держащее квадрупольные ядра с многоуровневым неэквидистантным энергетическим спектром, сериями радиочастотных импульсов с частотами заполнения, равными частотам двух переходов, имеющих общий энергетический уровень, и регистрацию сигналов эха на этих переходах, предварительно на образец воздействуют радиочастотным импульсом или импульсами на частоте, равной сумме частот двух соседних переходов, а затем - на частоте одного из переходов, на котором необходимо получить усиление сигналов, причем на суммарной частоте воздействуют не менее чем двумя радиочастотными импульсами.
На фиг. 1-4 приведены импульсные программы двухчастотного воздействия, при использовании которых наблюдается усиление сигналов эха.
Рассмотрим импульсную программу на фиг.1 и 2. В обоих случаях воздействуют предварительно .двумя радиочастотными импульсами, частота заполнения которых
ОЛп-Н.т-1.
На фиг.1 второе РЧ-поле воздействует на .частоте ufa+i.m. Сигнал спинового эха, амплитуда которого равна
Em-H,(lx)m+1.fn{Ar(y m+l.m-IX XSlnub+1.m{t-(H )x
х Ti ,
0)т + 1.m
(1)
наблюдается в момент времени
(От 4-1, т - 1Ч „, , Н1+ едя+1 т )Г1Ч-Г2;
где TI - временной интервал между первым и вторым импульсами на частоте OMvH.nHТ2 - временной интервал между вторым импульсом на частоте ufa+i.m-1 и импульсом на частоте Шт-ы.ш.
На фиг,2 второе радиочастотное поле воздействует на частоте Wm,m-i. Тогда сигнал эха, амплитуда которого равна
Em,(l x)m,m-l{Bl u)m+1,m-1X
xsinoJh,.m.(H- TV
, т - 1 X T1 + ,
наблюдается в,момент времени HH Vi+tz .
UTTI, m I
Теперь рассмотрим импульсную программу на фиг.З и 4. В обоих случаях предварительно воздействуют одним РЧ-им- пульсом на частоте олп+1,т-1.
На фиг.З второе РЧ-поле воздействует
через время ъ на частоте ufa+i.m, а через время Тг снова воздействуют РЧ-импуль- сом на частоте uAn+i,m-i.
Амплитуда сигнала эха в этом случае
равна
Em+1,mm2(l x)m+1, ftMi+1,m-1x XSlnft tvf1,m{H(1 +
(0m -f 1. m -1 Ют +1,m
) T1 +
(3)
и наблюдаться будет в момент времени
н +
На фиг.4 амплитуда сигнала равна
Ет,(1 x)m,m-l{B2 ОДп+1,т-1Х
X Sin fi)h,.m-lM(H- ) Ti +
(От, т - 1
м
и наблюдается в момент времени
i/
Здесь (I x)m+i.m. (Iк )m.m-i - элементы матрицы оператора 1Х в представлении квад- рупольного гамильтониана Ha.Ai.Aa.Bi.Ba являются тригонометрическими функциями угловых длительностей радиочастотных импульсов. Появление этих функций связано с поведением матрицы эволюции квадру- польной спин-системы во время действия
ИМПУЛЬСОВ Wm+1,m-1 UMi-H,m+ .m-1.
Как видно из выражений (1)-(4), получено увеличение амплитуд сигналов эха в сот-и.пи раз (по сравнении) с обычными сигналами эха).
В случае ядерного квадрупольного резонанса частоты наблюдаемых сигналов порядка 10-10 Гц. Таким образом, для полученных спинов коэффициент усиления равен 106-109.
При двухчастотном воздействии для наблюдения таких сигналов эха (такой интенсивности) необходимо воздействовать на частоте ,m-i не менее чем двумя радиочастотными импульсами. Если мы уберем один импульс с частотой заполнения Ут+1,т-1, то не будут наблюдаться никакие сигналы эха.
Пример. Примером вещества, с помощью которого можно получить усиление, может служить кристаллическое вещество BlCIa (резонанса 209В|, , ц 0,58). В таблице приведены значения возбуждаемых и регистрируемых частот при использовании этого вещества.
Коэффициент усиления сигналов в известном способе равен около 3. По сравнению с известным в предлагаемом способе увеличение коэффициента усиления получено в пределах (19-30)106 раз.
Формула изобретения Способ усиления сигналов ядерного квадрупольного резонанса, включающий двухчастотное воздействие на вещество,
содержащее квадрупольные ядра с многоуровневым неэквидистантным энергетическим спектром, радиочастотными импульсами и регистрацию сигналов, эха, отличащюийся тем, что, с целью
повышения коэффициента усиления, на образец воздействуют радиочастотными импульсами на частоте, равной сумме частот двух соседних переходов, и импульсом на частоте перехода усиливаемого сигнала,
причем на суммарной частоте воздействуют не менее чем двумя радиочастотными импульсами, один из которых является предварительным.
название | год | авторы | номер документа |
---|---|---|---|
Способ усиления сигналов ядерного квадрупольного резонанса | 1990 |
|
SU1746272A1 |
Способ идентификации спектра ядерного квадрупольного резонанса | 1990 |
|
SU1755146A1 |
СПОСОБ СПЕКТРАЛЬНОГО ИССЛЕДОВАНИЯ ИМПУЛЬСНОГО ИЗЛУЧЕНИЯ | 1993 |
|
RU2103697C1 |
Способ идентификации спектра ядерного квадрупольного резонанса | 1988 |
|
SU1693500A1 |
Способ усиления сигналов ЯКР | 1990 |
|
SU1807359A1 |
СПОСОБ ВОЗБУЖДЕНИЯ ДОПОЛНИТЕЛЬНЫХ СИГНАЛОВ ЭХА | 1997 |
|
RU2140069C1 |
СПОСОБ НУТАЦИОННОЙ РЕЛАКСОМЕТРИИ | 1995 |
|
RU2086967C1 |
СПОСОБ ВОЗБУЖДЕНИЯ СИГНАЛОВ СПИНОВОГО ЭХА | 1997 |
|
RU2122203C1 |
СПОСОБ ЗАДЕРЖКИ ИМПУЛЬСНЫХ РАДИОСИГНАЛОВ | 1998 |
|
RU2146413C1 |
СПОСОБ ЗАДЕРЖКИ ИМПУЛЬСНЫХ РАДИОСИГНАЛОВ | 1998 |
|
RU2130230C1 |
U)fH+1,
U
ки-Н., m0 Г2
LA.
2
фиг.1
L
w)
W+f, W-1
U)
0 IV r2
. .2
UJfu-f- W
U) ,w- t
lOw,-Л
Фиг. t
Авторы
Даты
1992-07-07—Публикация
1990-02-22—Подача