СПОСОБ КОМПЛЕКСНОГО ОПРЕДЕЛЕНИЯ ТЕПЛОФИЗИЧЕСКИХ СВОЙСТВ МАТЕРИАЛОВ Российский патент 1994 года по МПК G01N25/18 

Описание патента на изобретение RU2018117C1

Изобретение относится к тепловым испытаниям, а именно к области исследований теплофизических характеристик материалов.

Известен способ определения теплофизических характеристик твердых материалов (авт. св. СССР N 1117512, кл. G 01 N 25/18, 1984), заключающийся в том, что полубесконечные в тепловом отношении исследуемое и эталонное тела приводят в тепловой контакт по ограничивающей плоскости, источник тепла помещают в эталонное тело, от импульсного источника подводят тепло, температуру измеряют в заранее заданные после теплового воздействия два момента времени в одном из сечений эталонного тела, а искомые теплофизические характеристики вычисляют по формулам, приведенным в описании.

Недостатком этого способа является очень большая длительность экспериментального определения теплофизических свойств из-за использования массивных образцов, что обусловлено необходимостью выполнения условий, при которых эти образцы можно считать полубесконечными.

Наиболее близким к предлагаемому по технической сущности является способ определения теплофизических характеристик материалов (авт.св. СССP N 1689825 , кл.G 01 N 25/18, 1991), заключающийся в том, что измеряют толщину исследуемого образца и приводят его в тепловой контакт по плоскости с эталонным образцом, термостатируют исследуемый и эталонный образцы при заданной начальной температуре, затем подводят непрерывно теплоту к плоскости внутри эталонного образца, расположенной на известном расстоянии и параллельно плоскости контакта, при этом температуры на внешних поверхностях исследуемого и эталонного образцов поддерживают равными заданной начальной температуре термостатирования, регистрируют удельную мощность источника теплоты и измеряют с постоянным шагом во времени температуру эталонного образца в заданном сечении, причем испытания заканчивают при достижении заданной минимальной скорости изменения температуры, а искомые теплофизические характеристики исследуемого материала вычисляют по зависимостям, приведенным в формуле изобретения.

Этот способ позволяет сократить время эксперимента, однако длительность испытания из-за необходимости использования интегральных характеристик
T(P)= e-ptT(t)dt остается все равно большой.

Целью изобретения является повышение быстродействия и точности определения искомых теплофизических свойств.

Достигается это тем, что в способе, заключающемся в том, что измеряют толщину исследуемого образца и приводят его в тепловой контакт по плоскости с эталонным образцом, термостатируют исследуемый и эталонный образцы при заданной начальной температуре, затем подводят непрерывно теплоту к плоскости внутри эталонного образца, расположенной на известном расстоянии и параллельно плоскости контакта, при этом температуры на внешних поверхностях исследуемого и эталонного образцов поддерживают равными заданной начальной температуре термостатирования, измеряют удельную мощность источника и температуру эталонного образца в заданном сечении, температуру эталонного образца измеряют в плоскости подвода теплоты с переменным шагом во времени так, что значение момента времени измерения температуры на новом шаге определяют как произведение постоянного положительного коэффициента строго больше единицы на значение момента времени измерения температуры на предыдущем шаге, на каждом шаге контролируют величину динамического параметра, представляющего собой отношение температуры эталонного образца на шаге измерения, номер которого на постоянное целое число меньше номера последнего шага измерения, к температуре эталонного образца на последнем шаге измерения, сравнивают величину динамического параметра с заданным максимальным значением из диапазона 0,55...0,84, испытания заканчивают при превышении заданного максимального значения динамического параметра и искомые теплофизические свойства определяют по формулам
a= ;
λ=b- 1-exp[-Ф(αi)],
(1) где а , λ , h [м] - температуропроводность, теплопроводность и толщина исследуемого образца;
q - удельная мощность источника теплоты;
b, c - постоянные коэффициенты;
αi= - величина динамического параметра, представляющего собой отношение температуpы Тi-n эталонного образца в момент времени ti-n на (i-n)-м шаге измерения, номер которого (i-n) на постоянное целое число n меньше номера i последнего шага измерения, к температуре Тi эталонного образца в момент времени ti = Knti-n на последнем шаге измерения с номером i;
ti - значение момента времени на последнем шаге измерения номер i , на котором фактическая величина динамического параметра αi= впервые превысила заданное максимальное значение Хmax,
К - постоянный положительный коэффициент строго больше единицы (К > 1), значение которого используется для определения момента времени ti = K ˙ti-1 = Knti-n измерения температуры на новом шаге по значению момента времени ti-1 на (i-1)-м шаге или по значению момента времени ti-n на (i-n)-м шаге;
Ф(α) - математическая функция.

При анализе известных технических решений не обнаружены решения, имеющие признаки, сходные с отличительными признаками заявляемого решения.

Наличие совокупности существенных признаков обеспечит повышение быстродействия и точности определения искомых теплофизических свойств материалов.

На фиг. 1-3 представлены графические материалы, иллюстрирующие предлагаемый способ.

Сущность предлагаемого способа поясняется следующим теоретическим обоснованием.

Температура эталонного образца в плоскости подвода теплоты на i-м и (i-n)-м временных шагах с достаточной для практики точностью описывается зависимостями:
T(ti)=Ti=b 1-expc ; (2)
T(ti-n)= Ti-n= b 1-expc , (3) Все использованные обозначения были определены выше.

Поделим (3) на (2) и получим:
αi= = = , (4) где Xi= c - безразмерный параметр.

Формулу (4) можно переписать в виде
αi= f(Xi) или Xi=F(αi). (5) Если в процессе испытания определено значение αi= , то формула (5) позволяет вычислить значение
Xi= c = F(αi) .

Из зависимости (6) получается формула для вычисления температуропроводности а исследуемого образца
a = · .

Подставив в (2) значение c = F(αi) , получим формулу для вычисления теплопроводности λ исследуемого материала
λ = b 1-exp[-F(αi)] . (8)
Последние формулу (7) и (8) совпадают с формулами (1), положенными в основу предлагаемого способа.

Нами составлена программа для персонального компьютера типа IBM-PC/AT, позволяющая вычислять значения функции F ( αi). С использованием этой программы были рассчитаны значения относительных погрешностей определения искомых теплофизических свойств по формулам:
= ,
. в зависимости от значений параметра αi= . Графики этих зависимостей приведены на фиг.1. Из них видно, что наименьшие значения относительных погрешностей определения температуропроводности исследуемого материала получаются при значениях динамического параметра αi= , лежащих в диапазоне 0,55...0,84, причем оптимальное значение динамического параметра Х равно αопт.≈0,68.

При задании максимального значения αmax динамического параметра αi= из диапазона 0,55...0,84 обеспечивает повышение точности определения искомых теплофизических свойств за счет выбора оптимального по точности режима проведения испытания.

На фиг.2 приведен график изменения температуры Т(ti) при измерении теплофизических свойств одного из исследуемых образцов. В случае использования прототипа эксперимент закончился бы в момент времени tk≈ 570с при значении скорости изменения температуры Т1(t) ≅ 10-4. При изменении предлагаемого способа в случае задания αmax = 0,67 эксперимент заканчивается в момент времени ti ≈ 260 с. Видно, что продолжительность испытания в случае применения предлагаемого способа сокращается в 2...3 раза по сравнению с известным.

Осуществление способа иллюстрируется чертежом, приведенным на фиг.3.

При осуществлении способа используют плоский исследуемый образец 1 и двухслойный эталонный образец 2. Между нижним толщиной Lэ* и верхним толщиной Lэ слоями эталонного образца 2 размещены источник теплоты 3 и датчик температуры 4, например электронагреватель и термометр сопротивления. Исследуемый образец 1 толщиной h приведен в тепловой контакт с эталонным образцом 2 по плоскости, находящейся на расстоянии Lэ от сечения, в котором установлены источник теплоты 3 и датчик температуры 4. Внешние поверхности исследуемого образца 1 и эталонного образца 2 приведены в тепловой контакт со стоками теплоты 5 с постоянной температурой. Система из исследуемого образца 1 и эталонного образца 2 окружена теплоизолирующей стенкой 6, исключающей теплообмен с окружающей средой 7.

Способ осуществляют следующим образом.

Перед началом испытания измеряют толщину h исследуемого образца 1 и приводят его в тепловой контакт по плоскости с эталонным образцом 2. Образцы термостатируют при заданной начальной температуре. Затем непрерывно подводят теплоту к плоскости внутри эталонного образца 2, расположенной на известном расстоянии от плоскости контакта образцов. Температуры на внешних поверхностях исследуемого и эталонного образцов при этом поддерживают постоянными и равными заданной начальной температуре термостатирования. В процессе подвода теплоты измеряют удельную мощность источника теплоты. Одновременно с переменным шагом во времени измеряют температуру эталонного образца в плоскости подвода теплоты. При этом значение момента времени ti измерения температуры Tiна новом шаге определяют как произведение ti = K ˙ ti-1 постоянного положительного коэффициента К > 1 на значение момента времени ti-1измерения температуры Ti-1 на предыдущем шаге. На каждом i-м временном шаге измерения контролируют значение динамического параметра αi= , представляющего собой отношение температуры Тi-n эталонного образца в момент времени ti-n на (i-n)-м временном шаге к температуре Tiэталонного образца в момент времени ti на последнем i-м временном шаге. Фактическое значение динамического параметра αi на каждом шаге сравнивают с заданным максимальным значением αmax из диапазона 0,55...0,85, причем испытания заканчивают при превышении заданного максимального значения αmax динамического параметра, а искомые теплофизические свойства определяют по формулам (1) в соответствии с изложенной выше методикой.

П р и м е р. При проведении одного из испытаний измеряют теплофизические свойства плоского образца из полиметилметакрилата. Предварительно микрометром измеряют толщину h = 3 ˙10-3 м исследуемого образца. Затем исследуемый образец приводят в тепловой контакт по плоскости с эталонным образцом, выполненным из эталонного материала (полиметилметакрилата) с температуропроводностью аэ = 1,1 ˙ 10-7 м2/с и теплопроводностью λэ= 0,19 Вт/(м ˙ К). После этого на внешние поверхности эталонного и исследуемого образцов помещают термостабилизаторы 5, выполненные в виде проточных теплообменников.

Для термостатирования исследуемого и эталонного образцов пропускают через термостабилизаторы 5 воду-теплоноситель с температурой То = 30оС от жидкостного термостата типа Y -15о. Одновременно контролируют температуру эталонного материала с помощью датчика температуры, в качестве которого используют термометр сопротивления, навитый медным проводом по спирали Архимеда между витками нагревателя 3, навитого также по спирали Архимеда из константанового провода. Процесс термостабилизации проходит в течение 20 мин до тех пор, когда температура Т(t) эталонного материала стала практически постоянной и равной температуре термостатирования То = 30оС.

Затем подают постоянное напряжение питания на нагреватель 3. После включения напряжения питания удельную мощность q=U2/RS=Втм к нагревателю (источнику теплоты) подводят непрерывно вплоть до окончания испытания, где U [B] - напряжение питания; R - [Ом] - сопротивление нагревателя; S [м2] - площадь нагревателя. Момент подачи напряжения питания U на нагреватель 3 принят за начало отсчета времени испытания to = 0. Затем с переменным шагом во времени в моменты времени t1 = 20 с, ti = k ˙ ti-1, i =2,3,..., К = 1,20094, измеряют термометром сопротивления 4 значения температуры Т(ti) = Ti ( = 1,2,3...) эталонного материала в плоскости подвода теплоты. В процессе испытания (после включения напряжения питания нагревателя) температуры на внешних поверхностях эталонного и исследуемого образцов поддерживают постоянными и равными первоначальной температуре термостатирования То = 30оС за счет прокачивания воды-теплоносителя с температурой То = 30оС через термостабилизаторы 5. На каждом временном шаге, начиная с момента времени t1 = 70 c, определяют значение динамического параметра αi= (при n = 6) и сравнивают его фактическую величину с заданным максимальным значением αmax = 0,67 из диапазона 0,55...0,84. Эксперимент заканчивают в момент времени t14 = 259,6 с после включения напряжения питания нагревателя. В этот момент времени фактическое значение динамического параметра αi = 0,68 стало больше заданного максимального значения αmax= 0,67. Затем в формулу (5) подставляют значение αi = 0,68 и получают значение Хi = F( αi ) = 3,17. После этого по формулам (1) вычисляют значения
a= · = 1,07·10-7м2/с ,
λ= b 1-exp[-F(αi)] = 0,186 Вт/(м·К) .

Относительные погрешности определения температуропроводности а и теплопроводности λ составляют соответственно 3 и 2%.

В случае использования предлагаемого способа время проведения испытания сокращается в 2...3 раза. За счет измерения температуры эталонного образца в плоскости подвода теплоты повышается величина сигнала, снимаемого с датчика температуры, что позволяет увеличить точность определения искомых теплофизических свойств исследуемого материала. Задание максимального значения динамического параметра αi= - из диапазона 0,55...0,84 позволяет вести испытания при оптимальном по точности режиме, что позволяет дополнительно повысить точность определения искомых теплофизических свойств исследуемого образца. Кроме того, измерение температуры эталонного образца в плоскости подвода теплоты позволяет понизить инерционность системы источник теплоты - датчик температуры, что позволяет получить дополнительное повышение быстродействия способа.

Похожие патенты RU2018117C1

название год авторы номер документа
СПОСОБ КОМПЛЕКСНОГО ОПРЕДЕЛЕНИЯ ТЕПЛОФИЗИЧЕСКИХ ХАРАКТЕРИСТИК МАТЕРИАЛОВ И УСТРОЙСТВО ДЛЯ ЕГО ОСУЩЕСТВЛЕНИЯ 1991
  • Пономарев С.В.
  • Мищенко С.В.
  • Глинкин Е.И.
  • Бояринов А.Е.
  • Чуриков А.А.
  • Дивин А.Г.
  • Моргальникова С.В.
  • Герасимов Б.И.
  • Петров С.В.
RU2027172C1
СПОСОБ КОМПЛЕКСНОГО ОПРЕДЕЛЕНИЯ ТЕПЛОФИЗИЧЕСКИХ ХАРАКТЕРИСТИК ТВЕРДЫХ И ДИСПЕРСНЫХ МАТЕРИАЛОВ 1999
  • Мищенко С.В.
  • Чуриков А.А.
  • Шишкина Г.В.
RU2178166C2
СПОСОБ КОМПЛЕКСНОГО ОПРЕДЕЛЕНИЯ ТЕПЛОФИЗИЧЕСКИХ ХАРАКТЕРИСТИК МАТЕРИАЛОВ 2003
  • Мищенко С.В.
  • Пономарев С.В.
  • Трофимов А.В.
  • Балабанов П.В.
  • Пономарева Е.С.
RU2243543C1
Способ определения теплофизических характеристик материалов 1989
  • Мищенко Сергей Владимирович
  • Карпов Анатолий Михайлович
  • Чуриков Александр Алексеевич
  • Пономарев Сергей Васильевич
  • Андреев Евгений Федорович
SU1689825A1
СПОСОБ КОМПЛЕКСНОГО ОПРЕДЕЛЕНИЯ ТЕПЛОФИЗИЧЕСКИХ СВОЙСТВ МАТЕРИАЛОВ 1999
  • Жуков Н.П.
  • Майникова Н.Ф.
  • Муромцев Ю.Л.
  • Рогов И.В.
  • Орлов В.В.
RU2167412C2
Способ определения теплофизических характеристик твердых материалов 1983
  • Чернышов Владимир Николаевич
  • Рожнова Татьяна Ивановна
SU1117512A1
Способ измерения теплофизических свойств жидкости 1991
  • Пономарев Сергей Васильевич
  • Мищенко Сергей Владимирович
  • Дивин Александр Георгиевич
  • Чуриков Александр Алексеевич
SU1820309A1
СПОСОБ ОПРЕДЕЛЕНИЯ ТЕПЛОФИЗИЧЕСКИХ ХАРАКТЕРИСТИК МАТЕРИАЛОВ И УСТРОЙСТВО ДЛЯ ЕГО РЕАЛИЗАЦИИ 1994
  • Бояринов А.Е.
  • Глинкин Е.И.
  • Чекулаев Д.Е.
  • Мищенко С.В.
RU2096770C1
Способ неразрушающего контроля толщины, защитных покрытий изделий и устройство для его осуществления 1990
  • Чернышов Владимир Николаевич
  • Пудовкин Анатолий Петрович
  • Чернышова Татьяна Ивановна
SU1725071A1
СПОСОБ КОМПЛЕКСНОГО ОПРЕДЕЛЕНИЯ ТЕПЛОФИЗИЧЕСКИХ ХАРАКТЕРИСТИК МАТЕРИАЛОВ 2010
  • Исаев Вадим Николаевич
  • Федосов Сергей Викторович
  • Сливченко Евгений Сергеевич
  • Чайка Алексей Юрьевич
RU2439543C1

Иллюстрации к изобретению RU 2 018 117 C1

Реферат патента 1994 года СПОСОБ КОМПЛЕКСНОГО ОПРЕДЕЛЕНИЯ ТЕПЛОФИЗИЧЕСКИХ СВОЙСТВ МАТЕРИАЛОВ

Сущность изобретения: измеряют толщину исследуемого образца и приводят его в тепловой контакт по плоскости с эталонным образцом, термостатируют исследуемый и эталонный образцы при заданной начальной температуре, затем подводят непрерывно теплоту к плоскости внутри эталонного образца, расположенной на известном расстоянии и параллельно плоскости контакта, при этом температуры на внешних поверхностях исследуемого и эталонного образцов поддерживают равными заданной начальной температуре термостатирования, измеряют удельную мощность источника и температуру эталонного образца в заданном сечении, дополнительно измеряют температуру эталонного образца в плоскости подвода теплоты с переменным шагом во времени так, что значение момента времени измерения температуры на новом шаге определяют как произведение постоянного положительного коэффициента строго больше единицы на значение момента времени измерения температуры на предыдущем шаге, на каждом шаге контролируют величину динамического параметра, представляющего собой отношение температуры эталонного образца на шаге измерения, номер которого на постоянное целое число меньше номера последнего шага измерения, к температуре эталонного образца на последнем шаге измерения, сравнивают величину динамического параметра с заданным максимальным значением из диапазона 0,55 0,84, испытания заканчивают при превышении заданного максимального значения динамического параметра и определяют искомые теплофизические свойства. 3 ил.

Формула изобретения RU 2 018 117 C1

СПОСОБ КОМПЛЕКСНОГО ОПРЕДЕЛЕНИЯ ТЕПЛОФИЗИЧЕСКИХ СВОЙСТВ МАТЕРИАЛОВ, заключающийся в том, что измеряют толщину исследуемого образца и приводят его в тепловой контакт по плоскости с эталонным образцом, термостатируют исследуемый и эталонный образцы при заданной начальной температуре, затем подводят непрерывно теплоту к плоскости внутри эталонного образца, расположенной на заданном расстоянии и параллельно плоскости контакта, при этом температуры на внешних поверхностях исследуемого и эталонного образцов поддерживают равными заданной начальной температуре термостатирования, измеряют удельную мощность источника теплоты и температуру эталонного образца в заданном сечении, отличающийся тем, что, с целью повышения быстродействия и точности определения искомых теплофизических свойств, температуру эталонного образца измеряют в плоскости подвода теплоты с переменным шагом во времени так, что значение момента времени измерения температуры на новом шаге определяют как произведение постоянного положительного коэффициента строго больше единицы на значение момента времени измерения температуры на предыдущем шаге, на каждом шаге контролируют величину динамического параметра, представляющего собой отношение температуры эталонного образца на шаге измерения, номер которого на постоянное целое число меньше номера последнего шага измерения, к температуре эталонного образца на последнем шаге измерения, сравнивают величину динамического параметра с заданным максимальным значением из диапазона 0,55 - 0,84, испытания заканчивают при прервышении заданным максимальным значением динамического параметра и определяют теплофизические свойства.

Документы, цитированные в отчете о поиске Патент 1994 года RU2018117C1

Аппарат для очищения воды при помощи химических реактивов 1917
  • Гордон И.Д.
SU2A1
Способ определения теплофизических характеристик материалов 1989
  • Мищенко Сергей Владимирович
  • Карпов Анатолий Михайлович
  • Чуриков Александр Алексеевич
  • Пономарев Сергей Васильевич
  • Андреев Евгений Федорович
SU1689825A1
Печь для непрерывного получения сернистого натрия 1921
  • Настюков А.М.
  • Настюков К.И.
SU1A1

RU 2 018 117 C1

Авторы

Пономарев С.В.

Мищенко С.В.

Глинкин Е.И.

Моргальникова С.В.

Даты

1994-08-15Публикация

1991-05-06Подача