СПОСОБ ИЗМЕРЕНИЯ СКОРОСТИ САМОСТОЯТЕЛЬНО
СВЕТЯЩИХСЯ ОБЪЕКТОВ ПО ДОППЛЕРОВСКОМУ
СМЕЩЕНИЮ СПЕКТРАЛЬНОЙ ЛИНИИ
Заявлено 28 марта 1961 г. за № 730773/26 в Комитет по делам изобретений и открытий при Совете Министров СССР
Опубликовано в «Бюллетене изобретений № 20 за 1962 г.
Известные способы измерения скорости самостоятельно светящихся объектов по допплеровскому смещению спектральной линии с фотоэлектрическим сравнением световых потоков от двух частей спектральной линии, полученных делением ее, не обеспечивают высокой точности измерения и возможности получения качественной информации о профиле спектральной линии.
В предлагаемом способе для получения не только качественной, но и количественной информации световые потоки получают косым делением спектральной линии.
Блок-схема устройства, поясняющая описываемый способ, приведена на чертеже.
Части спектральной линии, лежащие по разные стороны разделительной линии, проектируются на фотоэлектронные умножители (ФЭУ) I и 2, сигналы с которых регистрируются двухлучевым осциллографом 3. Количество света падающего на каждый ФЭУ, пропорционально площади той части спектральной линии, которая лежит по соответствующую сторону от разделительной линии.
Если спектральная линия не претерпевает допплеровского смещения, то световые потоки на каждый ФЭУ одинаковы и равны соответственно /10 /20 Kobf, где /Со - коэффициент пропорциональности b - ширина спектральной линии; 21 - высота линии (ширина спектра). Сумма этих световых потоков /о /ю + /2о пропорциональна интенсивности спектральной линии. При допплеровском смещении спектральной линии вследствие того, что светящийся объект 4 движется в направлеНИИ прибора 5 на величину допплеровского смещения ДЯ -
(где V - скорость движения объекта; С - скорость света; А - длина световой волны спектральной линии). На ФЭУ 1 будет падать световой
1
№ 151064- 2 поток /ii / i6/-А/, а на ФЗУ 2 /2i /Ci6/+A/. Сумма этих световых потоков /i /ii + 4i по-прежнему будет пропорциональна интенсивности линии. Величина (i-AS /( -7- b, где AS - изменение
площади частей спектральной линии; d - линейная дисперсия спектроскопа 6; а - угол наклона разделительной линии к спектральной линии.
rf-ДХ 
| название | год | авторы | номер документа |
|---|---|---|---|
| СПОСОБ ИЗМЕРЕНИЯ СКОРОСТИ САМОСТОЯТЕЛЬНО СВЕТЯЩИХСЯ ОБЪЕКТОВ | 1970 |
|
SU281858A1 |
| ПРИБОР ТРЕХОСНОЙ ОРИЕНТАЦИИ НА СОЛНЦЕ | 1995 |
|
RU2127421C1 |
| Устройство для измерения скорости светящихся объектов | 1969 |
|
SU307342A1 |
| Способ бесконтактного измерения магнитного поля в плазме | 1988 |
|
SU1603313A1 |
| СПОСОБ ИЗМЕРЕНИЯ НАПРЯЖЕННОСТИ МАГНИТНОГО ПОЛЯ В ПЛАЗМЕ ПРИ ПОПЕРЕЧНОМ ЗЕЕМАН-ЭФФЕКТЕ | 1989 |
|
SU1690531A1 |
| СПОСОБ ДЕМПФИРОВАНИЯ КОЛЕБАНИЙ МОДЕЛЕЙ | 1966 |
|
SU183976A1 |
| ИМИТАТОР СОЛНЕЧНОГО ИЗЛУЧЕНИЯ | 2008 |
|
RU2380663C1 |
| Устройство для измерения рассеянного света в спектрах дифракционных решеток | 1981 |
|
SU1000777A1 |
| СПОСОБ ИЗМЕРЕНИЯ ЦВЕТОВЫХ ВЕЛИЧИН В ФОТОМЕТРИИ И КОЛОРИМЕТРИИ | 1994 |
|
RU2087879C1 |
| Способ определения размеров сферичес-КиХ МиКРОчАСТиц | 1978 |
|
SU798552A1 |
Таким образом, точность измерения скорости обратно пропорциональна углу наклона а разделительной линии.
Минимальная величина угла а определяется из условия, чтобы при наибольшем возможном смещении спектральной линии АХ лаке и при максимально возможной ее ширине она пересекалась разделительной линией. Ширина спектральной линии b составляет величину порядка
десятых долей А. тогда: tg (1„им -/-
Д - 0 114-АХ
Поэтому Предлагаемый способ может быть использован для измерения с достаточной точностью скоростей, превосходящих по величине один километр в Секунду или несколько меньших.
Описанный способ измерения скорости самостоятельно светящихся объектов по допплеровскому смещению спектральной линии может найти применение при термоядерных исследованиях, а также в астрономии и аэродинамике.
Предмет изобретения
Способ измерения скорости самостоятельно светящихся объектов но допплеровскому смещению спектральной линии с фотоэлектрическим сравнением световых потоков от двух частей спектральной линии, полученных делением ее, отличающийся тем, что, с целью получения не только качественной, но и количественной информации, световые потоки получают косым делением спектральной линии.
/ 1 Л1вКС I Д1
I -- + I
-р л,а
tb
