Способ определения безгистерезисной остаточной поляризации носителей магнитной записи Советский патент 1992 года по МПК G11B5/84 

Изобретение относится к магнитной записи, а именно к способам контроля магнитных показателей носителей магнитной записи, преимущественно, для записи звуковых сигналов.

Наиболее близок к заявляемому способ измерения без истерезисной остаточной поляризации после воздействия на образец магнитного носителя асимметричной последовательности знакопеременных полей. Остаточная поляризация после отключения постоянного поля представляет собой без- гистерезисную остаточную поляризацию, зависящую как от начальной амплитуды сложного поля, так и от величины постоянного поля. Для измерения величины безгистерезисной остаточной поляризации образец магнитного носителя приводят в колебание вблизи измерительной индукционной катушки или выдергивают сквозь нее, при этом в измерительной катушке индуцируется электродвижущая сила (ЭДС), пропозци- ональная безгистерезисной остать -юй поляризации.

Однако известный способ обладает недостатком заключающимся s том, что не мо жет быть применен к суспензиям для носителей магнитной записи, так как при выдергивании образца суспензии происходит механическое встряхивание, вызывающее разориечтацию игольчатых частиц суспензии. Кроме того, низкочастотная сох4 О О СП

ставляющая поля вызывает изменение структуры в текучей системе Петому бег- гистерезисные характеристика ч агничи- зоиия могут быть испькянъ: 1 ольки чо окончанию процесса из отопления ленты, из готовом продукте, когда качество его изменить уже нельзя. Таким образом, процесс определения является иеогшавдано дни- гельным.

Целью предполагаемою изобретения является ускорение процесса определения базгистерезисчой остаточной поллризяци.

Поставленная цель достигается воздействием на приготовлен; 11й образец магнитной записи по с/iv цоватея ььостью убывающих по озлищне знакопеременных полей, индуцировании ьизмерительнойку- тушке ЭДС пропорциональной безгистерс- зисной остаточной поляризации к в ее индикации. Последовательность знзксп-з- ременных полей . ог симметричной со скоростью уменьшения амплитуды в диапазоне 0,005-0,15 Э/цик/i, v воздействуют полученной последовательностью иг, неподвижный образец, а о величине безгисте- резисной остаточной поляризации судят на основании кривой намагничивание, и кривой зависимости попей перзкл счечия , sf личины намагничивающего .то, ;;р заданной комбинации полс-t бозгистерз- зисного режима.

Изобретение иллюстрируем г- ЛигЛ -6,

П р и мер (по заявляемому спососу).

Заданная комбинация лолеч безгис 0- ризисного режима: Н - 300 Г м -28 Э; работа нз участке кпмзой Не (И), рабочую крутизну; скорость чбыоап /я бинации полей 0,5 3/цикп

Берут образец предварительно рл.ог ничейной магнитной лепты по сг;псо5у-про- тотипу, Образец погрешают .- намагничивающую кзтушку, солер щую убывающую симметричную помеде патель- но знакопеременных полей, нс зльнл амп- лмтуда которой приближается 3 Нс ( ю ГОСТу 3383-81). Такая последовательность полей на фиг. 1 показана пунпнрной линией. Через каждые 50-100 Э убнвянм полей при неподвижном образче регистрируют их амплитуду, 1мдикацмю прибора, пропорциональную .че полей переключения или коэрцпгигмо на частном цикле (см. фиг.2). По резулы этан регистрации показаний прибора строят зависимости s(H) ь Не (И), как изо&рзжэно нз фиг.З.

Далее графически изображают тку поспедоаательности попей во времоми Н { tf, которая должна воздействовать иг

образец s безгистерезисном режиме намагничивания. Начальная положительная пол- уволнз соответствует заданной сумме величин переменного и noci осиного полей (Н + Н );. Для заданно7/- комбинации это 300 - 28 328 (Э). На фиг.4 положительные и отрицательные полуволны отмечены с; нижней ЛИНИЛЕ И, параллельными пунктирной. Далее совмещают орлинату ксивой Н ( т) с абсциссой кривых is(H) и Нс (Н). По кривой НС{Н) прослеживают, что после воздействия первой намзгни-чваю цей ПОЛУЗОПНЫ KfmppMc HHOCTb o 328 3 для данной г ечты потребуется отрицательное псле 200 3, чтобы привести к пул .о магнитную поляризацию образца. По кривой I ( г перед отрицательной полуволной напряженностью 200 Э произойдет намагничивание положг,тел Л 0 л полуволной 256 Э, которое по кривой Н,- (Ч) требует о гонца тельной полуполны 85 3 приведения поляризации к нулю. Это поле 85 Э с-месте с предшествующей положительной полуволной амплиту дои 1/iО Э, определенной по кривой hi ( tj, 140+85

сф о р i-i и ру ет п ол i

2

- 112,5(3), которое им фивой S(H) даст s(112-5) U 70

С.

Г:-:ки.| сиоезовд, безгмстереэчсну.о оста- точную поляризацию получают из второй последе-озтельнои пары полей, находящихся н отношении нама|Нич1 ва10 цее поле - коэрцитивная сила.

П р и м е о 2. Заданная комбинация целей: I 300 Э, И 28 Э; участок кривой Н-, ; Н) имеет рабочую крутизну; скорее ь ЗЗА/УЗМИЯ комбинации полей 0,0 З/ЦУКП (тд. бесконечно болычое количество цкк- ло1-,). Выполняют операции TIC измерению и лосгооению зависимостей IS(H), Ис ГЧ) ках спмсапоа примере 1. Me выполняя псогрсе чи.я развергк поспедпйзтел чости перемэн. голей во пекени, пс крпрои Нс (Н) определяют, -по чоспг воздейстгмр первой намагничивающем полуволны 3UO 28 - 328 (Э) потребуется отрицательное поле 200 3. чтобы уменьшить польрыоэцию до куля. Отрицательной полуаопне 200 Э предшествует положительная 200 - 2 i-i 200 - 2 28 256 (Э). По кривой Нс (Н) ctsoaa отводе r-яют, чш после воздействий положительной полуволны 256 Э потрзЗуется поле 9G Я, чтобы уменьшить поляризацию до нуля. Определяют, что отрицательной полуволне 90 3 предшествузт положительная полуволна 90 + 2-28 ИР, (Э. которая составит замкнутый ник/ с отрицательно ; , равной 90 Э.

- : Н8 (W Далее по кризой S(H}

определяют Is (118) lsr 70 Э. Известным способом получено 65 Э.

Примерз. Заданная комбинация полей: Н 400 Э, Н 56 Э; работа на участке кривой Нс(Н)с нулевой крутизной; скорость убывания комбинации полей 0,05 Э/цикп (бесконечное количество циклов убывания).

Выполняют операции по построению кривых IS(H) и Не (Н), описанные в примере 1. Не выполняя построения графической развертки режима намагничивания, т.е. кривой Н {г), по кривой Нс (Н) определяют, что после воздействия первой намагничивающей полуволны (400 + 56) Э, потребуется отрицательное поле 290 Э, чтобы довести до нуля приобретенную образцом поляризацию. Для заданного оежима намагничивания определяют, что отрицательной полуволне 290 Э предшествует положитель- ная полуволна 290 + 112 402 (3). Полусумма

402 +290

- 346 (Э) и определит

безгистерезисную остаточную поляризацию ls(346) lar 500 Гс. Известным спосо- бом получено 500 Гс.

Таким образом, в том случае, когда начальная амплитуда заданной комбинации полей отвечает участку кривой Нс (Н) с нулевой крутизной, безгистерезисная остаточ- ная поляризация формируется первой парой полей, находящихся в отношении - намагничивающее поле - коэрцитивная сила.

П р и м е р 4. (Доказательство осущест- вимости способа для ферромагнитных суспензий).

Заданная комбинация полей: Н 300 Э, Н 28 Э; работа на участке кривой Нс (Н) с рабочей крутизной; скорость убывания ком- бинации полей 0,2 Э/цикл (конечное количество циклов убывания).

Набирают в стеклянную трубку диаметром 7,0 мм столбик ферромагнитной суспензии высотой 8,0 см, ограничив его с двух сторон полугерметичными пробками. Вносят пробку суспензии в знакопеременное поле напряженностью около 3 Нс (960 Э). Создают плавное убывание последовательности знакопеременных полей, фиксируя через каждые 100 Э убывания величину поля, максимальную поляризацию и поле переключения, как описано в примере 1. Проводят построение зависимостей IS(H) и Не (Н) (см, фиг.6). По кривой Нс (Н) опреде- ляют, что после начальной намагничивающей полуволны 328 Э отрицательная

полуволна 295 Э понизит до нуля приобретенную поляризацию образца. Этой полуволнебудетпредшествоватьположительная равная 295 + 2-28 - 351 (3) После такой положительной полуполны потребуется отрицательная 300 Э. чнюы понизить до нуля поляризацию оОрззца. Их полусумма определит тот цичл, внутри которого сформируется безп1стербз:1снзя осто- точная поляризация:

i О 1OOtT , I /О )Л

« (-3, $(32Ъ, 1лг 1 5 i С

Как видно из фиг.6, для суспензий рабочий участок зависимости He (H) сильно растянут, поэтому выполняются операции, описанные в примере 1, для магнитных лент.

Предлагаемый способ дает возможность оценки безгистерезисной остаточной поляризации без применения специальной аппаратуры для создания асимметричной последовательности знакопеременных полей, а также возможность ее оценки для магнитных систем с незафиксированными частицами, например, ферромагнитных суспензий, Контроль процесса изготовления магнитной ленты еще на стадии изготовления суспензии позволяет повысить выход годной продукции.

Формула изобретения Способ определения безгистерезисной остаточной поляризации носителей магнитной записи, заключающийся в приготовлении образца носителя магнитной записи, воздействии на образец последовательностью убывающих по величине знакопеременных полей, индуцировании в измерительной катушке ЭДС пропорциональной безгистерезисной остаточной поляризации, и в ее индикации, отличающийся тем, что, с целью ускорения процесса определения безгистерезисной остаточной поляризации для различных типов образов, последовательность знакопеременных полей формируют симметричной со скоростью уменьшения амплитуды в диапазоне 0,005- 0,5 Э/цикл и воздействуют полученной последовательностью на неподвижный образец, а о величине безгистерезиснг-i остаточной поляризации судят по осночлой кривой намагничивания и кривой зависимости полей переключения от величины намаг- ничивающего поля при заданной комбинации полей безгистерезисного режима.

200100 100200 300 №0

Изобретение относится к магнитной записи и может найти применение при контроле магнитных показателей носителей магнитной записи, преимущественно, для записи звуковых сигналов. Цель изобретения - ускорение процесса определения без- гистерезисной остаточной поляризации для различных типов образцов носителей магнитной записи. Последовательность знакопеременных полей формируют симметричной со скоростью уменьшения амплитуды в диапазоне 0,005-0,5 Э/цикл. и воздействуют полученной последовательностью на неподвижный образец, а о величине безгистерезиской остаточной поляризации судят по основной кривой намагничивания и кривой зависимости полей переключения от величины намагничивающего поля при заданной комбинации полей безгистерезисного режима. 6 ил.

Фиг. I

ъл

1100

то

800 700 800 500 400

ш

200

100 200 300 480 500 600 700 800 900

ФигЗ

.,/

Ъ

Ш 600

шв

800 WOO Дг.э