс, то повышение или снижение коэффициента усиления в течение такого промежутка времени с помощью обычной электроники оказывается чрезвычайно трудной задачей.

Ввиду вышеизложенного используют следующие два способа.

(а) Пассивная фазовая синхронизация (пассивная синхронизация мод).

На фиг.5 изображена оптическая система пассивной фазовой синхронизации согласно варианту выполнения настоящего изобретения, содержащая лазер 1 (λ_n), линзу 2, резонатор 3 и точечную диафрагму 4.

Точечная диафрагма 4 размещена в резонаторе 3. При возникновении лазерной генерации и возрастании интенсивности света возникает эффект оптической линзы Керра, в результате чего среда действует как линза. С другой стороны, можно считать, что расширение пучка подавляется за счет самофокусировки (иногда пучок может быть расширен). Поэтому условия распространения пучка меняются и потери лазерного пучка определяются точечной диафрагмой 4. Этот эффект обуславливает периодическое возрастание и убывание пиковой мощности, в результате чего система становится нестабильной. Регулируя выходную мощность лазера, давление водорода и другие параметры резонатора, можно добиться того, чтобы выходная мощность возрастала и убывала с периодичностью 57 фс.

Фазовая синхронизация осуществляется за счет этого эффекта. Этот способ, именуемый фазовой синхронизацией с помощью оптической линзы Керра, уже применяется на практике, например при генерации пучка фемтосекундного лазера на сапфире, легированном титаном, и механизм фазовой синхронизации с помощью оптической линзы Керра ясен. Достоинство этого способа состоит в сравнительной простоте используемого устройства и возможности управления фазовой синхронизацией путем регулировки параметров.

(b) Активная фазовая синхронизация (активная синхронизация мод).

Недостатки вышеописанного способа состоят в том, что для осуществления фазовой синхронизации необходимы определенные условия, хотя в некоторых случаях, определяемых конфигурацией используемого устройства, выполнить такие условия невозможно. Поэтому предпочтительным является описанный ниже способ произвольной фазовой синхронизации.

На фиг.6 изображена оптическая система активной фазовой синхронизации согласно варианту выполнения настоящего изобретения, содержащая первый лазер 11 (λ_n), второй лазер 12 (λ_n+1), расщепитель 13 пучка, зеркало 14 и резонатор 15.

Первый и второй лазеры 11 и 12, излучающие лазерные пучки на определенных длинах волны с разносом по волновому числу 587 см^-1, используются в качестве источников возбуждающего излучения. На фиг.7 показана форма составной волны, полученная в результате наложения этих лазерных пучков. Таким образом, интенсивность света периодически возрастает каждые 57 фс, за счет чего осуществляется фазовая синхронизация. Сама по себе картина биений не изменяет своей формы. Однако вследствие периодического усиления (модуляции) колебаний световой волны в резонаторе происходит фазовая синхронизация, что дает возможность формировать резкий импульс.

Для реализации указанного способа используются два возбуждающих лазера, причем существует необходимость регулировать оптическую ось, что само по себе достаточно сложно. Однако достоинство способа заключается в том, что фазовую синхронизацию можно осуществлять произвольно, вне зависимости от условий.

Сравнение способа согласно настоящему изобретению со способом согласно уровню техники.

Способ генерации сверхкоротких оптических импульсов с использованием рамановского резонатора согласно настоящему изобретению имеет следующие особенности, отличающие его от способа, предложенного Карлстеном и др.

Этот способ позволяет генерировать вращательные рамановские линии.

Способ, предусматривающий использование двух лазеров, позволяет генерировать только вращательные рамановские линии с более высоким КПД и на более низком пороге, поскольку этот способ основан не на вынужденном рамановском (комбинационном) рассеянии, которое дает низкий КПД, а на четырехволновом рамановском смешении, обеспечивающем высокий КПД.

Эффект фазовой синхронизации позволяет генерировать сверхкороткие оптические импульсы.

Устройство для генерации сверхкоротких оптических импульсов согласно настоящему изобретению содержит первый лазер 101 (фиг.8), второй лазер 102, первый измеритель 111 длины волны, расщепители 112, 113, 122 пучка, второй измеритель 121 длины волны, зеркало 123, линзу 124, рамановскую ячейку 130, сжатый водород 131, уплотнительное кольцо 132 и вакуумный отсек 133.

Длину волны первого и второго лазеров 101 и 102 задают равной любой из длин волны, показанных на фиг.1. Например, длины волны первого и второго лазеров 101 и 102 равны соответственно 792,6 нм и 831,2 нм. На практике в качестве лазеров 101 и 102 предпочтительно использовать полупроводниковые лазеры. Однако эксперимент был проведен с использованием лазера на сапфире, легированном титаном, ввиду его хорошей поперечной моды, высокой выходной мощности и стабильной длины волны.

Длины волны генерации первого и второго лазеров 101 и 102 контролируют с помощью первого и второго волномеров 111 и 121.

Два лазерных пучка совмещают с помощью расщепителя 113 пучка по одной оси и фокусируют в рамановскую ячейку 130 с использованием линзы 124.

Для снижения потерь желательно, чтобы зеркало резонатора было слегка вогнутым. В эксперименте можно использовать резонатор с коэффициентом R отражения, доведенным до 99,9985%, как делали Карлстен и др. Однако чрезмерное возрастание времени распространения света в прямом и обратном направлении, вызванное дисперсией молекул водорода, может привести к увеличению длительности импульса и снижению КПД. Поэтому эксперимент проводили, снизив коэффициент R отражения резонатора примерно до 99%. Чтобы предотвратить снижение коэффициента усиления, выходную мощность возбуждающего лазера увеличили от нескольких мВт до нескольких сотен мВт.

Светопропускающий участок резонатора, выполненный из стекла, имеет толщину менее 1 мм. Это подавляет влияние рассеяния света стеклом. Площадь поперечного сечения этого участка составляет менее 1 мм², вследствие чего участок стекла может выдерживать давление водорода до 10 атм.

При наличии воздуха, в пространстве которого лазерный пучок достигает после прохождения резонатора, длительность импульсов возрастает вследствие дисперсии воздуха. Чтобы исключить этот вредный эффект, в пространстве позади резонатора предпочтительно создавать вакуум.

Выше описан способ, предусматривающий использование вращательного рамановского уровня ортоводорода. Согласно настоящему изобретению вместо ортоводорода можно использовать параводород. Поскольку в этом случае частота рамановского сдвига равна 354 см^-1, интервал между соседними импульсами возрастает до 97 фс, что облегчает использование генерированных импульсов. Однако поскольку количество рамановских линий ограничено тем же числом, что и в случае ортоводорода, длительность импульсов возрастает.

Способ, предусматривающий использование параводорода, дает более предпочтительные результаты при более низкой температуре, поскольку при низкой температуре возрастает количество молекул в основном состоянии и возрастает коэффициент усиления. Однако для производства параводорода требуется специальная криогенная установка.

Аналогичный эксперимент можно провести с использованием колебательного уровня водорода. Поскольку в этом случае частота рамановского сдвига равна 4155 см^-1, то интервал следования импульсов снижается до 8 фс. Данный способ пригоден для генерации и более коротких оптических импульсов. Однако на современном уровне развития техники измерение длительности импульсов менее 1 фс представляет определенные трудности. Помимо водорода можно использовать и другие рамановские среды. Например, можно использовать тяжелый водород, азот, кислород и метан. Но, поскольку их рамановские коэффициенты усиления малы, то их использование ограничивается специальными областями применения.

Способ согласно настоящему изобретению позволяет генерировать сверхкороткие оптические импульсы с высокой частотой следования, например несколько десятков ТГц. Данный способ можно применять в сверхскоростной оптической связи. Кроме того, способ можно использовать для исследования сверхбыстрых процессов или для изучения нелинейных эффектов, а сверхкороткие импульсы можно использовать в качестве “затравочного” излучения для генерации лазерного пучка со сверхвысокой пиковой мощностью.

В случае большой толщины зеркала рамановского резонатора или большого оптического пути в воздухе возникает разброс фаз соответствующих линий генерации вследствие рассеяния на зеркале или в воздухе, что препятствует генерации сверхкоротких оптических импульсов. Однако и в этом случае настоящее изобретение можно использовать для генерации непрерывного многоцветного лазерного пучка, используемого в дисплеях, лазерных шоу и т.п.

Настоящее изобретение не ограничивается вышеописанным вариантом осуществления и допускает различные модификации и вариации, отвечающие сущности настоящего изобретения.

Согласно вышеприведенному подробному описанию настоящее изобретение позволяет

генерировать вращательные рамановские линии, которые резонируют в резонаторе;

снизить порог генерации вращательных рамановских линий, чтобы тем самым повысить КПД генерации;

и можно генерировать вращательные рамановские линии высоких порядков для получения сверхкоротких оптических импульсов.

Промышленное применение

Способ и устройство для генерации сверхкоротких оптических импульсов посредством использования рамановского резонатора согласно настоящему изобретению можно использовать в области сверхскоростной оптической связи. Кроме того, данные способ и устройство можно использовать для исследования сверхбыстрых процессов или для изучения нелинейных оптических эффектов, а сверхкороткие импульсы можно использовать в качестве “затравочного” излучения для генерации лазерного пучка со сверхвысокой пиковой мощностью.

Изобретение относиться к квантовой электронике и может использоваться для генерации сверхкоротких оптических импульсов в сверхскоростной оптической связи. Согласно первому варианту способа пучок непрерывного лазера заданной частоты, служащий в качестве возбуждающего излучения, фокусируют в резонаторе, имеющем определенную длину, определяемую частотой, посредством чего генерируют вращательные рамановские линии, которые резонируют в резонаторе, и генерируют сверхкороткие импульсы посредством фазовой синхронизации. Согласно второму варианту способа два лазерных пучка разных цветов с заданным разносом по частоте, которые служат в качестве возбуждающего излучения, фокусируют в резонаторе, имеющем определенную длину, посредством чего генерируют в резонаторе вращательные рамановские линии посредством четырехволнового рамановского смешения, при этом одновременно подавляют колебательные рамановские линии. Устройство содержит два лазера, два измерителя длины волны, предназначенные для контроля длины волны излучения лазеров, второй измеритель длины волны, рамановскую ячейку, расщепитель пучка, предназначенный для совмещения двух лазерных пучков, поступающих от первого и второго лазеров, и формирования их коаксиальности, и линзу, предназначенную для фокусирования лазерных пучков в романовской ячейке. Обеспечено повышение КПД. 3 н. и 3 з.п. ф-лы, 8 ил.

1. Способ генерации сверхкоротких оптических импульсов с использованием рамановского резонатора, заключающийся в том, что пучок непрерывного лазера заданной частоты, служащий в качестве возбуждающего излучения, фокусируют в среде, действующей как линза резонатора, имеющем определенную длину, определяемую частотой, посредством чего генерируют вращательные рамановские линии, которые резонируют в резонаторе, и генерируют сверхкороткие импульсы посредством фазовой синхронизации.2. Способ генерации сверхкоротких оптических импульсов с использованием рамановского резонатора, заключающийся в том, что два лазерных пучка разных цветов с заданным разносом по частоте, которые служат в качестве возбуждающего излучения, фокусируют в рамановской ячейке с резонатором, имеющем определенную длину, посредством чего генерируют в резонаторе вращательные рамановские линии посредством четырехволнового рамановского смешения, при этом одновременно подавляют колебательные рамановские линии.3. Способ генерации сверхкоротких оптических импульсов с использованием рамановского резонатора по п.2, отличающийся тем, что заданный разнос по частоте составляет 587 см^-1.4. Устройство для генерации сверхкоротких оптических импульсов с помощью рамановского резонатора, содержащее первый лазер и второй лазер, которые имеют заданный разнос по частоте излучения, первый измеритель длины волны, предназначенный для контроля длины волны излучения первого лазера, второй измеритель длины волны, предназначенный для контроля длины волны излучения второго лазера, и рамановскую ячейку, при этом резонатор рамановской ячейки выполнен с возможностью генерации вращательных рамановских линий, расщепитель пучка, предназначенный для совмещения двух лазерных пучков, поступающих от первого и второго лазеров, и формирования их коаксиальности, линзу, предназначенную для фокусирования лазерных пучков в рамановской ячейке.5. Устройство для генерации сверхкоротких оптических импульсов с помощью рамановского резонатора по п.4, отличающееся тем, что каждый лазер является полупроводниковым лазером.6. Устройство для генерации сверхкоротких оптических импульсов с помощью рамановского резонатора по п.4, отличающееся тем, что каждый лазер является лазером на сапфире, легированном титаном.