СПОСОБ И УСТРОЙСТВО ДЛЯ ИЗМЕРЕНИЯ СТЕПЕНИ ЧЕРНОТЫ Российский патент 2014 года по МПК G01N25/20 G01J5/12 

Изобретение относится к теплофизике в области теплообмена излучением, в частности к методам и средствам определения радиационных характеристик поверхностей и покрытий твердых тел на основе сравнительного анализа радиационных характеристик поверхностей и покрытий твердых тел с известными свойствами и преимущественно может быть использовано для точного измерения интегральной по спектру излучения излучательной способности (степени черноты) поверхности твердых тел в широком интервале изменения температуры и определения температурной зависимости степени черноты.

Для измерения степени черноты поверхностей твердых тел применяются методы, основанные на сравнении величины измеряемой оптическим пирометром мощности лучистого потока нагретых тел с известной степенью черноты поверхности с мощностью лучистого потока тела с неизвестной степенью черноты, которую требуется определить, а также на сравнении температуры излучающих поверхностей твердого тела с известной степенью черноты с температурой излучающей поверхности тела с неизвестной степенью черноты.

В частности, известен способ и устройство для определения теплофизических характеристик тонкослойных материалов (RU 2132549, 1999). Сущность изобретения заключается в том, что осуществляют предварительный нагрев до заданной температуры модели абсолютно черного тела, образованного двумя идентичными параллельно расположенными плоскими образцами совместно с боковыми и внутренними секционированными экранами, путем пропускания через образцы одинаковых электрических токов, измеряют силу токов и падения напряжения в центральной зоне каждого из образцов, температуры внешней поверхности одного образца и внутренней поверхности второго образца, производят импульсное тепловое воздействие на внешнюю поверхность одного из образцов, одновременно регистрируя температуру противоположной поверхности этого же образца и, используя эти данные, рассчитывают набор искомых теплофизических характеристик коэффициенты температуропроводности и теплопроводности, удельную теплоемкость, спектральную и интегральную степень черноты, удельное электросопротивление. Предложено также устройство для определения теплофизических характеристик по заявленному способу.

К недостаткам данного способа и устройства следует отнести сложность способа и устройства, ограничения на геометрию образцов, исследуемых с применением данного способа, а также трудности обеспечения малой погрешности измерений при регистрации нестационарных температур и последующем вычислении совокупности исследуемых параметров.

Известен способ определения теплофизических свойств твердых тел (RU 1766172, 1995). Сущность способа заключается в том, что образец в форме прямоугольного параллелепипеда нагревают электрическим током, измеряют мощность, выделяемую в стационарном тепловом режиме на изотермическом в осевом направлении участке образца. Измеряют температуры на поверхности параллелепипеда в серединах двух взаимно перпендикулярных граней и на расстоянии от его ребра, равном радиусу площадки визирования оптического пирометра, и по измеренным параметрам рассчитывают теплофизические характеристики.

Недостатками данного способа является то, что удовлетворение заданной точности измерения требует точного и дорогостоящего оборудования для измерения величины лучистого теплового потока, а также ограничения, связанные с необходимостью помещения образца в вакуумную камеру, а в случае ее отсутствия с необходимостью учета тепловой мощности, отводимой конвекцией, что повышает погрешность измерений.

Наиболее близким по технической сущности к способу измерения степени черноты поверхности твердых тел, являющемуся предметом настоящего изобретения, следует считать способ измерения степени черноты твердых тел (RU 770333, 1979), при котором измеряют температуры и скорости изменения температуры эталонного и исследуемого образцов, причем эталонный образец изготавливают из того же материала, что и исследуемый образец, наносят на эталонный образец покрытие с известной степенью черноты, сравнивают скорости изменения температуры эталонного и исследуемого образцов при их нагреве излучением черного тела в моменты времени, соответствующие одинаковой температуре, и определяют степень черноты по формуле:

где ε₁ - степень черноты исследуемого образца;

ε₂ - степень черноты эталонного образца;

$${\left(\frac{\partial T}{\partial \tau }\right)}_1$$ - скорость изменения температуры исследуемого образца при его температуре, равной T;

$${\left(\frac{\partial T}{\partial \tau }\right)}_2$$ - скорость изменения температуры эталонного образца при его температуре, равной T.

Данный известный способ позволяет при наличии двух одинаковых образцов твердого тела, один из которых имеет покрытие с известной степенью черноты при нагреве обоих образцов излучением абсолютно черного тела сравнением скоростей изменения температуры получать искомый параметр.

Недостатками указанного способа являются необходимость замера скоростей изменения температуры образцов в строго фиксированные моменты времени, когда температуры обоих образцов одинаковы, кроме того, измерение скорости изменения обоих образцов требует дополнительного оборудования. Получение зависимости степени черноты твердого тела от температуры с помощью этого способа не обеспечивает постоянство точности параметра во всем диапазоне измерений, поскольку скорости изменения температуры образцов зависят от температуры.

Известно устройство для определения теплофизических свойств твердых тел (Ю.И. Шаров, П.А. Щинников. Техническая термодинамика и основы теплопередачи. Сборник лабораторных работ. Новосибирск, 2002, с.30-36). Устройство состоит из трех цилиндров. Поверхность каждого цилиндра обработана специальным образом. Поверхность одного из цилиндров - никелирована и полирована, степень черноты поверхности известна (ε₁=0,15) и этот цилиндр является белым телом или эталоном №1. Поверхность другого цилиндра покрыта сажей мазута, степень черноты поверхности известна (ε₂=0,95) и этот цилиндр является черным телом или эталоном №2. Поверхность третьего цилиндра покрыта окисью меди. Данный цилиндр является серым телом (образцом), степень черноты его поверхности неизвестна. Внутри каждого цилиндра установлен тепловыделяющий элемент (электронагреватель) на который подается напряжение. Температура на поверхности цилиндров регулируется изменением мощности на нагревательном элементе. Контроль температуры осуществляют посредством термопар и потенциометров, контроль мощности тепловыделяющего элемента - соответствующими измерительными приборами. После наступления стационарного режима производится выравнивание температур цилиндров. Соответствующие рассеиваемые мощности определяются по результатам измерения тока и напряжения:

W=IUcosϕ,

где I - ток нагревательного элемента;

U - напряжение нагревательного элемента;

cosϕ=0,96.

Определяется степень черноты образца

ε_обр=(ε₂-ε₁C)/(1+C), C=(W₂-W_o6p)/(W_обр-W₁).

Недостатком устройства является его сложность, а также сложность проведения измерений, необходимость выравнивания температуры трех различных тел, что снижает точность определения искомой степени черноты поверхности.

Известно устройство для определения степени черноты твердых тел (Техническая термодинамика и теплопередача: методические указания к лабораторным работам для студентов всех специальностей / СПбГАСУ. Е.Т. Васьков. - СПб., 2003. - с.41-46). Основной частью устройства является разъемная пластина-излучатель, выполненная из двух металлических пластин, между которыми в кольце помещен электрический нагреватель, выполненный из нихромовой проволоки. Мощность нагревателя регулируется автотрансформатором. Наружная поверхность одной из пластин излучателя зачернена сажей, а наружная поверхность второй пластины, степень черноты которой определяется, оставлена без покрытия. Температуры пластины измеряются с помощью термопар, горячие спаи которых закреплены в толще пластин с внутренней стороны на расстоянии не более 1 мм от наружной излучающей поверхности. На каждой из пластин смонтированы по 3 термопары, которые через переключатель соединены с потенциометром. Разъемная пластина-излучатель укреплена в основании и может быть повернута в стойке по отношению к термостолбику поочередно зачерненной и серой поверхностями. В качестве приемника излучения используется термостолбик, представляющий собой цепь пятидесяти термопар из нихрома и константана, соединенных последовательно путем сварки. Корпус, в котором помещается термобатарея, имеет с лицевой стороны окно для доступа теплового потока. Просвет окна может регулироваться при помощи задвижек. Для увеличения поверхности нагрева и уменьшения тепловой инерции термопары составлены из тонких ленточек нихрома и константана. Термопары в батарее расположены в одной плоскости так, что рабочие места спаев находятся на одной линии посредине окна, а холодные спаи помещаются за пределами окна; для защиты от действия теплового потока они залиты парафином. Металлическая конусная насадка предназначена для концентрации направленного на термостолбик потока лучистой энергии. Для лучшего поглощения теплового потока, падающего на рабочую поверхность термостолбика, термопары покрыты тонким слоем копоти. Возникающая ЭДС термопар пропорциональна интенсивности излучения. ЭДС измеряется микроамперметром, подключенным к термостолбику. После определения температуры поверхности исследуемого твердого тела и температуры эталона при равных потоках лучистой энергии с обеих поверхностей определяют искомую степень черноты расчетным путем. Недостатком устройства является сложность самого устройства, обусловленная наличием термостолбика для измерения теплового потока, его большие габариты и низкая надежность, сложность проведения замеров параметров.

Наиболее близким по технической сущности к устройству для измерения степени черноты поверхности твердых тел, являющемуся предметом настоящего изобретения следует считать способ и устройство для определения теплофизических характеристик тонкослойных материалов (RU 2132549, 1999). Сущность изобретения заключается в том, что осуществляют предварительный нагрев до заданной температуры модели абсолютно черного тела, образованного двумя идентичными параллельно расположенными плоскими образцами совместно с боковыми и внутренними секционированными экранами, путем пропускания через образцы одинаковых электрических токов, измеряют силу токов и падения напряжения в центральной зоне каждого из образцов, температуры внешней поверхности одного образца и внутренней поверхности второго образца, производят импульсное тепловое воздействие на внешнюю поверхность одного из образцов, одновременно регистрируя температуру противоположной поверхности этого же образца и, используя эти данные, рассчитывают набор искомых теплофизических характеристик коэффициенты температуропроводности и теплопроводности, удельную теплоемкость, спектральную и интегральную степень черноты, удельное электросопротивление. Предложено также устройство для определения теплофизических характеристик по заявленному способу.

К недостаткам данного устройства следует отнести сложность, ограничения на геометрию образцов, исследуемых с применением данного устройства, а также трудности обеспечения малой погрешности измерений при регистрации нестационарных температур и последующим вычислении совокупности исследуемых параметров.

Задачами группы изобретений в части способа является повышение точности измерений степени черноты и упрощение способа.

Задачами группы изобретений в части устройства является повышение точности измерений степени черноты и упрощение устройства измерений.

Поставленные задачи решаются, согласно настоящему изобретению, во-первых, тем, что способ измерения степени черноты, включающий в соответствии с ближайшим аналогом, измерения степени черноты и свободных поверхностей твердых тел, при котором измеряют скорость изменения температуры и температуру образцов с покрытиями, изготавливаемых из одного материала, отличается от ближайшего аналога тем, что с целью повышения точности измерений и упрощения способа образцы изготовлены в виде двух одинаковых пластин с одинаковыми покрытиями, а в полости между данными параллельно установленными покрытиями наружу пластинами располагают нагреватель, устанавливают в воздушную среду, нагревают при постоянной мощности нагревателя, на линейном участке нагрева от температуры T_c до температуры T, измеряют скорость нагрева образцов b₀, а степень черноты исследуемых образцов ε, перегрев в конце линейного участка нагрева ϑ₁ и продолжительность участка τ₁ определяют из выражений:

где k - заданное значение коэффициента (k≤0,1);

$$c_0=\frac{Q}{L\ast b_0}$$ - объемная теплоемкость образцов;

L - линейный размер;

$$\alpha =A_2{\left(\frac{{\vartheta }_1}{L}\right)}^{\frac{1}{4}}$$ - коэффициент теплоотдачи;

A₂ - табличная функция;

ϑ_s=T_s-T_c - значение перегрева образцов, достигаемое в стационарном режиме в результате нагрева при заданной удельной мощности тепловыделений Q;

T_s - стационарное значение температуры образцов, достигаемое в результате нагрева при заданной удельной мощности тепловыделений Q;

T_c - температура окружающей среды;

σ - постоянная Стефана-Больцмана;

$${\overline{T}}_s=\left(T_c+\mathrm{0,5}{\vartheta }_1\right)$$ - среднее значение температуры поверхности образцов на линейном участке нагрева;

$${\alpha }_m=\sigma \frac{T^4-T_c^4}{T-T_c}$$ - максимальный коэффициент лучистого теплообмена абсолютно черного тела;

$$b_0=\frac{{\vartheta }_1}{{\tau }_1}$$ - скорость нагрева образцов на линейном временном участке нагрева.

Кроме того, для другого варианта осуществления заявляемого способа вычисления, по приведенным зависимостям для τ₁, ϑ₁, ε соответственно производят последовательно итерационным методом до получения сходимости по ε при заданном значении k для значений параметров, определяемых в пределах соответствующих линейных участков изменения температуры образцов.

Заявляемый способ целесообразно также применять для определения полной объемной теплоемкости образцов c₀, при котором измеряют температуру образцов и скорость ее изменения, причем с целью упрощения способа используют значения температуры и скорости нагрева образцов на линейном участке нагрева b₀ от температуры T_c до температуры T, продолжительность которого τ_1, перегрев в конце линейного участка нагрева ϑ₁ и теплоемкость образцов исследуемых образцов c₀ определяют из выражений:

Поставленные задачи решаются, согласно настоящему изобретению, во-вторых, тем, что устройство для измерения степени черноты покрытий и свободных поверхностей твердых тел, включает образцы и средства для их установки, нагрева и измерения температуры образцов и скорости ее изменения, причем, с целью упрощения устройства и повышения точности измерений образцы изготовлены в виде двух одинаковых пластин с одинаковыми покрытиями, а в полости между данными параллельно установленными покрытиями наружу пластинами располагают нагреватель, на начальном линейном участке нагрева от температуры T_c до температуры T, скорость нагрева образцов b₀, а степень черноты исследуемых образцов ε, перегрев в конце линейного участка нагрева ϑ₁ и продолжительность участка τ₁ определяют из выражений:

где k - заданное значение коэффициента (k≤0,1);

$$c_0=\frac{Q}{L\ast b_0}$$ - объемная теплоемкость образцов;

L - линейный размер;

$$\alpha =A_2{\left(\frac{{\vartheta }_1}{L}\right)}^{\frac{1}{4}}$$ - коэффициент теплоотдачи;

A₂ - табличная функция;

ϑ_s=T_s-T_c - значение перегрева образцов, достигаемое в стационарном режиме в результате нагрева при заданной удельной мощности тепловыделений Q;

T_s - стационарное значение температуры образцов, достигаемое в результате нагрева при заданной удельной мощности тепловыделений Q;

T_c - температура окружающей среды;

σ - постоянная Стефана- Больцмана;

$${\overline{T}}_s=\left(T_c+\mathrm{0,5}{\vartheta }_1\right)$$ - среднее значение температуры поверхности образцов на линейном участке нагрева;

$${\alpha }_m=\sigma \frac{T^4-T_c^4}{T-T_c}$$ - максимальный коэффициент лучистого теплообмена абсолютно черного тела;

$$b_0=\frac{{\vartheta }_1}{{\tau }_1}$$ - скорость нагрева образцов на начальном линейном временном участке нагрева.

Образцы изготовлены в виде двух одинаковых пластин с одинаковыми покрытиями, а в полости между данными параллельно установленными покрытиями наружу пластинами располагают нагреватель. Установленные в воздушную среду, нагреваемые при постоянной мощности, образцы отдают в окружающую среду тепловую энергию конвекцией и излучением.

Рассмотрим кратко содержательные аспекты заявляемого изобретения.

В стационарном тепловом режиме уравнение теплового баланса образцов имеет вид:

$$\alpha S\left(T_s-T_c\right)+qS=P,\text{ (1)}$$

где α - коэффициент конвективного теплообмена;

S - теплоотдающая площадь поверхности образца;

T_s, T_c - температуры образца и окружающей среды в К;

q - удельная тепловая мощность, отдаваемая в окружающую среду излучением;

P - мощность источника тепловыделений, затрачиваемая на нагревобразца.

Величина q определяется из соотношения

$$q=\epsilon q_m;{\text{ q}}_{\text{m}}=\sigma \left(T_s^4-T_c^4\right),\text{ (2)}$$

где ε - степень черноты поверхности образца;

q_m - удельная мощность излучения для абсолютно черной поверхности;

σ=5,67·10^-8Вт/м²К⁴ - постоянная Стефана-Больцмана.

Искомыми величинами являются коэффициент лучистого теплообмена α и степень черноты ε.

Величина α может быть вычислена из соотношения

где Q_m - мощность тепловыделений при ε=1, отнесенная к площади теплоотдающей поверхности образца. Значение Q_m определяется следующим образом

Вводится также перегрев поверхности образца над окружающей средой ϑ_s, который равен

$${\vartheta }_s=T_s-T.\text{ (5)}$$

В нестационарном тепловом режиме уравнение теплового баланса может быть представлено в виде

где C - полная теплоемкость образца;

T - текущее значение температуры поверхности объекта;

τ - текущее время, отсчитываемое от начала процесса нагрева.

Для режима нагрева используется начальное условие T(τ=0)=T_c.

С целью линеаризации уравнения (6) введем коэффициент теплообмена излучением

где α_m - максимальный коэффициент лучистого теплообмена для абсолютно черной поверхности.

С учетом (7) уравнение (6) может быть преобразовано к виду

где m - темп нагрева;

α_Σ - суммарный лучисто-конвективный коэффициент теплоотдачи;

θ - стационарное значение перегрева.

Решение уравнения (8) для режима нагрева можно записать в виде

$$\vartheta =\theta \left[1-\exp \left(-m\tau \right)\right],\text{ (9)}$$

поскольку существует зависимость α_Σ(T) и T(τ), то величины θ и m зависят от времени. Однако на начальных временных участках процессов нагрева, когда mτ<<1, можно воспользоваться линейным разложением, тогда exp(-mτ)≈1-mτ.

В результате на начальных стадиях нагрева можно получить:

запишем очевидные соотношения:

где Q - удельная мощность тепловыделений;

c и γ-удельные теплоемкость и плотность материала образца;

V - объем образца;

L - определяющий размер.

Из (10) с учетом соответствующих формул в (11) можно определить объемную теплоемкость материала образца c₀ с помощью соотношения

где b - скорость нагрева образца в К/с на линейном временном участке нагрева;

ϑ₁ - перегрев образца относительно начальной температуры T_c в конце (или в пределах) линейного участка;

τ₁ - длительность начальной линейной во времени стадии нагрева.

Из соотношений (10) и (11)получим

Из (13) определим величину коэффициента теплоотдачи:

где b₀ - скорость нагрева образца на начальной стадии процесса;

τ₁ - длительность начальной стадии нагрева в пределах линейного участка;

Δϑ - отклонение перегрева относительно конечного в пределах линейной стадии нагрева.

После того как определено значение α_Σ в пределах линейного участка, можно найти α_л по формуле

$${\alpha }_{л}={\alpha }_{\Sigma }-\alpha .(15)$$

Затем с использованием формулы вида (2) можно определить степень черноты поверхности с учетом соотношений (7):

где $${\overline{T}}_s$$ - среднее значение температуры поверхности образца на линейной стадии нагрева,

ϑ_s=T_s-T_c - значение перегрева образцов, достигаемое в стационарном режиме в результате нагрева при заданной удельной мощности тепловыделений Q;

T_s - стационарное значение температуры образцов, достигаемое в результате нагрева при заданной удельной мощности тепловыделений Q.

Измеренное таким образом значение степени черноты соответствует среднему значению на интервале температур T_c…T_s.

Из (16) и (15), а также (14) можно окончательно получить

Планируя экспериментальные исследования, необходимо определить как промежуточный параметр величину коэффициента теплоотдачи α.

В стационарном тепловом режиме такая необходимость определяется потребностью задания мощности тепловыделений P в зависимости от выбираемого T_s, что прямо вытекает из соотношения (1).

В нестационарном тепловом режиме необходимость определения α вытекает из того, что его величина входит в конечную расчетную формулу (17).

Величина коэффициента конвективного теплообмена рассчитывается по одной из формул в зависимости от величины перегрева и определяющего размера исследуемого образца.

При выполнении условия

где L - определяющий размер в мм;

ϑ - перегрев, соответствующий значению ϑ_s в формуле (3), конвективный теплообмен подсчитывается по так называемому закону ¹/₄.

При определяющем размере L=20 мм получим (840/L)³=74088, то есть соотношение (18) заведомо выполняется всегда.

В этом случае для вертикально ориентированной поверхности коэффициент теплоотдачи вычисляется по формуле

В формуле (19) определяющий размер h задается уже в метрах, в отличие от (18), таким образом h=0,001 L.

Для принятого размера h=0,02 м формулу (19) можно записать в виде

Коэффициент A₂ является функцией теплофизических параметров окружающей среды:

Для воздуха зависимость коэффициента A₂ от температуры нагретой поверхности t_w в °C можно задать в виде таблицы 1.

Таблица 1 t_w 10 20 30 40 60 80 100 120 140 150 A₂ 1,4 1,38 1,36 1,34 1,31 1,29 1,27 1,26 1,25 1,245

Эту зависимость можно аппроксимировать формулой

Вычисленная по формулам (20) и (22) зависимость α(T_s) представлена в таблице 2 и на фиг.1. Там же представлены и зависимости α_m(T_s), вычисленные по формуле (7).

Таблица 2 T_s 310 330 350 370 390 410 430 450 α 6,4 8,2 9,1 9,8 10,3 10,8 11,2 11,5 α_m 6,4 7,1 7,8 8,6 9,5 10,4 11,4 12,4

В стационарном тепловом режиме удельная тепловая мощность, а точнее поверхностная плотность мощности Q, Вт/м², рассеиваемая конвекцией и излучением во внешнюю среду, определяется по известным значениям T_s и α с помощью соотношения

Значения Q в зависимости от температурного уровня и степени черноты поверхности образца представлены в таблице 3, а также на фиг.2 и 3.

Таблица 3 T_s Q ε=0,001 ε=0,01 ε=0,2 ε=0,6 ε=0,8 ε=1 300 0 0 0 0 0 0 310 64,1 70,1 76,5 102 115 128 320 151 163 177 231 258 285 330 248 267 288 374 416 459 340 352 378 408 528 587 647 350 461 496 535 692 770 848 360 574 619 668 865 964 1063 370 692 746 807 1148 1169 1289 380 813 879 951 1240 1385 1529 390 938 1015 1100 1441 1612 1782 400 1066 1155 1255 1651 1850 2048 410 1197 1300 1414 1871 2100 2328 420 1330 1448 1578 2100 2361 2622 430 1466 1599 1747 2339 2635 2931 440 1604 1754 1920 2587 2920 3254 450 1744 1912 2098 2845 3218 3592

Расчеты фактически проводились с учетом зависимости Q от трех параметров T_s, ε и α, причем учитывалась зависимость α(T_s), определяемая по формулам (20) и (22), отраженная в таблице 2 и на фиг.1.

Потребная мощность электронагревателя P вычислялась по формуле

$$P=QS;\text{ S}=\text{2}\pi r^2,\text{ (24)}$$

где r - радиус одного дискового образца (с двух сторон от нагревателя установлены два образца).

При радиусе каждого образца r=0,01 м общая теплоотдающая площадь равна S=6,28·10^-4 м².

Как видно из таблицы 3, максимальное значение Q при T_s=450 K ε=1 не превышает величины Q=3600 Вт/м², откуда

$$P_{\max }=\mathrm{0,36}\cdot \mathrm{6,28}=\mathrm{2,26}Вт$$

Зависимости P(T_s) при разных ε представлены на фиг.4. Определим конкретные значения параметров, входящих в (11), (12), (19), (20).

В таблице 4 представлены значения плотности γ, удельной теплоемкости c и объемной удельной теплоемкости c₀ для двух материалов, из которых могут быть изготовлены пластины экспериментального устройства.

Полная теплоемкость двух пластин равна

$$C=SH{c}_0=\mathrm{6,28}\cdot {10}^{-4}H{c}_0,\text{ (26)}$$

где H - толщина одной пластины.

Минимальное значение полной теплоемкости можно получить для пластины из АМГ-6 толщиной 1 мм=0,001 м:

$$C_{\min }=\mathrm{6,28}\cdot {10}^{-4}\cdot {10}^{-3}\text{ 2}\text{,4}\cdot {\text{10}}^{\text{6}}=\mathrm{1,5}Дж/К\text{ (27)}$$

Для пластины из меди толщиной 5 мм можно получить максимальное значение

$${С}_{\max }=\mathrm{1,5}\cdot 5\cdot C_{\min }=\mathrm{11,25}Дж/К\text{ (28)}$$

В исследованиях целесообразно выделить диапазон изменения значений полной теплоемкости в Дж/К:

$$\mathrm{1,5}\le C\le 15.\text{ (29)}$$

Для дальнейших количественных расчетов удобно величину полной теплоемкости с учетом диапазонов его изменения записать в виде

$$C=C_{\min }\cdot n=\mathrm{1,5}n;\text{ 1}\le \text{n}\le \text{10}\text{. (30)}$$

Если разделить левую и правую части уравнения (6) на площадь S, то каждое из слагаемых будет иметь размерность удельных потоков. При этом удобно пользоваться поверхностной теплоемкостью

Количественное значение c_s в зависимости от выбранной величины n, а также данные таблиц 2 и 3 позволяют проводить все необходимые расчеты.

При планировании экспериментов в нестационарном режиме нагрева и охлаждения необходимо иметь информацию о длительности начальной линейной стадии, определяемой тремя параметрами:

- отклонением скорости изменения температуры от постоянной;

- отклонением температуры (или перегрева), получаемой аппроксимацией прямо пропорциональной зависимостью ϑ(τ) при постоянной скорости нагрева, от фактической в конце линейного участка;

- длительностью начальной линейной стадии процесса.

Для определения этих параметров при изменении условий эксперимента в широких пределах необходимо проведение теоретических исследований.

Анализ нестационарного уравнения теплообмена (6) показывает, что в самом общем случае и для режима нагрева его можно представить в виде

где V - мгновенная скорость нагрева;

V₀ - постоянная скорость нагрева на начальнойвременной стадии - при τ≤τ₁;

V₁ - переменная компонента скорости, значимая после прохождения начальной стадии - при τ>τ₁.

Параметр U прямо связан с перегревом, но его структура несколько отличается для режимов нагрева и охлаждения.

Уравнение (32) должно удовлетворять очевидным условиям предельных переходов

$$V\left(\tau \to 0\right)=V_0;\text{ (33)}$$

Естественно ввести следующий критерий границ линейного участка по скорости изменения температуры

Введенный критерий к определяет значимость относительного приращения скорости - фактического замедления скорости изменения температуры. Поскольку скорости нагрева и охлаждения определяются разными факторами, эти процессы необходимо рассматривать по отдельности.

В режиме нагрева из сопоставления уравнений (32) и (6) вытекают следующие значения параметров

Поскольку удельная мощность Q соответствует задаваемому уровню температуры T_s, то из (1) можно вывести иное выражение для V₀

В результате (34) можно представить двояко

где индекс s соответствует стационарным температурам T_s.

Из (37) можно определить отношение перегрева в конце линейного участка к стационарному перегреву

Предельное значение перегрева в конце линейного участка равно

Длительность линейного участка можно определить с учетом предыдущих соотношений (35), (36), (39)

Таким образом, задаваясь значением k (например, K=0,1), можно при известных величинах ϑ_s или Q, а также c_s определить границы линейного участка нагрева, характеризуемые величинами ϑ₁ и τ₁.

Из анализа (38) и (39) можно сделать вывод, что по температурному уровню границы линейного участка сложным образом зависят от задаваемого уровня температуры в стационарном тепловом режиме, так в (39) с увеличением мощности Q возрастают коэффициенты теплоотдачи α и α_m.

Последний вывод указывает на то, что расчеты величин n и ϑ₁ необходимо проводить в нелинейной постановке с использованием итераций.

Вычисления, выполненные авторами настоящего изобретения, показывают, что сходимость по ε в итерационном цикле расчета значений степени черноты с учетом зависимости параметров от температуры обеспечивается в течение нескольких итераций, что объясняется, прежде всего, незначительной величиной изменения температуры на начальном линейном отрезке ее изменения.

Представленные зависимости определяют методику измерения степени черноты покрытий и поверхностей твердых тел в режиме нагрева на основе результатов измерений температуры образцов и скоростей ее изменения, что является теоретической основой заявляемого изобретения в части способа и устройства.

Кроме того, эффективность принятых решений подтверждается следующими соображениями.

Во-первых, это позволяет обеспечить нагрев обоих образцов одним нагревателем, размещенным между ними, что дает равенство подводимой тепловой мощности к обоим образцам, исключая возможную погрешность на этом этапе измерений. Во-вторых, указанные отличительные признаки предлагаемого способа при его осуществлении обеспечивают при соответствующем выборе формы и размеров образцов, например, в виде круглой тонкой пластины необходимой толщины, симметрию температурного поля каждого образца и высокую равномерность распределения температуры по ее поверхности и толщине при минимальном возмущающем тепловом потоке, отводимом от торцов образцов. В-третьих, способ позволяет проводить измерения при любой температуре поверхности тел, достижимой нагревателем, мощность которого не ограничивается предлагаемым способом. Это обстоятельство имеет особое значение, поскольку предлагаемый способ позволяет выполнять прямые замеры температуры и скорости ее изменения для определения степени черноты поверхности твердых тел во всем возможном диапазоне температур образцов в воздушной среде, что существенно упрощает, ускоряет и удешевляет проведение технологических операций измерения параметров, поскольку не требует, например, обязательного выполнения работ в вакуумной камере, что также возможно.

По мнению авторов настоящего изобретения наилучший технический результат применения данного способа достигается в том случае, когда производится непрерывный контроль температуры образцов, например, с помощью термопар, а также мощности тепловыделений, величина которой должна быть стабилизирована для исключения погрешностей, связанных с флуктуацией тепловых полей образцов во время проведения измерений. Для снижения погрешности результата важно обеспечить одинаковые условия теплоотвода конвективным и лучистым потоком от наружных поверхностей обоих образцов.

Все вышесказанное свидетельствует о решении декларированных задач настоящего изобретения, благодаря наличию у заявляемого способа и устройства для измерения степени черноты свободных поверхностей твердых тел и покрытий перечисленных выше отличительных признаков.

На фиг.5 показана схема установки, реализующая предлагаемый способ, где 1 - образцы, 2 - покрытие, 3 - держатель, 4 - нагреватель, 5 - стабилизатор мощности, 6 - термопары, 7 - блок преобразования сигналов термопар, 8 - измерительно-регистрирующее устройство.

Заявляемый способ осуществляется следующим образом. В соответствии с алгоритмом способа для проведения измерений степени черноты покрытий и поверхностей твердых телна образцы из требуемого материала наносят покрытия. Форма образца - круглая пластинка толщиной, например, около 1 мм. Образцы 1 устанавливаются в держатели 3 параллельно друг другу покрытиями 2 наружу. На внутреннюю поверхность образцов устанавливают измерительные спаи термопар 6, соединенные с блоком преобразования сигналов термопар 7, которые в свою очередь соединены с измерительно-регистрирующим устройством 8. Между образцами 1 устанавливается спираль нагревателя 4, соединенного со стабилизатором мощности нагревателя 5, который соединен с измерительно-регистрирующим устройством 8. Расстояние между образцами 1 фиксируется и не изменяется до полного выполнения измерений.

При проведении измерений в режиме нагрева образцов стабилизатором мощности 5 задают необходимую мощность нагрева образцов, величину которой контролируют с помощью измерительно-регистрирующего устройства 8. Значение температуры каждого из двух образцов используется для нахождения среднего значения температуры образцов как среднего арифметического значения. Фиксируется величина мощности тепловыделения P_m и контролируется значение температуры образцов. Текущее значение температуры образцов используется для вычисления скорости изменения температуры измерительно-регистрирующим устройством 8. Мощность стабилизатора 5 обеспечивает величину установившейся температуры образцов 1, равную величине T_s, при этом мощность нагрева остается неизменной. На начальном линейном участке нагрева выполняется ряд измерений значений параметров (10…100) с контролем границ линейного участка по величине перегрева образцов и продолжительности участка по соответствующим зависимостям, после этого определяется степень черноты или удельная теплоемкость. Необходимые измерения согласно предлагаемому способу завершены.

Расчетно-экспериментальные исследования авторов настоящего изобретения, выполненные для нормальных условий на воздухе для измерения степени черноты покрытия на круглых пластинах из АМГ-6 диаметром 20 мм, толщиной 1 мм в режиме нагрева от начальной температуры T_c=273К до температуры T_S=450 К с подводом удельной тепловой мощности тепловыделений Q=2845 Bт/м², которая соответствует измеряемой скорости нагрева b₀=0,05264 K/с, со значениями коэффициентов конвективной теплоотдачи α=11,5 Вт/Км² и лучистого теплообмена α_m=12,4 Вт/Км² для различных значений коэффициента К приведены в таблице 4.

Таблица 4   K=0.01 K=0.05 K=0.1 № итерации ϑ_1, K τ₁, c ε ϑ_1, K τ₁, c ε ϑ_1, K τ₁, c ε 1 2,23 42,4 0,598 11,6 212,1 0,583 22,3 424,3 0,566 2 1,5 28,6 0,599 7,70 144,2 0,589 15,4 291,7 0,577 3 1,5 28,5 0,599 7,51 143,7 0,589 15,2 280,6 0,577

Анализ представленных результатов показывает, что выполнение вычислений обеспечивает сходимость вычислительного процесса по ε в течение 2…4 итераций, продолжительность начального линейного участка в данном режиме нагрева составляет от десятков до сотен секунд, в зависимости от точности обеспечения скорости изменения температуры. Для К=0,01 степень черноты покрытия составляет ε=0,599 при длительности периода нагрева τ₁=28,5 с, при увеличении к до значения К=0,1 длительность периода нагрева возрастает до τ₁=280,5 с, т.е. на порядок, тогда как степень черноты изменяется всего на 4%. Из этого следует вывод о целесообразном диапазоне выбора этой величины в пределах 0,01…0,03, что позволяет выполнить необходимые измерения в течение десятков секунд.

Таким образом, способ измерения степени черноты свободных поверхностей и покрытий твердых тел обеспечивает повышение точности определения степени черноты и упрощение применения способа.

Заявляемое устройство содержит образцы 1, установленные в держатели 3 параллельно друг другу покрытиями 2 наружу. Форма образца - круглая пластинка толщиной, например, около 1 мм. На внутреннюю поверхность образцов установлены измерительные спаи термопар 6, соединенные с блоком преобразования сигналов термопар 7, которые в свою очередь соединены с измерительно-регистрирующим устройством 8. Между образцами 1 установлена спираль нагревателя 4, соединенного со стабилизатором мощности нагревателя 5, который соединен с измерительно-регистрирующим устройством 8. Расстояние между образцами 1 зафиксировано и не изменяется до полного выполнения измерений.

Заявляемое устройство, позволяющее осуществить предлагаемый способ, работает следующим образом.

При проведении измерений в режиме нагрева образцов стабилизатором мощности 5 задают необходимую мощность нагрева образцов, величину которой контролируют с помощью измерительно-регистрирующего устройства 8. Значение температуры каждого из двух образцов используется для нахождения среднего значения температуры образцов как среднего арифметического значения. Фиксируется величина мощности тепловыделения P_m и контролируется значение температуры образцов. Текущее значение температуры образцов используется для вычисления скорости изменения температуры измерительно-регистрирующим устройством 8. Мощность стабилизатора 5 обеспечивает величину установившейся температуры образцов 1, равную величине T_S, при этом мощность нагрева остается неизменной. На начальном линейном участке нагрева выполняется ряд измерений значений параметров с контролем границ линейного участка по величине перегрева образцов и продолжительности участка по соответствующим зависимостям, после этого определяется степень черноты или удельная теплоемкость. Необходимые измерения согласно предлагаемому способу завершены.

Таким образом, устройство для измерения степени черноты свободных поверхностей и покрытий твердых тел обеспечивает повышение точности определения степени черноты и упрощение устройства.

Изобретение относится к теплофизике и может быть использовано для определения радиационных характеристик поверхностей и покрытий твердых тел. Согласно заявленному способу определения степени черноты измеряют скорость изменения температуры и температуру образцов с покрытиями. Образцы изготовлены в виде двух одинаковых пластин с одинаковыми покрытиями, а в полости между данными параллельно установленными покрытиями наружу пластинами располагают нагреватель. Образцы устанавливают в воздушную среду, нагревают при постоянной мощности нагревателя. На линейном участке нагрева от температуры T_c до температуры T измеряют скорость нагрева образцов b_0. Степень черноты исследуемых образцов ε, перегрев в конце линейного участка нагрева ϑ₁ и продолжительность участка τ₁ определяют из соответствующих аналитических выражений. Кроме того, для другого варианта осуществления заявляемого способа вычисления по приведенным зависимостям для τ₁, ϑ₁, ε производят последовательно итерационным методом до получения сходимости по ε при заданном значении k для значений параметров, определяемых в пределах соответствующих линейных участков изменения температуры образцов. Также заявлено устройство для осуществления указанного способа. Технический результат - повышение точности определения степени черноты. 3 н. и 1 з.п. ф-лы, 5 ил., 4 табл.

1. Способ измерения степени черноты покрытий и свободных поверхностей твердых тел, при котором измеряют скорость изменения температуры и температуру образцов с покрытиями, отличающийся тем, что образцы изготовлены в виде двух одинаковых пластин с одинаковыми покрытиями, а в полости между данными параллельно установленными покрытиями наружу пластинами располагают нагреватель, устанавливают в воздушную среду, нагревают при постоянной мощности нагревателя, на линейном участке нагрева от температуры T_c до температуры T, измеряют скорость нагрева образцов b₀, а степень черноты исследуемых образцов £, перегрев в конце линейного участка нагрева ϑ₁ и продолжительность участка τ₁ определяют из выражений:

где k - заданное значение коэффициента (k≤0,1);
$$c_0=\frac{Q}{L\ast b_0}$$ - объемная теплоемкость образцов;
L - линейный размер;
$$\alpha =A_2{\left(\frac{{\vartheta }_1}{L}\right)}^{\frac{1}{4}}$$ - коэффициент теплоотдачи;
A₂- табличная функция;
ϑ_s=T_s-T_c - значение перегрева образцов, достигаемое в стационарном режиме в результате нагрева при заданной удельной мощности тепловыделений Q;
T_s - стационарное значение температуры образцов, достигаемое в результате нагрева при заданной удельной мощности тепловыделений Q;
T_c - температура окружающей среды;
σ - постоянная Стефана-Больцмана;
$${\overline{T}}_s=\left(T_c+\mathrm{0,5}{\vartheta }_1\right)$$ - среднее значение температуры поверхности образцов на линейном участке нагрева;
$${\alpha }_m=\sigma \frac{T^4-T_c^4}{T-T_c}$$ - максимальный коэффициент лучистого теплообмена абсолютно черного тела;
$$b_0=\frac{{\vartheta }_1}{{\tau }_1}$$ - скорость нагрева образцов на линейном временном участке нагрева.

2. Способ по пп.1, отличающийся тем, что вычисления по приведенным зависимостям для τ₁, ϑ₁, ε соответственно производят последовательно итерационным методом до получения сходимости по ε при заданном значении k для значений параметров, определяемых в пределах соответствующих линейных участков изменения температуры образцов.

3. Способ определения полной объемной теплоемкости образцов c₀, при котором измеряют температуру образцов и скорость ее изменения, отличающийся тем, что с целью упрощения способа используют значения температуры и скорости нагрева образцов на линейном участке нагрева b₀ от температуры T_c до температуры T, продолжительность которого τ₁ перегрев в конце линейного участка нагрева ϑ₁ и теплоемкость образцов исследуемых образцов c₀ определяют из выражений:

4. Устройство для измерения степени черноты покрытий и свободных поверхностей твердых тел, включающее образцы и средства для их установки, нагрева и измерения температуры образцов и скорости ее изменения, отличающееся тем, что с целью упрощения устройства и повышения точности измерений образцы изготовлены в виде двух одинаковых пластин с одинаковыми покрытиями, а в полости между данными параллельно установленными покрытиями наружу пластинами располагают нагреватель, устанавливают в воздушную среду, нагревают при постоянной мощности нагревателя, на линейном участке нагрева от температуры T_c до температуры T, скорость нагрева образцов b₀, а степень черноты исследуемых образцов ε, перегрев в конце линейного участка нагрева ϑ₁ и продолжительность участка τ₁ определяют из выражений:

где k - заданное значение коэффициента (k≤0,1);
$$c_0=\frac{Q}{L\ast b_0}$$ - объемная теплоемкость образцов;
L - линейный размер;
$$\alpha =A_2{\left(\frac{{\vartheta }_1}{L}\right)}^{\frac{1}{4}}$$ - коэффициент теплоотдачи;
A₂ - табличная функция;
ϑ_s=T_s-T_c - значение перегрева образцов, достигаемое в стационарном режиме в результате нагрева при заданной удельной мощности тепловыделений Q;
T_s - стационарное значение температуры образцов, достигаемое в результате нагрева при заданной удельной мощности тепловыделений Q;
T_c - температура окружающей среды;
σ - постоянная Стефана-Больцмана;
$${\overline{T}}_s=\left(T_c+\mathrm{0,5}{\vartheta }_1\right)$$ - среднее значение температуры поверхности образцов на линейном участке нагрева;
$${\alpha }_m=\sigma \frac{T^4-T_c^4}{T-T_c}$$ - максимальный коэффициент лучистого теплообмена абсолютно черного тела;
$$b_0=\frac{{\vartheta }_1}{{\tau }_1}$$ - скорость нагрева образцов на линейном временном участке нагрева.