Изобретение относится к люминесцентным методам определения структуры вещества и может быть использовано для количественного определения содержания неоднородно распределенной дополнительной кристаллической фазы в сильнорассеивающих дисперсных веществах с примесными ионами-люминогенами, таких как нанопорошки, спрессованные нанопорошки (компакты) и т.д., использующихся для производства различных лазерных сред, люминофоров, сцинтилляторов.
Уровень техники
Известен традиционный способ количественного определения содержания различных кристаллических фаз в веществе - рентгенофазовый анализ (РФА), где идентификация их содержания в смеси происходит путем анализа дифракционной картины, создаваемой исследуемым образцом. К настоящему времени существует множество усовершенствованных методик РФА и конструкций рентгеновских установок, позволяющих исследовать более неоднородные и мелкодисперсные смеси. Недостатком методов РФА является их относительная дороговизна и сравнительно долгое время анализа. Кроме рентгенодифракционных, универсальных разработанных методов определения количественного содержания кристаллических фаз в веществе нет, в то время как существуют различные оптические, дифракционные и радиоспектроскопические методы, которые позволяют качественно идентифицировать кристаллические фазы.
Альтернативные оптические методы являются более экспрессными и менее дорогостоящими. Известен оптический способ количественного фазового анализа в шеелит-молибдошеелитовых рудах [С.М. Ключарева, О.В. Кононов. Фазовый анализ шеелит-молибдошеелитовых руд и концентратов по спектрам возбуждения люминесценции. // Заводская лаборатория, 1970, №6, С. 687-688], в котором регистрируют спектры возбуждения люминесценции в приготовленных механических смесях зерен (по весу и по количеству зерен) и строят градуировочный график процентного содержания одной из двух фаз (шеелита) в зависимости от отношения интенсивностей двух полос возбуждения с максимумами 282 и 250 нм. Далее определяют процентное содержание фаз в образце, где оно не известно, накладывая полученное значение отношения интенсивностей тех же полос на построенный градуировочный график.
Наиболее близким к изобретению является способ определения дополнительной кристаллической фазы в алюминатах иттрия, допированных неодимом [В.В. Осипов, В.И. Соломонов, А.В. Спирина. Люминесцентное исследование алюминатов иттрия, легированных неодимом. // Оптический журнал, 2011, Т. 78, №6, С. 85], где в оптических керамиках и монокристаллах иттрий-алюминиевого граната, допированных ионами Nd3+ (Nd3+ : ИАГ), определяют малое количество примесного иттрий-алюминиевого перовскита, допированного ионами Nd3+ (Nd3+ : ИАП). Для этого в каждом эталонном образце с различным известным соотношением фаз Nd3+ : ИАГ и Nd3+ : ИАП, определенных из РФА, измеряют светосуммы и спектра импульсной катодолюминесценции (ИКЛ) I(λ), где λ - длина волны, измеряемая в нм, затем подсчитывают отношение S1 к S2 (параметр S1/S2) и строят точечный график, отражающий зависимость содержания Nd3+ : ИАГ от S1/S2. Затем полученные точки аппроксимируют и получают градуировочную кривую гиперболического вида с ее уравнением (градуировочное уравнение), которое в дальнейшем используют для образцов с неизвестным соотношением Nd3+ : ИАГ и Nd3+ : ИАП, подсчитывая параметр S1/S2 спектра и подставляя его в градуировочное уравнение (прототип). Данный метод универсален для любых двухфазных веществ, содержащих примесные ионы-люминогены, люминесцирующих в обеих фазах: для каждого такого вещества возможно построить свою индивидуальную градуировочную кривую. Для этого необходимо знать принадлежность полос спектра люминесценции к той или иной фазе для этого вещества и выбрать соответствующие уже данному веществу диапазоны интегрирования для светосумм так, чтобы хотя бы в один из них попадали полосы сразу обеих фаз. Возможность выбирать самостоятельно диапазоны интегрирования является крайне удобным свойством такого метода, так как спектральные диапазоны люминесценции примесного иона могут отличаться в различных веществах, а также выбор того или иного диапазона может ограничиваться возможностью спектральных приборов. Недостатками метода является то, что при применении его к сильнорассеивающим неоднородным средам (нанопорошкам, компактам нанопорошков) не учитывается рассеяние люминесценции на частицах и, таким образом, зависимость этого рассеяния от длины волны и размеров рассеивающих частиц, а также не учитывается неоднородность распределения фаз по объему среды, что дает существенную ошибку при определении содержания количества фазы.
Раскрытие изобретения
Целью заявляемого изобретения является люминесцентный способ определения количественного фазового состава в двухфазной сильнорассеивающей неоднородной среде (например, нанопорошок, компакт нанопорошка) с допированными примесными ионами-люминогенами, в котором учитывается влияние на спектр люминесценции рассеивания возбужденного излучения на частицах вещества, а также неоднородность распределения фаз в веществе. Под кристаллическими фазами, согласно установившейся терминологии РФА, подразумеваются различные кристаллические системы.
Измеренная интенсивность в объемных рассеивающих средах определяется как
где λ - длина волны люминесценции, I(λ)ph - физическая интенсивность люминесценции, αr - показатель рассеяния среды, - толщина излучающего слоя [Фриш С.Э. Оптические спектры атомов / С.Э. Фриш. М.; Л., Государственное издательство физико-математической литературы, 1963. 640 с.]. Под сильнорассеивающей средой понимается среда, для которой Поставленная цель достигается тем, что в отличие от прототипа, где в качестве аналитического параметра используется отношение светосумм люминесцентного спектра, в нашем решении используется параметр S1λ/S2λ, где и , где I(λ) - измеренный спектр люминесценции, D1-D2 и L1-L2 диапазоны люминесцентного спектра I(λ). Для обоснования выбора параметров S1λ и S2λ воспользуемся теорией рассеяния Рэлея, где средний размер частиц должен быть меньше λ/20 для монохроматического излучения. Воспользуемся допущением, что нанопорошок является сильнорассеивающей средой, т.е. выражение ехр(-αrl)<<0.1, и, таким образом, его вкладом в (1) можно пренебречь. В свою очередь показатель рассеяния среды αr можно выразить как
где σ - эффективное сечение рэлеевского рассеяния, Nr - концентрация рассеивающих частиц, n - показатель преломления среды (n=np/n0, np и n0 - показатели преломления рассеивающей частицы и воздуха соответственно), d - диаметр частиц, ρb и ρp - насыпная плотность и плотности частицы. Коэффициент a(n, d, ρb, ρр) выделен для удобства дальнейших преобразований. Отсюда измеренная интенсивность I(λ)reg объемной сильнорассеивающей среды при подстановке (2) в (1) определяется выражением:
В прототипе использовались нерассеивающие среды, а аналитический параметр S1/S2 определялся, по существу, выражением
Таким образом, для случая рассеивающих сред согласно выражению (3) мы вводим поправку, которая учитывает несоответствие зарегистрированной интенсивности люминесценции и физической интенсивности:
Как видно из (5), при сокращении в дроби коэффициента a(n, d, ρb, ρp) параметр S1λ/S2λ перестает зависеть от неоднородности вещества по размеру частиц d, а также после интегрирования S1λ и S2λ перестает зависеть от длины волны λ. Эти два параметра являются определяющими для рассеяния Рэлея, как наиболее сильно искажающие физическую интенсивность люминесценции в рассеивающих средах.
Регистрация люминесценции со всего объема, а также усреднение спектра люминесценции или получившегося аналитического параметра S1λ/S2λ позволяют определить среднее значение содержания различных кристаллических фаз неоднородно распределенных по объему вещества. Для этого каждое однократное возбуждение люминесценции в пробах осуществляется с различных участков равного объема, а количество зарегистрированных спектров и их усреднение для одной пробы определяют исходя из соотношения полного объема вещества и объема под площадкой сбора люминесценции таким образом, чтобы просканировать весь имеющийся объем.
В итоге, получаем следующую последовательность создания градуировочной кривой:
1. Для двухфазного сильнорассеивающего вещества с примесными ионами, люминесцирующими в обеих фазах (нанопорошок или компакт нанопорошка), необходимо подобрать эталонные образцы с различным известным соотношением двух фаз.
2. Для каждого эталонного образца необходимо зарегистрировать спектры люминесценции, при этом необходимо просканировать весь имеющийся объем, причем каждое однократное возбуждение должно происходить с равного объема. Объем и масса всей эталонной пробы не имеют значения. От их значений будет зависеть лишь количество зарегистрированных спектров (чем больше объем пробы, тем больше зарегистрированных спектров получится при сканировании с одной пробы).
3. Для каждого спектра рассчитать параметр S1λ/S2λ согласно (4). Диапазоны интегрирования D1-D2 и L1-L2 выбираются так, чтобы хотя бы в одном из них присутствовали полосы люминесценции примесного иона в обеих фазах. Далее S1λ/S2λ усреднить для каждой эталонной пробы.
4. По полученным усредненным значениям параметра S1λ/S2λ построить точечный график C2=f(S1λ/S2λ), где C2 - известные содержания примесной (или основной) фазы в эталонном образце.
5. Аппроксимировать полученный точечный график гиперболической градуировочной кривой и получить ее уравнение.
Далее полученное уравнение используется непосредственно для определения процентного содержания фаз в образцах того же вещества с неизвестным соотношением фаз. Для этого необходимо зарегистрировать спектры люминесценции тем же способом возбуждения, как в эталонах. При этом необходимо просканировать весь образец, чтобы каждое однократное возбуждение происходило с того же объема, как у эталонных образцов (объем всего образца не имеет значения). Далее посчитать параметр S1λ/S2λ и его среднее в диапазонах спектра люминесценции, которые были определены для эталонных образцов. Получившееся усредненное значение S1λ/S2λ подставить в уравнение (или наложить точку на градуировочную кривую) и получить искомое значение фазы C2 и соответственно второй фазы вычитанием значения C2 из 100%. Такие градуировочные гиперболические кривые будут индивидуальны для каждой двухфазной среды.
Осуществление изобретения
Для примера осуществления данного люминесцентного способа рассмотрим построение градуировочной зависимости и ее использование для нанопорошка оксида иттрия, допированного ионами неодима (Nd3+ : Y2O3), где основной фазой будем считать кубическую, а дополнительной - моноклинную. Для приготовления эталонных образцов с различным содержанием фаз использовались механические смеси (замесы) моноклинного и кубического нанопорошков Nd3+ : Y2O3. Масса одной пробы замеса составляла 0.5 г. Взвешивание производилось на весах с четвертым значащим знаком после запятой, и максимальная ошибка взвешивания одной пробы составляла 0.0005 г или 0.1% в переводе на процентное содержание фазы. Пробы были замешаны со следующим содержанием моноклинной фазы: 0%, 12%, 20%, 36%, 48%, 60%, 72%, 92%, 100% и все перемешивались в течение суток. Для возбуждения фотолюминесценции использовался лазерный диод с длиной волны излучения 808 нм, выходной мощностью 4 Вт. В качестве фотоприемника ИК-спектрографа выступала полупроводниковая InGaAs линейка, содержащая 512 элементов с дискретностью 0.5 нм на единичный элемент линейки. Регистрация производилась в диапазоне 890-1150 нм. Спектры ФЛ регистрировались на воздухе при комнатной температуре. Погрешность определения длины волны не превышала 0.5 нм. В качестве диапазонов для подсчета S1λ и S2λ взяты диапазоны от 1088 до 1150 нм и от 1088 до 1113 нм соответственно (Фиг. 1). Данные области спектра выбраны таким образом, чтобы исключить попадание в измеряемый диапазон длинноволнового крыла возбуждающего диода. Для получения люминесцентной информации со всего объема исследуемых проб было зарегистрировано по 20 спектров фотолюминесценции (сканирование лазерным диодом). Далее подсчитывался параметр S1λ/S2λ согласно (6) и его среднее значение для каждой пробы.
где λ - длина волны, измеряемая в нм.
На Фиг. 2 представлена градуировочная гиперболическая зависимость построенная по усредненным значениям параметра S1λ/S2λ каждого эталонного образца. Уравнение гиперболы имеет вид:
Максимальная погрешность (отклонение значения экспериментальной точки от градуировочной кривой) составила ±2%. Именно подсчет среднего значения параметра S1λ/S2λ устранил существенную ошибку, возникающую из-за фазовой неоднородности образца. Так, например, в эталонном образце, содержащем 60% моноклинной фазы, при подстановке всех измеренных для него S1λ/S2λ в (7) разброс в значениях C2 составил от 34% до 85%.
Теперь воспользуемся данной кривой для определения содержания моноклинной фазы в не эталонном образце, для которого в качестве проверки был сделан рентгенофазовый анализ. Регистрация спектра фотолюминесценции и подсчет параметра (6) были сделаны аналогично эталонным замесам. В результате согласно (7) было получено 53% моноклинной фазы в исследуемом образце. Согласно РФА данное значение составило 51%.
Таким образом, возможно дальнейшее использование построенной градуировочной кривой для экспрессного определения количественного содержания дополнительной моноклинной фазы Nd3+ : Y2O3 в образцах с ее неизвестным содержанием, измеряя параметр S1λ/S2λ зарегистрированного спектра люминесценции.
На Фиг. 1 - спектры фотолюминесценции: 1 - диапазон для подсчета S1λ, 2 - диапазон для подсчета S2λ, 3 - эталонный замес нанопорошка Nd3+ : Y2O3, где 64% - кубическая, 36% - моноклинная кристаллическая фаза, 4 - кубический нанопорошок Nd3+ : Y2O3, 5 - моноклинный нанопорошок Nd3+ : Y2O3.
На Фиг. 2. - градуировочная аппроксимационная кривая с экспериментальными точками, где S1λ/S2λ - люминесцентный аналитический параметр.
Изобретение относится к люминесцентным методам определения структуры вещества и может быть использовано для количественного определения содержания неоднородно распределенной дополнительной кристаллической фазы в сильнорассеивающих дисперсных веществах с примесными ионами-люминогенами, таких как нанопорошки, спрессованные нанопорошки (компакты) и т.д., использующихся для производства различных лазерных сред, люминофоров, сцинтилляторов. Способ определения количественного содержания дополнительной кристаллической фазы в двухфазном веществе с примесными ионами-люминогенами, включающий в себя регистрацию спектров люминесценции, построение гиперболической градуировочной кривой, отражающей зависимость содержания дополнительной фазы в эталонных образцах с ее известным содержанием от люминесцентного аналитического параметра, и последующее использование этой кривой для определения неизвестного содержания дополнительной фазы в исследуемом образце подобного фазового состава, как и в эталонных образцах, подстановкой измеренного для него люминесцентного аналитического параметра в градуировочную кривую, при этом для определения фазового состава сильнорассеивающей дисперсной среды с неоднородно распределенными по объему фазами, для которой выполняется условие рассеяния Рэлея, используют люминесцентный аналитический параметр, рассчитанный по формуле
где λ - длина волны люминесценции,
I(λ)reg - регистрируемый спектр люминесценции,
(D1-D2) и (L1-L2)- диапазоны спектра,
причем диапазоны (D1-D2) и (L1-L2) выбираются таким образом, чтобы хотя бы один из них включал полосы люминесценции иона-люминогена, расположенного в позициях как одной, так и другой кристаллической фазы. Техническим результатом является учет рассеяния люминесценции на частицах сильнорассеивающих неоднородных сред и неоднородности распределения фаз по объему среды, что дает снижение существенной ошибки при определении содержания количества фазы. 2 ил.
Способ определения количественного содержания дополнительной кристаллической фазы в двухфазном веществе с примесными ионами-люминогенами, включающий в себя регистрацию спектров люминесценции, построение гиперболической градуировочной кривой, отражающей зависимость содержания дополнительной фазы в эталонных образцах с ее известным содержанием от люминесцентного аналитического параметра, и последующее использование этой кривой для определения неизвестного содержания дополнительной фазы в исследуемом образце подобного фазового состава, как и в эталонных образцах, подстановкой измеренного для него люминесцентного аналитического параметра в градуировочную кривую, отличающийся тем, что для определения фазового состава сильнорассеивающей дисперсной среды с неоднородно распределенными по объему фазами, для которой выполняется условие рассеяния Рэлея, используют люминесцентный аналитический параметр, рассчитанный по формуле
где λ - длина волны люминесценции,
I(λ)reg - регистрируемый спектр люминесценции,
(D1-D2) и (L1-L2)- диапазоны спектра,
причем диапазоны (D1-D2) и (L1-L2) выбираются таким образом, чтобы хотя бы один из них включал полосы люминесценции иона-люминогена, расположенного в позициях как одной, так и другой кристаллической фазы.
US 20040142484 A1, 22.07.2004 | |||
ОПТИЧЕСКИЙ БИОСЕНСОР НЕОБРАТИМЫХ ИНГИБИТОРОВ ХОЛИНЭСТЕРАЗЫ В ВОЗДУХЕ | 2000 |
|
RU2198394C2 |
DE 102012216164 A1, 13.03.2014 | |||
СПОСОБ АНАЛИЗА ФИЗИЧЕСКИХ И/ИЛИ ХИМИЧЕСКИХ СВОЙСТВ ПОВЕРХНОСТНОГО СЛОЯ ТВЕРДОГО ТЕЛА (ВАРИАНТЫ) | 2002 |
|
RU2221236C1 |
Авторы
Даты
2017-08-31—Публикация
2016-05-16—Подача