Способ определения кавитационной способности жидкостей Советский патент 1979 года по МПК G01N25/20 

(54) СПОСОБ ОПРЕДЕЛЕНИЯ КАВЙТАЦИОННОЙ СПОСОБНОСТИ ЖИДКОСТИ .36 ют вновь давление насьпиеииьгх паров жидкости, а о кавитационной способности судят по отношению разности давлений насыщенных паров жидкости до и после увеличения объема сосуда к соответствукацему давлению до увеличения объема сосуда, Способ осуществляется следующим об разом. Производят прокачивание через тепло изолированный сосуд исследуемой жидкос ти до тех пор, пока те1Лпература его ст«г нок не станет равной исходной температуре жидкости. Затем сосуд полностью заполняют жидкостью и производят изШрёние Давления ее насьпценных паров Рл а например, непосредственно с помощью пометенного внутрь сосуда „датчика давления насыщенных паров, представля.кзйхего собой герметичный металлический бачок, частично заполненный исследуемой жидкостью. После этого сосуда увеличивают вдвое, в результате чего давленне в жидкости становится мен1зше Давления ее насыщенных паров Рд при исходной температуреи она вскипает по всему объему сосуда. Поскольку процесс кипения протекает без теплообмена с окружакадей средой, то образование паро вой фазы сопровождается уменьшением исходной температуры жидкости. Через некоторое время при одинаковом объеме пара и жидкости в сосуде установится новое равновесное давление насьпценных паров Рд более низкое, чем давление Р Величину давления Pg измеряют с помощью подсоединенного к сосуду маните тра Наличие некоторого теплопритока от сТёйбк ссйуДа к жидкости приводит к появлению систематической ошибки измер В0Я величинъ Pg,. Уменьшить эту ошиб ку можно путем предваритепьиой тарирбйкй сосудй, снижением массы сосуда при заданном объеме, а также изготовле нием сосуда из материала с низкой теплоемкостью. ; О кавитационной способности жидкости судят по критерию фазового перехода - Г-Ц -V) лт / ., -тепловой эквивалент работы; -удельный ,объем жидкости на насыщения; -удельный объем пара на линии насыщг нИя; -- ..,-;,v. ;:,;-;: 0 Я - газовая постоянная паровой фазы; Ср - удельная теплоемкость насыщенной жидкости при постоянном давлении; fe - коэффициент сжимаемости паровой фазы; h - скрытая теплота парообразования;Т - температура жидкости. После преобразования этого выражения с помощью уравнения теплового баланса для парожидкостной смеси и уравнения пара R V состояния для насыщенного РТ имеем где - давление насыщеннъ х паров жидкости при исходной 1 емпературе;Р давление 1яасъиценных паров жидкости после ее адиабатического расщирения, в результате которого объем образовавшегося пара равен объему жид кости (после увеличения объёма теплоизолированного сосуда вдвое). Чем больше величина К, тем меньший объем пара образуется в жидкости при ее адиабатическом расширении и, следовательно, жидкость менее склонна к кавитированию. Способ обеспечивает более высокую точность определения кавитационной способности, поскольку все измерения производятся в условиях термодинамического равновесия между жидкостью и паром при их фиксированных объемах. Отсу1ствие необходимости изме|эения объемного количества пвровс фазъ в жидкости существенно упрощает процесс измерения. Формула изобретения Способ определении кавитапионнсй способности жидкости, основанный на расширении жидкости, полностью заполняющей теплоизолированный сосуд, и измерении давления насыщенных паров жидкости, отличающийся тем, что, с елью повышения точности и упрощения процесса измерения, после измерения давления, насыщенных паров жидкости объем теплоизолированного сосуда увеличивают вдвое, измеряют вновь давление насыщенных паров жидкости, а о кавитв5 «931996ционной cnot:o6iiix; I и по отношению1. Энерт-етические машины и установ

рязности давлейий насыщенных паров . Труды американского o&iiecioa ннжекости до и после увеличения сосу-неров-механиков, (русск. иерев) 1965,

да к соответствующему давлению до уве-N 3, с. 88-98.

личения объема сосуда,5

Источники инф1 рмации,2. Авторское свидетельство (ХСР

принятые во внимание нри экспертизе 479993, кл. в 01 N 13/00,