1
Изобретение относится к спектре-- метрии быстропротекающих релаксационных процессов и может быть использо- ваНо в вычислительной технике для оперативной обработки оптической информации.
Цель изобретения - увеличение объема записываемой и воспроизводимой информации, а также увеличение вре- .мени ее хранения в резонансной среде
На чертеже показан график для иллюстрации предлагаемого способа.
Увеличение объема записанной и воспроизводимой информации, увеличе- ние времени ее хранения достигается за счет того, что при импульсном многоволновом воздействии на резонансную среду полей разной интенсивности интерференция чистых и смешанных со- .стояний резонансных атомов приводит к генерации целой серии эхооткликов. При этом, помещая оптическую информацию в форму временной огибающей и пространственную конфигурацию вол- нового фронта слабых импульсов, мож- но добиться прямого или зеркального воспроизведения пространственно-временной структуры импульса-кода в форме фотонного эха. При многократ- ном возбуждении возникают импульсы- эха- как от всевозможных пар внешних импульсов, так и специфические: стимулированное и восстановленное эхо. Причем время осуществления эффекта стимулированного эха ограничено лишь временем Т продольной релаксации, которое для некоторых типов веществ составляет десятки минут. Следовательно, такое же время может хранить ся в резонансной среде и оптический .код.
Пусть на кристалл подают последовательно три светов ых импульса, дей- ст;в.ующие в моменты t , t и t и об- ладающие соответственно длительностями (/ , (Ли c j.Причем первый иэ них является импульсом с заданной формой (импульс-код). В общем случае всё три импульса представляют собой сфе- рические волны,, сходящегося или расходящегося типа с центром в точках с радиус-векторами RO, , R и R. Тогда моменты прихода фронтов световьйс волн в точку с координатой ё. могут быть записаны следующим образом:
a.t,(ir.) - у, (R, t,);
5 0 5 0 5 0
5 0
5
142
u)tj(R.) ., ROZ) + г, + c, ,
Wtj(Rj) (j, Oi) + , + 2+ + C/ 2-.
где i: и C - временные интервалы между импульсами, ,
V«(), О (-ir«(k,,«-kR,,). фазовый пространственный множитель, при этом dg- О соответствует расходящейся сферической волне, а о(„ 1 - сходящейся, k w/c.
Пасчет показывает, то макроскопический дипольный момент содержит.восемь слагаемых, определяющих коге.рентное спонтанное излучение образца. Три импульса возникают одновременно с внешними. Осф.авшиеся пять откликов среды представляют собой импульсы фотонного эха: эхо от первого и второго импульсов (12), эхо от
;первого и третьего (13) и второго и третьего (23) импульсов, стимулированное (se) и восстановленное (re) эхо.
Время формирования когерентных откликов определяются следующими выражениями:V - n -2i;,-c,-c/ j -, C, t-V,5 co- -2(Vfi).bc/.-d .-c/, ;
(2,)- ,
e . , где фазы v определяют пространственную структуру волнового фронта эха.
Отл|1чительным свойством эффекта ФЭ является корреляция временной формы импульса-кода и эха. Причем перестановкой во времени сильного и кодирующего сигналов можно осуществить считывание формы импульса как в прямом, так и в обратном направлении. Физи ческая причина этого явления заключается в возможности создания усло ВИЙ, при которых сигнал стимулированного фотонного эха будет линейным по полю любого из трех возбуждающих импульсов света. Именно поэтому как для обычного режима возбуждения эха-, так и для восстановленного ФЭ роль кодирующего импульса может играть только первый импульс света. Затуха- ние откликов с индексами (se) не зависит от интервала между вторым и третьим импульсом. Это связано с тем.
что под действием поля второго сигнала изменяется время релаксации квантовой когерентности (околодиагонапь-; ных Элементов матрицы плотности). Второй импульс переводит часть фазовой памяти среды в диагональные элементы матрицы плотности, т.е. в населенность, которая затухает С характерным временем продольной релакса-
ЦИИ,
Пространственные корреляции волновых фронтов возбуждающих импульсов и эха следует из фазовых соотношений для величин VQ причем считается, что R RP или иначе L f-f R, где L - длина образца.
В этом случае универсальное выражение для формы волнового фронта ФЭ -любого типа имеет вид
P,(R, S,).exp(i||Sj |
X IR + Й ге1-|Йв1 в 5,
где величина гJ связана с параметрами падающих волн A (-1 ) R ,, . Параметр г g - О при R о « представ.- ляет собой радиус кривизны врлнового фронта ФЭ. Радиус-вектор Rg, задающий положение центра волны эха, выражается через величину г по формуле Rg i
Очевидно, что тип сферической вол- ны ФЭ (сходящаяся или расходящаяся) в общем сл учае может быть точно установлен только при заданном соотношении между радиусами кривизны RQ
5
0
волновых фронтов внешних импульсов в месте расположения, образца. В этом случае знак величины rg определяет тип сферической волны. Однако существуют ситуации, когда тип волны ФЭ однозначно определяется лишь последовательностью волн различной формы независимо от соотношения между .
Таким образом стимулированное эхо в данном случае представляет собой р асходящуюся сферическую волну с
5
5
se
-ngjTgj , в то же время комбинация (i fO, 1 1} задает сходящуюся волну стимулированного ФЭ с центром в точке, определяемой радиус-вектором Rge njjTsg.
В таблице кодирующий импульс имеет форму волнового фронта, отличную от формы фронта для двух других импульсов. Так, для столбца с 1 по 3 сигнал-код имеет сферическую форму волнового фронта, а в столбцах с 4 по 6 - плоскую. Строка с номером 1 задает последовательность действия импульсов с разной пространственной конфигурацией, строка 2 указывает тип сферической волны возбуждения: знак + соответствует расходящейся сферической волне, знак - соответствует сходящейся волне. Строки с номерами с 3 по 7 соответствуют набору из пяти импульсов фртонного эха. Здесь символ О используется на пяти для обозначения плоской волны, + стоит там, где тип сферической волны не определен по указанным причинам.
713361
Из таблицы следует возможность использования эффекта ФЭ для обращения волнового фроита светового импульса Симпульсы ФЭ (12), (13), .(23) и (se) столбец 1 , если код имеет сферический фронт. Импульс ФЭ с индексом (re) восстанавливает фронт кодирующего сигнала с тем же знаком кривизны.
В случае, когда кодирующий импульс представляет собой плоскую волну (столбцы 4-6) пoявляeтc возможность путем подбора собирающих и рассеивающих линз соответствующей оптической силы получать сферическую волну эха заданного типа.
Формула изобретения.
1. Способ записи и воспроизведе-- ния оптической информации, заключающийся в том, что при записи на резонансную- среду воздействуют последова- 25 тельностью из трех когерентных оптических импульсов, амплитуду первого v - из которых - импульса-кода модулируют в соответствии с записываемой инфорА
« f
А
Составитель С. Самуцевич Редактор А. Козориз Техред И.Попович Корректор Н. Король
Заказ 4051/50 Тираж 589 Подписное
ВНИИПИ Государственного комитета СССР
по делам изобретений и открытий 113035, Москва, Ж-35, Раушская наб., д. 4/5
Производственно-полиграфическое предприятие, г. Ужгород, ул. Проектная, 4
8
0
5
0
25
мацией, причем амплитуда импульса-кода . « Ъ / d Z , а амплитуда других импульсов е, J 7 -h/dT, длительность импульса-кода , длительность других импульсов ,з Т, а временной интервал , и t между когерентными оптическими импульсами Т :, « «1, Т , где Т, и Т - соответственно времена продольной поперечной и обратимой релаксации, причем Т 77 Tj , ti - постоянная планка, d - приведенный матричный элемент, а при воспроизведении информации после третьего когерентного опти- чеекого импульса регистрируют эхосиг- нал резонансной среды, отличающийся тем, что, с целью уве-г личения объема записьгоаемой и воспроизводимой, информации, а также увеличения времени хранения информации, осуществляют пространственную модуляцию волнового фронта второго когерентного оптического импульса.
2. Способ по п. 1, .о т л и ч а - . ю щ и и с я тем, что при записи осуществляют пространственную модулят цию волнового фронта третьего когерентного оптического импульса.
Л
.23 О Л Л
ДГ К
Л
se
Д о М Л
(е
название | год | авторы | номер документа |
---|---|---|---|
Способ когерентной оптической обработки информации на основе фотонного эха | 1987 |
|
SU1468266A1 |
Способ динамической записи,хранения и воспроизведения временной формы импульса электромагнитного излучения | 1978 |
|
SU805836A1 |
Способ подавления квантовых шумов в оптической квантовой памяти на основе протокола восстановления подавленного фотонного эха в резонаторе (варианты) | 2020 |
|
RU2766051C1 |
СПОСОБ НАВЕДЕНИЯ НА УДАЛЕННЫЙ ОБЪЕКТ ИМПУЛЬСНОГО ЭЛЕКТРОМАГНИТНОГО ИЗЛУЧЕНИЯ | 2014 |
|
RU2589763C2 |
СПОСОБ, УСТРОЙСТВО И СИСТЕМА УЛЬТРАЗВУКОВОЙ ВИЗУАЛИЗАЦИИ СТРУКТУР МОЗГА ЧЕРЕЗ ТОЛСТЫЕ КОСТИ ЧЕРЕПА | 2015 |
|
RU2636851C2 |
СПОСОБ ПЕРЕКЛЮЧЕНИЯ МАКРОСКОПИЧЕСКОГО СОСТОЯНИЯ ПОЛЯРИТОНОВ ПРИ ПОМОЩИ ОДНОГО ФОТОНА | 2020 |
|
RU2782686C2 |
СПОСОБ ИЗМЕРЕНИЯ РАССТОЯНИЯ НА ОСНОВЕ ПОЛЯРИЗАЦИОННЫХ СВОЙСТВ ФОТОННОГО ЭХА | 2005 |
|
RU2306527C2 |
СПОСОБ НЕЛОКАЛЬНОЙ ПЕРЕДАЧИ ИНФОРМАЦИИ | 2015 |
|
RU2591202C1 |
Способ получения интерферограммы контроля качества линз и объективов | 1990 |
|
SU1716319A1 |
Способ записи фазово-корректирующей голограммы и устройство для записи фазово-корректирующей голограммы | 1985 |
|
SU1262542A1 |
Изобретение относится к спектрометрии быстропротекающих релаксационных процессов и может быть использовано в вычислительной технике для оперативной обработки оптической информации. Целью изобретения является увеличение объема записьшаемой и воспроизводимой информации, а также увеличение времени ее хранения в накопителе информации. Изобретение позволяет записывать, хранить и воспроизводить оптическую информацию в виде оптических импульсов сложной временной и пространственной формы за счет того, что для оптической записи используется эффект фотонного эха. Воздействие на резонансную среду осуществляют тремя импульсами с неплоскими фронтами и временными контурами сложной .формы. При этом, спустя строго заданные интервалы времени, генерируется серия сигналов эха, воспроизводящих пространственно-временную форму кодирующего сигнала. Причем трехимпульс- ный режим возбуждения позволяет использовать для целей хранения и преобразования оптической информации аномально длительное время жизни стимулированного эха. Согласно изоб- ретению временные интервалы между импульсами 1 и tj должны удовлетворять неравенствам Tj : т Tj ; Т «Tj .,, где Т.,, Т. и Tj - соответственно : ..- времена продольной, поперечной к чэб- ратимой релаксации поляризации (Т., . Л Т,). 1 з.п. ф-лы, 1 ил., 1 табл.. W со СлЭ О5
Патент США № 3638025, кл | |||
Станок для нарезания зубьев на гребнях | 1921 |
|
SU365A1 |
Устройство для транспортирования и сбрасывания лесоматериалов | 1979 |
|
SU895836A1 |
Походная разборная печь для варки пищи и печения хлеба | 1920 |
|
SU11A1 |
Авторы
Даты
1987-09-07—Публикация
1985-08-12—Подача