Известные способы измерения гальвано- и термомагнитных эффектов в проводниках первого рода сложны в осуществлении и требуют высо1коквалифицированного обслуживания.
Предлагаемый способ упрощает процесс измерения и отличается от из:Бестиых тем, что исследуемый образец подвергают последовательно суммирующемуся воздействию теплового поля, магнитного, электрического и далее последовательно снимают магнитное и электрическое поля, регистрируют во времени изменение результирующей величины э.д.с. и о каждом эффекте судят по граничным точкам переходных процессов, возникающих при воздействии и снятии соответствующих полей.
На фиг. 1 и 2 приведены эпюры э.д.с. и -падения напряжения соответственно при измерениях поперечных и продольных гальвано- и термомагнитных эффектов.
Предлагаемый способ предусматривает последовательное суммированное воздействие на исследуемый образец внещних полей в следующем порядке: теплового поля, магнитного, электрического. Далее с образца снимают магнитное и электрическое поля. Временная выдержка при воздействии и снятии полей обусловлена временем установления стационарных состояний, которые зависят от физических свойств и геометрии образца. Результирующую э.д.с., снимаемую с холловских или
потенциальных электродов образца, фиксируют быстродействующим регистрирующим прибором. Анализируя полученную эпюру результирующей э.д.с., определяют численные значения величин э.д.с., соответствующих калсдому гальвано- и термомагнитному эффекту в исследуемом образце.
При определении поперечных гальвано- и термомагнитных эффектов в исследуемом образце имеет место следующая динамика изменения результирующей э.д.с. (фиг. 1): при воздействии теплового поля (Т) возникает термо-э.д.с. (Етэ), обусловленная асимметрией холловских электродов; при воздействии магнитного поля (Я) появляются э.д.с., обусловленные безынерционным термомагнитным эффектом Нернста-Эттингсгаузена (Ен-э) и инерционным эффектом Риги-Ледюка (/.//). При воздействии электрического поля (Е) возникают безынерционные э.д.с. Холла (Ех ) и омическое падение напряжения (Ек), вызванное асимметрией холловских электродов, а также инерционные эффекты-э.д.с. Эттингсгаузена (Ез) и термо-э.д.с. («), обусловленная термоэлектрическим эффектом Пельтье. При снятии магнитного поля исчезают безынерционные э.д.с.-ЕН-Э, ЕХ и инерционные- ЕЭ , Ер-л- При снятии электрического поля исчезают безынерционное напряжение Е к к иперционная термо-э.д.с. (, .
1аким оОразом на эпюре результирующей э.д.с. получены все численные значения э.д.с., пропорциональные .поперечным гальвано- и термомагнитным эффектам.
При определении продольных гальвано- и термомагнитных эффектов в исследуемом образце динамика результирующей э.д.с. имеет следующий вид (фиг. 2): лри воздействии теплового поля на потенциальных электродах появляется термо-э.д.с. (Етэ), при воздействии магнитного поля возникает э.д.с. ( ) обусловленная безынерционным эффектом Нернста-Эттингсгаузена и э.д.с. (Емрл), вызванная инерционным эффектом Мад. жи-Риги-Ледюка. При воздействии электрического поля исчезают безынерционные э.д.с. (/,и), обусловленные изменением омического со1противления образца в магнитном поле и омическим падением напряжения (Ef), а также инерционная э.д.с. (я), вызванная эффектом Нернста. При снятии магнитного поля исчезают безынерционные э.д.с. , ди и Ец , а также инерционные- ЕН и ЕМРЛ- При снятии электрического поля исчезают безынерционное напряжение Ej и инерционная термо-э.д.с. « .
Таким образом, на эпюре результирующей э.д.с. получены все численные значения э.д.с.,
пропорциональные продольным гальвано- и термомагнитным эффектам. Поскольку различные поперечные и продольные гальвано- и термомагнитные эффекты по абсолютной величине резко отличаются друг от друга, то для получения высокой точности измерения предусматривают запись результирующей э.д.с., обусловленной каждым отдельным эффектом в различных масштабах.
Предмет изобретения
Способ измерения гальвано- и термомагнитных эффектов в проводниках первого рода путем воздействия внешними полями и регистрации соответствующих этим эффектам ъеличин электродвижущих сил и падений напряжения, отличающийся тем, что, с целью упрощения процесса измерения, исследуемый образец подвергают последовательно суммирую щемуся воздействию теплового поля, магнитного, электрического и далее последовательно снимают магнитное и электрическое поля, регистрируют во времени изменение результирующей величины э.д.|С. и о каждом эффекте судят по граничным точкам переходных процессов, возникающих при воздействии и снятии соответствующих полей.
Т Л// 9иг2
