Изобретение относится к области электроизмерительной техники и может быть использовано в средствах измерений пассивных и активных комплексных электрических величин, например, в мостах и компенсаторах переменного тока или в измерителях (анализаторах) параметров электрических цепей, а также в векторных вольтметрах и спектроанализаторах.
Известен способ измерения параметров двухполюсников со сложными схемами замещения с помощью разветвленной мостовой цепи при воздействии на нее нескольких тестовых гармонических сигналов с разными частотами, разделяемых с помощью аналоговых фильтров (Шеремет Л.П. Принципы построения мостовых измерительных цепей для одновременного уравновешивания на нескольких частотах // Проблемы технической электродинамики, вып.54, Киев: Наукова думка, 1975. - С.14-19).
Данный способ позволяет производить измерения сложных объектов исследования одновременно на нескольких частотах, обеспечивая тем самым возможность получения информации о быстроизменяющихся параметрах таких объектов, а через них и о протекающих в этих объектах физических или химических процессах. Однако применяемые для разделения сигналов с разными частотами аналоговые фильтры имеют низкую избирательность, не позволяющую получить высокие помехоустойчивость и точность измерения, и обладают инерционностью, а также сложностью реализации, возрастающими по мере повышения их избирательности, что является недостатком способа.
Известен также, принятый автором за прототип, способ измерения вектора гармонического сигнала S(t)=Asin(2πt/T+φ0), действующего совместно с другими гармоническими сигналами Sm(t)Amsin(2πt/Tm+φ0m), где
Недостатком данного способа является пониженная точность измерения в тех случаях, когда вместе с измеряемым гармоническим сигналом S(t) действуют субгармонические помехи - гармонические сигналы с периодом, кратным периоду S(t), подавление которых этим способом в общем случае не обеспечивается, в чем легко убедиться уже на примере совместного действия сигнала S(t) и одной нечетной субгармонической помехи, т.е. гармонического сигнала, частота которого в нечетное число раз меньше частоты сигнала S(t).
Техническим результатом изобретения является повышение точности измерения в реальном времени вектора гармонического сигнала S(t)=Asin(2πt/Т+φ0) с известным периодом Т, действующего совместно с сигналами субгармонических помех Pm(t)=Amsin(2πt/Tm+φ0m), где
Технический результат достигается тем, что в предлагаемом способе измерения вектора гармонического сигнала S(t)=Asin(2πt/T+φ0) с известным периодом Т, действующего совместно с сигналами гармонических помех Pm(t)=Amsin(2πt/Tm+φ0m), где
Сущность изобретения состоит в том, что примененная в нем процедура формирования множества моментов времени
Поясним математически механизм подавления сигналов Pm(t), сопутствующих измеряемому, и выведем фигурирующие в формуле изобретения соотношения.
Рассмотрим сначала простейший случай, когда вместе с сигналом S(t) действует лишь одна субгармоническая помеха Pm(t). Суть механизма подавления помех заключается в том, что при кратном отношении периода Pm(t) к периоду S(t) в зависимости от точности информации о значениях периодов S(t) и помехи Pm(t) подавление последней осуществляют путем формирования множества моментов выборки дискретных отсчетов суммарного сигнала σ(t) согласно известному тригонометрическому соотношению:
где n=2,3,… - число дискретных отсчетов синусоиды, а AS и φ0,S - произвольные значения амплитуды и угла начального фазового сдвига синусоиды (или косинусоиды).
Соотношение (1) означает, что операция суммирования n дискретных отсчетов синусоиды ASsin[2π(i-1)/n+φ0,S], взятых через фазовые интервалы Δφd, составляющие n-ые доли ее периода, равного (в радианах) 2π, т.е. при Δφd=φi-φi-1=2π/n, где φi=2π(i-1)/n, позволяет «обнулить» синусоиду инвариантно по отношению к AS и φ0S. При этом нужно отметить, что с учетом свойства периодичности синусоиды значения φi приобретают выражение общего вида: φi=2π[(i-1)/n±k], где
Применительно к форме записи помехи Pm(t), соотношение (1) имеет вид:
где
В том, что соотношение (2) выполняется и помеха Pm(t) подавляется («обнуляется») при любых значениях Am и φ0m, легко убедиться, приняв во внимание, что здесь Tm=nT=rmT, т.е. n=rm. После этого остается лишь убедиться в том, что сам измеряемый сигнал S(t) при этом не подавляется, для чего, с учетом эффекта подавления Pm(t), достаточно просуммировать при указанных значениях
Из этого выражения следует, что в данном случае р'=KrmAsinφ0, т.е. значение проекции р' сигнала S(t) на опорный сигнал, в отличие от помехи Pm(t), не равно тождественно нулю и при этом усилено в rm раз, что имеет место благодаря тому, что интервалы между моментами
Перейдем теперь к рассмотрению общего случая. Для того чтобы имело место подавление М помех при отсутствии подавления S(t), необходимо, чтобы соотношение (2) выполнялось одновременно для всех помех Pm(t), т.е. при
С геометрической точки зрения это означает, что если имеется отрезок, длина L которого кратна Т:L=TN, то на нем можно уложить целые числа
Что касается значения нормирующего множителя K=1/Н, то оно следует из соотношения
Итак, все соотношения, входящие в формулу изобретения, математически обоснованы.
название | год | авторы | номер документа |
---|---|---|---|
СПОСОБ ИЗМЕРЕНИЯ ВЕКТОРА ГАРМОНИЧЕСКОГО СИГНАЛА | 2014 |
|
RU2578742C1 |
СПОСОБ ИЗМЕРЕНИЯ ВЕКТОРА ГАРМОНИЧЕСКОГО СИГНАЛА | 2011 |
|
RU2466413C1 |
СПОСОБ ИЗМЕРЕНИЯ ВЕКТОРА ГАРМОНИЧЕСКОГО СИГНАЛА | 2008 |
|
RU2377577C1 |
СПОСОБ ОПРЕДЕЛЕНИЯ С ПОВЫШЕННЫМ БЫСТРОДЕЙСТВИЕМ АЗИМУТАЛЬНОГО И УГЛОМЕСТНОГО ПЕЛЕНГОВ ИСТОЧНИКА РАДИОИЗЛУЧЕНИЯ И НАЧАЛЬНОЙ ФАЗЫ ЕГО СИГНАЛА | 2013 |
|
RU2539649C2 |
СПОСОБ ОПРЕДЕЛЕНИЯ ХАРАКТЕРИСТИК НАЛОЖИВШИХСЯ ДРУГ НА ДРУГА РАДИОСИГНАЛОВ ОДНОЙ ЧАСТОТЫ | 2013 |
|
RU2551115C1 |
Способ измерения векторов гармонических сигналов с постоянной составляющей | 2015 |
|
RU2611256C1 |
СПОСОБ БОРЬБЫ С ГАРМОНИЧЕСКОЙ ПОМЕХОЙ ПРИ АВТОКОРРЕЛЯЦИОННОМ МЕТОДЕ ПРИЕМА ИНФОРМАЦИИ С ИСПОЛЬЗОВАНИЕМ ШУМОПОДОБНЫХ СИГНАЛОВ | 2014 |
|
RU2569554C1 |
СПОСОБ ОПРЕДЕЛЕНИЯ КООРДИНАТ ИСТОЧНИКА РАДИОИЗЛУЧЕНИЯ | 2013 |
|
RU2551355C1 |
ИМИТАТОР СИГНАЛА РАДИОЛОКАТОРА С СИНТЕЗИРОВАННОЙ АПЕРТУРОЙ | 2012 |
|
RU2522502C1 |
СПОСОБ ИЗМЕРЕНИЯ ЧАСТОТЫ СИГНАЛОВ ПОСЫЛОК РАДИОБУЕВ В КОСМИЧЕСКОЙ СИСТЕМЕ ПОИСКА И СПАСАНИЯ | 2015 |
|
RU2592050C1 |
Изобретение относится к области электроизмерительной техники и может использоваться при измерениях пассивных и активных комплексных электрических величин. Способ состоит в том, что амплитуду А и начальный фазовый сдвиг φ0 вектора гармонического сигнала S(t) с известным периодом Т, действующего совместно с сигналами субгармонических помех Pm(t)=Amsin(2πt/Tm+φ0m), где
Способ измерения вектора гармонического сигнала S(t)=Asin(2πt/T+φ0) с известным периодом T, действующего совместно с сигналами гармонических помех Pm(t)=Amsin(2πt/Tm+φ0m), где , значения периодов Tm которых тоже известны, согласно которому амплитуду А и начальный фазовый сдвиг φ0 сигнала S(t) определяют, например, по соотношениям А=[(р')2+(р”)2]1/2 и φ0=arctg(p'/р”), где р', р” - проекции вектора сигнала S(t) на два ортогональных вектора опорных сигналов, а значения этих проекций измеряют путем частотозависимой дискретизации суммарного сигнала и суммирования его дискретных отсчетов, производимых с помощью мгновенных импульсов, действующих в моменты времени, образующие соответственно для р' и для р” множества и , где ΔТ=(2k±1)T/4, а k=0,1,2,…, отличающийся тем, что при Tm, кратных Т, когда Tm/Т=rm, где rm=2,3,…, множества и моментов времени и дискретных отсчетов сигнала σ(t) формируют согласно условию: или t, или , где t0 - произвольный начальный момент отсчета времени, Н - наименьшее общее кратное множества чисел {rm}, , ni=0,1,2,…, а значения проекций p' и p” получают по соотношениям: , , где К=1/Н.
СПОСОБ ИЗМЕРЕНИЯ ВЕКТОРА ГАРМОНИЧЕСКОГО СИГНАЛА | 2008 |
|
RU2377577C1 |
СПОСОБ ИЗМЕРЕНИЯ ВЕКТОРА ГАРМОНИЧЕСКОГО СИГНАЛА | 2011 |
|
RU2466413C1 |
US 2008265815 A1 30.10.2008 | |||
Устройство для накатывания наружных резьб | 1957 |
|
SU116242A1 |
Авторы
Даты
2014-09-10—Публикация
2013-03-01—Подача