1
Изобретение относится к ЯМР-снектроскопии и предназначено для определения коэффициентов самодиффузии с использованием импульсного градиента магнитного поля.
Известны способы определения величины импульсного градиента путем измерения иапрял-сенности магнитного поля как функции положения малого образца.
Однако при этом необходимо использовать приборы для точного измерения перемещения образца.
Известны также способы, по которым величина градиента определяется по известному коэффициенту диффузии.
Проблемой этих способов является нахождение подходящего вещества для эталона.
Наиболее близким техническим решением к предлагаемому является способ определения величины импульсного градиента по его непосредственному действию на спад свободной индукции от ядер образца, по которому образец (спин-систему) помещают в постоянное магнитное поле и воздействуют на него исследуемым градиентом и 90° радиочастотным импульсом.
Но этот сиособ не иозволяет оиределять действующие зиачеиия кратковременных непрямоугольных импульсов градиента, а амилнтудные значения можно определить только до величин 15-20 гс/см.
Предлагаемый способ отличается от известиых тем, что создают в образце постоянный градиент магнптного ноля, воздействуют на него сначала радиочастотным импульсом, а
затем псследуемым импульсным градиентом, направление которого протпвоположно посто янному градиенту, и измеряют время появления градиентного эха (отклик спин-спстемы), по которому определяют действующее значение импульсного градиента, а его амилитудиое значение определяют после повторного измерения времени появления градиентного эха при отличной от первоначальной длительности импульса градпента.
На чертеже прнведена последовательность воздействий на образец.
Предлагаемый способ заключается в следующем.
В образце, представляющем спин-систему, задают постоянный во временп градиент магнитного поля 1 величины go, затем подают на образец 90° радиочастотиый импульс 2, после
которого воздействуют исследуемым импульсиым градиеитом магиитного поля 3, направление которого противополон но постоянному градиенту 1. После такого воздействия наблюдают сигнал градиентного эха 4 (отклик
спии-системы), время появления которого ti находится из равенства площадей под постоянным н нмпульсным градиентамп: i., где S - действующее значение импульсного градиента. Для случая прямоугольного пмпульса градиента5 5.G, где G - амплитудное значение импульсного градиента; б - длительность импульса градиента. Значение go предварительно определяют по биениям на спаде свободной индукции 5 в однородном магнитном поле по формуле §0 - 7- . где а - диаметр образца; Аг - расстояние от 90° импульса до первого минимума на спаде 5; Y - гиромагнитное отношение. Так как реальная форма импульса градиента отличается от прямоугольной, влияние непрямоугольности импульсов на измерения амплитудного значения импульсного градиента исключается следующим образом. После измерения времени появления сигнала градиентного эха ti для некоторого значения длительности импульса градиента увеличивают длительность импульса на величину Лб и повторно измеряют время появления градиентного эха /2- Считая, что длительность и форма фронтов импульса не зависят от длительности импульса, вычисляют амплитудное значение пмпульса градиеита по формуле Q (2--tl)-go Предлагаемый способ позволяет определять действующие значения кратковременных непрямоугольных импульсов градиента и их амплитудные значения до величин иорядка сотен ГС/см. Формула изобретеиия Способ определения величины импульсного градиента магнитного поля путем помещения образца (спин-системы) в иостоянное магнитное поле и воздействия на него исследуемым градиентом и 90° радиочастотным импульсом, отличающийся тем, что, с целью оиределения действующих значений кратковременных неирямоугольных импульсов градиента и увеличения верхнего предела амплитудных значений, создают в образце постоянный градиент магнитного поля, воздействуют на него сначала радиочастотным импульсом, а затем исследуемым импульсным градиентом, направление которого противоположно постоянному градиенту, и измеряют время появления градиентного эха (отклик спин-системы), по которому определяют действующее значение импульсного градиента, а его амилитудное значение определяют иосле повторного измерения времени появления градиентного эха при отличной от первоначальной длительности импульса градиента.
