Способ количественной оценки маскирующей способности аэрозоля и установка для его осуществления Российский патент 2024 года по МПК G01N21/21 

Изобретение относится к области физики, а именно к способам и устройствам для исследования или анализа материалов в потоке текучей среды с помощью оптических средств, то есть с использованием инфракрасных, видимых или УФ лучей с помощью фотоэлектрических средств обнаружения.

Применение маскирующих аэрозолей для противодействия техническим средствам разведки и управления оружием противника актуально и в настоящее время, поскольку даже высокоточное оружие наводится на цель оператором преимущественно визуально или посредством оптических средств в видимом диапазоне.

Сущность способа оценки маскирующей способности аэрозоля, выбранного в качестве ближайшего из аналогов [1] с использованием установки, описанной в патенте [2], заключается в том, что оценка производится посредством измерения коэффициента пропускания излучения через его слой с последующим расчетом массовой маскирующей способности по уравнению:

где ММС - массовая маскирующая способность, м²/г;

D - оптическая толщина (безразмерная величина);

ОПА - осажденная плотность аэрозоля, г/м².

Оптическая толщина рассчитывается по уравнению:

где - длина базы измерения, м;

τ_пр - коэффициент пропускания аэрозоля (безразмерная величина), который рассчитывается по уравнению:

где I_пад - поток излучения, падающего на слой аэрозоля, Вт;

I_пр - поток излучения, прошедшего через аэрозоль, Вт.

Осажденная плотность аэрозоля рассчитывается по уравнению:

где С_ср - средняя массовая концентрация аэрозоля на трассе, г/м³.

Для реализации указанного способа используется статическая установка экспериментальной оценки маскировки измерением ослабления света, представленная на фиг. 1, состоящая из: источника обычного света (1); аэрозольной камеры (АК) (2) в виде параллелепипеда, длина которого соответствует длине трассы; приемника света с фотоприемником (3) и микроамперметра для измерения потока света (4).

В этом методическом подходе измеряется один параметр - коэффициент пропускания аэрозольной завесы.

При несомненных достоинствах известного способа, используемого авторами изобретения [1], он имеет ряд недостатков и ограничений.

Исходя из того, что ослабление потока электромагнитного излучения аэрозольными средами обусловлено двумя процессами - рассеянием и поглощением частицами аэрозоля падающего излучения, один и тот же коэффициент ослабления может соответствовать различному вкладу процессов поглощения и рассеивания. То есть, два аэрозоля, для которых в ходе экспериментальных исследований получены одинаковые значения ММС, могут быть совершенно разными при их наблюдении в реальных условиях освещения и по-разному будут маскировать находящиеся за ними объекты.

В то же время АК, используемая в способе оценки маскирующей эффективности аэрозолей, не позволяет определять их маскирующие характеристики с учетом естественной освещенности и, соответственно, яркости аэрозольного облака.

Другим недостатком способа определения маскирующих характеристик аэрозолей является отсутствие четкой градации этих характеристик по отношению к дисперсности аэрозоля, а также разницы и сходства между непрозрачным и прозрачным аэрозолем, хотя и те, и другие способны обеспечить маскировку.

С учетом указанных недостатков и ограничений очевидна целесообразность разработки нового способа оценки маскирующих характеристик аэрозолей.

Решение поставленной задачи достигается тем, что в предлагаемом способе количественной оценки маскирующей способности аэрозоля по изменению величины и качества светового потока, проходящего через аэрозоль, согласно предлагаемому техническому решению определяют вероятности скрытия пространства частицами аэрозоля и искажения объекта и фона в результате отражения и преломления плоско поляризованного света на частицах аэрозоля, приводящих к изменению его первоначального направления распространения с одновременным изменением исходной плоскости поляризации.

Предложенная для осуществления способа установка для количественной оценки маскирующей способности аэрозоля состоит из АК в форме прямого параллелепипеда, источника и приемника света с фотоэлементом и микроамперметром для измерения светового потока и отличается тем, что на пути светового потока от источника обычного света установлены линзы для достижения изотропности пучка света и дифракционная решетка-поляризатор, а также тем, что приемное устройство выполнено в виде подвижного окуляра с открытым сектором и углом а, кратным 360°, тоже оснащенного дифракционной решеткой с направлением поляризации по центральному радиусу измерительного сектора, при этом измерение света микроамперметром, соединенным с фотоприемником, осуществляется при каждом повороте приемных секторов до совершения полного оборота приемного устройства.

Кроме того, согласно предложенному способу, измеряют величину светопотока при каждом повороте приемного устройства, затем, учитывая, что каждое измеренное значение светопотока отдельного сектора включает в себя светопоток, совпадающий с полярностью измеряемого сектора без искажения, и прибавки светопотоков, совпадающих с полярностью соседних секторов с учетом долевого вклада по формуле Малюса, получают систему N линейных уравнений, где N равно частному от деления двух «пи» на удвоенную величину угла а, с N неизвестными, характеризующими истинный светопоток в каждом секторе.

Далее, решая систему уравнений посредством последовательной замены неизвестных, определяют величину истинного светопотока первого сектора, который не изменил начально заданную полярность, и весь истинный прямой светопоток как в N раз увеличенный светопоток первого сектора. Вычитая его из суммарного светопотока перед второй дифракционной решеткой, определяют значение искаженного светопотока, а вычитая его из общего начального светопотока после первой дифракционной решетки, определяют значение потока скрытия объекта.

В качестве критериев количественной оценки маскирующей способности аэрозоля используют вероятности скрытия объекта, искажения и вероятность маскировки в целом по формулам:

где Р_с, Р_и, Р_м - соответственно вероятности скрытия объекта, искажения и вероятность маскировки в целом;

I₀, I_сум, I_пр - соответственно начальный, суммарный и истинный прямой светопоток.

Причинно-следственная связь между совокупностью существенных признаков заявляемого объекта и достигаемым техническим результатом показана в таблице 1.

Техническим результатом предлагаемого технического решения является повышение объективности оценки маскирующей способности аэрозоля за счет оценки истинного прямого и искаженного светопотока, учета влияния прозрачного и непрозрачного аэрозоля, а также возможного учета влияния плотности светопотока в зависимости от дисперсности аэрозоля.

При разработке предлагаемого технического решения были проведены следующие теоретические и экспериментальные исследования.

Сущность теоретических расчетов заключалась в оценке доли световых лучей, прошедших беспрепятственно через аэрозольное облако (АО). При этом АО математически моделировалось в виде множества частиц заданного радиуса, случайно и равномерно распределенных в пределах среза облака, с элементарной площадкой, перпендикулярной линии визирования, с плотностью потока (интегральной концентрацией), г/м² [3]. Статистическая обработка полученных теоретических результатов позволила получить следующую аналитическую зависимость вероятности скрытия (Р_с) объекта и фона аэрозолем в зависимости от плотности потока аэрозоля (интегральной концентрации по линии визирования - Δ, г/м²) и дисперсности частиц (5):

где а - параметр закона, м²/г (значения, зависимые от дисперсности аэрозоля: 1 мкм - (1,6684),

2 мкм - (0,8627), 5 мкм - (0,3267);

Δ - плотность потока аэрозоля по линии визирования, г/м².

Эквивалентность полученной теоретической и экспериментально подтвержденной зависимости (5) и закона Бугера-Ламберта-Бера является свидетельством объективности предложенного теоретического моделирования маскировки в части оценки доли скрытия пространства аэрозолем. Анализ зависимости (5) показывает, что при снижении размеров частиц аэрозоля вдвое, при равных концентрациях и длине линии визирования, вероятность скрытия возрастает почти в два раза. Таким образом, не учет размера частиц является существенным недостатком способа [1].

Для маскировки объектов в настоящее время используются составы, формирующие белые (прозрачные) и черные дымы. Их действие различается тем, что черные дымы поглощают все кванты света, попавшие на частицы аэрозоля. Отсюда следует, что маскировка объекта этими дымами может характеризоваться долей скрытия (экранирования) пространства между наблюдателем и объектом частицами дыма. Кванты света, не задевшие аэрозоль, несут в себе изображение объекта за вычетом закрытой доли пространства. Математический расчет доли скрытия маскируемого объекта (попадания квантов света на частицы непрозрачного аэрозоля) в зависимости от дисперсности аэрозоля и плотности его потока по линии заключался в оценке доли световых лучей, прошедших беспрепятственно через аэрозольное облако.

Необходимо выделить кванты, свободно прошедшие через АО, и встретившие частицы аэрозоля, но не задевшие аэрозоль кванты, и дошедшие беспрепятственно по прямой до глаз наблюдателя или окуляра оптического прибора, которые могут характеризоваться величиной прямого света - I_пр. Если из общего потока света (I_o) до АО вычесть прямой свет (I_пр) и разделить последнее на I_o, то полученное частное будет соответствовать доле квантов, задевших аэрозольные частицы, что соответствует скрытию объекта. Черным аэрозолем все эти кванты поглощаются. Эта величина и есть вероятность скрытия объекта (Р_с), поскольку имеет статистический характер:

Вероятность скрытия (доля квантов, встретивших аэрозоль) теоретически совпадает для черного и прозрачного аэрозоля при равных условиях (дисперсности и плотности потока). Эта же доля квантов, встретивших прозрачный аэрозоль, после многократного отражения от частиц аэрозоля и преломления при прохождении через них, разделяется на две части. Первая часть квантов, подвергнутая рассеиванию и отражению частицами АО, теряется в пространстве в стороны и назад. Вторая часть этих же квантов попадает в глаз наблюдателя (окуляр оптического прибора), но в связи с изменением направления, проецируются на другие участки фона или объекта, что приводит к искажению наблюдаемой области фона и объекта. Доля квантов света (I_и) от общего светового потока (I_o), искажающих объект и фон, также имеет статистический смысл и названа нами вероятностью искажения (Р_и).

Теоретическая доля квантов, искажающая объект (Р_и), не может быть выше скрытия (Р_c), так как доля этих квантов арифметически состоит из встретивших аэрозоль, за вычетом тех, которые из этого облака рассеиваются в пространстве. Таким образом, прозрачный аэрозоль к вероятности скрытия объекта черным аэрозолем (при прочих равных условиях) добавляет вероятность его искажения, что в целом повышает вероятность маскировки объекта прозрачным аэрозолем по сравнению с черным. Следует подчеркнуть, что носителем визуальной информации об объекте или фоне являются не отдельные кванты света, а их агломераты, называемые пикселями, которые должны иметь угловой размер, достаточный для восприятия глазом человека. Для формализации процесса маскировки аэрозолями, допустимо употреблять термин квант (или единичный световой луч), являющийся минимальной составляющей видимого света, взаимодействующего с аэрозолем, подразумевая, что совокупность этих квантов формирует световые потоки, о свойствах которых идет речь.

Предлагаемый аналитический вид зависимостей вероятностей скрытия (Р_с), искажения (Р_и) и их совместного маскирующего действия (Р_м) прозрачным аэрозолем, как независимых событий, может быть выражен следующим образом:

Р_м=Р_с+Р_и-(Рс⋅Ри) (8)

Способ экспериментальной оценки маскировки измерением ослабления света, предложенный в учебниках Г. Лучинского и Ю. Вейцера [4], [5], практически сохранился до сих пор, при этом используют установку, выбранную в качестве ближайшего из аналогов, фиг. 1. Главные составляющие установки: АК с наблюдаемым объектом (2), источник света (1) и регистратор характеристик изменяемого аэрозолем света в виде фотоэлемента (3) и микроамперметра (4). Принципиальные отличия заключаются в том, что измеряется, и как, а также - какие исходные параметры учитываются при этих измерениях. Однако, измерение изменения доли ослабления светового потока для оценки маскировки, так же, как и тезис о том, что основой маскировки является яркость аэрозоля, без учета прямых и искаженных лучей, является ошибочным [5]. Характеристика яркости как основная по влиянию на маскировку используется и авторами патента [1]. Предложенный теоретический подход оценки маскировки посредством учета свободно проходящего света и искаженного был приведен в [5].

Для расширения понимания взаимодействия вероятности скрытия и искажения можно привести пример с прозрачным и матовым стеклом обычной электролампочки. При прозрачном стекле вся конструкция внутри баллона легко наблюдаема при освещенности от спирали. При матовом стекле ничего не видно. Очевидно, что матовое стекло не пропускает прямые кванты, поэтому вероятность скрытия равна единице. Все лучи, прошедшие через матовое стекло искажены, при этом независимо от доли пропускания начального светового потока матовым стеклом (и яркости этого стекла) достигается полная маскировка. В соответствии с предложенной нами ранее зависимостью (8), суммарная вероятность маскировки:

Данный пример подтверждает, что оперирование долей пропускаемого света через аэрозоль без учета прямых и искаженных лучей, для оценки качества маскировки аэрозолями, недостаточно. И главное утверждение авторов учебника 1947 г. [5] о маскировке аэрозолем только за счет яркости - неполное. Авторы патента [1] также не учитывают прямой и искаженный свет, а значит, в результате своих экспериментов не могут получить полные и объективные исходные данные, влияющие на эффективность маскировки.

Исходя из приведенного понятия формирования величин скрытия и искажения объекта и фона, при прохождении света через АО, можно представить графическое отображение этих функций на фиг. 2, как изменение величины доли скрытия (Р_с), искажения (Р_и) и суммарной вероятности маскировки (Р_м) прозрачным аэрозолем от плотности потока аэрозоля (А). Таким образом, в соответствии с предлагаемым подходом оценки маскировки, основой ее является скрытие объекта и фона, которая эквивалентна для прозрачного и черного аэрозоля, но для прозрачного дополняется искажением, которое визуально сопровождается свечением (яркостью облака по терминологии авторов [5]), поскольку прозрачный аэрозоль и пропускает световые лучи, и рассеивает их во все стороны. Их этого следует, что яркость является вторичным фактором маскировки, первичным или основой маскировки является скрытие, а значит авторы в [5] были правы, когда указывали на два фактора маскировки: задержку и изменение направления (искажения - по предлагаемой терминологии) прямых лучей.

Любая теория обусловливает необходимость ее математического и экспериментального подтверждения. В этой связи существует возможность определения доли квантов искажения, преодолевших облако прозрачного аэрозоля после отражения и преломления. Для этого необходимо использование поляризованного света, то есть сохраняющего направления электрической и магнитной составляющих при свободном прохождении в пространстве, и изменяющего плоскость поляризации при встрече с прозрачными частицами аэрозоля в процессе преломления и отражения от частиц аэрозоля [6]. Наиболее простой способ получения поляризованного света - использование дифракционной решетки.

Поляризованный свет позволяет прогнозировать (рассчитывать) поведение кванта в зависимости от угла падения на сферическую частицу аэрозоля по отношению к нормали в точке встречи. Результат: отражение или преломление кванта определяется законом Брюстера [6], который применим к разделам фаз между конкретной жидкостью и воздухом, и наиболее изучен по отношению к воде. Для выполнения этого закона в случае аэрозолеобразующих составов (АОС) необходимо использовать поляризованный свет, направляя его на поверхность раздела фаз «воздух-АОС», изменяя угол падения с одновременным поворотом направления поляризации относительно оси. В результате эксперимента необходимо получить критические значения угла падения поляризованного света и направления плоскости поляризации относительно плоскости АОС, когда наблюдается переход от преломления к отражению (и наоборот).

Алгоритм математического определения доли искажения фона и объекта при прохождении квантов через АО с использованием ПЭВМ разработан. Но в данной работе он не рассматривается. Подчеркнем, эти теоретические расчеты базируются на условии, что прямой и обратный ход световых лучей совпадает, поэтому можно рассчитывать ход квантов от зрачка наблюдателя (окуляра оптического прибора) к объекту, расположенному за АО.

Для количественной экспериментальной оценки долей прямых и искаженных световых потоков предлагается использовать свойства поляризованного света. Предлагаемая для эксперимента установка экспериментального установления вероятности скрытия и искажения объектов прозрачными аэрозолями с использованием поляризованного света, фиг. 3, включает: -обычный источник света (1) с линзами (на фиг. 3 не показаны) для достижения изотропности пучка света;

- дифракционная решетка (6), преобразующая обычный свет в поляризованный для облучения АК (2);

- фотоприемник (3), выполненный в виде подвижного окуляра с открытым сектором и углом а (кратным 360°), также оснащенного дифракционной решеткой, с направлением поляризации по центральному радиусу измерительного сектора (5) (фиг. 4);

- микроамперметр (4), соединенный с фотоэлементом (3) приемного устройства.

При прохождении квантов через аэрозоль, часть из них (не задевшая частицы), сохранит вертикальную плоскость поляризации. Другая часть после неоднократного преломления и отражения изменит плоскость поляризации.

Цель эксперимента заключается в определении доли прямых и искаженных квантов, определяющих вероятности скрытия и искажения объекта (фона), после прохождения света через АК.

Пример осуществления способа

Значение поляризованного светопотока после первой дифракционной решетки перед АК обозначим как I_o, фиг. 3.

Вместо величины светопотока (люмены, Вт/м²⋅ср) можно использовать значения величины электротока (миллиамперы), если измерительный прибор проградуирован в относительных значениях светопотока. При этом удобнее работать с прямо пропорциональной их зависимостью, что достижимо при небольших значениях светового потока.

Сущность эксперимента на предлагаемой установке заключается в том, чтобы осуществить замер светопотока при изменении положения приемного сектора а при полном обороте (два «пи»), последовательно поворачивая приемный окуляр на шаг а, фиг. 4.

При каждом повороте поляризационного фотоприемника (фиг. 4) измеряется величина светопотока I_i(a). При этом необходимо зафиксировать результаты и выполнить математическую обработку измерений.

Сущность математической обработки заключается в следующем: каждому сектору с порядковым номером i соответствует часть измененного от начальной заданной плоскости поляризации света после АК, совпадающая с направленностью центрального радиуса сектора. Эта часть светового потока проходит через второй поляризатор без уменьшения своей величины. Но кроме света, совпадающего по полярности измерительного сектора, в данный i-тый сектор попадают световые потоки, совпадающие с направлением соседних секторов (по центральному их радиусу), при этом величина их вклада в общий измеренный световой поток сектора измерения определяется известным законом Малюса [6]. Вид функции доли пропускания поляризованного света от угла поворота приемного устройства (функция Малюса, cos² α) представлен на фиг. 5.

Обозначим направления секторов фотоприемника следующим образом (при условии: α=30°). Первый измерительный сектор от -15° до +15°. Далее по часовой стрелке: 2, 3, и т.д. по 12 включительно, фиг. 6. При осуществлении измерений светового потока последовательно с первого сектора: можно обозначить полученные результаты как:

При этом следует понимать, что светоприемный окуляр первого сектора «работает» или осуществляет измерения попарно с сектором №№7; 2 с 8; 3 с 9; 4 с 10; 12 с 6; 11 с 5 соответственно, что в сумме составит 6 измерений.

Принимая во внимание, что каждое измеренное значение светопотока сектора i складывается с учетом прибавки от соседних секторов по формуле Малюса - F_(j-30), можно получить систему уравнений (10), для определения шести неизвестных: истинного направления поляризованного потока (совпадающего с направленностью центрального радиуса i-го сектора) в каждом секторе - I_ист(i), фиг. 6.

где - истинное значение светопотока, соответствующее данному сектору (центральному радиусу сектора) поляризации, совпадающее с положением приемного сектора, а все слагаемые составляют вклад лучей, совпадающих с направлениями всех соседних секторов поляризации в величину измеренного светопотока данного сектора по зависимости Малюса;

- значение функции Малюса для учета вклада соседних секторов поляризации с шагом измерений 30° (кратность шага j отсчитывается вправо-влево от измеряемого сектора). Это необходимо, чтобы определить величину светопотока в первом секторе, соответствующего прямым лучам (не изменившим начальную полярность после первой дифракционной решетки и прохождения аэрозоля), чтобы затем вычислить вероятность скрытия по предложенным ранее зависимостям (6)-(8).

Полученная система шести линейных уравнений с шестью неизвестными имеет решение посредством последовательной замены неизвестных.

Полученная расчетным способом величина I_i(ист) первого сектора соответствует прямым лучам, не изменившим начальную плоскость поляризации, то есть прошедших свободно через аэрозоль. Если источник света изотропный, то в силу его однородности общая величина света прямых лучей прошедших через все сектора (соответствует 360°) должна быть кратной количеству измерений, то есть в рассматриваемом случае - шести:

)

Поскольку светопоток после АК суммарно состоит из прямых и искаженных квантов (I_сум, фиг. 3), то, измерив его величину после АК перед второй дифракционной решеткой (I_сум), можно получить значение искаженного потока:

Полученные значения световых потоков по уравнениям (11), (12) позволяют определить вероятность скрытия, искажения и маскировки в целом по зависимостям, представленным ранее (6)-(8).

Возможные погрешности. В результате многих отражений и преломлений существует вероятность того, что конечная плоскость поляризация кванта будет близка к исходной, то есть вертикальной. Очевидно, что, чем больше секторов, тем меньше погрешность. При этом растет количество уравнений и неизвестных. Исходя из того, что в ходе прохождения света через АК, вероятность изменения полярности света вправо и влево от вертикали на угол плюс-минус a j будет одинаковой, фотоприемник удобнее делить на равное нечетное количество секторов в пределах 180°, в которых проводятся измерения. Тогда измерения по соседним симметричным секторам будут равными (в пределах погрешности измерений), что приведет к снижению почти вдвое количества неизвестных, и решение системы уравнений (10) упростится.

Источники информации

1. Патент RU №2376583 С2, МПК G01N 21/53. Заявка 2007149500/28 от 27.12.2007. Опубликовано 20.12.2009 г. Авторы: Засидателев В.Б.; Козлов С.Н.; Болотов А.В.; Решетник А.С.; Тучин Н.А.; Болсуновский С.В.

2. Патент RU №89694 U1, МПК G01D 21/02. Заявка 2008134982/22 от 26.08.2008. Опубликовано 10.12.2009 г. Авторы: Засидателев В.Б.; Козлов С.Н.; Болотов А.В.; Решетник А.С.; Ивлев А.А.

3. Колесников Д.П. Влияние дисперсности аэрозоля на его маскирующую способность. / Д.П. Колесников, И.В. Артамонов, Д.Н. Буряк, М.А. Голышев, В.Н. Пенязь // Вестник войск РХБ защиты №3 - 2021. - С. 260-281.

4. Вейцер Ю.И., Лучинский Г.П. Химия и физика маскирующих дымов. М: Государственное издательство оборонной промышленности, 1938. - 323 с.

5. Вейцер Ю.И., Лучинский Г.П. Маскирующие дымы. М: Государственное научно-техническое издательство химической литературы, 1947. - 208 с.

6. Родионов С.А. Учебник по курсу «Основы оптики». Конспект лекций. - СПб: СПб ГИТМО (ТУ), 2000. - 167 с.

Изобретение относится к области измерительной техники и касается способа количественной оценки маскирующей способности аэрозоля. При осуществлении способа световой поток от источника излучения преобразуют с помощью системы линз и первой дифракционной решетки-поляризатора в плоскополяризованный изотропный световой поток и направляют через исследуемый аэрозоль. Прошедший через аэрозоль световой поток измеряют с помощью приемного устройства, выполненного в виде оснащенного второй дифракционной решеткой-поляризатором подвижного окуляра с приемными секторами, один из которых выполнен открытым, причем угол при вершине секторов является кратным 360°, а направление поляризации второй дифракционной решетки-поляризатора совпадает с центральным радиусом открытого сектора. Измерение величины светового потока осуществляется при каждом повороте приемного устройства до совершения полного оборота приемного устройства. По измеренным величинам светового потока определяют вероятности скрытия пространства частицами аэрозоля и искажения объекта и фона в результате отражения и преломления плоскополяризованного света на частицах аэрозоля. Технический результат заключается в повышение объективности оценки маскирующей способности аэрозоля. 2 н. и 3 з.п. ф-лы, 6 ил., 1 табл.

1. Способ количественной оценки маскирующей способности аэрозоля по изменению величины светового потока, проходящего через аэрозоль, отличающийся тем, что световой поток от источника излучения преобразуют с помощью системы линз и первой дифракционной решетки-поляризатора в плоскополяризованный изотропный световой поток, направляют плоскополяризованный изотропный световой поток через исследуемый аэрозоль и измеряют прошедший через аэрозоль световой поток с помощью приемного устройства, выполненного в виде оснащенного второй дифракционной решеткой-поляризатором подвижного окуляра с приемными секторами, один из которых выполнен открытым, причем угол а при вершине секторов является кратным 360°, а направление поляризации второй дифракционной решетки-поляризатора совпадает с центральным радиусом открытого сектора, при этом измерение величины светового потока, осуществляется при каждом повороте приемного устройства до совершения полного оборота приемного устройства, и по измеренным величинам светового потока определяют вероятности скрытия пространства частицами аэрозоля и искажения объекта и фона в результате отражения и преломления плоскополяризованного света на частицах аэрозоля, приводящих к изменению его первоначального направления распространения с одновременным изменением исходной плоскости поляризации.

2. Способ по п. 1, отличающийся тем, что измеряют величину светопотока при каждом повороте приемного устройства, затем, учитывая, что каждое измеренное значение светопотока отдельного сектора включает в себя светопоток, совпадающий с полярностью измеряемого сектора без искажения, и прибавки светопотоков, совпадающих с полярностью соседних секторов с учетом долевого вклада по формуле Малюса, получают систему N линейных уравнений, где N равно частному от деления двух «пи» на удвоенную величину угла а, с N неизвестными, характеризующими истинный светопоток в каждом секторе.

3. Способ по п. 2, отличающийся тем, что, решая систему уравнений посредством последовательной замены неизвестных, определяют величину истинного светопотока первого сектора, который не изменил начально заданную полярность, и весь истинный прямой светопоток как в N раз увеличенный светопоток первого сектора; вычитая его из суммарного светопотока перед второй дифракционной решеткой-поляризатором, определяют значение искаженного светопотока, а вычитая его из общего начального светопотока после первой дифракционной решетки-поляризатора, определяют значение потока скрытия объекта.

4. Способ по п. 3, отличающийся тем, что в качестве критериев количественной оценки маскирующей способности аэрозоля используют вероятности скрытия объекта, искажения и вероятность маскировки в целом, рассчитываемые по формулам:

где Р_с, Р_и, Р_м - соответственно вероятности скрытия объекта, искажения и вероятность маскировки в целом;

I_o, I_сум, I_пр - соответственно начальный, суммарный и истинный прямой светопоток.

5. Установка для количественной оценки маскирующей способности аэрозоля, содержащая аэрозольную камеру в форме прямого параллелепипеда, источник света, приемное устройство с фотоприемником и соединенным с ним микроамперметром для измерения светового потока, отличающаяся тем, что на пути светового потока от источника света до аэрозольной камеры установлены линзы для достижения изотропности пучка света и первая дифракционная решетка-поляризатор, а также тем, что приемное устройство выполнено в виде подвижного окуляра с приемными секторами, один из которых является открытым сектором, причем угол при вершине секторов а является кратным 360°, кроме того, приемное устройство оснащено второй дифракционной решеткой-поляризатором с направлением поляризации по центральному радиусу открытого сектора, при этом измерение света микроамперметром, соединенным с фотоприемником, осуществляется при каждом повороте приемных секторов до совершения полного оборота приемного устройства.