положение относительно ослабителя и фотоприемника подчи1гены новым расчетным соотношениям. Этими мерами обеспечивается частичное устранение зависимости измер-яемой энергии от положения пучка излучения в плоскости апертуры блока и становится возможньм расширение диапазонов размеров и перемещений поступающих на вход пучков излучения. Оптический блок применяться в качестве оптической части фотометров, измеряющих энергию широких пучков, или с флуктуирующей в пространстве диаграммой направленности. 1 з.п. ф-лы, 2 ил.
название | год | авторы | номер документа |
---|---|---|---|
Теневой способ контроля оптических элементов | 1983 |
|
SU1330519A1 |
ОПТИЧЕСКАЯ СИСТЕМА КООРДИНАТОРА | 1986 |
|
SU1841052A1 |
Углоизмерительный прибор | 2018 |
|
RU2682842C1 |
Устройство для определения коэффициента отражения диффузно отражающих объектов | 1986 |
|
SU1427249A1 |
Углоизмерительный прибор | 2019 |
|
RU2713991C1 |
ЛАЗЕРНОЕ ПРИЕМНОЕ УСТРОЙСТВО | 2015 |
|
RU2584185C1 |
Устройство для определения пространственно-энергетических характеристик лазерного излучения | 1988 |
|
SU1539541A1 |
СПОСОБ ЛАЗЕРНОЙ ЛОКАЦИИ И ЛОКАЦИОННОЕ УСТРОЙСТВО ДЛЯ ЕГО ОСУЩЕСТВЛЕНИЯ | 2003 |
|
RU2249234C1 |
Управляемый оптический ослабитель | 1987 |
|
SU1437823A1 |
СИСТЕМА ОБНАРУЖЕНИЯ СВЕТЯЩИХСЯ ОБЪЕКТОВ | 2016 |
|
RU2659615C2 |
Изобретение относится к измерительной технике, в частности к технике измерения энергетических параметров пучков оптического излучения. Целью является повышение точности измерения энергий пучков излучения размером больше размера приемной площадки фотоприемника. Оптический блок состоит из бленды 1, диффузно-рассеивающего ослабителя 2, диафрагмы 3 и фотоприемника 4. Новым в блоке является оригинальная объемная форма диафрагмы, расположение в одной из плоскостей диафрагмы четырех идентичных фигурных отверстий, а так же то, что размеры элементов диафрагмы и ее расположение относительно ослабителя и фотоприемника подчинены новым расчетным соотношениям. Этими мерами обеспечивается частичное устранение зависимости измеряемой энергии от положения пучка излучения в плоскости апертуры блока и становится возможным расширение диапазонов размеров и перемещений поступающих на вход пучков излучения. Оптический блок может применяться в качестве оптической части фотометров, измеряющих энергию широких пучков, или с флуктуирующей в пространстве диаграммой направленности. 2 ил.
20
25
Изобретение относится к измеритель-15 ной технике в частности техники измеения энергетических параметров пучков оНтического излучения.
Целью является повышение точности измерений пучков излучения диаметром свыше 10 мм«
На фиг. .1 представлена схема-оптического -блока; на фиг. 2 - конс.трук- ция диафрагмы
Блок (фиг.. 1) состоит из светозащитной бленды 1, рассеивающего ослабителя 2, диафрагмы 3 и фотодиода 4. Светозащитная бленда служит для устранения паразитных боковых засветок рассеивающего ослабителя 2, который представляет собой пластину из диф- фузно-рас.сеивающего материала произвольной, .например круглой или квадратной формы. Оптимальная с точки- зрения погрешности измерения форма - квадратная. Диафрагма 3 выполнена в виде полой усеченной пирамиды с квадратными основаниями с размерами сторон (Ъ + с) 2 и 2с и высотой А . 3 плоскости большего основания пирамиды расположены четыре симметричных фигурных отверстий высотой г, обращенных вершинами к центру- диафрагмы Расстояние .от вершины каждого отверстия до центра диафрагмы Ъ + с. Диафрагма 3 может быть выполнена методом штам- повки и выр.убки из тонкой- листовой стали. Фотодиод 4 выполнен с квадратной приемной площадкой, стороны которой параллельны сторонам оснований . диафрагмы 3 и осям рассеивающего ослабителя 2. Все конструктивные эле- менты расположены на одной оптической осио Конструктивные параметры устройства связаны соотношениями. Конфигурация фигурных отверстий описьшается функцией.
Блок (фиг. 1) работает следующим
образом.
Пусть распределение плотности энергии в сечении пучка излучения на по- ,верхности рассеивающего ослабителя 2 описьшается функцией f(x, у), где х и у - координаты точки в плоскости ослабителя 2.
Поток излучения из элементарной площадки dS ослабителя 2, проходящий на приемную площадку фотодиода 4, описывается формулой
df В.. dS О.-
(1)
где В - яркость излучения;
О. - телесный угол, в котором рас- пространяется поток излучения от элементарной площадки dS до приемной площадки фотодиода;
U - угол между нормалью к ослабителю 2 и направлением из точки ослабителя с координатами X, у в центр приемной площадки фотодиода.
В
IP- f W А (х, у) . J ,.ч
д.S
(2)
где I /S - сила света в направлении нормали к рассеивателю 2 с eдиниць площадки S ос- лабителя 2, пропорциональная плотности энергии в - точке ослабителя 2 с координатами X и у;.
А - коэффициент пропорциональности, характеризующий соотношение между световыми и энергетическими единицами измерения; . .
f (Ц)) - индикатрисса рассеивания материала ослабителя 2.
fed) с учетом (2) получают
1) А. f(x, y)-Q. f(q) - dS . (3)
Для
свисающего материала
f{l|)) const, Torha
Обозначим и координаты в плоскости диафрагмы 3, соответствующие
. . .. . 4- j J Dd JL 1
ламбертовского (диффузного) рас- координатам ослабителя х и у и связанные с ними следующими соотношениями:
10
(9)
2 1 1 - . I 2 la
1Ф A f(x, y)Q.) dS.(4)
Из определения телесного угла 52
( (а + 1,,)2
(5)
где Cj площадь основания, на кото-20
рое опирается телесный угол,Поток пр.оходит через центральа - расстояние от ослабителя 2ное отверстие диафрагмы 3 и не зави™
до первой поверхности диаф-сит от координат х, у элементарной
рагмы 3;площадки (фиг. 1). Поток d , расIj - расстояние от первой плоско-25 пространяется в телесном угле, опирасти диафрагмы 3 до приемнойющемся на площадку G g в плоскости поверхности фотодиода 4. фотодиода 4 3 (3) получают .
d(p dip, + 4 d(p. (11)
A- f(x, y)
(a 4 1 ). ° V j
s (6)
CP /( 1)/
I x2 + у2 + (a + 1J2 /
1
х + у (а + 1)2
+ 1
(7)
Тогда
Р А f (х, у)
(а + 1,)
(а + 1) dS xz + y2 + (а + lj)2 j 2
Af(x, у) б (a + IJ
x2 + у2 + (a + l)iJ 2
;i геометрических построений
50
S (pj
Гт) d
( (14)
(8)
a + 1„ 4 г2
б t 4.(.±).4
V a / 1
И; геометрических построений
(фиг. 1) следует, что величина пло- 55 хГ 2j g In 41 щади 0 зависит от координат х, у эле- 2 4 1 2 4
ментгрной площадки dS. Это обеспечи вается формой диафрагмы 3 и расположением конструктивных элементов устройГ я Используя соотношение - :г-г
t 3 т Хр
16084356
ства в соответствии с соотношениями, приведенньми в формуле, изобретения.
Обозначим и координаты в плоскости диафрагмы 3, соответствующие
. . .. . 4- j J Dd JL 1
координатам ослабителя х и у и связанные с ними следующими соотношениями:
(9)
2 1 1 - . I 2 la
Площадь (j основания телесного угла можно представить как
б , (У. XtD Соответств енно весь поток dp мсхно представить как сумму
d(p dip, + 4 d(p. (11)
30
)i.,.
(12)
Поток d (pу проходит через фигурные отверстия, расположенные вертикально, и создает на приемной площадке фото- 35 диода освещенный участок площадью СГ
Г
,-: (Г I
УЗ
ТГг) ч,
(13)
45
Аналогично создает освещенный участок площадью
S (pj
Гт) d
( (14)
a + 1„ 4 г2
б t 4.(.±).4
V a / 1
Г я Используя соотношение - :г-г,
t 3 т Хр
получают из (14) выражение,подставляя которое в (8) получают
d
At f(x- 2) (а 4- 1,)2
2 х2yZdS
-
(16)
.ха + у2 + (а +
f . 2
О х, у; - j-x2 + у2 + (а + 1)
(17)
где S методическая погрешность мерения энергетических.пара- .метров, эависящая от коорди-- нат X, у.
Рассчитывают максимальное значение для различных значений конструктивных параметров у блока. Для точек -на оси X или у 0. При угле поля зрения фотометраЫ. ± 21,8, §-не превышает 2,9%.
Для протяженных.размеров.пятна излучения в плоскости ослабителя 2 по- ток излучения, попадающий на прием- ную площадку фотодиода, равен
d 1ГТТ)
-lS(x, y)f(xi y)ds
At2 -
5
X Шоо
где A
(a + 1)2
J(x, y)f(x, y)dS,
m.p- энергия излучения. , Из (18) следует, что поток / не , зависит от координат точек пятна из- лучения. Предлагаемьй блок позволяет измерять энерг.етические характеристи ки пучков излучения в широком диапазоне расходимост ей и флуктуации ОДН. Каждая конкретная конструкция рассчи тывается по формулам, исходя из требований к полю зрения прибора, габаритам и погрешности.
Формула изо б р е т е н и.я
0
5
ром больше аазмера приемной площадки фотоприемника,приемная площадка фотоприемника выполнена квадратной, диафрагма выполнена в виде полой усеченной пирамиды с квадратными основаниями, размерами сторон 2 (Ь + с) и 2с высотой Д, ось которой совпадает с оптической осью блока, при этом в поверхности, лежащей в плоскости больше-® го основания пирамиды, выполнено четыре симметричных относительно оптической оси блока фигурных отверстия высотой г, вершины которых прим 1кают к большему основанию пирамиды, обращены . к центру основания пирамиды и распо- ложены от него на расстоянии b с, стороны оснований пирамиды, а также оси симметрии фигурных отверстий па-- раллельны соответствующим сторонам приемной площадки фотоприемника, при этом расстояние а от диффузного рас- сеивателя до поверхности диафрагмы, содержащей фигурные отверстия, расстояние 1| от меньшего основания пирамиды диафрагмы до.плоскости фото- приемника связаны с конструктивными параметрами блока следующими соотношениями:
30
R
:- b t
a + 1,
b + с
Rl b+c 1; - 1 a+1 t 1
2с - размер центрального квадратного отверстия диафрагмы в задней плоскости диафрагмы где 2R - размер диффузного рассеивателя;2t - сторона приемной площадки
фотоприемника.
()
2 So , fc-3 Р„ .
),
где So (Ъ + с)2;
- координата в плоскости фигурных отверстий диафрагмы.
z
z
Фи&.2
N
.
Гученко С | |||
Ф | |||
и др | |||
Измерительно- регистрирующий комплекс для измерения прастранственно-энергетических пара - метров импульсного излучения | |||
Способ гальванического снятия позолоты с серебряных изделий без заметного изменения их формы | 1923 |
|
SU12A1 |
Тезисы докладов | |||
Н., 1985, с | |||
Способ прикрепления барашков к рогулькам мокрых ватеров | 1922 |
|
SU174A1 |
Бухштаб М | |||
А | |||
и др | |||
Малогабаритные фотометры широкого применения типа ФШ | |||
- В сб.: Импульсная фотометрия, вып | |||
Печь для непрерывного получения сернистого натрия | 1921 |
|
SU1A1 |
Фальцовая черепица | 0 |
|
SU75A1 |
Авторы
Даты
1990-11-23—Публикация
1988-12-29—Подача