Способ получения спинового эха в ферромагнетиках Советский патент 1988 года по МПК G01N24/08 

со

Од 00

ел

Изобретение относится к импульсной радиоспектроскопии и может быть использовано для исследования или анализа ферромагнетиков.

Цель изобретения - упрощение поиска сигналов ядерного эха в ферромагнетиках.

На чертеже приведена схема устройства, реализующего предлагаемый спо- соб.

Импульсы тока из генератора 1 поступают в перемагничивающую систему датчика 2, где помещается приемная катушка с образцом. Сигнал ядерного спинового эха выделяется в приемной катушке, в усилительном тракте 3 и регистрируется на экране осциллографа А. Работой установки управляет программатор 5.

Пример. Тонкую пленку кобальта (топтша 200 нм, поле анизотропии 30 Э, период ядерной прецессии Т 5 НС) помещают в приемную катупг- ку, ось которой ориентирована перпендикулярно оси анизотропии. Длительность переднего фронта импульса tфci2 НС, амплитуда импульса 100 Э, длительность заднего фронта 100 не. Поле импульса направлено под углом 0. к оси анизотропии (длительность переднего фронта определяет время отклонения электронной намагниченности И от положения равновесия а длительность, заднего фронта - время возвращения 1м в состояние равновесия ). Сиг нал эха наблюдается через время t 3 МКС после второго импульса. Для поиска эха в широком диапазоне от 150 до 250 МГц достаточно изменять частоту приемно-усилительно го тракта.

В данном примере электронная намагниченность М имеет два состояния равновесия. При 0 : /2 после вьжлю- чения первого импульса Д возвращается в исходное состояние, поэтому

после второго импульса Н, если оио направлено так же, как поле первого импульса Н,, снова отклоняет М на

угол 0, т.е. 9 . При поле первого импульса М переходит в новое равновесное состояние, поэтому поле второго импульса Н,|Я отклоняет М на угол И- д от этого состояния, т.е. е, 6j, ej li-в . Pa-, венство & e fTf/2 будет вьтолняться, если поле второго импульса fi„ направлено под углом б, к новому состоянию равновесия, т.е если поля Н, Hj

неколлинеарны. При . равенство б, будет выполняться, если вдоль оси анизотропии наложено постоянное магнитное поле ., где Н. - коэрцитивная сила. В этом случае

электронная намагниченность М имеет только одно равновесное состояние МИ Но.

Поскольку в предлагаемом способе резонансные импульсы не подаются, отпадает необходимость в отыскании оптимальных значений амплитуды h и длительности С этих импульсов, а также в одновременной перестройке частот генератора и приемника. Таким образом, предлагаемый способ позволяет упростить поиск и регистрацию сигналов эха.

Формула изобретения Способ получения спинового эха в ферромагнетиках, заключающийся в том, что на образец подают первый импульс, через время 1 подают импульс магнитного поля с длительностью переднего фронта 1ф, меньщей периода ядерной прецессии Т, и через время С регистрируют сигнал ядерного эха, отличающийся тем, что, с целью упрощения поиска сигналов эха, в ка- честве первого импульса- на образец подают импульс магнитного поля с ,гути- тельностью переднего фронта t Т.

Изобретение относится к и myльc- ной радиоспектроскопии. Целью изобретения является упрощение поиска сигналов ядерного спинового эха в ферромагнетиках. Дпя этого на образец подают вызывающий прецессию и расфази- ровку ядерных сигналов импульс магнитного поля с длительностью переднего фронта tj,, меньшей периода ядерной прецессии Т. Через время t на образец подают импульс магнитного поля с длительностью переднего фронта t, . меньшей периода ядерной прецессии Т, вызывающей фазировку ядерных спинов. Через время С регистрируют сигнал ядерного эха. I ил а S