Способ измерения коэрцитивной силы постоянных магнитов Советский патент 1945 года по МПК G01R33/12 

Измерение коэрцитивной силы магнитов Tipe6yeT наличия сложной аппаратуры. Сами И1эмерен1И являются также СЛОЖНЫМИ и; кройотлавьшИ;. что, в iCBOio очередь, требует К1валифицирова«ного персонала и значительного времениь яа про1изBDAicTBiO намерений. С другой стороиы, аппаратура большей частью рассчитана «а образцы определенных размеров, вследствие чего уже готовые магниты про;МЫ|Шленных обра:зцов на ней 1В Ообще не могут быть, измерены. Поэтому в серийном п,роиз&одстве магнитов np«i прО верке и«1 лгагнитных Свойств ограничиваются либо выборочным измерением небольшого количества магнитов, либо определением одного лишь внешнего магнитного потока:, который BeiCBMa npoicTO из1меряет1ся флюкс.метром, но не харйктеривует в пол)ной степени магнитные качества ма1ГН1ИТО1В.

Предлагаемый, согласно изобретению, сноюоб измерения коэрцитивной йилы постоянных магнитов при полющи, одного флюксметра заключается ВТОМ, что, ломиаю обычного измерения остаточного магнитного потока Ф1 магнита с разомкнутой

магнитной цепью, производят измерение магнитного потока Ф-, равного ра|зностй между потоком магнита: с замкнутой и потоком его с разомкнутой магнитной цепью, и коэрцитивную ся.ту вычисляют по сумме и частному этих потоков

Ф 1 и Ф 2.

Сущность изобретения поясняется приведенным ниже выводол и чертежом, на фиг. 1 которого. изображены кривая размагничивания и кривая мощности м-агнита из железо-никель-алюминиевого сплава, а на фиг. 2 - кривая, показывающая Значение одного из коэфициентов в предлагаемой для определения коэрцитивной силы формуле. Величина 051 Б, (фиг. 1) представляет собой остаточную индукцию магнита в разомкнутой цепн, а величина ОЯ) Я, - напряженность магнитного поля, создаваемую единицей длины магвита.

Величина Я1 однозначно связа:на с величиной Б|,

Я, /ь-Б.,(1)

где /г - некоторый постоянный (приблизительно) коэфициент для данного типа магнита. При соединении точюи В,, и М прямой и пр вдолжении ее до пересечения с осью абсцисс, получаеггюя прямоугольный треугольяик, для которого будет шра(Ведл1Ивы1М следующее равенство ОН, В,.В, или, придавая отрезкам их значения, ЯЯ. Я, , Подставляя в (3) значение Н из (1) и решая его относ1и.тельно Я„, получаемЯ/ fe в-в. или, переходя от индукции к потокам и считая, что В BZ, где BZ определяется OTpelaKOM , H, i (0,-f0o). (5) S Ф, Вели1чияя fij, получйнюай отсечением прямой В,. М отрезка на оси абСЦИ1сс, будет всегда больше истинной коэрцитивной силы Н„, причем раэница iмeждy ними будет зависетъ, во- первых, от места ра1с положения точки М на К ри1вой и-, вовторых, от выпуклости кривой размагничивания, характеризующейся коэфйциентом т (-ВЯ)„„Д Зивисимость отношения ;,; от ука,зан1ных па|раметров представлена на фиг, 2. Так как большинство магнитов из HOJBbPx материалов кмеют большой размагничвдающий коэфициент (кол,ч-6.2 роткую фо.рму), то отношение я, велико и :поэтол1у отношение мало зависит от параметра Т. В силу ЭТОГО можно првнять J.o. /Д.. . Ч.в; Т как вел1и;ч)ину, изменяющуюся в пределах 0,,9 для большинства магнитов. Окончательно будем И1меть B,.-. 1(ф,-|-Ф.), (7) о Фз 1-tga (tga -- коэфициент размагничивания), а Si - площадь поперечного сечения магнита в см. Величины k, S и F могут быть приняты постоянными; ошибка при не превышает ошибки измерений. Величины ма гнитных HO TOKIOIB оеределяютоя- при помощи одного флюк1амет ра, причем разностный магнитный потак измеряется путем сдерпи В а1Ния магнита с надетой на иего измерительной катушкой и-з замкнутой магнитной- цепи. Пред мет ччзо б рё те ния Способ измерения коэ|рцитив1ной аилы иостоянных магнитов при помощи флююаметра, о т л и ч а ющ и и с я тем, что, помимо обычного И1змерения остаяхзчного мапнитного потока 01 магнита с разомкнутой магнитной цепью, производят ивмерение лгагнитного потока Ф, равного разности между потоком магнита с замкнутой и потоком его с разомкнутой магнитной цепью;, И коэрцити1вмую сйяу вычисляют по сумме и частному этик потоков Ф и Фа

Не Hi

75

0.5