Способ разрушения горных пород Советский патент 1986 года по МПК F42D3/04 

Изобретение относится к горной промыи;- ленности, а именно к способу взрывшей отбойки и дробления горных пород, обео печиваюн1их разрушение но заданному па- нравлению с сохранением природной устойчивости прилегающего массива пород или интенсивное и равномерное дробление отбиваемой породы, и может бьггь нснользо- вано на открытых и подзелпплх I opHbi. работах при добыче нолезных иског1аемьг сооружении горных выработок, профильны:- лзыемок, транн1ей и котлованов в строительстве.

Цель изобретения -- новьппенне эффек тнвности разрун1ения путем организаниг; интерференции взрывных волн, нриводкнхей к онтима.чьному наложению областег новь.;- н енных параметров этих волн;.

На фнг. 1 показана схема картнн :1 интерференнии взрывных золи в момент t а/с, для случая D С; на фиг. 2 - - то же, для случая D С.

За1нтрнхованные участки соответствуют областям, в которых в результате интерференции возникают большие напряжения.

Сущность способа заключается в следующем.

При дето1-1ап,ии элемептов зарядов в соседних екважипах гю предлагаемой схеме происходит наложение нестационарных полей напряжений, возбуждаемых раснростра- няюнц мися но породе взрывными волнами. Такое наложение может быть более или менее б.тагоприятным для образоваш я тре- 1ЦИН в породе и ее разрупюния и лредл,Е- гаемой формулой ог1реде;1яю тся наиболее благонриятные условия для этого.

Отклонение величины Е от значе1-1И ;, даваемого формулой, в сторону ее увеличения нриводит к тому, что обтзсм зоны благоприятного наложе1шя волн 11ан)йжег;ий становится малой частью объема всей об;1асти горного массива, подвергнутой воздействию интенсивных волн нанряженин,, и при Е;5:2а D/C по. 1езный эс)(Ьокт от наложения BO;H-I практически исчезаем.

5

0

пели же становится ме1-1ыне величины, огреде,1яемой форму.той, т. е. l c2aD/C, то эф(рект конечности скорости детонации по ул,,лине1 ному заряду исчезает,, и зона пе;)екрьггия поди нанря.же1-;ий приближается к таковой при гипотетически ДОПУСТИМОЙ М141ове1 ной л,етопзции пара, :. ельно располо- женньгх удли1 ениях заоядов. Такая ситуация нредста;-;ляется практически неприемлемой, с (Ханой стороны из-за того, что она сопряжена с резким уве,ичением числа т-очек одпозремепногс подрыва зарядов, , е. увсмиченисм количества боевиков и де гонаторов, и ос:ц)жняет схему 1Ьактичес- KOi o их подоыва. С другой стороны, но- лучак))цаяся при эт ом б;п)зкой к мгновенной детонации .ов но всей их д,ине KapTHfia во„:1ч напряжения теряет х;-;рактерную резкую нространствепную неод- : ородность, которая ь собходима для усиле- ик л раз)упштельно(ч) эф-фскта, обусловленного интерферепнией взр:л П1:;х волн.

Пример. В расположенньпх в ряд одина- ковьп скважинах с одинаковыми заря- ;1ами устанав. гцхтрь ваемые одновре- ,у,енно б(№вики, которые располагают в шахматном порк;1,, причем расстояние между скважинами и, длипу одновременно нодрывае- элементов-участков зарядов в сосед- ппх скважинах выбирают с соблюдением с;)отнон1ения, приведеипо/о в1)Цне.

Пусть подрыв нроизБодится в известняке, для которого ()0 м/с, а заряд состоит из аммонита 6ЖВ со скоростью детонации D : 3600 м,: с. Расстояние между сгшажинами примем равным 2 м. Тогда -оптимальная длина Е иодрьн.аемых одно- в|5емен11О с двух CTOpoii элементов заряда но формуле будет равна ,8 м.

Такой выбор нараметров взрыва обеспечивает наиболее благоппиятпуЮ интерфе- вз :;ывпых во. м- в момент прихода (jjponTOB н ;иболее riaiiHHX упругих волн, но.||ученных от одной сккажины ним скинжинам, а также отн П ой расход ма 1ериалов К)л,рь;вной сети.

- , Х / „

./ Чг

л

W. ш