Способ измерения расстояния в среде,обладающей дисперсией Советский патент 1984 года по МПК G01S13/08 

11 Изобретение относится к радиотехнике и может быть использовано для измерения расстояния между двумя объектами в том случае, когда среда распространения обладает дисперсией Известен способ определения дальности фазовым методом, основанный на измерении в точке, дальность до кото рой измеряется, разности фаз между колебаниями нескольких передающих опорных станций и вычислении расстоя ния по данным измерениям СП. Однако при этом число опорных станций должно быть достаточно велико ( 3). , Наиболее близким к изобретению является способ измерения расстояния в среде, обладающей дисперсией, основанный на излучении двух колебаний из одной опорной точки, приёме этих колебаний и определении расстоя ния по разности фаз между принятыми колебаниями С23. Однако известный способ имеет ог раниченное применение в том случае, когда среда распространения обладает дисперсией. Цель изобретения - расширение диа пазона измеряемых расстояний. Указанная цель достигается тем, что согласно способу измерения расстояния в среде, обладающей дисперсией, основанному на излучении двух колебаний из одной опорной точки, приеме этих колебаний и определении расстояния по разности фаз между при нятыми колебаниями, формируют из одного опорного сигнала два. колебания с кратными частотами, а расстояние г определяют по формуле аф (V, где Аф - дополнительная разность фа в точке приема между колеб ниями с частотами ( п(а)д; и) - частота первого излучаемог колебания; 2 частота второго излучаемог колебания; п - целое натуральное число, р ное 2, 3 ... ; v - фазовая скорость распространения колебаний частоты ц V2 - фазовая скорость распространения колебаний частотый 12 На фиг. 1 представлены эпюры излучаемых колебаний; на фиг. 2 - эпюры принимаемьк колебаний. Способ измерения расстояния в среде, обладающий дисперсией, основан на следующем. Из опорной точки с помощью передатчика непрерывно излучают два колебания кратных частот (фиг. 1), которые формируются из одного опорного сигнала и (t) A..Sin(oD,t); Uj (t)B-Sin(nao,t). В результате этого моменты перехода колебаний через нулевой уровень для обоих колебаний оказываются жестко привязанными, и разность фаз между этими колебаниями в моменты 1 ., где Т кратна 2, Вследствие разной скорости распространения колебаний с частотами и и п ( между ними появляется дополнительный сдвиг фаз Aif U t (й (фиг. 2) для тех же моментов времени, измеряя который, определяют ис1комое расстояние. Напряженности полей излучаемых коебаний и (t) и U2(t) определяются выражениями Е Ед-31п(й5, t -Й, Eg, Sin(i)2t г - искомое расстояние; фазорые скорости колебаний (а)( и (а) 2 Дополнительная разность фаз в точе приема между колебаниями с частоами (аЗ, иСиЗ, обусловленная разной коростью распространения волн, равна - л са). Измеряя дополнительную разность аз принимаемых колебаний, по формуеЛ 2 пределяют искомое расстояние. Сравнительный анализ показал, что спользование зависимости фазовой скорости распространения излучаемых олебаний от длины волны позволяет асширить диапазон измеряемых растояний в среде, обладающей дисперсией.

СПОСОБ ИЗМЕРЕНИЯ РАССТОЯНИЯ В СРЕДЕ, ОБЛАДАЮЩЕЙ ДИСПЕРСИЕЙ, основанный на излучении двух колебаний из одной опорной точки, приеме этих колебаний и определении расстояния по разности фаз между принятыми колебаниями, отличающийся тем, что, с целью расширения диапазона измеряемых расстояний, формируют из одного опорного сигнала два колебания с кратными частотами, а-рас стояние г определяют по формуле г- , где л tp - дополнительная разность фаз в точке приема между колебаниями с частотами и&ц и (a),; 1 - частота первого излучаемого колебания; СЙ2 - частота второго излучаемого колебания; п - целое натуральное число, равное 2, 3 ... ; (Л V, - фазовая скорость распространения колебаний частоты дЗ. ; V2 - фазовая скорость распространения колебаний часто. ты W, . 00 65