(21)3889263/24-21
(22)23.04.85
(46) 23.07.88. Бкш. № 27
(72) А.Р.Туманян, Х.А.Симонян,
Н.А.Запольский и А.А.Маркарьян
(53) 621.384.6 (088.8)
(56) Авторское свидетельство СССР
№ 974622, кл. Н 05 Н 13/00, 1983.
Маипсе А. и Саймон К. Система вывода для ускорителя на энергию 200 ГЭВ. - Труды Всесоюзного совещания по ускорителям заряженных частиц. М., 1970, Т.1, с.516-522.
(54)(57) СПОСОБ ПОЛУЧЕНИЯ ПОЛЯРИЗОВАННОГО ГАММА-ИЗЛУЧЕНИЯ В ЭЛЕКТРОННОМ СИНХРОТРОНЕ, основанньй на наведении 1Щркулирующего ускоренного пучка электронов на внутреннюю кристаллическую мишень многократного прохождения с использованием квадратичной резонансной раскачки радиальных
бетатронных колебаний, обеспечивающей на азимуте мишени шаговое изменение радиального положения частиц, отличающийся тем, что, с целью увеличения монохроматичности когерентного тормозного излучегагя и интенсивности когерентной составляющей излучения по отношению к некогерентной, изменяют частоты радиальных .бетатронных колебаний в соответствии с их распределением и в поперечном сечении ускоренного пучка для обеспечения медленного равномерного вьгоода, а наведение на мишень осуществляют с шагом, удовлетворяющим выражению Лг«-КпгД,, где d - радиальная проW
г. - расстояние
fn
тяженность мииени;
от края мишени до возмущенной орбиты; К - коэффициент пропорциональности, зависящий от магнитной структуры синхротрона , q - параметр, характеризующий величину резонанса.
S
(Л С
to
о
со
Изобретение относится к ускори - тельной технике, в частности к способам получения растянутых во времени вторичных пучков в электронном синхротроне.
Целью изобретения является увеличение монохроматичности когерентного тормозного излучения и интенсивности когерентной составляющей излучения по отношению к некогерентной.
Процесс резонансной раскачки заключается в том, что частицы из устойчивой области, ограниченной тре- . угольной сепаратрисой на фазовой плоскости (г, г ), выводятся в неустойчивую область, где движутся вдоль ветвей сепаратрисы по закону, в удовлетворительном приближении, описбшае- 2о
где
изменения радиальной координаты частицы на k-м цикле); г. j - радиальная координата частимом выражением &г .. , II IIт к-1/
ДГ| - шаг
за меньше естественного углового разброса ускоренного пучка. Таким образом, благодаря однократному прохождению первичных электронов и уменьшению углового разброса падаю1цих на мишень частиц данньй способ обеспечивает увеличение монохроматичности когерентного тормозного излучения с кристаллической мишени и интенс,ивнос- ти когерентной составляющей излучения по отношению к некогерентной. Поскольку через каждый оборот пучка ветви сепаратрисы циклически меняются местами, то описанньй метод обеспечивает растянутое по времени попадание всего ускоренного пучка на
цы по отношению к возмущающей замкну-25 внутреннюю мишень. При этом равнотой орбите на (k-1)-м циклеi k - номер цикла (цикл равен трем оборотам). Дпя вывода необходимо, чтобы -tta каждом обороте одна из ветвей бьша направлена к мишени. Через каждые три оборота ветви повторяют свою ориентацию относительно мишени, поэтому движение частиц по ветвям сепаратрисы должно быть таким, чтобы на каждом третьем обороте координаты часмерность вывода вторичных частиц в предлагаемом методе наведения обеспечивается программным управлением величиной dQr/dt, определяющей за- 30 кон движения рабочей частоты..Qr и ее резонансное значение.
Способ не предопределяет необходимости разработки и изготовления специальных устройств, так как позволяет использовать обычно имеющиеся на ускотиц совпадали бы с координатами мише- 5 средства для создания локаль-.
ни. После этого, если даже частица не взаимодействовала с мишенью, то дальнейшее движение по ветви исключает ее повторное попадание на мигаень Таким образом, метод обеспечивает однократное прохождение пучка частиц через мишени и тем самым ограничивает рост углового разброса в циркулирующем пучке. Угловой же разброс впервые попадающих на мишень частиц
не превышает значения г
JVNOIK6
, где г
макс
- угловой разброс
о
частиц, попадающих на мишень5 Л - полуширина пучка первичных частиц; - значение амплитудной f, -функции в месте расположения мишени. Видно, что при д, д, угловой разброс па-,i -7Г дающих на мигаень частиц в 1 рр раза меньше естественного углового разброса ускоренного пучка. Таким образом, благодаря однократному прохождению первичных электронов и уменьшению углового разброса падаю1цих на мишень частиц данньй способ обеспечивает увеличение монохроматичности когерентного тормозного излучения с кристаллической мишени и интенс,ивнос- ти когерентной составляющей излучения по отношению к некогерентной. Поскольку через каждый оборот пучка ветви сепаратрисы циклически меняются местами, то описанньй метод обеспечивает растянутое по времени попадание всего ускоренного пучка на
мерность вывода вторичных частиц в предлагаемом методе наведения обеспечивается программным управлением величиной dQr/dt, определяющей за- кон движения рабочей частоты..Qr и ее резонансное значение.
Способ не предопределяет необходимости разработки и изготовления специальных устройств, так как позволяет использовать обычно имеющиеся на ускоpj g g средства для создания локаль-.
ного смещения лучка и развития резонанса, а также средств для программного регулирования градиента магнитного поля ускорителя, применяемых для медленного вывода первичных частиц.
Использование предлагаемого способа по сравнению с известным обеспечивает формирование вторичных пучков высокой степени поляризации на моно- кристаллической мишени. Интенсивность поляризованного гамма-излучения возрастает при этом по крайней мере в 2 раза.
