Способ стирания магнитной записи Советский патент 1992 года по МПК G11B5/265 

Изобретение относится к приборостроению, в частности к способам стирания маг- нитной записи.

Известен способ стирания магнитной записи, при котором на движущийся магнитный носитель воздействуют сформированным магнитным полем стирания с помощью гармонического высокочастотного тока, подаваемого в обмотку магнитопровода,

Недостатком указанного способа является невысокое качество стирания, обусловленное неполным размагничиванием частиц носителя, которые в свою очередь создают дополнительное поле, частично перезаписывающееся на носитель, т.е. создающие внутреннюю перезапись стирающего сигнала. Аналогично при этом перезаписывается поле, которое создается частицами, еще не дошедшими до зоны рабочего зазора, т.е. уровень стирания ухудшается из-за внешней перезаписи.

Наиболее близким по технической сущности и достигаемому результату является способ стирания магнитной записи, при котором на движущийся магнитный носитель воздействуют сформированным магнитным полем стирания с помощью двух гармонических разночастотных fi и f2 токов И и 12.

Недостатком указанного способа является невысокое качество стирания и высокая мощность потерь.

Целью изобретения является повышение качества стирания при одновременном снижении мощности потерь.

Поставленная цель достигается тем, что в способе стирания магнитной записи, при котором на движущийся магнитный носитель воздействуют сформированным магнитным полем стирания с помощью двух гармонических разночастотных fi и f2 токов И и 2, магнитный поток стирания формируют с помощью магнитопровода с рабочим зазором шириной s, удовлетворяющей следующему условию I fi-f2 v, где v (Л

С

vj ГО О О О

скорость движения магнитного носителя, при этом амплпитуды гармонических разно- частотных токов И и 2 находятся в следующем соотношении l2/li 0,5...2.

На фиг.1 изображен рабочий зазор магнитопровода шириной s; на фиг.2 - распределение амплитуды поля Н при фиксированном расстоянии (неконтакте) О от плоскости магнитного носителя до стирающей магнитной головки; на фиг.З- качественная картина изменения компоненты Нх стирающего поля Н головки в фиксированной точке магнитного носителя при его движении мимо рабочего зазора со скоростью v; на фиг.4 - суммарный график подаваемого тока, формирующего магнитное поле стирания.

Уровень внешней перезаписи существенно зависит от длины волны Я стираемого сигнала. Если Я значительно меньше ширины s рабочего зазора стирающей магнитной головки, то из-за компенсации полей, образованных полупериодами сигнала на магнитном носителе, напряженность поля Нвнеш. имеет относительно малые значения по сравнению с аналогичными значениями Нвнеш., когда длина волны Я сравнима с шириной рабочего зазора s. Следовательно, чем больше длина волны Я стираемого сигнала, тем труднее осуществить стирание такого сигнала. Экспериментально замечено, что при стирании гармонического сигнала с частотой fonop. (обычно при измерениях используют опорный сигнал с fonop.1000 Hz), чем больше скорость движения магнитного носителя v, тем труднее осуществить процесс стирания. Одна из причин этого явления указана выше, так как при скорости ,76 см/с и опорной частоте стираемого сигнала fonop. 1000 Hz данный сигнал имеет длину волны, равную 47,6 мк, при ,52 см/с, Я 95 мк, а при ,04 см/с, Я 190мк.

Записанный на магнитном носителе сигнал фиксированной длины волны Я при увеличении скорости движения v стирается хуже, чем при номинальной скорости. Причина этого явления объясняется следующим. Промежуток времени Та, Тз (см.фиг.З), на котором происходит размагничивание частиц ленты приближенно может быть выражен формулой:

Ta-Ta s/v;

Так, при ширине рабочего зазора мк, частоте fc™p.90x103 Hz и скорости движения магнитного носителя ,76см/с, число

перемагничиваний в промежуток времени Та, Тз будет приблизительно равно 200.

Эксперименты показали, что при токе стирания, равном 45 мА для достижения

уровня стирания -70 дБ достаточно 20 перемагничиваний, остальные же 180 перемагничиваний дают незначительный эффект -8 дБ.

Для уменьшения указанного недостатка

процесса стирания предлагается на обмотку стирающей магнитной головки подавать ток вида

l(t)lAi.sin2 jrfit+lA2Sln(2 я fa t- р),

где р- сдвиг фаз между токами частоты fi и fa в начальный момент времени . Амплитуды токов IAI и 1д2 должны удовлетворять условию

0,5lA1 lA2 S2IA1.

(D

В этом случае первый и второй гармонические токи в одни моменты времени t будут в противофазе, а в другие моменты - наоборот. На фиг.4 представлен график подаваемого в обмотку гармонического тока

l(t)lA sin 2 jrfit+ IA sin2 7rfa-t 2 IA sin27rfitcos27t a t,

где , (fi+f2)/2, fa(fi-f2)/2.

Аналогично току l(t) будет меняться и

напряженность магнитного поля Н. За промежуток времени, когда первый IAI sin2 jrfi t и второй да sih(2 л fat- уз) гармонические токи находятся в противофазе, магнитная лента не должна пройти расстояние, большее ширины s рабочего зазора, т.е. требуется выполнение условия

I fi-fa I s v.

(2)

При выполнении условий (1) и (2) происходит многократное размагничивание частиц рабочего слоя ленты, что повышает уровень стирания при одновременном снижении мощности потерь.

Формула изобретения Способ стирания магнитной записи, при котором на движущийся магнитный носитель воздействуют сформированным магнитным полем стирания с помощью двух гармонических разночастотных fi и fa токов Ни la. отличающийся тем, что, с целью повышения качества стирания при одновременном снижении мощности потерь, магнитное поле стирания формируют с помощью магнитопровода с рабочим зазором шириной s, удовлетворяющей следующему условию I fi-f2 I s v, где v - скорость движения магнитного носителя, при

этом амплитуды гармонических разноча- стотных токов И и z находятся в следующем соотношении ,5...2.

Изобретение относится к приборостроению, в частности к способам стирания магнитной записи, и позволяет повысить качество стирания при снижении мощности потерь. Поставленная цель достигается тем, что магнитное поле стирания формируют с помощью магнитопровода с рабочим зазором шириной s, удовлетворяющей следующему условию (). s v, где v - скорость движения магнитного носителя, при этом амплитуды гармонических разночастотных токов И и 2 равны ,5-2. 4 ил.

-5/2.

H(,t,z0)l

о s/z

Фиг. 2.

X

Фю.З

i

Фиг .4