гиперболическую характеристику -° для
ны и у.
Гиперболический характер имеют ветви резонансной кривой параллельного колебательного контура без потерь, состоящего из индуктивности L и емкости С,где Z - импеданс параллельного LC-контура;
- -
Д относительная расстоойка; .
,
«о-резонансная частота, oi- частота переменная.
инверсии 1:е,тичи1 1
2{Д) С
№ 139096- 2 В реальном контуре с потерями на параллельном активном сопротивлении R уравнение (1) резонансной кривой принимает вид:
Z..- (2)
I l + l2-i-AQ)
где Q -- R удобротность контура.
При достаточной расстройке уравнение (1) становится равноценным уравнению (2), т. е. возможно использование для получения инверсии t/2 части вправо от точки .4 и влево от точки А кривой реального колебательного контура (фиг. 1).
Сказанное справедливо при существовании линейной зависимости величины относительной расстройки А от величины напряжения UzДля соблюдения этого условия в схеме делителя (фиг. 2) применен избирательный усилитель на реактивной лампе /. Генератор 2 возбуждает в контуре 3LC синусоидальные колебания с постоянной частотой и постоянной амплитудой. Контур вместе с реактивной лампой настроен в резонанс с частотой генератора при . Реактивная лампч управляется напряжением /2 (вход 4),
/
L --- ,
где (U2) - управляемая крутизна лампы. Действие величины (2 на реактивную лампу вызывает смещение собственной частоты ол контура LC относительно (,, то есть амплитуда возбуждаемых генератором колебаний уменьшается пропорционально величине относительной расстройки Д. Так как величина расстройки, в свою очередь прямо пропорциональна величине L/2, а напряжение на контуре ZC прямопропорционально его импедансу Z, то напряжение частоты прямо
пропорционально величине -.- , то есть является инверсией U-2.
Необходимо подчеркнуть, что резонанс должен сохраняться при . так как, если начальная точка смещается на величину а в сторону от резонанса, то это равноценно введению аргумента А+а вместо А. Для отрицательных значений /2 можно использовать левую ветвь резонансной кривой, но с условием, что пропорциональность А от и сохранится и в этой области.
Величина f/j (делимое) поступает на вход 5 амплитудного модулятора 6, являющегося генератором синусоидальных колебаний частоты w, выходная амплитуда которых прямо пропорциональна величине t/i, что достигается линейной амплитудной модуляцией.
Напряжение, прямо пропорциональное Ui с частотой «, и напряжение, обратно пропорциональное f/2 с частотой «2 поступают на соответствующие сетки лампы 7 смесителя. Выходом устройства служит анодный контур 8 смесительной лампы 7, настроенный либо на сумму, либо на разность частот «i и о)2 и выделяющий колебания с амплитудой,
пропорциональной искомому отнощению .-г-(частное).
Предмет изобретения
Электронная схема деления, отличающаяся тем, что, с целью использования для деления гиперболического участка резонансной кривой параллельного колебательного контура, обеспечения необходимой
полосы пропускания и простоты ycfpoftcTsa, вход делителя подключен к избирательному усилителю на реактивной лампе, связанному со сме сителем, второй вход которого соединен с амплитудным модулятором, имеющим вход для делимого, а выходом устройства (частное) служиг анодный контур смесительной лампы.
и
Фиг 2
