Способ наблюдения ядерного резонанса Советский патент 1982 года по МПК G01N24/08 

- Изобретение относится к способу исследования физических и химических свойств твердых веществ методом ядерного резонанса и может быть использовано для изучения внутрикристалли- ческих электрических полей в таких веществах, дефектов в кристаллах,фазовых переходов, взаимодействия и движения атомов и молекул, природы химической связи и т.п.

Известен способ наблюдения ядерного резонанса путем одновременного воздействия на исследуемый образец двумя скрещенными радиочастотными магнитными полями с одинаковой частотой lU, лежащей в области частоты х) ядерного квадрупольного резонанса (ЯКР) образца, и с различными фазами, регистрации постоянной компоненты ядерного магнитного момента образца, продольной относительно направления (Z) максимального градиента внутрикристаллического электрическо.го поля образца, и наблюдения ядерного резонанса по изменению указанной компоненты. Названную компоненту регистрируют при изменении частоты tt) радиочастотных полей в диапазоне, включающем частоту ОУо ЯКР образца, со скоростью, обеспечивающей быстрое адиабатическое прохождение через линию ЯКР. При этом магнитный момент резонирующих ядер меняет свою ориентацию на противоположную относительно оси Z со скоростью, задаваемой скоростью быстрого адиабатического прохождения. Частота, на которой осуществляют указанную регистрацию, определяется этой скоростью и лежит в инфразвуковом диапазоне 1 J Недостатком этого способа является его низкая разрешающая способность, что обусловлено уширением линий ЯКР из-за неоднородности градиента внутрикристаллического электрического поля образцаи из-за диполь-дипольных взаимодействий ядер друг с другом. Этот способ позволяет 38 получать лишь огранииенную информацию о свойствах исследуемого образца. Наиболее близким техническим решением к предложенному является спо соб наблюдения ядерного резонанса, включающий одновременно воздействие ма иг-следуемый образец первым и вторым скрещенными радиочастотными маг-НИ.ТНЫМИ полями, частоты которых лежат в области частоты (Slo ЯКР образца, фазы различны, а амплитуды превышают величину , где U.LUo ирина линии ЯКР, J- гиромагнитное отношение ядер исследуемого образца регистрацию компоненты ядерного Mai- нитного момента образца, продольной относительно направления (Z) максимального градиента внутрикристаллического электрического поля образца на частоте 51 нутации ядерных ма1 нитных моментов в радиочастотном маг нитном поле и наблюдение ядерного резонанса по изменению указанной компоненты. Указанную регистрацию компоненты ядерного магнитного момента образца осуществляют при одновременном воздействии на об- разец первым и ВТОРЫМ радиочастотными полями. Нутации ядерных магнитных моментов представля;от собой непрерь1в ное периодическое отклонение с частотой Si-Q этих моментов относительно оси Z при одновременной быстрой их прецессии вокруг этой оси с часTOToi ЯКР ts. Эти нутации обусловлены дополнительной прецессией ядерных магнитных моментов с частотой й. вокруг их осей квантования в представлении взаимодействия, направление которых не совпадает с направлением оси Z и задается амплитудой каждого из указанных радиочастотных полей и их ориентацией друг относительно друга и относительно главных осей градиента внутрикристаллического электрического поля образца, расстройкой (p-fju) частоты ш радиочастот ных полей относительно частоты W ЯКР образца, а также параметрами образца. Частота 51о определяется указанными величинами и лежит в диапазонеAtfoe f n%-)(1+l)-lrii| к Iml+Dl- H . где li. - величина полуамплитуды первого радиочастотного поля; (Л) - частота радиочастотных полей ; WQ- частота ядерного квадрупольного резонанса образца; 1 - величина спина резонирующих ядер; m - магнитное квантовое число, соответствующее нижнему уровню квадрупольной энергии ядер для перехода на частоте WQ; q - коэффициент, определяемый величиной каждого из указанных радиочастотных полей и их ориентацией друг относительно друга и относительно направления главных осей градиента внутрикристаллического электрического поля образца, а также величиной асимметрии указанного градиента 21. Недостатком этого способа является то, что исследования образца с его помощью сложны и трудоемки и требуют большой затраты времени, что обусловлено сложной зависимостью частоты Яд от амплитуды и ориентации первого и второго радиочастотных полей, а также от параметров образца. Например, в случае спина 1 3/2 частота йо общем случае зависит от десяти параметров, из которых только четыре характеризуют искомые свойства образца. Другим недостатком способа является то, что в системе-скрещенных катушек, обеспечивающих генерацию двух скрещенных радиочастотных полей, трудно получить однородное магнитное радиочастотное поле в каждой из катушек. В результате линия ядерного резонанса на частоте Q.O уширяется из-за неоднородности суммарного радиочастотного поля, что ведет к понижению разрешающей способности способа. Кроме того, наблюдается потеря чувствительности вдвое из-за рас-, щепления линии ядерного резонанса на две составляющие, одна из которых относится к переходу , а другая к переходу - (т+1). Указанное расщепление обусловлено снятием вырождения по числу m квадрупольных энергетических уровней ядер в представлении взаимодействия из-за разной величины циркулярно поляризованных составляющих суммарного радиочастотного поля, вращающихся вокруг оси Z в противоположные стороны и возбуждающие указанные переходы. Цель изобретения - уменьшение времени измерения и повышение разрешающей способности и чувствительности Для достижения указанной цели согласно способу наблюдения ядерного резонанса, включающему воздействие на исследуемый образец первым и вторым скрещенными радиочастотными магнитными полями, частоты которых лежа в области частоты ЯКР образца Ц, фа зы различны, а амплитуды превышают величину A«|,/-j-, (где ЛШд- ширина линии ЯКР, Tf- гиромагнитное отношение ядер исследуемого образца), регистрацию компоненты ядерного магнит ного момента образца, продольной, относительно направления (Z) максималь ного градиента внутрикристаллимеского электрического поля образца, на частоте нутации ядерных магнитных моментов в радиочастотном магнитном поле и наблюдение ядерного резонанса по изменению указанной компоненты, воздействие вторым радиочастотным полем осуществляют в виде имПуль са с длительностью в пределах времени спин-спиновой релаксации ядер исследуемого образца, а регистрацию компоненты ядерного магнитного момен та осуществляют после окончания воздействия этим импульсом, причем дейс твие импульса Btoporo радиочастотного поля начинается не позже начала действия первого радиочастотного поля На фиг. 1 схематически изображены действующие на исследуемый образец первое и второе радиочастотные ма1- нитные поля и прецессия магнитных мо ментов возбуждаемых ядер образца в случае, когда начало воздействия на образец обоими попями совпадает во времени; на фиг. 2 - действующие на образец первое и второе радиочастотные магнитные поля и прецессия ма|- нитных моментов возбуждаемых ядер об разца в случае, когда воздействие на образец вторым радиочастотным полем осуществляют до начала воздействия первым радиочастотным полем. На фиг. 1 и 2 показаны диаграммы первого 1 и второго 2 радиочастотных магнитных полей, которыми воздействуют на исследуемый образец; ось t обозначает ось времени; ось 2 указывает направление главной оси градиента внутрикристаллического электрического поля исследуемогообразца, вдоль которой указанный градиент имеет максимальное значение; позиция 3 - приемная катушка индуктивности. Для пояснения способа рассмотрим случай, когда градиент внутрикристаллического электрического поля исследуемого монокристаллического образца аксиально симметричен относительно оси 2, а его ядра имеют отличный от нуля электрический квадрупольный момент и полуцелый спин 1 /3/2. Взаимодействие квадрупопьного момента ядра с градиентом названного поля характеризуется двукратно вырожденными энергетическими уровнями по магнитному квантовому числу т, так что переходы и (п)+1) имеют одну и ту. же частоту ЯКР Щ,. Этим переходам соответствуют ядерные маг-. нитные моменты ff и t которые прецессируют вокруг оси Z в противоположных направлениях с частотой . При равновесии с решеткой эти моменты равны по величине ( М) и направлены вдоль оси 2 в противоположные стороны, так что результирующий равновесный макроскопический ядерный магнитный момент образца равен нулю. При одновременном или последовательном воздействии на образец первым () и вторым к((л)) скрещенными радиочастотными магнитными полями, фазы которых 41 Н. fn различны, амплитуды 2Hj и 2Н2 пре вышают величину ДЦ/, а частоты W и Ш лежат в области частоты (S) ЯКР образца и равны друг другу в случае одновременного воздействия указанных .й, движение магнитных моментов f вoзбyждaeмыx ядер .удобно рассматривать в представлении взаимодействия, где на указанные ядра с магнитными квантовыми числами т, т+1 и -т,-(m+i)действуют статические эффективные магнитные поля ТТе и Hg соответственно. Каждое из этих полей образовано двумя составляющими, одна из которых параллельна, а другая перг пендикулярна оси Z. Для ядер с ма1- нитными квантовыми числами т, т4-1 -m,-(m+l) параллельные оси 2 составляющие Hgi, и соответственно равны (()/7Ги -(саМ|ь)/Т. где частота ty равна lilf или (, а перпендикулярные этой оси составляющие Kg и Jig соответственно равны р и где (l + 1)-lnil(lm|+1):, а F и Tfj - перпендикулярные оси Z цир кулярно поляризованные составляющие каждого из указанных радиочастотных полей в случае их последовательного воздействия на образец или суммы этих полей в случае их одновременного воздействия на образец. В представлении взаимодействия указанные циркулярно поляризованные составляюи ие, а следовательно, и составляющие и эффективных полей ТТр и Hg неподвижны, а в лабораторной сие теме координат они вращаются вокруг оси Z с частотой U) в сторону прецесСИИ моментов соответственно, В первом варианте осуществления способа (фиг. 1) на исследуемый обра зец воздействуют первым 1 радиочастотным полем и одновременно импульсом второго 2 радиочастотного поля, направленного под некоторым углом, например под углом 90 к первому полю. При этом длительность Т импульса второго 2 радиочастотного поля выбирают в пределах времени спин-спиновой релаксации ядер исследуемого образца, а частотусг /2. этого поля устанавливают равной частоте Щ| первого радиочастотного поля, оптимально ц;,Ц, . Указанный выбор длительное ти т: импульса позволяет избежать распада ядерных магнитных моментов VM т - М и М из-за спин-спиновой релаксации. При указанном воздействии радиочастотных полей на интервале времени на образец действует Суммарное радиочастотное поле H,2iti cos(uJ.,) + 2ll2Cos() паракллельные оси Z сос В этом случае тавляющие iTgn и Hgu эффективных полей TfcT и iTj. ет, вЕ определяемых суммарным полем Н, равны нулю, так что эффективные поля и Hg направлены соответственно вдоль перпендикуля ных оси Z циркулярно-поляризованных составгучющих HJJJL и Hjj и равны Hes es (фиг. 16).Так как фазы Ч и Радиоча ;тотных полей различны, то составляю щие и Н а следовательно, и Is и Hes различны по величине в представлении взаимодействия -fc уу. цессии моментов М и М происходит соответственно вокруг осей Z и Z направленных соответственно вдоль Эффективных полей а частоты их прецессии различны и соответственноравны - - e TP liЕсли первое и второе радиочастотные поля установлены перпендикулярно друг другу и оси Z, фазовый сдвиг между ними установлен равнымJC/2, а амплитуды равными , то часто™ J: i Р . Длительность Т импульса второго радиочастотного поля в этом случае устанавливают, например, равной При этом за время Т момент М делает полный оборот вокруг оси Z и возвращается в исходное равновесное положение, совпадающее с направлением оси Z. Момент М за это время делает лишь пол-оборота вокруг т.е. меняет свою ориентацию на противоположную, и оказывается направленным вдоль оси-Z в ту же сторону, что и момент М (фиг. 16). После окончания этого импульса на образец продолжает воздействовать первое радиочастотное поле (фиг. 1а). При этом в представлении взаимодействия на ядра с магнитными квантовыми числами т, т+1 и -m,-(m+l) действуют статические эффективные поля П о 1 и 11 а / соответственно, направленные вдоль соответствующих цидк лярно поляризованных составляющих и первого радиочастотного поля, перпендикулярных оси Z (фиг. 1в). Эти поля равны HL Не Не р SI п ot, где oL угол между направлением первого радиочастотного поля и осью Z. Моменты прецессируют теперь соответственно вокруг осей Z и ZJ , направленны соответственвдоль полей Н, и Нр, а частоты e/i -et прецессии одинаковы и равны Sl, rHe,(,..(1j Так как при t Т моменты параллельны оси Z и направлены в одну сторону (фиг. 1в), то указанная прецессия этих моментов по отношению к оси Z происходит в фазе, в результате чего появляется осциллирующая с частотой 9- Z - составляющая М магнитного момента образца, равная ,+m.M-w ()cos (фиг. 1в). Регистрацию составляющей М осуществляют после окончания импульса второго радиочастотного поля, т.е. на интервале времени t /-гг , когд на образец воздействует одно лишь первое радиочастотное поле. Указанную регистрацию проводят на частоте й. и осуществляют с помощью показан ной на фиг. 1в приемной катушки индуктивности 3Чтобы амплитуда составляющей М., от опыта к опыту не менялась, частоты Ш и Ш/j первого и второго радиочастотных полей, как указано выше, на время их одновременного воздействия на образец, т.е. на интервале времени О t i;; (фиг, la), устанавливают равными друг другу.В противном случае частоты 51±, и SLi будут промодулированы с разностной частотой ш - (2. з большую глубину, вследствие чего в момент окончания импуль са второго радиочастотного поля ориTprflентация моментов И и М , а следовательно, и амплитуда составляющей M,j меняется от опыта к опыту в значи тельных пределах, что затрудняет измерение параметров исследуемого образца. В описанном варианте выполнения способа максимальная амплитуда регистрируемого сигнала достигается при таком соотношении амплитуд первого и второго радиочастотных яолей, сдви ге фаз между ними и длительности импульса второго радиочастотного поля, при которых в момент окончания ооздействия на образец указанным импуль т 7 - (Г сом магнитные моменты М и М оо.разца параллельны оси Z и направлены в одну сторону. При этом амплитуда составляющей М максимальная и равна 2Мц. Как было показано выше, это достигается при Н, , и г: 2 C/Sl| (5Ц,2 Г рГГН /3) а также при ряде других соотношений указанных параметров, например при r/- QJL / u Т (Д 30м Am LJ /rN И 2 S /2 ). В каждом конкретном случае при за данном значении амплитуды 2Н первого радиочастотного поля и определенном сдвиге фаз между первым и вторым радиочастотными полями экспериментальным путем могут быть подобраны амплитуда 2Н второго радиочастотного поля и длительность ТГ импульса этого поля, обеспечивающие указанную выше ориентацию моментов М образца в момент окончания названного импульса и, следовательно, максимальную величину регистрируемого си1- нала ядерного резонанса. Во втором варианте осуществления предлагаемого способа (фиг. 2) на исследуемый образец сначала воздействуют импульсом второго 2 радиочастотного поля (( - Чсг.) Амплитуду 2И- этого поля устанавливают больше величины Aitiy, частоту . устанавливают в области чаЬтоты ЯКР образца, оптимально (J,, ct а длительноеть t импульса выбирают в пределах времени спин-спиновой релаксации ядер исследуемого образца. Во время деист- ВИЯ импульса в представлении взаимодействия на ядра с магнитными кван- . товыми числами гп, (т+1) -т, -(т+1) действуют статические эффективные поля Не2. соответственно, которые направлены вдоль соответствующих циркулярно поляризованных составляющих второго радиочастотного поля, перпендикулярных оси Z (фиг. 26). Эти поля . i ncXg, где угол между направлением втог рого радиочастотного поля и осью Z. При этом моменты М и М прецессируют вокруг осей Z и , направленных с ответственно вдоль . полей а частоты их прецессии с X Yr одинаковы и равнь f п 51по1л.При определенной длительности импульса, например приГ йУ25г.л, . Vyi rf моменты М и М за время о поворачиваются вокруг осей Z и Z на угол, равный , и оказываются а плоскости, перпендикулярной оси Z. Сразу посла окончания импульса второго радиочастотного поля, т.е. при t :5.Т, на образец вoздeйcтвyюt первым 1 радиочастотным полем , ориентированным поднекотоР °« -°- 50 к направлению второго радиочастотного чоля (фиг. 2а) . Амплитуду .2И этого поля устанавливают больше величины , частоту tf устанавливают в области частоты Ш, в частности ,, а фазу if выбирают отличной-от фазы ip. частности , После начала воздействия первым 1 радиочастотным полем на образец в представлении взаимодействия на ядра с магнитными квантовыми чис лами т, т+1 И -т, -(т+1) дейст вуют CTjaTHMecKMe эффективные поля Tfg и Hg соответственно (фиг. 2в), аналогично тому, как в случае первого варианта способа на интервале времени t 2 (фиг. 1в), При этом моменты rf-HTI Tf- М и и начинают прецессировать вокруг осей Z и 2J с частотой й определяемой формулой (1). Так как оси z| и Z; параллельны, а оси Z и Z антипараллельны друг другу, j;o направление прецессии момента М при этом остается прежним, а направление прецессии момента М меняется на противополон{ное (фиг.2в) В результате появляется осциллирующая с частотой О. Z-составляющая М2 магнитного момента образца, равная М2 -()sin51 t, которую регистрируют с помощью катушки индуктивности 3. В описанном варианте осуществления способа максимальная величина регистрируемого сигнала ядерного резонанса достигается при длительнос ти Т импульса второго радиочастотного поля, обеспечивающей поворот маг- 4-Й1 -Wl -нитных моментбв М и М в плоскость, перпендикулярную оси Z, а именно при длительности С (п+1/2) Sl, где п 0,1,2,3... . При выбранном значении амплитуды 2H второго радиочастотного поля указанная оптимальная величина С может быть подобрана экспериментальным путем. Для измерения параметров образца о эффективных магнитных полях Н и Hg разной величины и направления при сохранении максимальной амплитуды составляющей М, а следовательно чувствительности способа в обоих его вариантах частоту оУ,; второго радиочастотного поля устанавливают рае ной частоте КР образца, а частоту ш,( первого радиочастотного поля на время регистрации составляющей т.е. на интервале времени t / устанавливают отличной от частоты te При этом в момент окончания импульса второго радиочастотного поля с указанной выше длительностью моменты л имеют ориентацию, показанную на фиг. 16 или 26. В дальнейшем они прецессируют соответственно вокруг осей ZJf и Z7 , задаваемых напра лением эффективных магнитных полей 03 , - Hg и Hg. В таком случае эти поля ;.--Ие, r(uJ, + ( V5 i по( ) и составляют с осью Z углы € arccos t(a:,)/be-f В результате указанной прецессии rf+Kn г моментов М и М появляется отличная от нуля Z-составляющая М магнитного момента образца, осциллирующая с частотой 51н , равной 5, , Г() +(р7н.з i п d,)1 и имеющая амплитуду, равную 2M( в первом варианте способа и во втором его варианте,где угол 0 равен любому из углов или в. Эту составляющую измеряют описанным выше способом. Предлагаемый способ может быть использован и для исследования образцов, у которых градиент внутрикристаллического электрического поля не аксиален относительно оси Z. В этом случае, в отличие от рассмотренного выше, при воздействии на образец радиочастотными полями 1 и 2 аналогично тому, как было описано выше, все возбуждаемые ядра образца эффективно взаимодействуют с каждым из эффективных полей Hg и Иg . В результате движение магнитных моментов этих ядер оказывается более сложным, чем в рассмотренных выше примерах исследования образца с аксиально симметричным градиентом. Однако и в этом случае указанное воздействие приводит к появлению отличной от нуля составляющей М магнитного момента образца, которая осциллирует с часто- л Эту составляющую измеряют той описанным выше способом. Формула для частоты SJ. в этом случае отличается от (2) наличием дополнительного множителя перед BTOpbiM членом, пропорциональным Н 7 . Этот множитель может быть вычислен по известной процедуре, причем он зависит от параметра асим- метрии градиента внутрикристаллического поля образца, лежащего в диапазоне , и от ориентации первого радиочастотного поля относительно главных осей указанного градиента. Например, если образец содержит ядра со спином , то с учетом указанного множителя формула для частоты 51. имеет вид f i ЦЦ-%) f; Jt 2 co52p-v Vv,o.,i -)elHOl;, ft- угол между составляющей первого радиочастотного поля, перпендикулярной оси Z, и главной осью X градиента внутрикристаллического электрического поля образца. Предлагаемый способ может быть реализован с помощью известного устройства с добавлением блоков управления длительностью импульса второго радиочастотного поля и частотами первого и второго радиочастотных полей. Одним из основных преимуществ предложенного способа по сравнению с известным является ускорение и упро.щение процесса исследования образца. Как известно, для определения парамет ров образца измеряют его частоту ядер ного резонанса. Из формул (2) и (З) следует, что частота Si ядерного резонанса в предлагаемом способе в общем случае зависит от шести параметров, из которых два (Н , и (л)} характеризуют параметры первого радиочас-: тотного поля, а четыре (tWp, У , ot. , Ь) параметры исследуемого образца. Это на четыре параметра мен.ьше, чем в известном способе,и объясняется тем, что в предлагаемом способе частота 5. определяется параметрами одного ли1.ь первого радиочастотного поля и его ориентацией относительно главных осей градиента внутрикристаллического электрического поля исследуемого образца, в то время как в известном частота ядерного резонанса определяется параметрами первого и второго радиочастотных полей и их ориентацией относительно указанных осей и друг относительно друга. Поэтому измерение значения частоты fil ядерного резонанса предлагаемым способом в зависимости от частоты Ш и ориентации первого радиочастотного поля позволяет значительно проще и быстрее, чём при использовании известного способа,най-ти искомые параметры исследуемого образца, а именно частоту ЯКР О/, , параметр асимметрии i и ориентацию главных осей градиента внутрикристалли89835 (З) 3I ческого электрического поля образца. При этом по чувствительности такие . измерения могут в два раза превосхо дить прототип, так как в предлагаемои способе, как было показано выше, значение амплитуды составляющей М. достигает 2Н0, в то время как по известному способу оно равно лишь М. Предлагаемый способ дает также более высокое разрешение спектров ядерного резонанса, так как в этом случае неоднородная ширина линии этого резонанса, связанная с неоднородностью радиочастотного поля в объеме образца, может быть значительно ,чем в.прототипе. Это связано с тем, что в предлагаемом способе час-, тота 51 ядерного резонанса зависит лишь от параметров первого радиочастотного поля (см. формулы (2) и (З) ) для которого нетрудно Получить высокую однородность. При этом требования в однородности второго радиочастотного поля значительно ниже, чем к первому полю, так как второе поле определяет лишь величину амплитуды составляющей Mj., которая малокритична к его неоднородности. Более высокая чувствительность и разрешающая способность предлагаемого способа по сравнению с известным позволяет более точно измерять параметры исследуемого образца. Таким образом, предлагаемый способ наблюдения ядерного резонанса позволяет значительно упростить и сократить время измерения параметров исследуемого образца по сравнению с известным способом при одновременном повышении чувствительности и улучшении разрешения спектров этого резонанса. Это позволяет повысить эффективность исследований веществ способом ЯКР. Так как вторым радиочастотным полей воздействуют на образец в виде короткого импульса, то это уменьшает расход высокочастотной энергии на п0;Ьведение измерений по сравнению с прототипом, что упрощает требования к передающему устройству, в частности, к его источнику питания. Отметим, что измерение параметров исследуемого образца предлагаемым способом значительно проще, а разрешение спектров ядерного-резонанса значительно выше также по сравнению с общепринятым способом наблюдения 15 ЯКР. в последнем случае регистрируют компоненту ядерного магнитного момента исследуемого образца, перпендикулярную оси Z, а измерение про водят на высокой частоте (Л1с при нало жении на образец постоянного магнитного поля. Это усложняет спектр ЯКР и делает измерения сложными и трудоемкими. Формула изобретения Способ наблюдения ядерного резонанса, включающий воздействие на исследуемый образец первым и вторым скрещенными магнитными радиочастотными полями, частоты которых лежат в области частоты ядерного квадрупольного резонанса образца, фазы раз личны, а амплитуды превышают вепичину l:,(S)o/пг {гр,е Ди/д- ширина линии ядерного KBадруПОЛЬного резонанса, а f- гиромагнитное отношение ядер исследуемого образца), регистрацию компоненты ядерного магнитного мокен та образца, продольной относительно -направления максимального градиента внутрикристаллического электрического поля образца, на частоте нутации 3 ядерных магнитных моментов в радио- . частотном магнитном поле и наблюдение ядерного резонанса по изменению указанной компоненты, отличающийся тем, что, с целью сокращения времени исследования образца, повышения разрешающей способности и чувствительности способа, воздействие вторым радиочастотным полем осуществляют в виде импульса с длительностью в пределах времени спин-спиновой релаксации ядер исследуемого образца, а регистрацию компоненты ядерного магнитного момента осуществляют после окончания воздействия этим импульсом. Причем действие импульса второго радиочастотного поля начинается не позже начала действия первого радиочастотного поля. Источники информации, принятые во внимание при экспертизе 1.T.Jach. Detection of nuclear quadrupole resonance via induced longitudinal magnetization - Appl. Phys. Lett, 28, 1976, p. 49. 2.Мефёд A.E. 0 возможности непосредственного наблюдения ядерного квадрупольного резонанса во вращающейся системе координат. - ФТТ, 21, 1979, с. 829 (прототип).

f

|fW

j..,. .|

/хг