СПОСОБ ОПРЕДЕЛЕНИЯ ТЕМПЕРАТУРНОГО ГРАДИЕНТА Советский патент 1995 года по МПК G01K7/32 

Изобретение относится к способам теплотехнических измерений разности температур в стационарных градиентных средах и предназначено для определения температурного градиента в геотермии, а также может быть использовано в научных исследованиях.

Целью изобретения является повышение точности и сокращение времени измерений.

На фиг.1 представлена блок-схема кварцевого термоградиентометра для измерения разности температур; на фиг. 2 зависимости разности частот автогенераторов от времени в ходе измерений.

Устройство содержит помещенные в исследуемые точки сред 1 и 2 опорные термочувствительный кварцевый резонатор в цепи генератора 3 и измерительный термочувствительный кварцевый резонатор в цепи генератора 4. Выходы измерительных генераторов 3 и 4 подключены к входу смесителя 5, выход которого через усилитель 6 подключен к регистратору 7, где фиксируются значения момента времени t и соответствующие им значения разности частот F_1,2(t). Устройство предполагает применение гирлянды термочувствительных кварцевых резонаторов с целью получения температурного разреза.

Способ осуществляется следующим образом.

В начальный момент времени (t=0) в момент внедрения зонда в донные осадки температура зонда, т.е. температура кварцевых резонаторов равна Т_н; температура среды в месте расположения опорного кварцевого резонатора равна Т_к; температура среды в месте расположения измерительного кварцевого резонатора, удаленного на расстояние l от опорного резонатора, равна Т_к+ ΔТ, где Δ Т- разность температур, подлежащая определению. В зависимости от времени в процессе температурных измерений опорный и измерительный кварцевые резонаторы принимают температуры
Т₁(t)=T_н+(Т_к-Т_н)ехp[-x₅/t]
T₂(t)= T_н+(Т_к-Т_н+ ΔТ)ехp[-x₄/t), где Т₁(t), T₂(t) измерительные температуры опорного и измерительного термочувствительных кварцевых резонаторов соответственно в момент t;
х₄, х₅ формальные параметры, зависящие от радиуса зонда и теплофизических характеристик среды и зонда, которые являются точными решениями уравнения теплопроводности. Автогенераторы 3 и 4 с термочувствительными кварцевыми резонаторами, помещенные в среды 1 и 2, преобразуют температуру Т₁(t) и T₂(t) в частоты F₁(t) и F₂(t).

F₁(t)=F_н⁽¹⁾+F_к⁽¹⁾-F_н⁽¹⁾ еxp [-x₅/t]
F₂(t)= F_н⁽²⁾+F_к⁽²⁾-F_н⁽²⁾ еxp [-x₄/t] где F₁(t), F₂(t) значения частот кварцевых резонаторов в момент времени t;
F_н⁽¹⁾, F_н⁽²⁾ начальные значения частот термочувствительных опорного и измерительного кварцевых резонаторов, соответствующие начальной температуре Т при t=0;
F_к⁽¹⁾, F_к⁽²⁾ значения частот опорного и измерительного кварцевых резонаторов, соответствующие температурам Т_к и Т_к+ ΔТ при tt __→ ∞
От автогенераторов 3 и 4 частоты F₁(t) и F₂(t) поступают на смеситель 5, где формируется их разность, т.е. F_1,2(t)=F₁(t)-F₂(t), которая через усилитель 6 поступает на регистратор 7, где регистрируются значения моментов времени (t) и соответствующие им значения разности частот F_1,2(t): F_1,2(t)= (F_н⁽¹⁾-F_н⁽²⁾)-(F_к⁽²⁾-F_н⁽²⁾)exp[-x₄/t]+F_к⁽¹⁾--F_н⁽¹⁾exp[-x₅/t]
Заменив в полученном выражении значения частот на соответствующие им значения температур, получим формулу, которая является исходной для определения разности температур по начальному участку кривой F_1,2(t) при неполном времени выдержки зонда в среде с измеряемыми температурами:
F_1,2(t)= x₁-x₂exp[-x₄/t] +x₃exp[-x₅/t] (1) где х₁= (К₁-К₂)Т_н+b₁-b₂; х₂=К₂(Т_к-Т_н+ ΔТ);
х₃=К₁(Т_к-Т_н);
К₁, К₂ температурные коэффициенты частоты опорного и измерительного термочувствительных кварцевых резонаторов соответственно;
b₁, b₂ постоянные кварцевых резонаторов.

Из полученного нелинейного уравнения определяют величины х₂, х₃, а температурный градиент вычисляют по формуле
grand T= ΔT/l=x₂/(K₂l)-x₃/(K₁l).

При измерении разности частот в зависимости от времени двух термозависимых датчиков, расположенных в двух точках среды, описываемый способ позволяет найти такие параметры (х₂, х₃), которые позволили бы определить искомую разность температур с погрешностью меньшей, чем погрешность определения этой разности по разности абсолютных температур в каждой точке среды. Предлагаемое измерение разности частот двух кварцевых резонаторов в зависимости от времени, технически простое и точно регулируемое, само по себе не связано пропорциональной зависимостью с разностью температур, но оказывается связанным с некоторыми параметрами, входящими в зависимость разности частот от времени. Оценить эти параметры и является задачей вычисления. Ввиду нелинейности исходного уравнения определение величин х₂ и х₃ разбивается на три этапа: метод подбора неизвестных; уточнение корней методом Ньютона; оценка параметров и их ошибок методом Гаусса.

Метод подбора неизвестных.

Предположим, что значения величин х₄* и х₅* находятся в интервале 0-10 А, т. е. 0≅х₄*, х₅* ≅10˙А (А множитель, позволяющий изменить длину интервала). Пусть х₄*=m₁˙δ и x₅*=m₂˙δ (m₁=0,1,M; m₂=0,1,M; M δ=10˙А). Численная оценка величины δ будет дана ниже, тогда метод наименьших квадратов позволяет найти х₁*, х₂*, х₃* для заданных значений х₄* и х₅*. Будем вычислять величину
F_1,2*(t_i)= x₁*-x₂*exp[-x₄*/t_i]+x₃*exp[-x₅/t_i] и сумму квадратов ее отклонений от измеренной F_1,2(t):
S². (i=1,2, N, где N количество точек измерения) и в качестве приближенного решения уравнения (1) прямым перебором величин m₁ и m₂выберем такие значения х₄⁽⁰⁾ и х₅⁽⁰⁾ и соответствующие им значения х₁⁽⁰⁾, х₂⁽⁰⁾, х₃⁽⁰⁾, для которых величина S будет минимальна.

Уточнение начального приближения х_i⁽⁰⁾ методом Ньютона (j=1,2,5).

Разобъем интервал наблюдения (1,2,N) на промежутки (1,L₁), (L₁,L₂), (L₂, L₃), (L₃, L₄), (L₄,N), где L₁<L₂<L₃<L₄<N могут быть выбраны произвольно, в частности, можно принять L₁= N/5, L₂=2N/5, L₃=3N/5, L₄=4N/5. Суммируя равенство (1) для каждого t_i внутри каждого промежутка, получим систему уравнений, в которой для определения неизвестных использованы все имеющиеся измерения [t_i _→ F_1,2(t_i)]
Для практического применения методом Ньютона были выяснены условия сходимости процесса итерации и получена область сходимости в зависимости от начального приближения: для сходимости метода Ньютона для данной системы необходимо, чтобы начальное приближение было расположено внутри некоторой области, что достигается при δ≅ 0,2А.

Оценка параметров и их ошибок методом Гаусса. Предположим, что x= +δx, где δ x_j⁽⁰⁾ поправка. Линеаризуя функцию (1), составляя систему нормальных уравнений и решая полученную систему уравнений способом Гаусса, найдет вероятные значения δx_i⁽⁰⁾ и их квадратичные ошибки σ²δ_р x_j⁽⁰⁾= σ²_o/P δ_xj⁽⁰⁾, где σ_о²= S/(N-5); S сумма квадратов невязок, Р δх_j⁽⁰⁾ веса неизвестных, которые определяются также при решении по методу Гаусса.

Определив таким образом величины δx_j⁽⁰⁾, строим следующее приближение: x_j⁽²⁾= x_j⁽¹⁾+ δ x_j⁽¹⁾ и так поступаем до тех пор, пока два раза подряд с принятой точностью получают одинаковые значения (практическая сходимость), т.е. δ x_j^(к) ≅ 10^-5x_j^(к). На этом процесс последовательных приближений закончен и искомое решение будет иметь вид
=+ δx
Средняя квадратичная ошибка определяется по теореме о дисперсии суммы случайных величин:
σx_j
Таким образом, для определения искомых параметров x_j по измеренным значениям времени и разности частот необходимо, чтобы количество измерений было больше пяти, т.е. N-5>0. На практике потребуется 15-20 значений разности частот с интервалом счета 0,5-1 мин.

Для проверки предлагаемого способа определения температурного градиента с применением устройства для его осуществления были рассчитаны теоретические кривые разности частот в зависимости от времени при следующих численных значениях Т_н=4^оС, Т_к=2^оС, l=0 м, ΔТ=0^оС, К₁=200 Гц/^оС, К₂=180 Гц/^оС, х₁=420 Гц, х₄=0,863 мин, х₅=6,112 мин, l=1м, ΔТ=0,05^оС (см. фиг.2).

В предложении, что время известно без ошибок, а значения разности частот известны с точностью +0,001 Гц (теоретические значения разности частот округлились) в результате вычислений были получены следующие результаты:
х₁=(420,000±0,001) Гц; х₂=(-360,000+0,001) Гц;
х₃=(-400,000+0,001) Гц; х₄=(0,86300± ±0,00001) мин;
х₅=(6,11200+0,00003)мин; ΔТ=(0,00000+0,00001)^оС;
х₂= (-351,000+0,001)Гц; ΔТ=(0,0500± ±0,00001)^оС, где ошибки в вычислении разности температур ΔТ определялись без учета ошибок кварцевых резонаторов, т.е. δК₁= δ К₂=0.

При обработке данных зависимости разности частот опорного и измерительного термочувствительных кварцевых резонаторов от времени оцениваются среднеквадратичные ошибки параметров х₂, х₃ и тем самым определяют ошибки вычисления температурного градиента. Для определения температурного градиента в стационарных градиентных средах производят одно измерение в нужной физической области среды.

Изобретение относится к теплофизическим измерениям разности температур в стационарных градиентных средах и предназначено для определения температурного градиента в геотермии. Целью изобретения является повышение точности и сокращение времени измерений. В ходе измерений два термозависимых кварцевых резонатора, разнесенных на требуемую базу и включенных в цепи двух кварцевых автогенераторов, помещают в нужную физическую область среды. Регистрируется зависимость разности частот кварцевых генераторов от времени в течение периода измерений. Величину температурного градиента определяют расчетным путем по результатам измерений. 2 ил.

СПОСОБ ОПРЕДЕЛЕНИЯ ТЕМПЕРАТУРНОГО ГРАДИЕНТА, включающий размещение в исследуемой среде двух автогенераторов с термочувствительными пьезорезонаторами и определение разности температур по значениям частот колебаний автогенераторов, отличающийся тем, что, с целью повышения точности и сокращения времени измерения, регистрируют изменение разности частот автогенераторов в течение периода измерения, а значение температурного градиента определяют из системы уравнений

где T температура среды;
K₁, K₂ температурные коэффициенты изменения частот первого и второго автогенераторов;
l расстояние между точками размещения автогенераторов;
t время;
ΔF_1,2(t) зарегистрированные изменения разности частот автогенераторов за период измерения;
X₁ начальная разность частот первого и второго автогенераторов в момент времени t 0;
X₂ и X₃ формальные параметры, связанные с величинами температурных возмущений в точках размещения пьезорезонаторов;
X₄ и X₅ формальные параметры, зависящие от геометрических характеристик пьезорезонаторов и теплофизических характеристик их взаимодействия со средой и определяемые в ходе решения приведенного нелинейного уравнения.