СПОСОБ ОПРЕДЕЛЕНИЯ ПРОСТРАНСТВЕННОГО РАСПРЕДЕЛЕНИЯ ФИЗИЧЕСКИХ ПАРАМЕТРОВ ГАЗОВОЙ СРЕДЫ Российский патент 2001 года по МПК G01N21/63 

Описание патента на изобретение RU2167409C2

Изобретение относится к измерительной технике для диагностики атмосферы.

Известен способ определения физических параметров газовой среды путем облучения ее пучком излучения и последующею выделения и регистрации сигнала, обусловленного взаимодействием зондирующего пучка и исследуемой среды (а.с. СССР N 1288561, МКИ кл. G 01 N 21/64,1984). Недостатком способа являлся низкая точность определения в условиях оптической неоднородности исследуемой среды.

Наиболее близким к предлагаемому является способ определения пространственного распределения физических параметров газовой среды, заключающийся в облучении его пучком излучения, выделения сигнала, обусловленного взаимодействием зондирующего пучка и исследуемой среды, и регистрации пространственного распределения этого сигнала (а.с. СССР N 1665285, МКИ кл. G 01 N 21/64, 1991). Оптическое излучение просвечивает объект исследования, а результатом взаимодействия излучения и исследуемой среды могут быть лазерно-индуцированная флуоресценция, комбинационное рассеяние, также являющиеся излучением. Выделение сигнала, обусловленного этим взаимодействием для разных областей воздушной среды, позволяет зарегистрировать его пространственное распределение.

Недостатком этого способа является низкая точность определения в условиях неоднородности объекта измерений, поскольку неравномерность оптической плотности среды при зондировании разных точек выбранного сечения непосредственно влияет на результат измерения.

Решаемая техническая задача изобретения - повышение точности определения пространственного распределения физических параметров газовой среды.

Решаемая техническая задача в способе определения пространственного распределения физических параметров газовой среды, заключающемся в зондировании электромагнитным излучением с фиксированной длиной волны исследуемой области среды, измерении интенсивности сигналов взаимодействия излучения со средой на второй длине волны, направление приема сигналов взаимодействия выбирают под углом к оси зондирования, проведении приема сигналов взаимодействия из заданного количества точек исследуемой области среды, достигается тем, что зондирование среды осуществляют в прямом и обратном направлениях, измеряют интенсивности сигналов взаимодействия излучения со средой на третьей длине волны для обоих направлений зондирования, пространственное распределение физических параметров среды определяют по формуле:

где βn - физический параметр в n-й точке сечения исследуемой среды; L - коэффициент пропорциональности; Pпn

р2) - интенсивность измеренного сигнала из n-й точки среды на второй длине волны λ2 при зондировании в прямом направлении; Pпn
р3) и Pоn
бр3) - интенсивности измеренного сигнала из n-й точки среды на третьей длине волны λ3 в прямом и обратном направлениях соответственно.

Возможен прием сигналов взаимодействия излучения со средой на длине волны λ3, равной длине волны зондирующего излучения λ1.
Возможен прием сигналов взаимодействия излучения со средой на длинах волн λ2 и λ3, равных длине волны зондирующего изучения λ1.
На чертеже изображена блок-схема устройства, реализующего способ.

Устройство содержит блок 1 управления, блоки передающей оптики 2 и 3 с диаграммами направленности, расположенными вдоль одной оптической оси AB, линии передачи светового излучения 4 и 5. оптический коммутатор 6, излучатель 7 с источником накачки, исследуемую среду 8, приемный объектив 9, блок оптических фильтров 10 с селективным элементом 11 на длину волны излучения λ2, обусловленного полезным эффектом взаимодействия зондирующего пучка и объекта исследования, селективный элемент 12 на длину волны λ3, другого взаимодействия и блок 13 замены селективных элементов, координатно-чувствительное фотоприемное устройство 14 с блоком предварительной обработки, вычислитель 15.

Излучатель 7 электрически соединен с блоком 1 управления и оптически связан через оптический коммутатор 6 с линиями передачи светового излучения 4 и 5 и блоками передающей оптики 2 и 3. Блоки передающей оптики 2 и 3 расположены на одной оптической оси, вдоль которой измеряется пространственное распределение физического параметра, например концентрации молекул какого-либо газа объекта 8. Координатно-чувствительное фотоприемное устройство 14 служит для приема сигналов взаимодействия излучения со средой из заданных направлений.

Координатно-чувствительное фотоприемное устройство 14 и селективные элементы 11 и 12 оптически связаны с приемным объективом 9. Блок 1 управления соединен с управляющим входом излучателя 7, со входом оптического коммутатора 6, с управляющими входами координатно-чувствительного фотоприемного устройства 14, управляющими входами блока 13 замены селективных элементов, и входами вычислителя 15. Выходы координатно-чувствительного фотоприемного устройства 14 связаны с информационными входами вычислителя 15.

Способ осуществляют с помощью устройства следующим образом.

Блок 1 управления запускает лазер 7 с источником накачки. Изучение на длине волны λ1, пройдя через оптический коммутатор 6, линию передачи светового излучения 4 и блок передающей оптики 2, направляется из точки А в подлежащую исследованию область 8 газовой среды. При взаимодействии излучения со средой могут иметь место явления лазерно-индуцированной флуоресценции, комбинационного рассеяния, рассеяния и другие. Результат взаимодействия несет в себе информацию о таких параметрах исследуемой среды как концентрация частиц и их скорость, давление и так далее, также является излучением. Часть этого излучения, являющегося результатом взаимодействия, например, из точки M1, собирается объективом 9, выделяется селективным элементом 11 (например, интерференционным фильтром) на длине волны λ2 и регистрируется координатно-чувствительным фотоприемным устройством 14 с блоками предварительной обработки. После этого по сигналу с блока управления 1 блок 13 замены селективных элементов устанавливает перед блоком 14 селективный элемент 12 на длину волны λ3. То есть прием излучения из той же точки M1 ведется на длине волны λ3.
Далее блок управления 1 при помощи оптического коммутатора 6 переключает излучения лазера 7 в линию передачи светового излучения 5. Зондирующее изучение через блок передающей оптики 3 направляется в исследуемую область 8 из точки В. Координатно-чувствительное фотоприемное устройство 14 регистрирует сигнал на длине волны λ3 из той же точки M1, но направление облучения среды противоположно рассмотренному ранее. Сигналы с выхода координатно-чувствительного фотоприемного устройства подаются на вычислитель 17 для определения искомой характеристики в точке M1 объекта исследования.

После этого по сигналу с блока 1 координатно-чувствительное фотоприемное устройство 14 перестраивается на прием излучения из новой точки исследуемой области среды, например из точки М2; затем из точки M3 и так далее. Число точек Mi в данном случае определяется количеством фотоэлементов в координатно-чувствительном фотоприемном устройстве (например, число исследуемых точек может быть равно 10). При выполнении условия малости расстояния между точками M1 и M2 и между M2 и между M2 и M3 по сравнению с расстояниями M1C, M2C и M3C можно считать угол Φ постоянным для всех точек M1, M2 и M3 (фиг. 1).

В результате снимается пространственное распределение физического параметра (например, концентрации молекул какого-либо газа) в выбранном сечении среды.

Оптический коммутатор 8 может быть реализован на основе механического дефлектора дискретного отклонения с системой поворотных зеркал либо электрооптического дефлектора.

Покажем, что предлагаемый способ позволяет достичь поставленной решаемой технической задачи - повысить точность измерения пространственного распределения физических параметров исследуемой среды.

При определении пространственного распределения физических параметров исследуемой среды (например, концентрации газа) но результатам измерения сигналов взаимодействия зондирующего излучения с исследуемой средой оказывается значительной погрешность, вносимая различным ослаблением сигналов от точек Mi до точки A в направлении измерения пространственного распределения. Пренебрежение этой погрешностью может сильно исказить измеряемое распределение.

Рассмотрим возможность повышения точности измерений на примере комбинационного рассеяния и флуоресценции.

Главной особенностью метода комбинационного рассеяния является то, что длина волны лазерного излучения не связана жесткими требованиями резонанса частоты излучения лазера с частотами переходов атомов и молекул. Это позволяет использовать один источник накачки для одновременной регистрации большого числа молекулярных примесей, выделяя рассеянные стоксовые (иногда - антистоксовые) компоненты на различных частотах ωci

= ω1мi
ωai
c = ω1мi
- для антистоксовых), где ω1 - частота лазерного излучения; ωмi
- -частота, соответствующая колебательному кванту молекулы i-той примеси.

Как концентрации N, так и (в значительно меньшей степени) сечения комбинационного рассеяния σкр различных компонент могут сильно различаться. Если для двух молекулярных компонент справедливо N2•σк2

р≪ N3•σк3
р, то принимаемый на длине волны λ2 сигнал комбинационного рассеяния, соответствующий частоте ωc2
= ω1м2
, может быть во много раз меньше, чем сигнал комбинационного рассеяния, принятый на длине волны λ3, соответствующий частоте ωc3
= ω1м3
. В силу этого относительная погрешность измерений на λ3 оказывается значительно ниже, чем на λ2.
Поэтому если для измерений пространственного распределения физического параметра исследуемой среды по результатам измерений интенсивности сигнала комбинационного рассеяния на длине волны λ2 суметь ввести корректирующие коэффициенты (устраняющие влияние различного ослабления сигналов от точек Mi в направлении измерения пространственного распределения, которые получены по результатам более точных измерений интенсивности комбинационного рассеяния на длине волны λ3 , то можно повысить точность измерений пространственного распределения 1-й компоненты. При этом длины волн λ2 и λ3 должны отличаться незначительно, чтобы не проявилась возможная спектральная изменчивость оптической плотности исследуемой среды. В то же время спектральное разрешение измерительной аппаратуры должно обеспечивать возможность уверенного раздельного измерения сигналов на этих длинах волн.

Приводить количественные соотношения для комбинационного рассеяния не будем - рассмотрим их ниже на примере флуоресценции. Однако следует иметь в виду, что они полностью применимы для комбинационного рассеяния, в случае которого λ123 - различны, тогда как для флуоресценции удобно принять λ3= λ1.
Метод лазерной флуоресценции основан на регистрации спонтанного изучения молекул и атомов примеси, подвергнутых действию изучения, длина волны которого находится в резонансе с одним из разрешенных переходов с переводом молекул в возбужденное состояние. При этом релаксация в основное состояние происходит излучательно.

Пусть методом лазерно-индуцированной флуоресценции измеряется относительный профиль распределения концентрации исследуемых молекул в точках M1, M2, M3 (фиг. 1), расположенных на одной прямой; длина волны зондирующего излучения λ1, длина волны флуоресценции λ2.
Будем считать, что прозрачности среды от приемника излучения (от точки C) до точек M1, M2, M3 (то есть T(CM1), T(CM2), T(CM3)) отличаются незначительно и равны T.

При приеме излучения из точки M1 три сигнала - сигнал флуоресценции Pп1

р2) на λ = λ2, рассеянный сигнал Pп1
р1) при облучении среды в прямом направлении, а также рассеянный сигнал Pо1
бр1) при облучении среды в обратном направлении - равны:
Pп1
р2) = k•T•T(M1A)•β1 (1)
Pп1
р1) = k•T•T(M1A)•β01
•i(Φ) (2)

Здесь и далее понимается: βn= βфn
(для комбинационного рассеяния - βкn
р1) - характеризует основное взаимодействие; β0n
= βpn
(для комбинационного рассеяния - βкn
р2) - вспомогательное.

Аналогично при возбуждении точек M1 и M2
Pп2

р2) = k•T•T(M1M2)•T(M1A)•β2 (4)
Pп2
р1) = k•T•T(M1M2)•T(M1A)•β02
•i(Φ) (5)
Pо2
бр1) = k•T•T(M2M3)•T(M3B)•β02
•i(π-Φ) (6)
Pп3
р2) = k•T•T(M2M3)•T(M1M2)•T(M1A)•β3 (7)

Pо3
бр1) = k•T•T(M3B)•β03
•i(π-Φ) (9)
Определение относительного распределения концентрации N по измерениям только сигналов Pп1
р2),Pп2
р2),Pп3
р2)
β123= Pп1
р2):Pп2
р2):Pп3
р2) (10)
приведет к значительным погрешностям, которые определяются различным ослаблением сигналов от точек M1, M2, M3 до точки A.

Где β = N•σф, N - концентрация молекул; σф - - сечение флюоресценции. Чем больше отличаются обычно не учитываемые оптические плотности между точками M1, M2, M3 и точкой A (то есть T(M1A), T(M2A), T(M3A)), тем ниже точность измерения пространственного распределения по результатам измерения величин Pпn

р2), n = 1, 2, 3, ...

Формула (10) характеризует пространственное распределение физических параметров исследуемой среды, например концентрации какой-либо молекулярной компоненты, поучаемое прототипом и другими традиционными методами.

Из (1) и (2), (4) и (5), (7) и (8) следует
βn= Pпn

р2)•β0n
•i(Φ)/Pпn
р1), n = 1,2,3,... (11)
Из (2) и (3) вытекает, что произведение принятых сигналов Pпn
р1) и Pоn
бр1) равно:

Аналогичные выражения можно получить из (5) и (6), (8) и (9).

В общем виде:

Здесь: T(AB) - прозрачность среды на всем участке зондирования от точки A до точки B. Поэтому отношение коэффициентов: β01

02
03
в выбранных точках объекта исследования

Отсюда с учетом (11) соотношение между параметрами βn в разных точках

Формула (14) описывает пространственное распределение физического параметра. Параметр βn в произвольной n-й точке сечения

L - коэффициент пропорциональности. Выражение (15) сразу дает профиль концентрации, поскольку N = β/σ.
Прием и регистрация, кроме сигналов флуоресценции, рассеянных сигналов на длине волны λ1 зондирующего излучения позволяют значительно повысить точность измерения. Хотя λ1≠ λ2, но это отличие незначительно, так что оптические характеристики (в частности, прозрачность) близки с высокой точностью. В то же время сечение флуоресценции σф мало по сравнению с сечением упругого рассеяния на частицах σp. При исследовании среды различные частицы, находящиеся в исследуемом сечении, способны весьма существенно ослабить (за счет рассеяния и поглощения) возбужденный лазером сигнал флуоресценции. Поэтому в силу σp ≫ σф измерение на λ = λ1 рассеянных сигналов при зондировании среды с двух сторон позволяет получить более высокую точность измерения соотношения прозрачностей участков между исследуемыми точками сечения, так как значительно возрастает по сравнению с флуоресценцией отношение сигнал/шум.

Ход приведенных выше рассуждений и окончательные формулы справедливы и для определения распределения физических параметров среды методом комбинационного рассеяния, которое регистрируется на λ2 и λ3. Если, как отмечалось ранее, неравенство N2σк2

р ≪ N3•σк3
р выполняется довольно сильно, то точность измерения физического параметра (например, концентрации молекул N) в условиях неоднородной среды может быть существенно повышена. Для количественного описания пространственного распределения, измеренного методом комбинационного рассеяния, в формуле (15) под Pпn
р2) следует понимать интенсивность принятого сигнала на λ2, а под Pоn
бр3) и Pпn
р3) интенсивности сигналов на λ2, полученных при облучении среды в прямом и обратном направлении соответственно.

Поэтому в этом случае

Оценим выигрыш в точности измерений по предлагаемому способу на примере использования эффекта комбинационного рассеяния. Пусть концентрация измеряемых молекул в точках M1, M2, M3, а значит, и параметры β123, относятся как 1:1:1. Предположим, что излучение ослабляется средой, и прозрачность среды T между точками M1 и M2, а также между точками M2 и M3 одинакова и равна, например, 0,8 : T(M1M2) = T(M2M3) = 0,8. Ослабление излучения на пути M1A и M3B (соответственно T(M1A) и T(M3B)) учитывать не будем, так как при измерении относительного профиля пространственного распределения T(M1A) и T(M3B) сокращаются.

Без учета аппаратурных и геометрических констант, влияние которых легко учесть, сигнал комбинационного рассеяния на λ = λ2 из точки M1 при облучении в прямом направлении (из точки A) будет:
Pп1

р2) = 1
Аналогично для точек M1 и M2
Pпn
р2) = 1•T(M1M2) = 1•0,8 = 0,8
Pп3
р2) = 1•T(M1M2)•T(M2M3) = 0,64.
Относительный профиль распределения концентрации молекул, полученный по традиционной методике, повторяет распределение принятых сигналов Pn:

Как видно, это распределение сильно искажено по сравнению с исходным 1: 1:1.

Согласно предлагаемому способу измеряются и сигналы комбинационного рассеяния на длине волны λ3 из тех же точек M1, M2, M3 при облучении среды в прямом направлении (от точки A) и в обратном (от точки B);
Pп1

р3) = 1;
Pо1
бр3) = 1•T(M1M2)•T(M2M3) = 0,64;
Pп2
р3) = 1•T(M1M2) = 0,8;
Pо2
бр3) = 1•T(M2M3) = 0,8;
Pп3
р3) = 1•T(M1M2)•T(M2M3) = 0,64.
Pо3
бр3) = 1
Согласно предложенному алгоритму
βn= LPпn
р2)(Pоn
бр3)/Pпn
р3))1/2;
Поэтому

Таким образом, исходное распределение восстановлено правильно. Предлагаемый способ определения пространственного распределение физического параметра устраняет погрешность традиционных методов, связанную с ослаблением излучения в исследуемой среде.

Изобретение можно проиллюстрировать следующими примерами, в которых использован принцип комбинационного рассеяния: зондирующий лазер - аргоновый: λ1= 0,5145 мкм, молекулы с близкими комбинационными сдвигами - CO (комбинационный сдвиг - 2145 см-1, λкр= 0,5713 мкм и N2 (комбинационный сдвиг - 2331 см-1, λкр= 0,5762 мкм ; другая возможная пара молекул: SO2 (комбинационный сдвиг - 1151 см-1, λкр= 0,5450 мкм и N2O (комбинационный сдвиг - 1290 см-1; λкр= 0,5486 мкм.

Случай, когда длины волн λ12 и λ3 различны, отвечает использованию метода комбинационного рассеяния для измерения пространственного распределения физических параметров.

Случаи, когда λ3= λ1 соответствует использованию лазерно-индуцированной флуоресценции:
βn= LPпn

р2)(Pоn
бр1)/Pпn
р1))1/2;
Случай, когда λ1= λ2= λ3 реализуется при измерении упругого рассеяния на длине волны зондирующего лазера λ1. В этом случае:
и Pпn
р1) = Pпn
р3) и βn= L•(Pоn
бр1)Pпn
р1))1/2;M

Похожие патенты RU2167409C2

название год авторы номер документа
СПОСОБ ОПРЕДЕЛЕНИЯ ПРОСТРАНСТВЕННОГО РАСПРЕДЕЛЕНИЯ ФИЗИЧЕСКИХ ПАРАМЕТРОВ ГАЗОВОЙ СРЕДЫ 1999
  • Агишев Р.Р.
  • Сагдиев Р.К.
RU2167408C2
СПОСОБ ОПРЕДЕЛЕНИЯ ПРОСТРАНСТВЕННОГО РАСПРЕДЕЛЕНИЯ КОНЦЕНТРАЦИИ ГАЗА 2000
  • Агишев Р.Р.
  • Сагдиев Р.К.
RU2170922C1
Способ дистанционного поиска индикаторных веществ проявлений нефтегазовых углеводородов 2016
  • Прищепа Олег Михайлович
  • Ильинский Александр Алексеевич
  • Моргунов Павел Александрович
  • Жевлаков Александр Павлович
  • Кащеев Сергей Васильевич
RU2634488C1
СПОСОБ ГЕОЭЛЕКТРОРАЗВЕДКИ 2002
  • Даутов О.Ш.
  • Воробьев Н.Г.
  • Мухамадиев Р.С.
  • Червиков Б.Г.
RU2213982C1
СПОСОБ ДИСТАНЦИОННОГО ОБНАРУЖЕНИЯ НЕФТЯНЫХ ЗАГРЯЗНЕНИЙ НА ЗЕМНОЙ ПОВЕРХНОСТИ 2013
  • Белов Михаил Леонидович
  • Городничев Виктор Александрович
  • Матросова Ольга Александровна
  • Федотов Юрий Викторович
RU2539784C2
СПОСОБ ОБНАРУЖЕНИЯ МЕСТОПОЛОЖЕНИЯ ИСТОЧНИКА ВЫБРОСА 1991
  • Гусев Л.И.
  • Козырев А.В.
  • Шаргородский В.Д.
RU2028007C1
СПОСОБ ОПРЕДЕЛЕНИЯ КОНЦЕНТРАЦИИ КОМПОНЕНТОВ В ПОТОКЕ ВОДНО-НЕФТЯНОЙ СМЕСИ 2006
  • Акчурин Гариф Газизович
  • Акчурин Георгий Гарифович
  • Кочубей Вячеслав Иванович
RU2325631C1
Дистанционный способ выделения участков лесных массивов с преобладанием сухих или зеленых лиственных или хвойных деревьев в летнее время с авиационного носителя 2021
  • Барышников Николай Васильевич
  • Белов Михаил Леонидович
  • Городничев Виктор Александрович
  • Федотов Юрий Викторович
RU2763507C1
ДИСТАНЦИОННЫЙ СПОСОБ КЛАССИФИКАЦИИ НЕФТЯНЫХ ЗАГРЯЗНЕНИЙ НА ПОВЕРХНОСТИ ВОДЫ 2011
  • Белов Михаил Леонидович
  • Городничев Виктор Александрович
  • Матросова Ольга Александровна
  • Козинцев Валентин Иванович
  • Федотов Юрий Викторович
RU2498275C2
СПОСОБ ИЗМЕРЕНИЯ ПРОЗРАЧНОСТИ, КОНЦЕНТРАЦИИ ГАЗОВЫХ КОМПОНЕНТ РАССЕИВАЮЩИХ СРЕД НА ДВУХВОЛНОВОМ ЛАЗЕРЕ 2011
  • Козлов Владимир Леонидович
  • Кугейко Михаил Михайлович
RU2480737C1

Реферат патента 2001 года СПОСОБ ОПРЕДЕЛЕНИЯ ПРОСТРАНСТВЕННОГО РАСПРЕДЕЛЕНИЯ ФИЗИЧЕСКИХ ПАРАМЕТРОВ ГАЗОВОЙ СРЕДЫ

Изобретение относится к измерительной технике. Сущность изобретения состоит в том, что способ включает зондирование исследуемой области среды электромагнитным излучением с фиксированной длиной волны, измерение интенсивности сигналов взаимодействия излучения со средой на второй длине волны и прием сигнала взаимодействия из заданного количества точек исследуемой области среды. Зондирование среды осуществляют в прямом и обратном направлениях и измеряют интенсивность сигналов взаимодействия на третьей длине волны для обоих направлений зондирования. Технический результат: повышение точности определения. 2 з.п. ф-лы, 1 ил.

Формула изобретения RU 2 167 409 C2

1. Способ определения пространственного распределения физических параметров газовой среды путем зондирования электромагнитным излучением с фиксированной длиной волны исследуемой области среды, измерения интенсивности сигналов взаимодействия излучения со средой на второй длине волны, направление приема сигналов взаимодействия выбирают под определенным углом к направлению зондирования, проведения приема сигнала взаимодействия из заданного количества точек исследуемой области среды, отличающийся тем, что осуществляют зондирование среды в прямом и обратном направлениях, измеряют интенсивности сигналов взаимодействия излучения со средой на третьей длине волны для обоих направлений зондирования пространственное распределение физических параметров среды определяют по формуле

где βn - физический параметр в n-й точке сечения исследуемой среды;
L - коэффициент пропорциональности;
Pпn

р2) - интенсивность измеренного сигнала из n-й точки на второй длине волны λ2 при зондировании в прямом направлении;
Pпn
р3) и Pоn
бр3) - интенсивности измеренного сигнала из n-й точки на третьей длине волны λ3 в прямом и обратном направлениях соответственно. 2. Способ по п.1, отличающийся тем, что принимают сигналы взаимодействия излучения со средой на длине волны λ3, равной длине волны зондирующего излучения λ1. 3. Способ по п.1, отличающийся тем, что принимают сигналы взаимодействия излучения со средой на длинах волн λ2 и λ3, равных длине волны зондирующего излучения λ1.

Документы, цитированные в отчете о поиске Патент 2001 года RU2167409C2

Способ определения концентраций молекул в газовых средах 1988
  • Каспаров Михаил Геннадьевич
  • Мохов Анатолий Васильевич
  • Нефедов Анатолий Павлович
SU1665285A1
Способ измерения атомной флуоресценции и устройство для его осуществления 1985
  • Баранов Сергей Владимирович
  • Грачев Борис Дмитриевич
  • Рукин Евгений Михайлович
  • Сигедин Виталий Николаевич
  • Солдаев Лев Кузьмич
SU1288561A1
US 4572667 A, 25.02.1986
ЭЛЕКТРОХИМИЧЕСКИЙ ЦВЕТОВОЙ ИНДИКАТОР НАПРЯЖЕНИЯ 0
SU324583A1

RU 2 167 409 C2

Авторы

Агишев Р.Р.

Сагдиев Р.К.

Власов В.А.

Даты

2001-05-20Публикация

1999-06-08Подача