СПОСОБ ИЗМЕРЕНИЯ ТЕМПЕРАТУРЫ ИОНОВ В D-T ПЛАЗМЕ Российский патент 2018 года по МПК G01K13/02 

Описание патента на изобретение RU2673783C1

Изобретение относится к ядерной физике и физике высокотемпературной плазмы и может найти применение в управляемом термоядерном синтезе для термометрии термоядерной плазмы, при разработке диагностических приборов для управляемого термоядерного синтеза. Контроль температуры необходим для оперативного (в реальном времени) управления процессом подогрева плазмы от внешних источников энергии.

Одной из актуальных проблем в управляемом термоядерном синтезе, например, в проекте INTOR (International Tokamak Reactor), является проблема измерения температуры ионов Ti в D-T плазме. Контроль температуры необходим для оперативного (в реальном времени) управления процессом подогрева плазмы от внешних источников энергии. Требования к методу измерения Ti весьма жестки - Ti должна измеряться с дискретностью ~50 миллисекунд с точностью ΔTi/Ti ≤ 0.1.

Прямая информация о Ti содержится в ширине спектра ΔЕn нейтронов от реакции D+T в горячей плазме. В работе [Brysk Н. Fusion neutron energies and spectra. Plasma Physics. 1973. V. 15. P. 611] показано, что в случае максвелловской плазмы нейтронный спектр имееи гауссову форму. При этом ширина энергетического распределения нейтронного импульса ΔЕn связана с температурой ионов плазмы Ti соотношением , где ΔЕn и Ti измеряются в кэВ, или подобным [Krasilnikov A.V., Amosov V.N., Van Belle P. et al. Study of d-t neutron energy spectra at JET using natural diamond detectors. Nuclear Instruments and Methods in Physics Research A 476 (2002) 500]. Уширение спектра ΔЕn имеет доплеровскую природу и связано с тепловым движением центра масс дейтерия и трития в лабораторной системе координат. Таким образом, измерив полуширину гауссового распределения нейтронного спектра, можно получить и величину температуры ионов плазмы.

Ранее для термометрии термоядерной реакции был предложен радиохимический детектор нейтронов [Д.Н. Абдурашитов, Э.А. Коптелов, С.Г. Лебедев, В.Э. Янц. Газовый радиохимический монитор нейтронов. Приборы и техника эксперимента. 2004. №1, С. 1; Lebedev S.G., Akulinichev S.V., Iljinov A.S., Yants V.E. A gaseous radiochemical method for registration of ionizing radiation and its possible applications in science and economy. Nuclear Instruments and Methods in Physics Research Section A 561 (2006) 90]. В детекторе под действием нейтронов образуется радиоактивный газ и затем измеряется его активность. Основным недостатком указанного метода является временная задержка сигнала из-за транспортировки радиоактивного газа из активной зоны в удаленный пропорциональный счетчик.

Наиболее близким по своей технической сущности и достигаемому результату является способ измерения ΔЕn и температуры ионов Ti в D-T плазме с помощью алмазного детектора нейтронов [Krasilnikov A.V., Amosov V.N., Van Belle P. et al. Study of d-t neutron energy spectra at JET using natural diamond detectors. Nuclear Instruments and Methods in Physics Research A 476 (2002) 500] по реакции n+12C→α+9Be - 5.071 МэВ. Способ включает регистрацию нейтронов из D-T плазмы алмазным нейтронным детектором, использование сигналов детектора для формирования энергетического спектра нейтронов, определение его ширины на полувысоте ΔЕn и вычисление по величине ΔЕn температуры ионов Ti. При эффективном зарядовом сборе в алмазном детекторе возможно достижение энергетического разрешения (при энергии образования электронно-дырочной пары εпары=10 эВ) порядка 0.15% при энергии 9 МэВ. Тогда ΔЕn будет измерено с точностью около 1.5%, а температура Ti с точностью 3-4%. В реальности, с учетом требований высокой загрузки по скорости счета (для обеспечения приемлемой статистики за 50 мс) ~106 с-1 и большого рабочего ресурса - десятки и сотни дней, возможность применения твердотельных детекторов ограничена, учитывая накопление структурных дефектов в кристалле, а, следовательно, и зарядовых ловушек.

Недостатками такого способа являются высокая стоимость и ограниченный рабочий ресурс используемого детектора нейтронов, существование ядерных каналов реакции, отличных от используемого для регистрации нейтронов канала l2C(n,α)9Be, снижающих достоверность результатов, и неполный сбор заряда.

Заявляемый в качестве изобретения, способ измерения температуры ионов в D-T плазме направлен на повышение достоверности результатов, удешевление, расширение возможностей и обеспечение повышения его эффективности за счет значительного удешевления и увеличения рабочего ресурса используемого детектора нейтронов, возможности эффективного использования в условиях сильных электромагнитных помех, оптимизации эффективности за счет правильного выбора параметров детектора и отбора его сигналов для формирования энергетического спектра нейтронов.

Данный технический результат достигается тем, что в способе измерения температуры ионов в D-T плазме, включающем регистрацию нейтронов из D-T плазмы нейтронным детектором, использование сигналов детектора для формирования энергетического спектра нейтронов, измерение его ширины на полувысоте ΔЕn и вычисление по величине ΔЕn температуры ионов Ti, регистрацию нейтронов из D-T плазмы проводят газовым пропорциональным детектором, заполненным тормозным газом и спектрометрическим газом, для которого возможны реакции (n,α) на его изотопных составляющих под действием нейтронов с соответствующими энергиями из D-T плазмы. При этом для формирования энергетического спектра нейтронов используют токовые сигналы детектора, из которых отбирают только те сигналы, форма которых характеризуется двумя пиками от полностью затормозившихся в чувствительном газовом объеме детектора сильноионизирующих ядер-продуктов - α-частицы и тяжелого ядра из реакции (n,α) нейтронов со спектрометрическим газом. В качестве спектрометрического газа могут быть использованы СО2, N2, Ne или другие газы, для которых возможны реакции (n,α) на их изотопных составляющих под действием нейтронов с соответствующими энергиями из D-T плазмы, или их смеси. А в качестве тормозного газа может быть использован Хе или другой газ, или их смеси.

Достижение нового технического результата стало возможным благодаря тому, что в качестве нейтронного детектора предлагается использовать газовый пропорциональный детектор, заполненный тормозным газом и спектрометрическим газом, для которого возможны реакции (n,α) на его изотопных составляющих под действием нейтронов с соответствующими энергиями из D-T плазмы. Также для формирования энергетического спектра нейтронов предлагается использовать токовые сигналы детектора, из которых отбирать только те сигналы, форма которых характеризуется двумя пиками от полностью затормозившихся в чувствительном газовом объеме детектора сильноионизирующих ядер-продуктов - α-частицы и тяжелого ядра из реакции (n,α) нейтронов со спектрометрическим газом. В качестве спектрометрического газа могут быть использованы СО2, N2, Ne или другие газы, для которых возможны реакции (n,α) на их изотопных составляющих под действием нейтронов с соответствующими энергиями из D-Т плазмы, или их смеси. В качестве тормозного газа может быть использован Хе или другой газ, или их смеси.

Сущность заявленного способа поясняется прилагаемыми чертежами.

На фиг. 1. показан пример схемы предполагаемой установки для измерения температуры ионов в D-T плазме с использованием газового пропорционального детектора для регистрации нейтронов. Обозначения: 1 - нейтронный поток, 2 - пропорциональный детектор, 3 - спектрометрический газ, 4 - треки ядер-продуктов, 5 - анод детектора, 6 - катод детектора, 7 - токовый предусилитель, 8 - дигитайзер или цифровой осциллограф, 9 - on-line анализатор, 10 - интегратор.

На фиг. 2 показан пример токового импульса детектора, отобранного анализатором.

На фиг. 3 показан пример спектра нейтронов, измеренного газовым пропорциональным детектором.

На фиг. 4 показан график зависимости ΔЕn-Ti для определения температуры ионов в D-T плазме.

Возможность осуществления заявленного способа измерения температуры ионов в D-T плазме подтверждается следующими пояснениями и примером.

В качестве нейтронного детектора предлагается использовать газовый пропорциональный детектор, заполненный тормозным газом (например, Хе) и спектрометрическим газом, для которого возможны реакции (n,α) на его изотопных составляющих под действием нейтронов из D-T плазмы. В газовых детекторах могут быть использованы различные спектрометрические газы (СО2, N2, Ne и другие, а также их смеси) и соответственно при регистрации нейтронов использованы реакции:

Хотя энергия образования заряженной пары в тормозном газе Хе больше чем в алмазе, но при использовании в качестве спектрометрического газа, например, азота (N2), этот недостаток полностью компенсируется более низким порогом (n,α) - реакции на азоте (0.169 МэВ). При использовании СО2 необходимо принять во внимание реакции на всех изотопах углерода и кислорода.

Обычно главным затруднением при использовании газовых пропорциональных детекторов для целей прецизионной нейтронной спектроскопии является так называемый «стеночный эффект». Если треки продуктов реакций (1) выходят за пределы чувствительного объема счетчика («в стенку»), то в амплитудном распределении (в левой части спектра) зарядовых сигналов детектора появляется так называемый «хвост». При таком искажении гауссова распределения точные измерения температурного уширения невозможны.

Для решения проблемы стеночного эффекта предлагается воспользоваться той особенностью реакций (1), что в конечном состоянии появляются два сильноионизирующих ядра-продукта - α-частица и тяжелое ядро (например, 9Ве в реакции с 12С). Если эти ядра полностью тормозятся в газовом объеме счетчика, то на концах треков от альфа-частицы и ядра в газе образуются области с повышенной плотностью ионизации (эффект Брегга). Если проекция трека относительно поля такова, что электроны от этих ионизационных уплотнений приходят на анод детектора с некоторым временным различием (десятки наносекунд), то в токовом сигнале детектора появятся два характерных всплеска (пика). Наличие таких двух пиков в токовом сигнале и является признаком того, что энергия ядер-продуктов полностью поглощена в чувствительном объеме детектора. Наличие газового усиления является необходимым, чтобы подавить вклад в ток от первичной ионной компоненты и является дополнительным преимуществом газового пропорционального детектора в условиях сильных электромагнитных помех. Отбирая для формирования зарядового распределения только сигналы, характеризующиеся двумя токовыми пиками, и отбрасывая все остальные, получаем распределение, очищенное от стеночного эффекта. Это и будет истинным энергетическим распределением. При этом некоторая потеря эффективности не критична и оптимизация эффективности достигается выбором размеров детектора и давления газов.

Для измерения температуры ионов в D-T плазме может быть использована установка, схема которой показана на фиг. 1. Нейтроны 1 регистрируются газовым пропорциональным детектором 2 следующим образом. Для примера рассмотрим спектрометрический газ 3 СО2 и конкретное ядро-мишень 12С, на котором идет реакция 12С(n,α)9Ве. Разлетаясь от точки ядерной реакции нейтрона с ядром 12С ядра, продукты 4Не и 9Ве производят треки 4 ионизации в газовой среде 3 детектора 2 и тормозятся с образованием электронного облака высокой плотности (Брегговское уплотнение) в конце своего пробега. Электроны первичной ионизации трека дрейфуют к аноду 5 по силовым линиям электрического поля, ионы дрейфуют к катоду 6. При этом во внешней цепи индуцируется ток, связанный с движением зарядов. Токовый сигнал от протяженной первичной ионизации является суперпозицией вкладов от каждого элемента трека 4 и представляет собой достаточно гладкую функцию (фиг. 2). При поступлении в область ударной ионизации Брегговских уплотнений за счет большой плотности и малого расстояния от анода в форме токового сигнала (фиг. 2) появляются два характерных всплеска (Брегговские пики). Разделение во времени происходит из-за разницы расстояний от уплотнений до анода 5. Полная длительность токового сигнала зависит от плотности и состава газа, напряжения на детекторе, его размеров и составляет несколько микросекунд. Сигналы с детектора 2 поступают на вход токового предусилителя 7 и далее оцифровываются дигитайзером или цифровым осциллографом 8. Затем они анализируются в on-line анализаторе 9, где происходит идентификация треков 4, которые полностью потеряли энергию в газовом наполнении детектора 2 и характеризуются наличием двух Брегговских токовых всплесков в общем токовом сигнале. Анализ сигналов может заключаться поиске событий появления двух всплесков тока выше уровня дискриминации, устанавливаемого выше наибольшей амплитуды тока для гладкой части сигнала. Отобранные сигналы из анализатора 9 поступают на интегратор 10, где происходит интегрирование токового сигнала (вычисление площади, т.е. вычисление заряда в каждом сигнале) и далее на компьютер для формирования распределения по зарядам (фиг. 3), полуширина на половине высоты которого после калибровки соответствует полуширине нейтронного спектра. Полученную полуширину спектра нейтронов ΔЕn используют для определения температуры ионов плазмы Ti (фиг. 4). Для реальной D-T плазмы полуширина нейтронного импульса будет большой из-за высокой температуры, и линия будет широкой. Варьируя параметры детектора, состав смеси и напряжение на детекторе (от которого зависит газовое усиление) можно добиться наименьшей ширины спектра зарядовых импульсов и наилучшего разрешения.

В качестве примера реализации заявленного способа может служить измерение спектра нейтронов из D-T реакции. Детектор облучают моноэнергетическими нейтронами D-T-генератора с энергией 14 МэВ. Пропорциональный детектор нейтронов представляет собой цельнокварцевую отпаянную конструкцию. Катодом детектора является слой пирографита, полученный разложением изобутана при температуре 950°С. Толщина слоя пирографита ~0.1 мкм. После получения слоя производят удаление пирографита (выжиганием в потоке кислорода) в тех местах, где он не нужен (изоляторы и т.п.). Контакт с катодом осуществляют через боковой капиллярный отвод с пирографитовым внутренним покрытием. С этим покрытием контактирует молибденовая фольга (толщина 10 мкм, ширина 1 мм), вваренная в кварцевое стекло. Аналогичная фольга является анодным выводом. Анодом является вольфрамовая проволока диаметром 20 мкм. Размеры детектора: длина - 250 мм; внутренний диаметр - 18 мм. Наполнение детектора: Хе (2 атм.)+СO2 (2 атм).

Сигналы от детектора поступают на токовый предусилитель (Δƒ=800 МГц) и далее на цифровой осциллограф (с дискретизацией 2 нc). Оцифрованный сигнал on-line анализируется на наличие двух пиков и при наличии таковых записывается и интегрируется. Из интегралов таких сигналов формируют энергетическое распределение и каждые 50-100 миллисекунд определяются ΔЕn и Ti.

Программа on-line анализатора работает по принципу распознавания образов. Первоначально формируется банк эталонных Брегговских сигналов (визуальным отбором). Далее программа выделяет на основе банка эталонов характерные признаки Брегговских сигналов, по которым затем отбираются сигналы детектора.

Детектор содержит около 100 см3 СО2 или 1.6×1021 атомов углерода. Сечение (n,α)-реакции при 14 МэВ составляет σ(n,α)~80 мб. Скорость счета нейтронов при единичном потоке составила N=(1.6×1021)×(8×10-26)≈0.0001 отсчет/нейтр/см2с. При потоке нейтронов Ф~106 нейтр/см2с скорость счета I~100 с-1. При Q реакции ~6 МэВ остается 8 МэВ на ионизацию и при энергии создания пары ионов ~20 эВ образуется ~4×105 пар. Тогда энергетическое разрешение составит ~10-3. Пример измеренного спектра нейтронов показан на фиг. 3.

Данный пример демонстрирует возможность использования газового пропорционального детектора нейтронов для измерения спектра нейтронов из D-T плазмы и температуры ее ионов.

Таким образом, использование настоящего изобретения обеспечивает повышение достоверности результатов, удешевление, расширение возможностей и повышения его эффективности за счет значительного удешевления детектора и увеличения рабочего ресурса используемого детектора нейтронов, возможности эффективного использования в условиях сильных электромагнитных помех, оптимизации эффективности за счет правильного выбора параметров детектора и отбора его сигналов для формирования энергетического спектра нейтронов.

Похожие патенты RU2673783C1

название год авторы номер документа
СПОСОБ ТЕРМОМЕТРИИ ТЕРМОЯДЕРНОЙ ПЛАЗМЫ 2021
  • Лебедев Сергей Григорьевич
  • Янц Виктор Эдуардович
RU2776597C1
НЕЙТРОННЫЙ СПЕКТРОМЕТР НА БАЗЕ ПРОТОННОГО ТЕЛЕСКОПА 2010
  • Богдзель Андрей Алексеевич
  • Пантелеев Цветан Ценов
  • Милков Васил Михайлов
RU2445649C1
СПОСОБ УВЕЛИЧЕНИЯ ИНТЕСИВНОСТИ ЭКЗОТЕРМИЧЕСКОЙ РЕАКЦИИ ЯДЕРНОГО СИНТЕЗА С УЧАСТИЕМ ЯДЕР ИЗОТОПОВ ВОДОРОДА В МЕТАЛЛИЧЕСКОМ КРИСТАЛЛИЧЕСКОМ ТЕЛЕ И УСТРОЙСТВО ДЛЯ ЕГО ОСУЩЕСТВЛЕНИЯ 2011
  • Кольцов Владимир Владимирович
  • Суглобов Дмитрий Николаевич
RU2521621C9
ДЕТЕКТОР НЕЙТРОННОГО И ГАММА-ИЗЛУЧЕНИЙ 2002
  • Игнатьев О.В.
  • Шульгин Б.В.
  • Пулин А.Д.
  • Петров В.Л.
  • Шульгин Д.Б.
  • Райков Д.В.
  • Пулин А.А.
RU2231809C2
СЦИНТИЛЛЯЦИОННЫЙ ДЕТЕКТОР НЕЙТРОННОГО И ГАММА-ИЗЛУЧЕНИЯ 2000
  • Игнатьев О.В.
  • Шульгин Б.В.
  • Пулин А.Д.
  • Андреев В.С.
  • Викторов Л.В.
  • Петров В.Л.
  • Райков Д.В.
RU2189057C2
СПОСОБ СТАБИЛИЗАЦИИ ЭНЕРГЕТИЧЕСКОЙ ШКАЛЫ МНОГОКАНАЛЬНЫХ СЦИНТИЛЛЯЦИОННЫХ СПЕКТРОМЕТРОВ ГАММА-ИЗЛУЧЕНИЯ 2008
  • Андрианов Тимофей Викторович
  • Волков Сергей Викторович
RU2366979C1
ДЕТЕКТОР ДЛЯ РЕГИСТРАЦИИ ИОНИЗИРУЮЩИХ ИЗЛУЧЕНИЙ 1999
  • Шульгин Б.В.
  • Райков Д.В.
  • Андреев В.С.
  • Игнатьев О.В.
  • Петров В.Л.
  • Лазарев Ю.Г.
  • Шульгин Д.Б.
RU2143711C1
СПОСОБ И УСТРОЙСТВО ДЛЯ ГЕНЕРИРОВАНИЯ ТЕПЛА 1990
  • Стейнли Понс
  • Мартин Флейшманн
RU2115178C1
СПОСОБ ОБНАРУЖЕНИЯ ДЕЛЯЩИХСЯ И ВЗРЫВЧАТЫХ ВЕЩЕСТВ 1999
  • Ворогушин М.Ф.
  • Гавриш Ю.Н.
  • Сидоров А.В.
  • Фиалковский А.М.
RU2150105C1
СПОСОБ ОБНАРУЖЕНИЯ И ИДЕНТИФИКАЦИИ СКРЫТЫХ ВЕЩЕСТВ 2014
  • Косов Михаил Владимирович
  • Кудинов Илья Владимирович
RU2559309C1

Иллюстрации к изобретению RU 2 673 783 C1

Реферат патента 2018 года СПОСОБ ИЗМЕРЕНИЯ ТЕМПЕРАТУРЫ ИОНОВ В D-T ПЛАЗМЕ

Изобретение относится к ядерной физике и физике высокотемпературной плазмы. Способ измерения температуры ионов в D-T плазме включает регистрацию нейтронов из D-T плазмы нейтронным детектором, использование сигналов детектора для формирования энергетического спектра нейтронов, измерение его ширины на полувысоте ΔEn и вычисление по величине ΔEn температуры ионов Ti, при этом регистрацию нейтронов из D-T плазмы проводят газовым пропорциональным детектором, заполненным тормозным газом и спектрометрическим газом, для которого возможны реакции (n, α) на его изотопных составляющих под действием нейтронов с соответствующими энергиями из D-T плазмы, а для формирования энергетического спектра нейтронов используют токовые сигналы детектора, из которых отбирают только те сигналы, форма которых характеризуется двумя пиками от полностью затормозившихся в чувствительном газовом объеме детектора сильноионизирующих ядер-продуктов - α-частицы и тяжелого ядра из реакции (n, α) нейтронов со спектрометрическим газом. Технический результат – повышение точности измерения температуры ионов в D-T плазме. 2 з.п. ф-лы, 4 ил.

Формула изобретения RU 2 673 783 C1

1. Способ измерения температуры ионов в D-T плазме, включающий регистрацию нейтронов из D-T плазмы нейтронным детектором, использование сигналов детектора для формирования энергетического спектра нейтронов, измерение его ширины на полувысоте ΔEn и вычисление по величине ΔEn температуры ионов Ti, отличающийся тем, что регистрацию нейтронов из D-T плазмы проводят газовым пропорциональным детектором, заполненным тормозным газом и спектрометрическим газом, для которого возможны реакции (n, α) на его изотопных составляющих под действием нейтронов с соответствующими энергиями из D-T плазмы, а для формирования энергетического спектра нейтронов используют токовые сигналы детектора, из которых отбирают только те сигналы, форма которых характеризуется двумя пиками от полностью затормозившихся в чувствительном газовом объеме детектора сильноионизирующих ядер-продуктов - α-частицы и тяжелого ядра из реакции (n, α) нейтронов со спектрометрическим газом.

2. Способ измерения температуры ионов в D-T плазме по п. 1, отличающийся тем, что в качестве спектрометрического газа используют СО2, N2, Ne или другие газы, для которых возможны реакции (n, α) на их изотопных составляющих под действием нейтронов с соответствующими энергиями из D-T плазмы, или их смеси.

3. Способ измерения температуры ионов в D-T плазме по п. 1, отличающийся тем, что в качестве тормозного газа используют Хе, или другой газ, или их смеси.

Документы, цитированные в отчете о поиске Патент 2018 года RU2673783C1

Krasilnikov A.V., Amosov V.N., Van Belle P
et al
Study of d-t neutron energy spectra at JET using natural diamond detectors
Nuclear Instruments and Methods in Physics Research
Электрический аппарат для охраны касс, основанный на действии катодного реле 1922
  • Гуров В.А.
SU476A1
Способ измерения температуры плазмы 1978
  • Кузнецов Александр Николаевич
  • Однороженко Василий Борисович
  • Сабокар Александр Иванович
  • Твердохлебов Василий Игнатьевич
SU723397A1
СПОСОБ ИЗМЕРЕНИЯ ТЕМПЕРАТУРЫ ПЛАЗМЕННОГО ПОТОКА И УСТРОЙСТВО ДЛЯ ЕГО РЕАЛИЗАЦИИ 2015
  • Гареев Руслан Радикович
  • Цирельман Наум Моисеевич
RU2600512C1
US 8866389 B2, 21.10.2014.

RU 2 673 783 C1

Авторы

Лебедев Сергей Григорьевич

Янц Виктор Эдуардович

Даты

2018-11-29Публикация

2018-02-13Подача