Текст описания в факсимильном виде (см. графическую часть)л
| название | год | авторы | номер документа |
|---|---|---|---|
| СПОСОБ ОПРЕДЕЛЕНИЯ ТЕПЛОФИЗИЧЕСКИХ СВОЙСТВ МАТЕРИАЛОВ | 2007 |
|
RU2349908C1 |
| СПОСОБ ОПРЕДЕЛЕНИЯ ТЕПЛОФИЗИЧЕСКИХ СВОЙСТВ ТВЕРДЫХ И ДИСПЕРСНЫХ МАТЕРИАЛОВ В ВИДЕ СТЕРЖНЕЙ | 2002 |
|
RU2222004C2 |
| СПОСОБ ОПРЕДЕЛЕНИЯ ТЕПЛОФИЗИЧЕСКИХ СВОЙСТВ МАТЕРИАЛОВ | 2002 |
|
RU2226271C2 |
| Способ определения теплофизических характеристик материалов /его варианты/ | 1983 |
|
SU1133525A1 |
| СПОСОБ НЕРАЗРУШАЮЩЕГО КОНТРОЛЯ ТЕПЛОФИЗИЧЕСКИХ ХАРАКТЕРИСТИК МАТЕРИАЛОВ | 1999 |
|
RU2181199C2 |
| СПОСОБ ОПРЕДЕЛЕНИЯ ТЕПЛОВОЙ АКТИВНОСТИ МАТЕРИАЛОВ И УСТРОЙСТВО ДЛЯ ЕГО ОСУЩЕСТВЛЕНИЯ | 2010 |
|
RU2462703C2 |
| Способ определения тепловых свойств материалов | 2018 |
|
RU2687508C1 |
| Способ определения теплофизических характеристик материалов | 1990 |
|
SU1712849A1 |
| СПОСОБ НЕРАЗРУШАЮЩЕГО КОНТРОЛЯ ТЕПЛОФИЗИЧЕСКИХ ХАРАКТЕРИСТИК МАТЕРИАЛОВ | 1999 |
|
RU2179719C2 |
| СПОСОБ ИДЕНТИФИКАЦИИ КОМПЛЕКСА ТЕПЛОФИЗИЧЕСКИХ СВОЙСТВ ТВЕРДЫХ МАТЕРИАЛОВ ДЛЯ ОБНАРУЖЕНИЯ СКРЫТЫХ ОБЪЕКТОВ (МИН) В ГРУНТЕ | 2007 |
|
RU2357235C1 |
Изобретение относится к измерительной технике. Способ относится к нестационарным методам неразрушающего контроля материалов с использованием гармонического источника тепла. В способе используют две неограниченно протяженные пластины - испытуемую и эталонную заданной толщины. В результате действия гармонического источника тепла в двух точках контроля регистрируют отношение значений температур и сдвиг фаз температур. Технический результат - повышение точности и упрощение измерений. 2 ил.
Способ определения теплофизических свойств материалов с использованием температурных волн, заключающийся в использовании гармонического нагревателя, воздействующего на эталонный и испытуемый материалы, и измерении температур эталона и испытуемого материала, отличающийся тем, что измеряют температуру в двух точках контроля - на теплоизолированной поверхности эталона и на теплоизолированной поверхности испытуемого материала в момент равенства нулю теплового потока от нагревателя, проводят моделирование процессов измерений теплофизических свойств с использованием аппроксимирующих степенных функций и искомые теплофизические свойства испытуемого материала рассчитывают по формулам
где α2 - коэффициент температуропроводности испытуемого материала;
λ2 - коэффициент теплопроводности испытуемого материала;
α1 - коэффициент температуропроводности эталона;
λ1 - коэффициент теплопроводности эталона;
ϕ2 - сдвиг фазы между изменением температуры на теплоизолированной поверхности испытуемого материала и изменением теплового потока от нагревателя;
ϕ1 - сдвиг фазы между изменением температуры на теплоизолированной поверхности эталона и изменением теплового потока от нагревателя;
T1 - значение температуры на теплоизолированной поверхности эталона в момент равенства нулю теплового потока от нагревателя;
Т2 - значение температуры на теплоизолированной поверхности испытуемого материала в момент равенства нулю теплового потока от нагревателя;
C1, C2 - аппроксимирующие коэффициенты математической модели.
| ЧУДНОВСКИЙ А.Ф | |||
| Теплофизические характеристики дисперсных материалов | |||
| М.: Физматгиз, 1962, с | |||
| Пружинная погонялка к ткацким станкам | 1923 |
|
SU186A1 |
| Способ определения коэффициентов температуропроводности материалов и устройство для его осуществления | 1991 |
|
SU1776350A3 |
| Способ определения коэффициента температуропроводности | 1990 |
|
SU1721492A1 |
| СПОСОБ ОПРЕДЕЛЕНИЯ ТОЛЩИНЫ СЛОЯ МАТЕРИАЛА | 1990 |
|
RU2023237C1 |
