Предлагаемое изобретение относится к технике гравитационных измерений и может быть использовано для экспериментального определения скорости распространения гравитационного взаимодействия тел, что может быть необходимо для теоретических и практических исследований природы в области космологии, астрономии и механики макромира.
Известен способ определения скорости распространения гравитационного взаимодействия тел (Лаплас П.С. Изложение системы мира. - М.: Наука, 1982, с. 309). Сущность способа Лапласа заключается в том, что он исходит из предположения, что формула Ньютона определяет силу гравитационного взаимодействия (F = G (m1•m2) / R2 между двумя телами при условии мгновенной скорости распространения гравитационного взаимодействия. Исходя из этого Лаплас считает, что действительная гравитационная сила, действующая на тело, должна быть отличной от расчетной. В результате тяготение должно вызывать ускорения в движении тела, отличные от расчетных, или период движения тела по орбите должен изменяться из-за неоднородности отличия реальных сил гравитационного взаимодействия от расчетных. Неоднородность отличия сил вызывается различной степенью запаздывания, эта степень запаздывания изменяется при движении тела от афелия к перигелию, так как Лаплас исходит из того, что величина запаздывания зависит от расстояния между телами. Определяя изменения периода, можно определить величину несоответствия между реальными и расчетными значениями сил взаимодействия. По величине отличия сил определяется несоответствие величины силы данному расстоянию, а отсюда, и время запаздывания. По времени запаздывания при известном расстоянии определяется и скорость распространения взаимодействия. Как известно, было обнаружено вековое ускорение Луны. По этому ускорению Лаплас и пытается определить скорость распространения гравитационного взаимодействия.
В процессе наблюдений за Луной по расстоянию, пройденному Луной за определенный промежуток времени, Лаплас определяет величину ускорения движения Луны, которую сравнивает с величиной ускорения Луны, рассчитанной по формуле Ньютона, а затем по величине разности определяет скорость распространения гравитационного взаимодействия тел.
Известный способ основан на теоретическом предположении, что формула Ньютона определяет величину гравитационного взаимодействия при его мгновенной скорости. Поэтому автор искал отличия в величине взаимодействия между Землей и Луной от тех, что дают формулы Ньютона. Но можно предположить, что величина запаздывания учитывается гравитационной постоянной, тогда формула Ньютона определяет величину взаимодействия тел с учетом конечной скорости распространения взаимодействия. Кроме того, если такое отличие в величине взаимодействия от формулы Ньютона и существует, то взаимодействие других небесных тел искажает эту величину.
В основу изобретения положена задача создания способа определения скорости распространения гравитационного взаимодействия тел, позволяющего непосредственно регистрировать приборами гравитационное взаимодействие тел в лабораторных условиях.
Поставленная задача решается тем, что в способе определения скорости распространения гравитационного взаимодействия тел, заключающемся в том, что в процессе наблюдения за массой, движущейся по круговой траектории и создающей гравитационное взаимодействие, определяют параметр, характеризующий гравитационное взаимодействие, по величине которого судят о скорости распространения гравитационного взаимодействия, согласно изобретению в качестве параметра используют градиент напряженности гравитационного поля, созданного движущейся массой, в процессе движения массы измеряют с помощью гравитационного прибора, расположенного в центре круговой траектории на линии визирования, которая пересекает траекторию движения массы, изменение градиента напряженности с одновременным отсчетом измерительным прибором времени, выделяют интервал времени между двумя моментами, при которых градиент напряженности принимает одно и то же значение, а с помощью оптического прибора, расположенного на линии визирования, регистрируют информацию о прохождении движущейся массы через линию визирования по затмению источника светового излучения, размещенного на линии визирования за движущейся массой, затем с учетом скорости распространения света в среде перемещения массы и расположения гравитационного и оптического приборов и источника светового излучения и расстояния между оптическим прибором и точкой траектории движения массы, лежащей на линии визирования, определяют действительный момент прохождения массы через линию визирования, определяют длительность промежутка времени между действительным моментом прохождения массы через линию визирования и моментом, соответствующим середине выделенного при измерении изменения градиента напряженности интервала времени, после чего по установленной длительности и расстоянию между точкой траектории движения массы, лежащей на линии визирования, и точкой установки гравитационного прибора вычисляют скорость распространения гравитационного взаимодействия тел.
Предлагаемый способ определения скорости распространения гравитационного взаимодействия основан на определении времени, которое будет затрачено гравитационным взаимодействием на преодоление известного расстояния. Это расстояние между двумя точками на линии визирования, в одной из которых находятся гравиметрические и фотометрические приборы, а через другую проходит путь движущейся массы.
Момент времени прихода массы в точку пересечения пути движения с линией визирования определяется фотометрическими приборами. При известном расстоянии и известной скорости распространения света его можно определить, зная время прихода информации об этом событии до фотометрических приборов.
Гравитационные приборы зафиксируют приход гравитационной информации о нахождении движущейся массы на линии визирования, а с помощью часов можно зафиксировать интервал времени, в течение которого произойдет это событие.
Физический смысл предлагаемого способа сводится к тому, что при движении по радиусу масса при нахождении в точке на линии визирования будет создавать одну величину градиента напряженности гравитационного поля, которую можно рассчитать математически или определить пробным установлением массы в эту точку ее пути движения. При отклонении от этой точки градиент поля будет уменьшаться, так как установленный по линии визирования гравитационный прибор будет измерять проекцию вектора напряженности поля на линию визирования. Это обусловлено тем, что известные приборы, определяющие напряженность поля или его градиент, в силу их конструктивной особенности измеряют эти величины вдоль определенной оси, ориентированной в данном случае, по линии визирования.
В предлагаемом способе определяется время, за которое после прихода массы в точку пересечения пути ее движения с линией визирования градиент напряженности гравитационного поля в точке, лежащей на линии визирования и находящейся на некотором расстоянии от траектории движения массы, или в точке нахождения приборов примет значение, соответствующее нахождению массы в точке пересечения пути ее движения с линией визирования. С точки зрения классической механики это время должно соответствовать времени, затраченному гравитационным взаимодействием на прохождение расстояния между двумя точками на линии визирования. При известном расстоянии между этими точками и затраченном времени и определяется скорость распространения гравитационного взаимодействия.
На фиг. 1 изображена схема, поясняющая осуществление предлагаемого способа; на фиг. 2 - схема конкретного выполнения способа; на фиг. 3 - временные диаграммы; на фиг. 4 - конфигурация устройства движущейся массы; на фиг. 5 - схема, показывающая точки на пути следования массы, при нахождении в которых этой массы гравитационные приборы будут регистрировать различные величины определяемого ими параметра; на фиг. 6 - график изменения градиента напряженности гравитационного поля при движении массы.
Механизм определения скорости распространения гравитационного взаимодействия сводится к следующему. Всем известна скорость движения кванта света. Кванты гравитационного поля не обнаружены, есть предположение, что определить скорость распространения гравитационного взаимодействия можно и не регистрируя волны гравитации. Основывается это на следующем. Свет движется с конечной скоростью и доходит от Луны до Земли (фиг.1) через время t, равное R/c, где R - расстояние между Землей и Луной, а с - скорость света в вакууме. Центр лунного диска на Земле мы наблюдаем там, где его уже нет, так как за время t Луна смещается на некоторое расстояние по орбите, двигаясь вокруг Земли. Учитывая это, можно точно знать, где действительно должен находиться центр лунного диска.
На прилагаемой фиг. 1 изображено два диска луны. Диск с центром Л1 - видимое с Земли положение лунного диска, с центром Л2 - действительное положение Луны. Если провести два радиуса между центром Земли и центрами обоих лунных дисков, то угол α соответствует некоторому коэффициенту запаздывания электромагнитного взаимодействия, вызванного конечной скоростью распространения электромагнитной волны.
Гравитационное взаимодействие между Землей и Луной вызывает движение приливной волны на поверхности Земли. Максимум приливной волны на Земле - точка М соответствует максимальному гравитационному взаимодействию между поверхностями обеих планет, на поверхности Луны есть свой максимум приливной волны. При мгновенной скорости распространения взаимодействия точка М лежала бы на радиусе, проведенном между центрами Земли и Луны З2 - Л2. При конечной скорости распространения гравитационного взаимодействия точка М будет лежать на радиусе, проведенном между центром Земли и точкой, в которой некоторое время назад находился центр Луны. Теперь мы также имеем два радиуса, угол β между которыми соответствует определенному коэффициенту запаздывания гравитационного взаимодействия. Этот угол β можно характеризовать как угол гравитационной аберрации. Скорость распространения гравитационного взаимодействия можно определить по соотношению углов, Если углы α и β равны, то это бы соответствовало равенству и коэффициентов запаздывания распространения электромагнитного и гравитационного взаимодействия, что в свою очередь соответствовало бы равенству и скоростей распространения этих взаимодействий.
Практическое определение скорости распространения гравитационного взаимодействия лабораторным способом можно провести таким образом. Современными гравитационными приборами, которые способны регистрировать величину напряженности поля или градиент поля, можно фиксировать перемещение массы в 10-100 тонн на некотором расстоянии от линии перемещения этой массы.
Наиболее удобным перемещающимся источником, создающим гравитационное поле, может быть вагон, движущийся на магнитной подушке, или постоянный магнит, взвешенный над сверхпроводником. Схема выполнения способа по определению скорости распространения гравитационного взаимодействия изображена на фиг. 2. Возможны и другие варианты осуществления данного способа. В точке приема световой и гравитационной информации должны быть установлены: фотоэлемент, принимающий излучение света от источника, расположенного на линии визирования, гравитационный градиентометр, а также часы, способные регистрировать интервалы времени, в период которых фотоэлемент и гравитационный прибор фиксируют нахождение массы на линии визирования, с точностью до 10-9 - 10-12 с.
В момент регистрации приборами световой и гравитационной информации движение массы должно проходить на неизменном расстоянии от приборов, т.е. по круговой траектории, чтобы между моментом времени, соответствующим нахождению массы в данной точке пути, и моментом прихода до приборов информации от движущейся массы был постоянный интервал времени независимо от того, в какой точке пути движущаяся масса находится.
Создание движущейся массы является непростой задачей. Аэродинамические характеристики объекта должны учитываться после учета других технических данных, необходимых для проведения эксперимента. Теоретически для проведения эксперимента необходима движущаяся масса, у которой центр масс совпадает с геометрическим центром тела. На практике необходимо, чтобы середина линии по длине тела движущейся массы, закрывающая источник света, и центр масс находились на плоскости, перпендикулярной плоскости, на которой размещены пути движения массы, и вектору движения этой массы. В действительности центр масс движущегося вагона будет смещен от плоскости, проходящей через середину линии, затмевающей источник света, и перпендикулярной вектору движения. Это значит, что реально при движении массы линию визирования раньше будет пересекать или центр масс данного тела, или середина линии, затмевающей источник света. Будет существовать расстояние между проекцией центра масс на линию, затмевающую источник света, и серединой этой линии. Поэтому будет существовать время Тсд, характеризующее разницу во времени прохождения через линию визирования центра масс данного тела и середины линии, по длине которой происходит затмение этим телом источника света.
При проведении эксперимента необходимо обратить внимание на то, что приборы будут иметь время реакции. Время реакции - это время, затрачиваемое приборами на регистрацию изменения определяемых ими параметров и на изменение выдаваемой ими информации на пульте отображения информации. Например, время реакции гравитационного вариометра будет состоять из промежутка времени, за который минимально возможная сила, способная повернуть крутильную систему на минимальный угол, совершит эту работу, и промежутка времени, которое будет затрачено на передачу информации о том, что крутильная система изменила свое положение. При этом необходимо обратить внимание на то, что при изменении расстояния между движущейся массой и вариометром время реакции вариометра не изменится, а изменится расстояние, проходимое источником гравитационного взаимодействия, ведущее к появлению минимально возможной силы, способной повернуть крутильную систему на минимальный угол. Но две равные силы при действии на одну и ту же массу совершают равную работу за равные промежутки времени. Это говорит о том, что время реакции приборов не будет зависеть от расстояния между прибором и источником информации, а зависит от технических свойств самого прибора, и величина времени реакции прибора постоянна.
Для того, чтобы определить все неизвестные параметры: время сдвига и скорость распространения гравитационного взаимодействия, необходимо движущуюся массу 1 (фиг.2) не менее четырех раз прогнать по полигону. Первый раз - по круговой траектории L1 с постоянной скоростью V'1; второй раз - по той же траектории L1 с постоянной скоростью V''1; третий раз - по круговой траектории L2 с постоянной скоростью V'2; четвертый раз - по той же траектории L2 с постоянной скоростью V''2.
В процессе движения массы 1 фиксируются и определяются следующие интервалы времени:
- интервалы времени, в течение которых гравитационный прибор 2 регистрирует прохождение через линию 3 визирования массы 1, движущейся соответственно со скоростью V'1 и V''1 по траектории L1;
- интервалы времени, в течение которых фотометрический прибор, например, фотоэлемент 4, регистрирует затмение источника 5 света, находящегося на линии 3 визирования, массой 1, движущейся соответственно со скоростью V'1 или V''1 по траектории L1;
- интервалы времени, в течение которых гравитационный прибор 2 регистрирует прохождение через линию 3 визирования массы 1, движущейся соответственно со скоростью V'2 и V''2 по траектории L1;
- интервалы времени, в течение которых фотоэлемент 4 регистрирует затмение источника 5 света массой 1, движущейся соответственно со скоростью V'2 или V''2 по траектории L2.
Гравитационный прибор 2 и фотоэлемент 4 находится на линии 3 визирования.
где 
- интервал времени от момента, когда середина линии на теле движущейся массы 1, по длине которой происходит затмение источника 5 света, находилась на линии 3 визирования, до момента, соответствующего середине интервала 
, Т1 - интервал времени, за который гравитационное взаимодействие пройдет расстояние от точки траектории, лежащей на линии 3 визирования до гравитационного прибора; Тр - время реакции гравитационного прибора; Т'1сд - интервал времени, характеризующий разницу во времени прохождения через линию 3 визирования центра масс данного тела и середины линии, по длине которой происходит затмение источника 5 света этим телом, при скорости движения массы V'1;
= t1 + tр, где 
- интервал времени от момента, в который середина линии на теле движущейся массы 1, по длине которой происходит затмение источника 5 света, находилась на линии 3 визирования, до момента, соответствующего середине интервала 
, t1 - время, за которое свет или тень преодолеют расстояние от точки траектории движущейся массы, лежащей на линии 3 визирования, до фотоэлемента 4, tр - время реакции фотоэлемента 4.
где 
- интервал времени от момента, когда середина линии на теле движущейся массы 1, по длине которой происходит затмение источника 5 света, находилась на линии 3 визирования, до момента, соответствующего середине интервала 
, T''1сд - интервал времени, характеризующий разницу во времени прохождения через линию 3 визирования центра масс данного тела 1 и середины линии, по длине которой происходит затмение источника 5 света этим телом 1, при скорости его движения V''1;
= t1 + tp, где 
- интервал времени от момента, в который середина линии на теле движущейся массы 1, по длине которой происходит затмение источника 5 света, находилась на линии 3 визирования, до момента, соответствующего середине интервала 
;
где 
- интервал от момента, когда середина линии на теле движущейся массы 1, по длине которой происходит затмение источника 5 света, находилась на линии 3 визирования, до момента, соответствующего середине интервала 
, Т2 - интервал времени, за который гравитационное взаимодействие пройдет расстояние от точки траектории массы 1, лежащей на линии 3 визирования, до гравитационного прибора 2, T'2сд - интервал времени, характеризующий разницу во времени прохождения через линию 3 визирования центра данного тела и середины линии, по длине которой происходит затмение источника 5 света этим телом, при скорости движения V'2;
, где 
- интервал времени от момента, когда середина линии на теле движущейся массы 1, по длине которой происходит затмение источника 5 света, находилась на линии 3 визирования, до момента, соответствующего середине интервала 
, t2 - время, за которое свет или тень пройдет расстояние от точки траектории движения массы 1 до фотоэлемента 4 по линии 3 визирования;
, где 
- интервал времени от момента, когда середина линии на теле движущейся массы 1, по длине которой происходит затмение источника 5 света, находилась на линии 3 визирования, до момента, соответствующего середине интервала 
- интервал времени, характеризующий разницу во времени прохождения через линию 3 визирования центра масс данного тела и середины линии, по длине которой происходит затмение источника 5 света этим телом, при скорости движения V''2.
= t2 + tр, где 
- интервал времени от момента, в который середина линии на теле движущейся массы 1, по длине которой происходит затмение источника 5 света, находилась на линии 3 визирования, до момента, соответствующего середине интервала 
.
После чего определяются величины T'1сд, T''1сд, T'2сд, T''2сд.
Определенив величины T'1сд, T''1сд, T'2сд, T''2сд, определяем величины
В итоге определяем
Регистрацию интервалов времени при прохождении массы через линию визирования осуществляют следующим образом. Предварительно определяют величину градиента напряженности гравитационного поля при нахождении массы на линии визирования. Это можно осуществить двумя способами: либо математическим, либо замерить с помощью гравитационного прибора при пробной установке массы на линии визирования.
В случае использования устройства для измерения разности гравиинерциальных сил величина градиента будет определяться регистрацией разности фазового сдвига, запись которого можно вести одновременно с регистрацией времени. Зависимость фазового сдвига представляет собой симметричную кривую (фиг. 6) с нанесенными на нее метками времени. Выделяют интервалы времени между двумя симметричными точками этой кривой с одинаковой амплитудой. В зависимости от скорости массы ширина интервала времени между точками кривой с данной амплитудой будет меняться, кривая сжиматься или расширяться. Эти интервалы времени и используются в расчетах. При одном цикле снятия информации значение выбранной амплитуды для симметричных точек кривой должно быть постоянным. Одновременно фиксируется интервал времени, в течение которого происходит затмение источника света, и время сдвига этих интервалов друг относительно друга. После каждого прохода массы через линию визирования будут зафиксированы: интервал времени, когда гравитационный прибор 2 фиксирует прохождение массы 1 через линию 3 визирования, интервал времени, когда фотоэлемент 4 фиксирует прохождение массы 1 через линию 3 визирования, и смещение по времени этих интервалов друг относительно друга.
Каждый раз после регистрации фотометрическими приборами затмения источника 5 света движущейся массой 1 середина интервала времени этого явления будет соответствовать тому, что середина линии, затмевающей источник 5, на теле массы 1 находилась на линии 3 визирования, а точка времени на шкале абсолютного времени нахождения этой середины тела массы на линии визирования будет отстоять от середины интервала затмения источника, зафиксированного приборами на время t1 + tр или t2 + tp. Но интервал tр может быть нам неизвестным до необходимой нам точности. Так как из решений уравнений видно, что величины интервалов tр и Тр никак не повлияют на конечный результат, то при решении уравнений tр можно принять равным нулю. Это можно будет характеризовать как изменение величины интервала Тр на величину tр, так как на величину tр будут уменьшены интервалы 
, а как следствие, и интервалы 
.
Сведения, подтверждающие возможность осуществления изобретения.
Изобретение является практически осуществимым, так как существует целый ряд приборов, технические параметры которых удовлетворяют требованиям, чтобы быть использованными в этом эксперименте. Для примера можно привести такие гравитационные приборы как гравитационный вариометр или, например, как "Устройство для измерения разности гравиинерциальных сил". Устройство состоит из пары или нескольких пар пробных масс с волоконно-оптическими датчиками давления. Пробные массы попарно ориентированы в направлениях измерения и расположены друг относительно друга на заданном расстоянии. В приборе присутствуют источник поляризованного света, оптически связанный через оптический ответвитель с входами световодов волоконно-оптических датчиков давления, выходы которых оптически связаны с входами регистратора разности фазового сдвига. Давление, оказываемое пробными массами (ртутью) на световоды волоконно-оптических датчиков, пропорционально силам гравитации или инерции. В зависимости от величины этого давления происходит сдвиг фазы световой волны, которая поступает на соответствующий вход регистратора разности фазового сдвига. Прибор способен измерить градиент поля гравитации, равный 0,02 этвеш, при расстоянии между пробными массами порядка 1 м (авт.св. СССР 1103175, БИ 26, 15.07.84).
Кроме всего прочего в этом эксперименте можно использовать для регистрации гравитационного поля движущегося тела гравиметрическую антенну в режиме работы градиентометра. Как известно, гравитационная волна должна вызывать в направлении, перпендикулярном ее распространению, относительные смещения свободных "пробных" масс и переменные механические напряжения в протяженных телах. Этот эффект и используется при разработке гравитационных антенн. Амплитуда относительного удлинения протяженного тела "гравитационной антенны" по расчетам лежит в пределах 10-19 - 10-21. Данные взяты из физического словаря за 1993 год.
Анализируя все это, можно прийти к выводу, что гравитационной антенной можно регистрировать продольные, направленные по вектору гравитационного взаимодействия, относительные смещения, вызванные приливной силой гравитационного взаимодействия, или тем, что на протяженные тела действует взаимодействие разной величины напряженности. Чувствительность современных гравитационных антенн, по всей видимости, на порядок, а то и два порядка выше, чем у градиентометров.
Применяемые приборы должны удовлетворять требованию, основанному на том, что время их реакции должно удовлетворять условиям проведения эксперимента. На фиг. 5 отмечены две точки А2 и А3. При нахождении массы 1 в этих точках прибор будет регистрировать разные величины градиента, при этом при нахождении массы 1 в интервале от точки А2 до точки А3 напряженность поля будет такой, что прибор будет отображать одну величину градиента, а уже при нахождении массы в точке А3 изменение градиента примет такую величину, что эта величина будет достаточной, чтобы прибор изменил свои показания на новые. Время реакции прибора должно быть таким, чтобы за время движения источника гравитационного взаимодействия из точки А2 в точку А3 прибор после принятия гравитационной информации, дошедшей до него из точки А2, успел отобразить эту информацию на регистрирующем устройстве до подхода движущейся массы 1 в точку А3. В момент прихода до прибора гравитационного взаимодействия из точки А3 он должен начать проводить работу по отображению на регистрирующем устройстве новой информации. Нужно определить интервал времени между приходом гравитационного взаимодействия до прибора из точки А2, а затем из точки А3. Этот интервал будет равен времени, за которое движущаяся масса 1 преодолеет расстояние от точки А2 до точки А3. Даже, если принять это расстояние, равным одному метру, а в действительности оно будет несколько больше, то при скорости массы в 100 м/с, это расстояние она преодолеет за 10-2 с. Если мы будем располагать прибором, имеющим время реакции в 10-3 с, то этого уже достаточно для работы в этом эксперименте.
Предлагаемое изобретение позволяет:
1) непосредственно определить время, затраченное гравитационным взаимодействием, на прохождение расстояния от одной точки до другой;
2) использовать приборы, гравитационные и оптические, точность измерения которых позволяет проводить исследования в лабораторных условиях;
3) многократно повторять исследования независимо от условий окружающей среды, нет необходимости наблюдать за астрономическими объектами, ожидая, когда они займут удобное для исследований положение;
4) определить абсолютную величину напряженности (или ее градиента) поля, создающего данное взаимодействие пробным телом (массой); регистрировать гравитационное взаимодействие непосредственно приборами, а не рассчитывать ее величину по формуле;
5) определять скорость распространения гравитационного взаимодействия не только в вакууме, но и в различных средах, например в воздухе; кроме того, по линии визирования между траекторией движения массы и точкой приема гравитационной информации, можно будет устанавливать различные среды, заполнять объем каким-либо твердым или жидким веществом в емкостях.
Способ заключается в том, что в процессе наблюдения за массой, движущейся по круговой траектории и создающей гравитационное взаимодействие, определяют градиент напряженности гравитационного поля, созданного движущейся массой, с помощью гравитационного прибора, расположенного в центре круговой траектории на линии визирования, которая пересекает траекторию движения массы. Одновременно производят отсчет времени, выделяют интервал времени между двумя моментами, при которых градиент напряженности принимает одно и то же значение. Фиксируют также интервал времени, в течение которого оптический прибор, расположенный также на линии визирования, по затмению источника светового излучения, размещенного на линии визирования, регистрирует информацию о прохождении движущейся массы через линию визирования. Затем с учетом скорости распространения света в среде вычисляют скорость распространения гравитационного взаимодействия тел. 6 ил. з.п. ф-лы.
Vr = (L1 - L2)/ΔT11 - ΔT21),
где L1 и L2 - радиусы траекторий,
ΔT11 = T1 + Tp,
ΔT21 = T2 + Tp,
T1 и T2 - интервалы времени, за которые гравитационное взаимодействие преодолеет расстояние от точки траектории, лежащей на линии визирования, до гравитационного прибора,
Tр - время реакции гравитационного прибора.
| Лаплас П.С | |||
| Изложение системы мира | |||
| - М.: Наука, 1982, с | |||
| Переставная шейка для вала | 1921 |
|
SU309A1 |
| SU 11031175 A, 1984 | |||
| Вариометр | 1986 |
|
SU1384040A1 |
| US 4841772 A, 1989 | |||
| РЕЖУЩИЙ ИНСТРУМЕНТ С ПОКРЫТИЕМ | 2003 |
|
RU2250810C1 |
