Электронная лампа Советский патент 1929 года по МПК H01J1/16 

(

- (т -

1т

mk

т - /т - 1

(4 Так как при расстоянии от конца лг,, имеет место равенство 1 г 1«/ то приравнивая правые части (2) и (3), определяя отсюда (L - 2хй} и подставляя в (4), после преобразований получаем: 1„ 5У-Const.,(1) где постоянная равна последнему члену формулы (4). В частности, если т /а (ур-ие Чайльда-Лангмгора), то В предыдущих формулах под F понималос приведенное напряжение; для трехэлектродных ламп, напр., + + k, где Уа - анодное напряжение, УС- напряжение сетки, КА - контактная разность потенциалов и i - коэффициент усиления. Для ламп других типов приведенное напряжение может быть найдено известным образом. В частных случаях, напр., при неэквипотенциальном катоде, может зависеть также и от координаты. Зная эту зависимость в аналитическом или графическом виде, нетрудно в выведенные формулы ввести необходимые поправки. Имея выражение (3), которое в дальнейшем будет представляться в виде «,-.(5) т) и приравнивая правую часть зависимости тока насыщения от температуры, например, по формулам Ричардсона и др., можно найти искомую зависимость температуры от координаты для выполнения прямолинейности характеристики для случая катода однородного строения. Очень удобно выразить ток насыщения следующим образом: Т Is - А„ 10 5 К Эта эмпирическая формула,по утверждению автора, согласуется с опытом. Если приравнять (5) и (6) и прологарифмировать, то после преобразований получается: АОIл- log-- д log 1-2 j Искомая зависимость температуры от координаты, конечно, может быть найдена и при помощи других эмиссионных формул. Оче.1 видно, что при х „-температура не может равняться бесконечности, а будет иметь некоторое конечное значение, и притом обычно постоянное на большем или меньшем участке катода. Таким образом при повышении напряжения У наступает момент, когда прямолинейность нарушается и анодный ток начинает постепенно приближаться к своему насыщению. Чем большая часть однородного катода имеет равномерную температуру, тем скорее наступает этот момент и тем меньшая часть характеристики имеет прямолинейный вид. Отсюда получается важный вывод, что для получения электронной лампы с прямолинейной характеристикой, следует стремиться так сконструировать однородный катод, чтобы кривая температуры в середине не имела прямолинейного участка, т.-е. как-раз обратно тому, к чему обычно стремятся на практике, добиваясь получить как можно больший участок катода с одинаковой температурой. Расчет сечений катода, имеющего заданное распределение температуры представляет обычную математическую задачу. Этот расчет может быть произведен на основании известных дифференциальных уравнений теплового равновесия накаленного электрическим током проводника. Подставляя в эти ур-ия, например, формулу (7), можно найти алгебраическое ур-ие, связывающее .диаметр и условия охла